Двойной импульс

На фиг. 106 показана схема механического чувствительного элемента, обладающего свойством двойного импульса по скорости и ускорению. Принцип работы такого элемента близок к принципу работы плоского регулятора. Импульс по ускорению появляется за счет введения угла (а < 90°) скоса прорези в звездочке, чем схема на фиг. 106 отличается от схемы на фиг. 101, д. При появлении ускорения, например, в сторону увеличения числа оборотов скошенные пазы звездочки 1 воздействуют на грузы 2, обладающие инерционностью, таким образом, что перемещают их в сторону увеличения [c.141]

Твердотельные лазеры, используемые в голографии, характеризуются высокой степенью пространственной и временной когерентности. Способность лазера излучать два импульса с коротким промежутком между ними также оказывается полезной для некоторых целей голографии. С целью получения больших голограмм с высоким разрешением желательно иметь опорный пучок с высокой степенью пространственной когерентности. Временная когерентность лазера определяет глубину объекта или сцены, которую может обеспечить голограмма. Способность к формированию двойного импульса существенна для некоторых применений при проведении неразрушающего контроля. Обычно две голограммы регистрируются на одну и ту же пластинку с интервалом между экспозициями [c.279]

Система из двух усилителей (рис. 3, а) на рубиновых стержнях размером 15 X 1 см с энергией накачки до 6 кДж позволяет получать выходное излучение в одиночной поперечной и продольной моде с энергией 4 Дж. В режиме двойного импульса генерируются два импульса с энергией 2 Дж каждый и с временным интервалом между ними 1—1000 мкс. [c.286]

Параметры рубиновых лазеров с двойным импульсом [c.48]

Этот режим с увеличением длины резонатора переходит в режим коротких двойных импульсов и наконец в стабильный моноимпульсный режим. При слишком большой длине резонатора имеет место нестационарный режим, который прежде всего проявляется в наличии у импульса субструктуры (см. разд. [c.181]

Нелинейная фаза (область II) начинается тогда, когда наибольший флуктуационный выброс поля излучения достигает интенсивности, при которой начинает проявляться нелинейность поглотителя или усилителя. Насыщение поглощения в очень быстро релаксирующем поглотителе благоприятствует росту максимального выброса по сравнению с другими, так как этот выброс испытывает меньшие потери, чем остальные с меньшей интенсивностью. Выделение максимального выброса из других флуктуаций усиливается еще вследствие того, что при малом уменьшении усиления за счет снятия инверсии населенностей в усилителе менее интенсивные флуктуационные выбросы с большой вероятностью могут оказаться ниже порога возбуждения. Это существенно уменьшает вероятность образования двойных импульсов. Одновременно это требует превышения [c.229]

Рис. 7.4. Зависимости вероятностей срыва режима формирования импульсов (кривые а) и установления режима двойных импульсов (кривые б) от времени прохода резонатора ц. Штриховые линии (кривые в) показывают вероятность образования режима двойных импульсов, рассчитанную без учета насыщения усилителя. Штрихпунктирной линией отмечен минимум вероятности срыва режима формирования импульсов.

Рис. 7.3 показывает, что вероятность срыва режима формирования импульсов в значительно большей степени зависит от скорости накачки Р, чем вероятность образования режима двойных импульсов. Очень быстрое уменьшение вероятности срыва режима формирования импульсов, особенно при больших сечениях усиления и малых сечениях поглощения (см. рис. 7.3), в какой-то степени позволяет предполагать наличие второго порога. Лазер начинает генерировать при превышении интенсивностью накачки первого порога. При этом режим синхронизации мод еще не достигается. Короткие импульсы могут образовываться только при превышении второго порога, обозначаемого через Р, выше которого вероятность срыва режима формирования импульсов резко снижается. Как мы, однако, установили, в отличие от первого второй порог не может быть определен однозначно, так как каждое значение скорости накачки Р связано лишь с определенной вероятностью образования импульсов. При меньших потерях на поглощение эта вероятность уменьшается менее резко (см. рис. 7.3, а), что затрудняет точное введение второго порога. [c.252]

