Второе определение вероятности

Второе определение вероятности. Мы сможем лучше судить о гипотезе равномерной вероятности, если скажем несколько слов о новом определении вероятности, которое главным образом развито Эйнштейном. [c.41]

Замечание об эволюции системы. Второе определение вероятности позволяет нам сделать замечание о значении утверждения эволюция системы имеет тенденцию происходить в определенном направлении — к состоянию наиболее вероятному. [c.42]

Непредсказуемость в отношении поведения отдельного микрообъекта сочетается с предсказуемостью поведения множества микрообъектов. Существует определенная вероятность исходному фотону пройти через второй поляризатор эта вероятность равна os a. [c.99]

Как было показано выше, в циклонном сепараторе при Су> >1,8-10 солевой унос существенно зависит от высоты парового пространства. При совместной работе циклонного и жалюзийного сепараторов высота парового пространства в этих режимах (то крайней мере, в пределах 300—900 мм) не оказывает заметного влияния на солевой унос и зависимость солевого уноса от скорости ввода парожидкостной смеси во всем диапазоне нагрузок (охватывающем первый, второй м, вероятно, часть третьего режима работы циклона) остается линейной. То, что цри совместной работе циклонного и жалюзийного сепараторов высота парового пространства до определенного значения не оказывает влияния на солевой унос, хорошо видно также на рис. 5.11, где представлена зависимость солевого уноса от осевой скорости пара при различных значениях Я. Однако здесь следует отметить, что при высоте парового простран- [c.150]

Во-первых, отметим, что знания о вероятностном характере как процесса нагружения й (t), так и предельных свойств (сопротивляемости) нестареющего элемента в начале его эксплуатации (р (сс) и после проведения восстановления ф- (. ) являются необходимыми и достаточными для определения вероятности появления отказа в любой момент времени эксплуатации (в любом нагружении). Во-вторых, по своему виду прогнозируемая плотность распределения сопротивляемости восстанавливаемого элемента в любом нагружении, кроме первого, представляет собой плотность распределения смеси случайных величин и у. [c.123]

Поглощение р-частнц протекает значительно сложнее. Во-первых, (3-частицы, испускаемые данным источником, имеют непрерывный спектр в широком энергетическом диапазоне вплоть до максимальной величины, соответствующей энергии распада. Во-вторых, высока вероятность их рассеяния. В практических целях, однако, допустимо считать, что они имеют определенный пробег, значительно превышающий пробег тяжелых частиц. Примерная величина пробега р-частиц в воздухе приведена ниже [c.111]

Зависимости между величинами, при которых каждому значению одной величины при осуществлении одного и того же исходного комплекса условий (считаемых практически одинаковыми) отвечает множество возможных значений другой величины, причем каждое из возможных значений второй величины имеет вполне определенную вероятность, называются вероятностными стохастическими, статистическими) зависимостями. В общем случае вероятностной зависимости при изменении значения одной величины изменяется условный закон распределения другой величины (см. п. 5.1). [c.158]

В то время, как первое определение вероятности — то, которым мы пользовались в первой лекции, приводит к значительным затруднениям, на которые мы указали, нет возражений против второго определения, о котором шла речь в предыдущих параграфах. При таком положении дела, почему не сохранить только это второе определение Потому что, вообще говоря, нельзя ничего извлечь из этого определения без добавочной гипотезы, благодаря которой оно теряет свое кажущееся преимущество большего согласия с действительностью. [c.45]

При первом методе /г = I, а контрольная и исполнительская части практически сливаются. При втором методе каждый раз с установленной периодичностью выполняется контроль, а исполнительская часть проводится в зависимости от результатов контроля с определенной вероятностью (коэффициентом повторяемости к), учитываемой при нормировании трудовых и материальных затрат, и организации проведения работ. Необходимо отметить, что в каждом конкретном случае при втором методе k = Q или к=, а о коэффициенте повторяемости можно говорить как о средней величине для нескольких случаев и при нормировании. [c.55]

