Вероятность столкновения частицы

Вебера число 106, 143 Вероятность столкновения частицы и элемента жидкости 67 Взаимодействие твердых частиц с электролитом 470 Винера — Хинчина теорема 52 Вихревого разряда частота 149 Вихревое движение 338 [c.526]

С другой стороны, вероятность столкновения частиц при малом dx соответствует отношению толщины слоя dx к длине пробега Л и равна dx/X. Следовательно, [c.40]

В отличие от дифференциального сечения рассеяния der величину а называют эффективным сечением, определяемым как площадь, вероятность попадания в которую равна вероятности столкновения частиц. [c.128]

Вероятность столкновения частиц с волокном оценивается функцией безразмерного выражения К , имеющего для малых частиц следующий вид [8] [c.183]

С другой стороны, вероятность столкновения частиц при малом йх соответствует отношению толщины слоя йх к длине пробега Я и равна Следовательно, [c.46]

При перемешивании жидкости вероятность столкновения частиц может заметно измениться. В случае ламинарного движения расплавленного металла она будет равна [c.56]

Вероятность столкновения частиц в жидкости возрас- [c.60]

Рис-60. Виды различных фрактальных поверхностей, возникающих при описании перколяционных кластеров 1 - внешний периметр, или кожура (размерность Ой) 2 - неэкранированный пери.метр (показан штриховой линией) с размерностью Ои - области, где велика вероятность столкновения блуждающей частицы с границей кластера 3 - внутренний периметр. Поскольку размерность полного периметра кластера А> Дь, внутренний периметр имеет ту же размерность, что и полный периметр, 4 - узлы роста, они образуют "живую" границу кластера, фрактальная размерность их множества Конкретный вид фрактала, образованного этими узлами, зависит от механизма роста [c.85]

В однородном поле пробой наступает практически мгновенно по достижении определенного напряжения Unp. Между электродами возникает искра, которая при достаточной мощности источника напряжения может перейти в электрическую дугу. Для газов установлен закон Пашена при неизменной температуре пробивное напряжение газа зависит от произведения его давления р на расстояние d между электродами Un-p = f(pd). На рис. 23.1 эта зависимость представлена для воздуха и водорода. Для каждого газа характерно существование минимального значения пробивного напряжения при определенном значении pd (для воздуха 327 В при pd = 665 Па-мм). Минимальное пробивное напряжение некоторых других газов. В аргон 195 водород 280 углекислый газ 420. Если иметь в виду пробой на переменном напряжении, то приведенные данные относятся к амплитудным значениям. Как видно из рис. 23.1, при давлении, близком к нормальному (0,1 МПа), и реальных межэлектродных расстояниях произведение pd таково, что рабочая точка для воздуха находится на правой ветви кривой Пашена. Поэтому с увеличением р или d t/np растет, а при уменьшении их — снижается. Левая ветвь соответствует разреженным газам, так как меж-электродные расстояния порядка 0,001 мм при атмосферном давлении на практике не применяются. Для повышения Unp газовых промежутков используют как повышение давления (обычно до 1,5 МПа), так и глубокое разрежение газа (вакуум). При значительном снижении давления газа (левая ветвь кривой Пашена) Unp растет из-за затруднения образования газового разряда вследствие малой вероятности столкновения заряженных частиц с молекулами. Но рост не беспределен при давлениях порядка 10 —10- Па (10- —10— мм рт. ст.) газовый разряд переходит в вакуумный. Вакуумный же пробой обусловлен процессами на электродах, и поэтому Unp в вакууме зависит от материала и состояния поверхности электродов [13, 14]. [c.545]

