Оптическая теорема

Условие унитарности, -матрицы, являющееся следствием сохранения полной вероятности, также накладывает ограничения на матричные элементы процессов. Так, из этого условия вытекает оптическая теорема. [c.271]

В квантовой теории С. равно квадрату модуля амплитуды рассеяния. Полное С. рассеяния связано с мнимой частью амплитуды упругого рассеяния на нулевой угол оптической теоремой. [c.488]

На рис. 2.2 показаны волновые векторы падающей (ко), зеркально отраженной (кх), преломленной по закону Снеллиуса (ка), рассеянной в вакуум (кд) и рассеянной вглубь вещества (к ) волн. Штриховой линией условно показано угловое распределение рассеянного излучения. Сумма интенсивностей четырех компонент — зеркально отраженной, преломленной, рассеянной в сторону вакуума и вглубь среды — в отсутствие поглощения, естественно, равна интенсивности падающей волны. Это обстоятельство выражается законом сохранения, который является обобщением оптической теоремы в общей теории дифракции волн (см. ниже). [c.52]

Соотношение (2.37) распространяет известную оптическую теорему на случай рассеивателя, помещенного в одномерно-неоднородную среду. Физический смысл членов в (2.37) таков в левой части первый член описывает полное число частиц, рассеянных назад (в вакуум) второй член — полное число частиц, рассеянных в среду, в правой части первый член соответствует числу частиц, выбывших из отраженного пучка из-за наличия рассеивателя, второй член — аналогичному числу частиц, выбывших из преломленного пучка. Известный результат — оптическая теорема для рассеивателя, помещенного в однородную среду [c.60]

В силу оптической теоремы (см. п. 2.2.2) это означает, что помимо рассеяния в вакуум возникает и рассеяние вглубь среды, причем интегральные интенсивности этих компонент равны. С помощью формулы (2.65) находим зависимость коэффициентов 5 и ЬК от радиуса корреляции [c.73]

Заметим теперь, что функции V2 д RqT Rq и Rq R V2 не дают вклада в интеграл столкновений (4.2.33), так как при интегрировании по Е контур можно замкнуть в нижней (верхней) полуплоскости комплексной переменной 2 , где эти функции не имеют особенностей. Таким образом, линейные по V2 члены в (4А.11) можно отбросить. Для преобразования членов второго порядка по взаимодействию нам потребуется так называемая оптическая теорема для Т матрицы. Эту теорему можно вывести из соотношений (4А.8) и (4А.9). Сначала запишем [c.328]

Поскольку интегралы от V2R V2Q R и R q V2R V2 no E равны нулю, оптическая теорема (4А.13) позволяет нам выразить матрицы V2R V2g Rq и Rq g V2R V2 через и R . Итак, мы приходим к заключению, что матрицы (4А.11) можно заменить выражениями, куда уже не входит взаимодействие V2 [c.329]

Оптическая теорема в теории рассеяния 158 [c.292]

Фактор эффективности ослабления света /Сое может быть найден как сумма факторов эффективности рассеяния и поглощения либо на основании оптической теоремы [c.137]

Оптическая теорема. В приведенном примере мы использовали свойство унитарности 5-матрицы для доказательства тесной связи упругих и неупругих процессов. Покажем. что между этими процессами существует точное соотнощение, не зависящее от тех предположений, которыми мы пользовались при рассмотрении нашего примера. Это [c.137]

Из оптической теоремы можно строго без привлечения использованных выше модельных представлений получить основные черты углового распределения упруго рассеянных частиц при высоких энергиях. [c.140]

Сечение экстинкции и оптическая теорема [c.452]

ОПТИЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ - ОПТИЧЕСКАЯ ТЕОРЕМА [c.520]

Соотношение (5) наз. оптической теоремой. [c.526]

Релеевское рассеяние. Оптическая теорема [c.336]

Интересно отметить, что формулу (26) можно получить также иным способом, основанным на оптической теореме [16]. Действительно, согласно этой теореме, мнимая часть амплитуды упругого рассеяния вперед равна [c.337]

Фактор эффективности ослабления при аномальной дифракции легко определяется по оптической теореме из полученных выше амплитудных функций [2 [c.33]

Факторы эффективности ослабления или рассеяния получаются из приведенных выше формул путем использования оптической теоремы (для ослабления) или интегрированием интенсивности (для рассеяния). В частности, для фактора эффективности ослабления получаются формулы [c.40]

Заметим, что, согласно оптической теореме (приложение 14В), 1га/(Т, 7) = (т, + (То, (14.44) [c.20]

Полное сечение а описывает полные потери мощности в падающей волне, обусловленные рассеянием и поглощением волны в частице. Эти потери тесно связаны с поведением рассеянной волны в направлении вперед, и соответствующее общее соотношение является содержанием оптической теоремы, или теоремы о рассеянии вперед. [c.23]

