Парамагнитные материалы 417, XII

Аустенитный чугун в качестве парамагнитного материала в производстве электротехнического литья применяется в тех случаях, когда ваттные потери или искажение магнитного поля должны быть сведены к минимуму. [c.232]

Показать, что для парамагнитного материала, который подчиняется закону Кюри, разность удельных теплоемкостей задается соотношением [c.52]

Во-вторых, ввиду наличия собственных спинов нейтроны могут взаимодействовать с неспаренными спинами электронов точно так же, как и с ядерными спинами. Для почти случайной ориентации спинов парамагнитного материала такое взаимодействие приводит к возникновению диффузного фона, спадающего с увеличением угла рассеяния значительно быстрее, чем в случае рентгеновских лучей. Рассеяние в этом случае производится электронами, обладающими [c.96]

Получающуюся при этом прямую линию продолжают до пересечения с осью X. Полученный таким образом отрезок оси ординат представляет действительную магнитную восприимчивость для парамагнитного материала, свободного от загрязнения. [c.64]

Электромашиностроение является потребителем большого количества лить я из обычного серого, модифицированного и ковкого чугунов, используемых в качестве обычного конструкционного или ферромагнитного материала. В качестве парамагнитного материала применяются аустенитные чугуны. Из чугунов в электромашине-, аппарато- и приборостроении отливаются станины (корпусы) электродвигателей переменного тока, щиты, крышки, фланцы, рамы, коробки спирали (элементы) сопротивления, рычаги, детали контроллеров и т. д. [c.352]

Парамагнитные тела также имеют малую магнитную проницаемость (но больше вакуума 1>1), слабо намагничиваются и втягиваются магнитным полем Втягивание парамагнитных тел магнитным полем связано с тем, что против северного полюс магнита оказывается южный полюс намагниченного тела, вследствие чего между пс-люсами возникают силы притяжения. Стер -жень из парамагнитного материала стремится расположиться таким образом, чтt -бы его длинная ось была параллельной магнитному полю. Парамагнитные тела несколько усиливают внешнее магнитное поле за счет своего магнетизма. К группе парамагнитных материалов относятся щелоч ные, щелочноземельные и переходные металлы. [c.11]

Детали при требовании весьма высокой коррозионной стойкости в морской воде и различных агрессивных средах, за исключением соляной кислоты, а также в воздушной атмосфере зеркальные шкалы, зеркальные валики, ленты для защиты направляющих и др. Используется также как парамагнитный материал для магнитных плит, патронов, деталей магнитных транспортеров и др. [c.46]

Физическая сущность методов. Величину, характеризующую способность материала намагничиваться, называют относительной магнитной проницаемостью ц (безразмерная величина). Она представляет собой отношение магнитного поля, создаваемого током в намагниченной среде, к магнитному полю, создаваемому тем же током в вакууме. В количественном плане ц показывает, во сколько раз результирующее магнитное поле в материале сильнее поля, создаваемого в вакууме. В зависимости от значения ц материалы подразделяются на три группы ферромагнитные, у которых ц > 10" (железо, кобальт, никель) парамагнитные, у которых ц на несколько тысячных долей больше единицы (марганец, алюминий, платина) диамагнитные, у которых ц на несколько тысячных долей меньше единицы (медь, цинк, серебро). Магнитными методами можно контролировать только ферромагнитные материалы. [c.190]

Под действием обменных сил параллельная ориентация магнитных моментов атомов ферромагнитного вещества происходит в определенных областях, называемых доменами. В пределах домена материал в отсутствие внешнего поля намагничен до насыщения благодаря обменному взаимодействию отдельных атомов. Это взаимодействие действует только до определенной критической температуры, которая называется температурой Кюри. Выше температуры Кюри домены разрушаются и ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. Ферромагнитные вещества легко намагничиваются в слабых магнитных полях. Магнитная проницаемость и [c.86]

Облучение нейтронами природного и искусственных графитов вызывает заметное изменение сигнала электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Его интенсивность прямо пропорциональна, по крайней мере до 10 э нейтр./см2, флюенсу 204]. Большая часть возникших парамагнитных центров локализована на дефектах решетки [204] и может служить мерой повреждения материала. [c.122]

Порошкообразные твердые сплавы обеспечивают высокие эксплуатационные характеристики наплавленных деталей. Материалы имеют минимальную магнитную проницаемость (являются парамагнитными) и обладают необходимым гранулометрическим составом. При толщине слоя шихты 1,5...4,5 мм размер частиц меняется от 0,2...0,4 до 0,8... 1,2 мм. Температура плавления присадочного материала должна быть на [c.320]