Рис. 7.3 показывает, что вероятность срыва режима формирования импульсов в значительно большей степени зависит от скорости накачки Р, чем вероятность образования режима двойных импульсов. Очень быстрое уменьшение вероятности срыва режима формирования импульсов, особенно при больших сечениях усиления и малых сечениях поглощения (см. рис. 7.3), в какой-то степени позволяет предполагать наличие второго порога. Лазер начинает генерировать при превышении интенсивностью накачки первого порога. При этом режим синхронизации мод еще не достигается. Короткие импульсы могут образовываться только при превышении второго порога, обозначаемого через Р, выше которого вероятность срыва режима формирования импульсов резко снижается. Как мы, однако, установили, в отличие от первого второй порог не может быть определен однозначно, так как каждое значение скорости накачки Р связано лишь с определенной вероятностью образования импульсов. При меньших потерях на поглощение эта вероятность уменьшается менее резко (см. рис. 7.3, а), что затрудняет точное введение второго порога. [c.252]

На рис. 3.2 показаны способы графического определения вероятностей попадания результатов наблюдения в заданный интервал по интегральной функции распределения (рис. 3.2, а) по кривой распределения плотности вероятностей (рис. 3.2, б). В первом случае искомая вероятность определяется разностью значений ординат, соответствующих аргументам Х1 и а во втором случае — площадью под кривой распределения, ограниченной по оси X значениями Х и Х . [c.40]

Как отмечалось выше (разд. 3.6), ошибки контроля второго рода (вероятности, Р%, ) вызывают скрытые отказы, а ошибки первого рода (вероятности а2, Ярд. — ложное забракование, эквивалентное явным отказам. И те и другие ошибки приводят к дополнительным экономическим потерям в сфере применения изделий и их технического обслуживания. Поэтому при нормировании характеристик контроля, после определения с помощью указанных выше уравнений безотказности изделия их допускаемых [c.159]

Идея приступов , как заметил Я. И. Френкель (1894—1952), напоминает современные представления о световых квантах — фотонах. Согласно этим представлениям, отражение и прохождение фотонов через границу раздела сред управляется статистическими законами существует определенная вероятность, что фотон отразится, и определенная вероятность, что он пройдет во вторую среду. Сам Ньютон, конечно, не раскрыл физический механизм приступов легкого отражения и легкого прохождения. Однако он ставил вопрос, не являются ли эти приступы результатом обратного воздействия каких-то быстрых волн, возбуждаемых в среде световыми корпускулами. Идея приступов навязывалась также периодичностью световых процессов, подмеченной Ньютоном при исследовании интерференционного явления ньютоновых колец . Эту периодичность Ньютон также пытался объяснить, дополнив корпускулярную теорию волновыми представлениями. [c.26]

Цинк. Имеется определенная вероятность того, что утолщение пленки на цинковой пластинке, частично погруженной в раствор хлористого калия или натрия, происходит перед началом развития процесса активной коррозии. Плотно прилипающее белое вещество (вызывающее интерференцию света, когда образец держится на свету под нужным углом) находится на нижней части образца, вокруг точек, которые последовательно подвергаются сильной коррозии. Существует некоторая неопределенность в том, является ли эЪ плотно прилегающее вещество, приводящее к утолщению пленки, результатом анодной реакции или возникновение твердых продуктов обусловлено растворимыми анодными и катодными продуктами (соль цинка и щелочь), образующимися в смежных точках и взаимодействующими в такой непосредственной близости к металлу, что возможно образование плотно прилегающего окисла или гидроокиси. Когда впервые было сообщено об этом явлении, то предпочтение отдавали второму механизму [41 ]. [c.111]

Ван-дер-Ваальса уравнение, применение для определения скорости звука 116 Вероятность передачи колебательной энергии при соударении молекул 127 Вириальный коэффициент, второй, определение из акустических измерений 129 Воздушная подушка при отражении ультразвука 52 Волномеры резонансные 37 [c.319]

Условия сварки короткими участками выбирают такими, чтобы температура охлаждения первого слоя к моменту подогрева вторым слоем не падала ниже определенной температуры и чтобы длительность пребывания околошовной зоны выше температуры Г, соответствовала условиям завершения распада аустенита. В качестве температуры принимают температуру начала мартенситного превращения (500...650 К) или температуру наиболее вероятного образования холодных треш,ин (350...500 К). Более подробно о выборе указанных температур рассказано в гл. 13. [c.219]