Мы видели, что число смещений, вызванных первичными атомами отдачи в случае бомбардировки нейтронами, очень велико. Это обусловлено столкновениями типа твердых шаров, характерного для нейтронов. Таким образом, несмотря на то что вероятность столкновения нейтрона с ядром атома очень мала, в результате таких столкновений атому мишени передается относительно большая часть максимально возможной передачи энергии. При облучении заряженными частицами вероятность смещающих столкновений больше, но в этом случае атому мишени передается в среднем небольшая часть максимально возможной передачи энергии. Исходя из этого, можно полагать, что при нейтронной бомбардировке дефекты должны группироваться главным образом в небольших областях вблизи мест локализации первичных процессов, тогда как в случае других видов облучения пары вакансия — междоузлие должны распределяться более равномерно. Это особенно верно для у-излучения. [c.280]

Из формулы (2.2) видно, что скорость испарения зависит от температуры, резко возрастая с ростом Т. Вместе с увеличивается и упругость насыщенного пара р . Это приводит к росту вероятности столкновения испарившихся атомов с частицами пара и возврату их на поверхность. Поэтому при высокой упругости пара скорость испарения начинает падать с ростом р . Лишь при давлениях насыщенных паров и остаточной атмосферы в камере напыления, меньших 10 Па, скорость испарения практически перестает зависеть от давления. [c.60]

Для газов, молекулы к-рых подчиняются классич, механике, вероятность столкновений при малой плотности пропорц. произведению ф-ций распределения сталкивающихся частиц и дифференц. эфф. сечению. В этом сл чае И. с. равен [c.150]

В кинетич. теории квантовых газов нужно учитывать изменения, связанные со статистикой частиц. Если газ подчиняется квантовой статистике, го вероятность столкновения будет зависеть не только от заполнения состояний сталкивающихся частиц, но и от заполнения состояний, в к-рые частицы переходят. Для квантовых газов интегралы столкновений содержат множители f(vut) i(v2, ()[iT/(w ,i)j[iT/(v , t), [c.360]

Вероятность столкновения частицы (например, нейтрона) с атомным ядром зависит от площади мишени, то есть от поперечного сечения ядра. Однако при определении вероятности возникновения ядерной реакции следует учитывать, что атомное ядро представляет собой специфический источник ядерных и электрических сил, и поэтому имеет смысл говорить об эффективном поперечном ядерном сечении, которое, конечно, зависит от различных свойств данного ядра. Далее мы эту величину будем называть просто ядерным сечением, помНя, естественно, что оно не является собственно поперечным сечением атомного ядра. Величина ядерного сечения зависит и от свойств элементарных частиц, участвующих в ядерной реакции. Поскольку радиус действия электрических сил теоретически бесконечен, то, следовательно, для заряженных частиц, таких, как протоны и электроны, атомное ядро, благодаря своему положительному заряду, будет иметь ядерноё сечение, отлич ное от того, которое характерно для случая взаимодействия ядра с нейтроном, так как сфера действия ядерных сил не превышает см. Величине ядерного сечения присущи и другие зависимости от энергии пролетающей частицы, от конкретного типа ядерной реакции. Так, например, нейтрон может различным способом взаимодействовать с ядром урана он способен вызвать расщепление ядра, но может и просто быть захвачен ядром (без последующего расщепления). Для каждого из этих случаев существуют различные ядерные сечения, то есть имеются различные вероятности возникновения каждого из этих ядерных взаимодействий. [c.73]

В этой же работе сделаны Оценки сравнительной эффективности схем моделирования для задачи о вероятности прохождения частицы через плоский слой вещества толщиной Ь. Частицы в слое распространяются только вперед вдоль оси х, нормальной к слою при каждом столкновении с атомами вещества частица поглощается с вероятностью р или рассеивается. Частицы считаются потерянными при их поглощении или пылете из слоя. Вероятность столкновения частицы с iTOMOM w(x) в интервале dx определяется выражением [c.69]

Структура образующейся на минерале пленки определяет скольжение или закрепление пузырька воздуха на нем — вследствие утончения промежуточной водной прослойки между ними. Пос.лед-няя мгновенно исчезает на поверхностях с предельной гидрофоб-ностью. Вероятность столкновения частицы и пузырька воздуха определяется их размерами, формой и массой, а также гидродинамическим (ламинарным или турбулентным) характером движения пульпы. [c.441]