В современной электротехнике, приборостроении, судостроении и других отраслях требуется применение немагнитных сталей Аустенитные стали парамагнитны, однако имеют низкие значения предела текучести (150—350 МПа), что-затрудняет их использование в качестве материала высоко нагруженных деталей и конструкций [c.252]

Чугун может применяться как ферромагнитный (магнитно-мягкий) или при изменении состава как парамагнитный (немагнитный) материал. [c.388]

При нагревании ферромагнитного материала до температуры Кюри происходит переход из ферромагнитного состояния в парамагнитное. При остывании ферромагнитное состояние восстанавливается. Если вблизи поверхности существовало внешнее магнитное поле, то направление намагниченности определяется направлением этого поля. [c.164]

Если мы приложим очень большие магнитные поля, намагниченность парамагнетика достигнет насыщения, значение которого равно N i, т. е. полной сумме всех магнитных моментов носителей. Обычно насыщение можно наблюдать только при очень низких температурах. В системе магнитных атомов, далеко отстоящих друг от друга, парамагнитная восприимчивость может служить мерой магнитных моментов отдельных носителей и давать информацию о магнитных свойствах атомов, составляющих систему, Однако в твердых телах, содержащих много парамагнитных атомов или ионов, обычно имеют место взаимодействия магнитных электронов с магнитными или электростатическими полями соседних атомов. Эти воздействия нарушают идеальное поведение магнитных носителей, и хотя в твердых телах наблюдаются магнитные эффекты той же природы, что и в системе рассредоточенных магнитных атомов, эти эффекты уже нельзя использовать для получения простой информации о числе магнитных электронов на атом. Таким образом, парамагнитная восприимчивость, давая в общем полезную информацию о веществе, непосредственно не связана с факторами, важными с точки зрения металлургии и определяющими структуру материала. Однако изломы, наблюдающиеся на кривой зависимости парамагнитной восприимчивости от состава, можно использовать при изучении металлов и сплавов. [c.280]

Изменение свойств различных металлов при изменении температуры и напряженности магнитного поля. Распределение тока в материале токопроводов и нагреваемой детали, а также мощности существенно зависит от свойств материала — магнитной проницаемости и удельного электрического сопротивления. Магнитная проницаемость материала определяется температурой и напряженностью магнитного поля, а удельное электрическое сопротивление — температурой. Абсолютная магнитная проницаемость Лд многих материалов, таких, как медь и ее сплавы, алюминий и его сплавы, титан, стали аустенитного класса и др., близка к значению абсолютной магнитной проницаемости вакуума =4я-10" Г/м. Относительная магнитная проницаемость этих материалов [X = близка к единице (несколько больше единицы для парамагнитных и несколько меньше единицы для диамагнитных материалов) и практически не зависит от напряженности Магнитного поля. [c.13]

Изменения структуры при нагружении были известны сравнительно давно, например Г. В. Акимов и Л. Э. Певзнер наблюдали переход аустенитных сталей из парамагнитного в ферромагнитное состояние при пластической деформации при 20° С и более низких температурах при длительных испытаниях жаропрочных материалов при повышенных температурах, когда коагуляция и рост зерен, изменение состояния их границ и другие процессы приводят к существенному изменению структуры и свойств материала в процессе его нагружения и в других случаях. [c.83]

Диаграмма зависимости магнитной восприимчивости (х) на моль МпО от состава для Ь1з,Мп(1 з,)0 изображена на рис. 95 по данным [1]. Кривые характеризуют Li Mn(i a.)0 как материал, который в зависимости от состава меняет свой характер от типичного антиферромагнитного до парамагнитного. [c.117]

Необходимо отметить, что в отличие от ц, относительная магнитная проницаемость Хг не является постоянной величиной и изменяется в зависимости от материала и состояния вещества. Так, например, у всех диамагнитных веществ и, в частности, у меди Цг < 1 и составляет 0,999995. У парамагнитных веществ, к которым относится и воздух, (1г > 1 и составляет 1,0000031. [c.349]

Для наблюдения явления парамагнитного резонанса испытуемый образец вносят в ячейку с волноводом или объемным резонатором, помещенную между полюсами магнита. Источник переменного модулирующего напряжения вырабатывает пилообразное напряжение, которое подается в усилитель мощности и служит для питания катушки электромагнита или для модуляции СВЧ генератора. В контрольную ячейку помещается исследуемый образец и от источника вводится энергия СВЧ. Выходной сигнал этой ячейки поступает на прие.мник или болометрический детектор, мост, синхронный усилитель и гальванометр. Болометр включается в плечо моста, который балансируется нри бездефектном образце. Возникновение дефекта и связанного с ним резонансного поглощения приводит к разбалансу моста, сигнал с частотой модуляции усиливается синхронным усилителем и гальванометр фиксирует появление дефекта. В тех случаях, когда линии поглощения очень острые (например, когда полость дефекта заполняется некоторыми газами), применяется модуляция СВЧ источника, а выходной сигнал ячейки детектируется балансным смесителем СВЧ приемника, усиливается и после вторичного детектирования наблюдается на осциллографе. развертка которого производится пропорционально частоте СВЧ источника. Появление дефекта фиксируется по форме кривой на осциллографе. В этом случае можно использовать другой вид индикатора. Измеряя расстояние между пиками поглощения (по частоте или напряженности магнитного поля), можно судить о составе материала дефекта, а по ширине пика на определенном уровне контролировать его структуру. Резонансные частоты не зависят от размеров образца, поэтому результаты контроля свидетельствуют об эффектах, связанных только с материалом изделия или дефекта. [c.458]

