Эфрос

Широкое применение находит схема обтекания с обратной струйкой, предложенная в 1945 г. Д. А. Эфросом. По этой схеме каверна заканчивается обратной струйкой, уходящей через сток на вторую Риманову плоскость, а затем в бесконечность (рис. II.2, д). Образование обратной струйки наблюдается экспериментально, однако, попадая в каверну, обратная струйка вызывает разрушение хвоста каверны. [c.58]

А. В. Кузнецов, развивая схему Д. А. Эфроса, предложил в 1964 г. схему, в которой жидкость за каверной затекает в обратный канал с бесконечными стенками, но, в противоположность схеме Д. А. Эфроса, течение в этом канале изменяет еще раз направление так, что за каверной критической точки нет (рис. II.2, е). [c.58]

Кавитационное обтекание пластинки в безграничной жидкости (по схеме Д. А. Эфроса). Решение задачи с помощью способа особых точек С. А. Чаплыгина [c.73]

Рис. II.8. К решению задачи о кавитационном обтекании пластинки по схеме Д. А. Эфроса а — физическая плоскость течения б — вспомогательная плоскость t.

Таким образом, для развитой кавитации (каверна замыкается далеко за кавитирующим контуром) схема Д. А. Эфроса и схема с замыканием на эллиптический контур оказываются равноценными. [c.134]

Если Pd <С Рсо, то можно рассматривать различные схемы установившегося обтекания, например, обтекание по схеме, изображенной на рис. 44, с образованием струйки, уходящей в бесконечность на второй лист математического пространства. Эта струйка впервые была введена и изучена в работе Д. А.Эфроса ). Очевидно, что в действительности такое теоретически построенное пространственное движение неосуществимо, и это означает, что в случае Pd р . установившееся обтекание невозможно. Однако опыты ясно демонстрируют возникновение этой струйки, которая, попадая на поверхность границы полости, обусловливает клокочущий неустановившийся характер движения жидкости за телом. При обтекании с образованием струйки за счет расхода жидкости в струйке получается гидродинамическое сопротивление. [c.77]

Опыты с рядом других форсунок (три из них изобра-жены на рис. 8-11) подтвердили указанные закономерности. Расчетные формулы, предложенные Л. А. Витман, Б. Д. Кацнельсоном и М. М. Эфросом, имеют вид при i,i 2>0,5p gDo [c.233]

Экспериментальная установка и методика проведения опытов по исследованию распыливания жидкости пневматическими форсунками подробно рассмотрены в статье Л. А. Витман, Б. Д. Кацнельсона и М. М. Эфроса (см. стр. 5). По аналогичной методике проводилось исследование на двух геометрически подобных между собой латунных форсунках (№ 2 и 3) с [c.34]

В статье Л. А. Витман, Б. Д. Кац-нельсона и М. М. Эфроса (см. стр. 19) изучалось распыливание жидкости в условиях, когда соотношение расходов жидкости и воздуха не влияет на этот процесс. При этом была выведена система критериев, характеризующих процесс распада струи на капли [c.40]

Розенберг Э. И. и Эфрос И. Е. Оптические визирные системы с вынесенной зеркальной фокусировкой для точных измерительных приборов. Сб. тру- [c.387]

Впоследствии схема Рябу-шинского была обобщена для других случаев рядом авторов. В частности, М. И. Гуревичем рассмотрена задача о кавитационном обтекании наклонной пластины (рис. 10.10, б). Д. А. Эфросом и независимо другими авторами предложена одна из наиболее удачных схем суперкаверны с возвратной струйкой (рис. 10.10, в). По этой схеме в концевой части каверны образуется возвратная струйка, которая при описании течения G помощью функций комплексного переменного, уходит на второй лист римановой поверхности. Поэтому условие постоянства размеров каверны не нарушается. Эта схема для плоской пластины дает результаты, близкие к результатам, полученным по схеме Рябушинского. Было предложено и несколько других схем. На рис. 10.10, г, д, е приведены схемы Тулина, Жуковского — Рошко, Лаврентьева. Каждая из них позволяет решить задачу обтекания и, в частности, найти коэффициент лобового сопротивления обтекаемого тела как функцию числа кавитации х. Для этого коэффициента по схемам нескольких авторов для пластины, нормальной к потоку, получена формула [c.402]

Схема Эфроса—Гилбарга. Границы каверны в ее концевой части поворачиваются на 180°, и это приводит к образованию возвратной струи, уносящей некоторую часть жидкости из потока (рис. 147, б). Критическая точка Н находится ниже (по течению) концевой части каверны. Для того чтобы возвратная струя не заполняла жидкостью каверну и не нарушила набегающий на пластинку поток, применяется следующий математический прием. Эта струя отводится на второй лист двулистной римановой поверхности и на нем уходит в бесконечность Е (влево), в то время [c.291]

Рнс. 11.2 Теоретические схемы плоских кавитационных течений а — Кирхгоффа (струйное течение), б — Н, Е. Жуковского — Рошко в — Рябушинского (схема с зеркалом) г — схема Т. By д — Д. А. Эфроса (схема обтекания с обратной струйкой) е — Л. В. Кузнецова яс—М. Тулина первая (с односпиральными вихрями) , -i — М. Тулина вторая (с дву хспиральными вихрями). [c.57]

Рис. 111.10. Образование каверны на плоском коитуре а--схема Н. Е. Жуковского б — линейный аналог схемы Д. А. Эфроса в — схема

Исследование проводилось на установке ГП, которая представляет собой машину серийной марки МПТ-1 [6], существенно модернизированную в лаборатории теории трения ГосНИИ машиноведения Д. Г. Эфросом. Установка была дополнена программным устройством для автоматического счета числа циклов, автоматического включения измерительных приборов и выключения двигателя после окончания испытаний. Предусмотрен также автоматический реверс и автоматическое нагружение и разгрузка на холостом ходу, если исследования проводятся при однонаправленном движении индентора. [c.38]

По данным М. М. Эфроса [Л. 6-20], хорошую работу форсунки Ромо обеспечивает напор воздуха на дутье в 200 мм вод. ст. при минимальном и в 700 мм вод. ст. при максимальном расходе топлива. Наименьший расход мазута в исследованной форсунке равнялся 4 кгЫас, наибольший составлял около 8 кг1час (по паспорту — около 9,5 кг час). Расход воздуха на распыливание при давлении в 700 мм вод. ст. составлял примерно 47% от теоретически необходимого количества воздуха для горения. [c.159]

Эфрос М. М., Исследование форсунок ггазкого давления для сжигания мазута, Труды Всесоюзной научно-технической сессии по промышленным печам, Госэнергоиздат, 1949. [c.260]

М. М. Эфрос. Исследование работы нефтяных форсунок низкого давления. Труды конференции по промышленным печам, ВНИТОЭ, 1949. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...