Разработка алгоритмов статистической обработки результатов моделирования представляет собой вторую основную проблему реализации стохастической математической модели на ЭВМ. Наиболее полная информация об ожидаемом разбросе значений рабочих показателей может быть получена из гистограммы. Действительно, зная эмпирическое распределение значений показателей, не составляет труда определить параметры этого распределения и оценить вероятность удовлетворения требований ТЗ. Основная трудность, возникающая при разработке достаточно универсального и эффективного алгоритма построения гистограмм, состоит в необходимости совмещения во времени операций определения границ разброса по анализируемому показателю (поскольку в общем случае эти границы заранее неизвестны и формируются в процессе выполнения заданного количества статистических испытаний) и подсчета частот попадания значений показателя в интервалы разбиения диапазона разброса. Действительно, предварительное определе-256 [c.256]

Флуктуации. После достижения равновесия в изолированной системе ее энтропия, считает Больцман, может незначительно отклоняться — флуктуировать — от своего максимального значения. Опираясь на флуктуационные представления, он предлагает первое научное решение проблемы тепловой смерти Вселенной Если представить себе Вселенную как механическую систему, состоящую из громадного числа составных частей и с громадной продолжительностью существования, так что размеры нашей системы неподвижных звезд ничтожны по сравнению с протяженностью Вселенной, и времена, которые мы называем эрами, ничтожны по сравнению с длительностью ее существования. Тогда во Вселенной, которая в общем везде находится в тепловом равновесии, т. е. мертва, то тут, то там должны существовать сравнительно небольшие области протяженности звездного пространства (назовем их единичными мирами), которые в течение сравнительно короткого времени эры значительно отклоняются от теплового равновесия... Если предположить, что Вселенная достаточно велика, то вероятность нахождения ее относительно малой части в любом заданном состоянии (удаленном, однако, от состояния теплового равновесия) может быть сколь угодно велика... Этот метод кажется мне единственным, при котором можно представить себе второе начало, тепловую смерть каждого единичного мира, без одностороннего изменения всей Вселенной от определенного начала к заключительному конечному состоянию . [c.87]

Второй квантовая физика обнаружила, что с вероятностями в природе следует обращаться не совсем так, как это принято в классических статистических теориях оказалось, что в определенных случаях надо складывать не [c.105]

Вопрос второй. Коль скоро амплитуда состояния есть в действительности амплитуда перехода, то как быть с определением амплитуды состояния, приведенным в предыдущем параграфе Напомним это определение <Р[а> есть амплитуда вероятности того, что микрообъект, находящийся в состоянии а>, может быть обнаружен также в состоянии 1Р> . В этом определении следует заменить слово находящийся словом находившийся , так как после взаимодействия с анализатором микрообъект уже не находится в состоянии а> при этом становится лишним слово также . Теперь определение выглядит так <р а> есть амплитуда вероятности того, что микрообъект, находившийся в состоянии 1а>, может быть обнаружен в состоянии 1р> . Обнаружение есть измерительный процесс, и величина <р а> играет роль амплитуды вероятности перехода совершающегося в этом процессе. [c.114]

Нетрудно представить себе, насколько сложным оказывается расчет квантового выхода фотоэффекта. Во-первых, надо найти вероятность зарождения фотоэлектрона в определенном состоянии и на определенном расстоянии от поверхности. Во-вторых, надо найти вероятность того, что указанный фотоэлектрон достигнет поверхности и при этом будет иметь энергию над уровнем вакуума . В-третьих, надо обе вероятности перемножить и затем проинтегрировать по соответствующим начальным состояниям электрона, а также по расстоянию от места поглощения фотона до поверхности тела. Тогда мы и получим значение квантового выхода для данной энергии фотона. При решении этой задачи надо знать структуру электронных состояний и распределение электронов по состояниям, фононный спектр, характер примесей и их распределение. [c.169]

Формула Больцмана. Между значением энтропии 3 системы в данном равновесном состоянии и максимальной термодинамической вероятностью которая, как было показано выше, характеризует равновесное состояние системы, существует вполне определенное соотношение. Чтобы Установить это соотношение, рассмотрим равновесный изотермический процесс изменения состояния системы. В результате этого процесса произойдет, во-первых, увеличение объема системы от Е до Е + (IV, что приведет к изменению внутренней энергии системы на величину произведенной при этом работы йВ = рдУ, взятой с обратным знаком во-вторых, изменится распределение молекул по энергиям, что вызовет некоторое дополнительное изменение внутренней энергии системы. [c.89]