Передача поступательной энергии к внутренним степеням свободы с последующей диссоциацией или ионизацией молекул, или атомов происходит за счет столкновений частиц, поэтому скорость протекания этих процессов будет, естественно, пропорциональна вероятности столкновения частиц, т. е. числу частиц в единице объема щ—р11кТ каждого участвующего в элементарном процессе вида, или произведению Шг числа частиц всех видов, участвующих в реакции. Если для совершения процесса необходимо участие Уг частиц /-го вида, то скорость реакции, следовательно, будет пропорциональна произведению [c.16]

Реализация динамического режима путем нагрева двухфазного потока до нужной температуры затрудняется эффектами взаимодействия частиц со стенками сопла. В этом случае основной задачей является создание конструкции форкамерно-соплового узла, обеспечивающей минимальную вероятность столкновений частиц со стенками соплами и/или условия отскока частиц. [c.160]

Если сопоставить вероятность столкновения частиц в потоке, обусловленную градиентом скорости йь1йг, с вероятностью столкновений в спокойной жидкости, то для случая ламинарного движения жидкости получим [c.57]

Согласно данному механизму процесса, в случае монодисперсных аэрозолей наложение звукового поля не должно вызывать увеличения вероятности столкновения частиц и ускорения процесса коагуляции. Заметим, что эксперименты Подошевникова [9] с практически монодиснерсным туманом, а также Экнадиосянца и Широковой [10] со взвешенными в воздухе порошком ликоподия и спорами ликопердона показали, что и в монодисперсных аэрозолях под действием звука происходит коагуляция частиц. [c.646]

ВЛИЯНИЯ стенок, электростатического и гравитационного полей величину К нельзя считать в полной мере обобщающим параметром. Помимо этого, указанные выше факты свидетельствуют, что вероятность столкновения между твердой частицей и элементами газа в турбулентном потоке в большей степени влияет на DpID, чем на интенсивность движения. [c.102]

Результаты столкновения частицы с ядром могут быть различными поглощетгае частицы ядром с вылетом из него каких-нибудь ядерных частиц, упругое или неупругое рассеяние частицы и т. п. Иначе говоря, в результате взаимодействия может произойти переход системы двух взаимодействующих частиц в определенное конечное состояние. Каждому из таких конечных состояний соответствуют своя вероятность и свое парциальное значение сечения. Сечение, характеризующее вероятность перехода в одно из всех возможных переходов, равно сумме Е парциальных переходов. [c.248]

Уже сам Больцман подчеркивал, что вывод газокинетического уравнения основывается не только на законах механики, но и на чуждом механике вероятностном предположении при вычислении числа столкновений (5 552аЫапза12), согласно которому вероятность данной молекуле иметь при столкновении скорость V не зависит от вероятности другой молекуле иметь скорость Уь Однако такой ответ не содержал прямой связи между уравнением Лиувилля и кинетическим уравнением Больцмана. Вывод кинетического уравнения Больцмана методом функций распределения Боголюбова позволяет установить, на каком этапе этого вывода вносится неинвариантность уравнения Больцмана относительно обращения времени. Именно использование при решении уравнения для нулевого приближения бинарной функции распределения 2 (необходимое для получения газокинетического уравнения) в качестве граничного условия ослабления корреляции в отдаленном прошлом (7.10) (до столкновения частиц), проводя различие между прошлым и будущим, вводит в кинетическую теорию необратимость. Вследствие этого граничного условия мы получаем необратимое по времени кинетическое уравнение Больцмана при его выводе из обратимого уравнения Лиу- [c.126]

При выводе Еыражеи1 я для Л использовали величину лл , характеризующую вероятность столкновения движущейся молекулы с другими молекулами, Эгу величину называют эффективным сечением столкновения. В общем случае следует пользоваться понятием эффективного сечения рассеяния частицы Q (столкновение — один из случаев рассеяния). [c.422]