Немагнитная (парамагнитная) сталь, применяемая, когда ферромагнитный материал непригоден из-за возможных погрешностей в показаниях приборов или вследствие других специальных условий. [c.163]

Paramagneti material — Парамагнитный материал (1) Материал, чья удельная магнитная проницаемость больше единицы и фактически не зависит от напряженности магнитного поля. [c.1011]

Корунд, содержащий ванадий и хром. Одной из существенных характеристик парамагнитного материала является время спин-решеточной релаксации. В настоящее время для парамагнитных усилителей используются обычно вещества, в которых время релаксации лежит в пределах 10" — 10 сек. Для улучшения характеристик парамагнитных усилителей представляет интерес применение кристаллов с двумя примесными ионами, уровни одного из которых используются для усиления, а уровни второго изменяют вероятность релаксационного перехода между соответствующими уровнями основного иона (т. е. используется так называемый эффект присадок) [148, 151 — 153, 186]. С целью изучения кристаллов с двумя примесными ионами были синтезированы и исследованы образцы, содернлащие наряду с хромом ионы ванадия. Красные рубины при добавке ванадия приобретают фиолетовый оттенок. При определенном соотношении Сг и V в корунде кристалл приобретает цвет природного аметиста, благодаря чему применяется в ювелирном деле. [c.208]

Парамагнитные материалы отличаются тем, что, хотя их ато.мы и имеют магнитные. моменты, они неупорядочены, пока материал не находится в магнитном поле. Так, внешне парамагнетики проявляют себя как немагнитные материалы. Под действием магнитного поля магнитные моменты атомов этих материалов ориентируются в направлении внешнего магнитного поля и усиливают его. Магнитная восприимчивость парамагнетиков положительна, имеет значение от 10 до10 и не зависит от напряженности внешнего магнитного поля, но на нее значительно влияет температура. Относительная магнитная проницаемость парамагнетиков всегда больше единицы. К парамагнетикам относят кислород, некоторые металлы (например, А1, Сг, N3, Mg, Та, Р1, W), их оксиды (например, СаО, СгаОз, СиО). [c.24]

При низких температурах все спины параллельны, что и обусловливает магнитное насыщение. С увеличением температуры, вследствие возрастания теплового движения атомов и, таким образом, уменьшения степени упорядочения направлений спинов электронов в соседних атомах, напряженность магнитного поля ферромагнетиков, созданного сильным внешним магнитным полем, уменьшается. Таким образом уменьшаются магнитная восприимичи-вость, проницаемость, намагниченность при насыщении. Вблизи точки Кюри ферромагнетизм исчезает вначале медленно, а затем быстро, пока не достигается температура Кюри, и материал становится парамагнитным. Влияние температуры на ферромагнитные свойства железа, никеля и кобальта приведено на рис. 44, где по оси ординат отложено отношение намагниченности при температуре Т к намагниченности при абсолютном нуле, по оси абсцисс — отношение абсолютной температуры к температуре Кюри. Зависимость магнитного насыщения от температуры в указанных координатах описывается одной и той же для рассматриваемых ферромагнитных тел (Fe, Ni, Со) кривой. Температура Кюри равна Тбв"" С для железа, 360° С для никеля, 1150° С для кобальта и 16° С для гадолиния. Температура Кюри в действи- [c.65]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

В качестве деформируемого магнитожесткого материала можно применить аустенитную сталь 18/8 (18% Сг 8% Ni). При холодной деформации происходит v —> а-превраще-ние. При последующем отпуске сх-фаза стабилизируется и получается структура с равномерными включениями а-фазы в парамагнитной основе. Этот сплав после оптимальной обработки имеет следующие свойства Не — = 23 880 а/м (300 э) и В, = 0,35 тл (3500 гс). [c.228]

Структура изломов образцов, испытанных при 76 и 4 К, характерна для ферромагнитного материала. Поскольку исходная структура аустенита является парамагнитной, ферромагнетизм является ярким доказательством наличия мартенситного фазовог о превращения с образованием объ-емноцентрированной решетки. Признаков такого превра- [c.228]