Иное дело в квантовом мире, где микрочастица не имеет траектории, а описывается волновой функцией, имеющей смысл амплитуды вероятности. Здесь мы уже лишены возможности точно предсказать, в каких местах окажутся в определенный момент времени первая и вторая частицы, а можем лишь рассчитать вероятность нахождения каждой из этих частиц в той или иной области пространства. Но если мы получим, что расчетная вероятность, скажем, попадания в счетчик равна 5% для первой частицы и 20% для второй, то для одинаковых частиц отношение этих вероятностей будет не- [c.70]

Из статистического толкования второго начала следует, что увеличение энтропии изолированной системы отражает лишь наиболее вероятные, но не все возможные направления действительных процессов. Как бы ни мала была вероятность какого-либо процесса, приводящего к уменьшению энтропии, все же этот процесс когда-либо, т. е. через достаточно большой промежуток времени, произойдет. время Изменение состояния изолированной системы за какой-либо определенный и притом до-- Рис. 3-24. статочно большой промежуток времени, понятно, не может не быть аналогичным (конечно, только в самом общем плане) изменению состояния ее в любой из предшествующих промежутков времени равной величины (если только составляющие систему частицы, рассматриваемые в самом широком понимании как структурные элементы системы, не меняются, т. е. не превращаются беспредельно друг в друга и в новые частицы). Вследствие этого каждое из состояний системы повторяется (в более или менее сходной форме) с частотой тем большей, чем больше вероятность данного состояния. Поэтому изменение энтропии изолированной системы протекает во времени так, как показано на рис. 3-24. Подавляющее время системы находится в равновесном состоянии, отвечающем максимальному значению энтропии системы отклонившись от этого состояния, система возвращается к нему, причем если наблюдать систему достаточно долго, то случаи увеличения и уменьшения энтропии будут встречаться одинаково часто. При этом время повторяемости какого-либо отклонения системы от равновесного состояния тем больше, чем меньше вероятность данного неравновесного состояния, и быстро возрастает с увеличением размеров системы. Для обычных условий оно настолько велико, что требуются практически недостижимые промежутки времени для того, чтобы наблюдать обращение какого-либо из макроскопических процессов. Вследствие этого процессы, являющиеся необратимыми с точки зрения обычной (т. е. феноменологической) термодинамики, будут представляться практически необратимыми и со статистической точки зрения. [c.103]

Результаты этих опытов позволяют выяснить, какая из примесей вызывает разрушение усов. Обработка раствором А приводит к образованию продукта реакции на поверхности как усов СТН, так и усов TFI. В случае усов СТН уменьшается содержание кремния и группы элементов Na + K + a, а из усов TFI удаляется только кремний (поскольку в них мала концентрация Na + K + + Са). Продукты реакции подобны в обоих случаях, они растворимы в воде и взаимодействуют с усами в процессе отжига при 1373 К- Следовательно, продукт реакции, вероятно, в обоих случаях содержит одну и ту же примесь (кремний). Отмыв в воде продукт реакции с поверхности, можно отжигать усы СТН и TFI при 1373 К в течение 17 ч без заметной коалесценции второй фазы или разрушения усов. Отсюда следует, что для того, чтобы усы оставались стабильными при 1373 К, концентрация кремния должна быть менее 0,15%- Количество продукта реакции при взаимодействии с кислотами в каждом случае можно определить из данных о поверхностной концентрации частиц и средней площади одной частицы. Суммарная площадь продукта реакции на 1 мкм уса составляет 0,32 мкм для усов СТН и 0,23 мкм для TFI. Такая оценка приближенна, поскольку в расчет не принимаются обособленные от усов частицы. Повышенное количество продукта реакции на усах СТН определенно связано с большей концентрацией в них кремния. [c.410]

Мы можем теперь заняться вопросом об эквивалентности двух определений. Рассматриваем снова слой dE и траекторию, в нем находящуюся. Отметим на этой траектории точки Pi, Р2, Р3 и т.д., пробегаемые изображающей точкой в моменты времени, отстоящие друг от друга на весьма малые равные промежутки г. Производим эту операцию весьма долгое время, так что получаем бесчисленное множество точек Р. Легко видеть, что два определения вероятности состояния сведутся к одному и тому же, если эти точки равномерно распределены во всем слое, т. е. если при разделении слоя на равные элементы — каждый элемент имеет толщину, равную толщине слоя, — мы в каждом элементе находим равное число точек. Действительно, согласно второму определению вероятности, что состояние системы заключается между границами, соответствующими двум элементам riEi и г/Е2, пропорциональны временам, в продолжение которых изображающая точка находится в этих элементах. А эти времена, очевидно, пропорциональны числу точек Р, содержащихся в dT>i и в dT>2- [c.44]