В случае газов,. молекулы к-рых подчитгяются киан-Touoii механике, вероятность столкновения зависит не только от произведения ф-ций распределения частиц до столкновения, но и от их ф-цнй распределения после столкновения вследствие симметрии волновых ф-ций [c.150]

Для квантовых газов значения зфф, сечспий рассчитывают на основе квантовой механики с учётом пераз-личимости одинаковых частиц и того факта, что вероятность столкновения зависит не только от произведения ф-ций распределения сталкивающихся частиц, но и от ф-ций распределения частиц после столкновения. Для фермионов в результате этого вероятность столкновения будет уменьшаться, а для бозонов — увеличиваться. Оператор столкновения в квантовом случае принимает вид [c.362]

Здесь В (EL) — приведённая вероятность электрического 1/-нер0хода из оси. состояния (г) ядра в возбуждённое (/) 2а — найм, расстояние при лобовом столкновении частиц [c.534]

Лит. Шкловский В. И., Эфрос А. Л., Электрон-лыс свойства легированных полупроводников, М., 1979 Л и ф-шиц И. М., Г р е д е с к у л С. А., Пас тур Л. А., Введение в теорию неупорядоченных систем, М., 1982 Мотт Н., Дэвис а.. Электронные процессы в некристаллических веществах, пер, с англ., 2 изд., т. 1—2, М., 1982 3 а й м а н Д ж., Модели беспорядка, пер, с англ., М., 1982. А. Л. Эфрос. НБУПРУГИЕ ПРОЦЕССЫ (неупругое рассеяние) — столкновение частиц, сопровождающееся изменением их внутр. состояния, превращением в др. частицы или дополнит, рождением новых частиц. Н. п. являются, напр., возбуждение или ионизация атомов при их столкновении, ядерные реакции, превращения элементарных частиц при соударениях или множеств, рождение частиц. Для каждого типа (канала) Н. п. существует своя наименьшая (пороговая) энергия столкновения, начиная с к-рой возможно протекание данного процесса. Полная вероятность рассеяния при столкновении частиц (характеризуемая полным эфф. сечением рассеяния) складывается из вероятностей упругого рассеяния и Н. п. при этом между упругими и неупругими процессами существует связь, определяемая оптической теоремой. Герштейн. [c.343]

Ещё один вид С. — скрытое выстраивание, связанное с тепловым движением частиц. Благодаря этому движе-нюо вероятность взаимодействия с излучением и вероятность столкновений для каждой частицы имеют не-изотропное осесимметричное распределение, и в результате ансамбль атомов с заданным направлением теплового движения может оказаться выстроенным. В ср. по всему объёму скрытое С. не проявляется вследствие хаотичности теплового движения. Тем не менее локальное скрытое С., оказывает влияние на коиггур излучения (поглощения) спектральной линии, а через него — на количеств, характеристики пленения излучения и населённость уровней. [c.407]

Практическая возможность достижения частичной инверсной заселенности в СО во многом обусловлена специфичным характером заселенности вращательных уровней молекулы СО, связанным с ее ангармонизмом, и большим числом каналов эффективного обмена энергий между колебательными, а также колебательными и поступательными степенями свободы. Из-за уменьшения расстояния между соседними уровнями вероятности столкновений с передачей энергий возбуждения от частиц с малым к частицам с большим колебательным числом V превышает вероятность обратного процесса, требующего преодоления энергетического барьера, равного разнице энергий колебательных квантов с различными V. Это обстоятельство должно приводить к более пологому распределению N v). (В отсутствие ангармониз-ма N v) exp —ё /кТ,). [c.152]

Смотреть страницы где упоминается термин Вероятность столкновения частицы : [c.52] [c.58] [c.67] [c.444] [c.83] [c.123] [c.126] [c.158] [c.180] [c.106] [c.150] [c.188] [c.618] [c.271] [c.327] [c.337] [c.245] [c.419] [c.427] [c.439] [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...