Один из новых путей повышения прочности немагнитных сталей состоит в использовании парамагнитного е мартен сита, образующегося в низкоуглеродистых сталях с 16— 22% Мп (см рис 71, б) Двухфазные ("у+е) стали ипа 05Г20 имеют после закалки более высокие прочностные свойства по сравнению с однофазными аустенитными сталями (сто 2=370—450 МПа, Ств=750—950 МПа, 6=30— 40 %, =35—60 %) и могут найти применение в качестве конструкционного немагнитного материала [c.252]

Изучая концентрационные зависимости намагниченности насыщения и константы магнитной анизотропии сплавов системы Со-Сг (рис. 8.10), становится понятно, почему оптимальный состав материала для перпендикулярной записи близок к ogg rjo. Сплавы с малым содержанием хрома из-за высокой намагниченности имеют отрицательную константу перпендикулярной анизотропии (фактор качества меньше 1) и намагниченность неперпендикулярна плоскости пленки. В сплавах с повышенным содержанием хрома мала намагниченность (при содержании хрома больше 25...28 % (ат.) Сг сплавы при комнатной температуре парамагнитны). В сплаве oyg j rjj 5 получена плотность записи 8000 бит/мм при уровне падения сигнала на 50 %. Важно отметить, что указанное значение плотности записи ограничено сверху не природой материала (минимальным размером домена), а разрешением использованной магнитной головки воспроизведения, которое определяется шириной ее главного магнитного полюса (в данном случае 0,25 мкм). Головка не способна считывать информацию с носителя, который имеет размеры доменов намного меньше размера полюса головки. Поэтому совершенствование магнитных материалов для перпендикулярной магнитной записи шло вместе с развитием устройств и созданием новых методов записи и воспроизведения. Был разработан метод термомагнитной записи. Этот метод применяется на пленках, обладающих перпендикулярной анизотропией. Запись информации осуществляется путем кратковременного нагрева под воздействием лазерного участка пленки, находящегося в магнитном поле. Поле при этом подбирается с таким расчетом, чтобы при отсутствии нагрева пленки его величина была недостаточной для перемагничивания [c.570]

Antiferromagneti material — Антиферро-магнитный материал. Материал, в котором межатомные силы захватывают элементарные атомные магниты (электронный спин), выравнивая их действие. Состояние, близкое к ферромагнитным материалам, но с той разницей, что равное число элементарных магнитов (спинов) противоположно направлены и антипараллельны, делая материал слабо магнитным, т. е. парамагнитным, вместо ферромагнетика. [c.894]

Материалы в магнитном поле намагничиваются. Намагничивание связано с наличием у атомов (ионов) собственного магнитного поля, которое и определяет степень намагниченности материала. Магнитный момент атома является суммой векторов орбитальных и собственных (спиновых) моментов электронов. При наложении внешнего магнитного поля векторы ориентируются вдоль поля. Орбитальный момент при этом уменьшае гся, так как в атоме индуцируется добавочный момент, направленный против поля, — диамагнитный эффект. Наличие нескомпенси-рованных спинов электронов, наоборот, усиливает намагниченность атома — парамагнитный эффект. В твердых телах атомы сближены настолько, что происходит перекрытие энергетических зон электронов атомы обмениваются электронами и в результате преобладает тот или иной эффект. [c.524]

Hn соответствует полю, выше которого в изучаемом материале нет сверхпроводящих областей, независимо от того, ограничено это или нет внутренним строением сверхпроводящего материала, парамагнитными эффектами или другими явлениями. Не применяют для обозначения термодинамического критического поля или критического поля массивного сверхпроводника, так же как его употребляют для обозначения полей обычных сверхпроводящих материалов. Если в литературе упоминается о перегибе на кривой ток — поле (это поле иногда называется полем Кунцлера), записи в табл. 5 сделаны по Hn с указанием того, что значение, отвечающее перегибу, меньше действительного, при котором образец переходит в состояние сверхпроводимости. [c.13]

Как уже отмечалось выше, согласно С. Н. Журкову, процесс разрушения есть процесс накопления разорванных термофлуктуационным путем связей. С. Н. Журков, Э. Е. Томашевский и др. (1964) непосредственна наблюдали такое увеличение числа разорванных связей, метод ом парамагнитного резонанса. В работах С. Н. Журкова, А. И. Слуцкера, В. И. Бе-техтина и др. (1962—1967) была установлена связь между дислокационной структурой материала и структурно-чувствительным коэффициентом ). Новые представления о кинетической природе разрушения были распространены на случай сложного напряженного состояния в работах [c.428]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...