Эта теория в дальнейшем была модифицирована с целью последовательного включения более глубоких микромеханических представлений [75, 86—89]. Задача состояла в расчете вероятности разрыва одного волокна, затем в вычислении вероятности разрыва второго волокна в непосредственной окрестности первого разрыва вследствие концентрации напряжений, вызванной первым разрушением. Ранее Хеджепес [39] рассчитал значения коэффициентов концентрации напряжений, связанной с одним или несколькими разорванными волокнами, и эти значения использовал для определения вероятности нахождения инициаторов разрушения, содержащих любое заранее заданное число разорванных волокон [c.454]

Второе объяснение возникновения пузырей внутри жидкости основывается на концепции температурных флуктуаций. Существует определенная вероятность того, что пузыри должны образовываться внутри жидкости из-за хаотичности движения молекул. Чтобы объяснить образование пузырей при наблюдаемых температурах, как уже отмечалось, требуются полости величиной порядка 2,5-10 мм. Можно показать [4], что вероятность возникновения полости такого размера внутри жидкости практически отсутствует. Следовательно, этот механизм не способен объяснить образования пузырей внутри жидкости. Труднее опровергнуть возможность образования пузырей под действием этого механизма на греющей поверхности. Материал твердых поверхностей может обладать такими свойствами, которые делают величину энергии, необходимой для возникновения полости на поверхности, значительно меньше энергии, необходимой для образования полости внутри жидкости. Вероятность образования пузыря на поверхности в этом случае будет довольно больщой, так что подобный механизм способен играть важную роль при образовании таких пузырей. Существующие сведения о величине поверхностной энергии недостаточны для того, чтобы вычислить вероятность образования пузыря в подобном случае, так что важ- [c.68]

Второе направление состоит в учете конкретных механизмов разрушения, их кинетики и статистики, например на субмикроструктурном уровне для композиционных материалов. Полимерный материал представляется состоящим из совокупности элементов, размеры которых соответствуют размерам зародышевых трещин, и предполагается, что вероятность разрушения элемента описывается зависимостью, допускающей термоактивационную интерпретацию элементарных актов разрушения [181]. Возникающие дефекты разных размеров представлялись в виде сфероидов, что позволило рассчитывать концентрацию напряжений в элементах, соседст-вующих с разрушенными, и учитывать ее при определении вероятности разрушения соответствующих элементов. [c.35]

Корунд, содержащий ванадий и хром. Одной из существенных характеристик парамагнитного материала является время спин-решеточной релаксации. В настоящее время для парамагнитных усилителей используются обычно вещества, в которых время релаксации лежит в пределах 10" — 10 сек. Для улучшения характеристик парамагнитных усилителей представляет интерес применение кристаллов с двумя примесными ионами, уровни одного из которых используются для усиления, а уровни второго изменяют вероятность релаксационного перехода между соответствующими уровнями основного иона (т. е. используется так называемый эффект присадок) [148, 151 — 153, 186]. С целью изучения кристаллов с двумя примесными ионами были синтезированы и исследованы образцы, содернлащие наряду с хромом ионы ванадия. Красные рубины при добавке ванадия приобретают фиолетовый оттенок. При определенном соотношении Сг и V в корунде кристалл приобретает цвет природного аметиста, благодаря чему применяется в ювелирном деле. [c.208]

Если, по определении значения одной статистической величины, другая величина остается статистическсй, т. е. сохраняет способность принимать разные значения с определенными вероятностями, то эта вторая, величина находится в стохастической связи с первой. Другими словами, под стохастической связью разумеются такие случаи связи, когда нельзя одну из величин х, у рассматривать, как функцию друго й, в строгом смысле слова, а связь их заключается в том, что задание одной из них изменяет вероятности разных значений другой (Марков). л [c.38]