Оптическая теорема утверждает, что полное сечение ст/ связано с мнимой частью амплитуды рассеяния в направлении вперед 1(1, 1), и эта связь имеет вид [c.23]

В квантовой теории ноля большое значение имеют также Д. с. для более сложных, чем ф-ции Грина, ф-ций отклика формфакторов., ам-плитуд рассеяния и др. Особую роль играют Д, с. для амплитуды упругого рассеяния вперёд, связывающие, в силу оптической теоремы, непосредственно наблюдаемые величины действит. часть амплитуды и полное сечение рассеяния. Эксперим, проверка Д. с., выведенных непосредственно из общих принципов квантовой теории поля, показала применимость этих принципов вплоть до масштабов —10 см. Д. с. послужили исходным пунктом целого ряда методов описания сильного взаимодействия (см. Дисперсионных соотношений метод). Одиако они в значит, мере утратили свою исключит, роль в связи с успехами квантовой хромодинамики как динамич. теории сильного взаимодействия. [c.642]

Лит. Шкловский В. И., Эфрос А. Л., Электрон-лыс свойства легированных полупроводников, М., 1979 Л и ф-шиц И. М., Г р е д е с к у л С. А., Пас тур Л. А., Введение в теорию неупорядоченных систем, М., 1982 Мотт Н., Дэвис а.. Электронные процессы в некристаллических веществах, пер, с англ., 2 изд., т. 1—2, М., 1982 3 а й м а н Д ж., Модели беспорядка, пер, с англ., М., 1982. А. Л. Эфрос. НБУПРУГИЕ ПРОЦЕССЫ (неупругое рассеяние) — столкновение частиц, сопровождающееся изменением их внутр. состояния, превращением в др. частицы или дополнит, рождением новых частиц. Н. п. являются, напр., возбуждение или ионизация атомов при их столкновении, ядерные реакции, превращения элементарных частиц при соударениях или множеств, рождение частиц. Для каждого типа (канала) Н. п. существует своя наименьшая (пороговая) энергия столкновения, начиная с к-рой возможно протекание данного процесса. Полная вероятность рассеяния при столкновении частиц (характеризуемая полным эфф. сечением рассеяния) складывается из вероятностей упругого рассеяния и Н. п. при этом между упругими и неупругими процессами существует связь, определяемая оптической теоремой. Герштейн. [c.343]

ОПТИЧЕСКАЯ ТЕОРЕМА в квантовой те о- из неё. Из (10) следует р и и — соотношение Л1ежду полным сечением рассеяния 0( и мнимой частью амплитуды рассеяния /(в) на нулевой угол [c.443]

Условие унитарности матрицы рассеяния, выражающее математически гот факт, что сумма вероятностей всех возможных конечных состояний процесса соударения равна единице, связывает характеристики упругого рассеяния и неупругих процессов, В частности,, мнимая часть амплитуды упругого рассеяния на нулевой угол выражается через полное сечение рассеяния оптическая теорема). Эта связь лежит в основе описания дифракц. рассеяния адронов при высоких энергиях, а также может быть использована для того, чтобы установить соотношения между амплитудами разл. бинарных процессов. Условие унитарности определяет характер особенностей амплитуд как аналитич. ф-ций комплексных переменных. На практике часто используется предположение, что матрица рассеяния имеет только те особенности, к-рые диктуются условием унитарности и соответствуют отд. адронам (полюсы) или порогам рождения неск. частиц (точки ветвления). [c.499]

УНИТАРНОСТИ МГЛбВИЕ матрицы рассеяния — одно из ограничений, налагаемых на матрицу рассеяния, заключающееся в том, что она должна представлять собой унитарный оператор. В физ. смысле У. у, есть условие равенства единице суммы вероятностей всех возможных процессов, происходящих в системе. Напр., два сталкивающихся протона могут либо упруго рассеяться друг на друге, либо породить один или неск, я-мезонов или лару протон-антипротон и т.д, сумма вероятностей всех таких процессов, допустимых законами сохранения энергии, импульса, электрич. и барионного зарядов и т.д., согласно У. у,, равна единице. У. у.— одно из основных составляющих элементов теории рассеяния и дисперсионных соотношений метода. Частным случаем У. у. является оптическая теорема, связывающая мнимую часть амплитуды упругого рассеяния на нулевой угол с полным сечением рассеяния. А. В. Ефрс.чое. [c.225]

Дифракционное рассеяние — квантово-механический процесс, возникающий при поглощении в частице-мишени плоской волпы, связанной с налетающей частицей, и описываемый мнимой амплитудой (подобно тому, как в оптике поглощение света описывается комплексным показателем преломления). В процессах столкновения частиц действует оптическая теорема, связывающая мпимую часть амплитуды упругого рассеяния на угол 0° /(0) с полным сечением взаимодействия (Jtot [c.91]

Определив элементы матрицы рассеяния и воспользовавшись оптической теоремой (6.11.14), можно написать выражение для сечения экстинкции аэкст- [c.461]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...