Если, по определении значения одной статистической величины, другая величина перестает быть статистической, т. е. утрачивает способность принимать разные значения с определенными вероятностями, а принимает только одно определенное значение, или несколько разных значений, которым не присущ определенные вгроятности, то эт вторая величина находится в функциональной Ьависимости от первой. [c.38]

Следует подчеркнуть, что, во-первых, данная вероятность задана для определенного периода эксплуатации Тр и, во-вторых, режимы работы и условия эксплуатаций изделия должны быть такжё строго регламентированы. [c.205]

Если зке сплав А — В является упорядоченным, то в нем выделяются, например, две подрешетки узлов с различным средним окружением их соседними атомами. Расчет, [26, 27, 14] показывает, что в этом случае вакансии с различными вероятностями, зависящими от состава и степени дальнего порядка, встречаются на этих подрешетках, причем в равновесном состоянии не только их общее число, но и распределение по подрешеткам, определяется из условий равновесия. Для сплавов с ОЦК решеткой типа р-латуни, где переход порядок — беспорядок является фазовым переходом второго рода, кривые зависимости логарифма чисел н и вакансий на первой и второй подрешетках от Т при температуре перехода То имеют излом. Совпадая и являясь прямолинейными при 2 > 2 с, эти кривые начинают при Т С. То расходиться В разные стороны, причем прямолинейность их здесь нарушается. В сплавах с ГЦК решеткой типа АпСпз переход порядок — беспорядок является переходом первого рода. Степень дальнего порядка в них при упорядочении в точке Т = То скачкообразно возрастает от нуля до определенного значения, в связи с чем в этой точке имеют место не изломы, а противоположные по направлению скачкообразные изменения кривых зависимости 1п и от Т - [c.72]

Квантовая механика многих тел является непосредственным обобщением квантовой механики одной элементарной частицы. ) Задача по-прежнему сводится к разысканию вероятности получить в результате опыта определенное значение для измеряемой физической величины. Ограничиваясь двумя частицами, координаты которых обозначим через х , у , Zi и Xq, у . будем искать такую функцию координат и времени, которая позволяла бы найти вероятность того, что измерение, произведенное в момент времени обнаружит первую частицу в элементе объема dxi = dXidyidZi вблизи точки Xi, у , Zi, а вторую — в элементе объема dz —dx2dy2dZ2 вблизи точки - 2> У2 2 [c.147]

Во-вторых, это сульфатный механизм коррозии. По-видимому, он, имеет более существенное значение, чем первый. Об этом свидетельствует высокое содержание серы в отложениях золы во всех температурных зонах поверхностей нагрева. В зоне с максимальной интенсивностью коррозии относительное количество серы в отложениях превышает ее содержание в других температурных зонах газа как на лобовой, так и на тыльной стороне трубы. Это указывает на то, что соединения серы в отложениях золы мазута должны иметь большое значение в процессе коррозии металла, Высокие значения степени сульфатизации отложений указывают на существование в них сложных сульфатов, по всей вероятности, комплексного сульфата НазРе(504)з- Коррозия сталей под воздействием комплексных сульфатов имеет в определенном температурном интервале металла максимум (рис. 2.4), расположение которого зависит от многих параметров и по данным различных авторов может колебаться в пределах 630—730 °С. Увеличение интенсивности коррозии металла до максимума вызвано образованием и существованием в отложениях агрессивной жидкой фазы комплексного сульфата, а снижение за максимумом вызвано его термическим разложением. [c.88]

Существенного сокращения длительности испытания можно достичь, используя симметрир(1ваиие закона распределения логарифмов долговечности на соответствующих уровнях [179], При таком подходе весь испытуемый материал (имеются в виду испытания последовательно-параллельным методом арматуры в многообразцовой установке), заправленный в установку, рассматривается как единый пруток, мысленно разделенный на образцы определенной длины. Испытания ведут до тех пор, пока не произойдут разрушения на участках прутка, число которых больше чем половина выделенных. Последнее наибольшее значение (или среднее из двух последних) принимается за медианное на данном уровне напряжений. Поскольку для симметричного распределения медиана совпадает с математическим ожиданием, вторая, верхняя, половина кривой распределения долговечностей строится путем симметричного переноса значений, полученных для первой, нижней, половины. Массив всех значений долговечности (экспериментальных и симметрированных) статистически обрабатывается, в результате чего определяется значение ограниченного предела усталости с заданной степенью вероятности. [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...