В отличие от вероятности срыва режима формирования импульсов вероятность установления режима двойных импульсов растет с увеличением скорости накачки. Величину Р следует выбирать так, чтобы обе вероятности были возможно меньшими. Увеличение потерь на поглощение снижает вероятность установления режима двойных импульсов, а в лазере на стекле с неодимом — и вероятность срыва режима формирования импульсов. [c.252]

Следующим условием осуществления хорошей синхронизации мод является тщательный выбор уровня интенсивности накачки, который должен лишь немного превосходить второй порог лазера. Это условие также непосредственно следует из принципа синхронизации мод в соответствии с теоретическим анализом в разд. 7.2. Более высокая интенсивность накачки является причиной быстрого нарастания вероятности образования импульсов-сателлитов. Коэффициент передачи насыщающегося поглотителя для слабого сигнала должен при этом быть по возможности меньшим (от 50 до 80%). Во многих случаях для уменьшения вероятности установления режима двойных импульсов целесообразно использовать помещенные в резонатор телескопические расширители пучка, снижающие интенсивность в красителе по сравнению с интенсивностью в усилителе. Это эквивалентно увеличению эффективного отношения поперечных сечений q°-, — площади сечения пучков соот- [c.258]

При незначительном превышении энергией накачки первого порога вероятность того, что пик импульса превысит этот уровень, близка к единице. С другой стороны, уменьшается также селективное действие, обусловленное снятием усиления, что повышает вероятность образования двойных импульсов. [c.267]

Наконец, при соотношении сечений пучков 2 1 наблюдались лишь сателлиты очень малой интенсивности. Удалось четко разделить два порога. Очевидно, что в этом случае влияние насыщения усиления обеспечивает более благоприятный режим, отличающийся малыми вероятностями срыва режима формирования импульсов и установления режима двойных импульсов. Таким образом, экспериментально были показаны сильная зависимость синхронизации мод от отношения действующих сечений активной среды и поглотителя, а также благоприятная роль насыщения усилителя при селекции основного импульса. При этом оказалось, что режим, при котором разность между двумя порогами по интенсивности максимальна, оптимален с точки зрения повторяемости формы пикосекундных импульсов и обеспечения высокого контраста. Этот режим может быть реализован лишь в том случае, когда потери для моды ТЕМоо существенно ниже потерь для поперечных мод более высокого порядка. [c.267]

Считывание результатов контроля с магнитной ленты производится магнитографическим дефектоскопом. Промышленность выпускает дефектоскопы с индикацией дефектов в форме импульсов (МД-9) или с видимым изображением на экране (МД-11). Дефектоскопы МДУ-2У, МГК-1 имеют двойную индикацию. [c.214]

Выражения (15.16) и (15.17) представляют собой двойные дифференциальные по углам и импульсам распределения числа вторичных частиц (нуклонов и я-мезонов) в единичный телесный угол в единичный интервал импульсов. Рассчитанные по этим соотношениям такие характеристики каскада, как множественность, поперечный импульс, коэффициент неупругости, хорошо согласуются с экспериментальными вплоть до энергии 30 Гэв, до которой проводились сравнения. [c.251]

В. Явление Керра, вызванное электрическим полем мощного импульса света. Выше речь шла о возникновении двойного лучепреломления в изотропной среде под действием постоянного электрического поля. Такое же явление наблюдается и в переменном электрическом и даже в поле световой волны. [c.531]

Рис. 27.4. Принципиальная схема опыта по созданию двойного лучепреломления под действием мощного импульса света.

Фулмер и Вирц измери.ли скорости отдельных частиц в моделированных продуктах истечения из сопла ракетного двигателя [245]. Чтобы получить интенсивные, строго выдержанные по длительности импульсы света, они использовали в качестве источника света криптоновую вспышку с двойным импульсом. Изображения частиц фиксирова.тись на пленке в виде парных штрихов. [c.324]

П. р. составляет примерно Рх Х/йсо 10" пар фотонов в секунду. Эта оценка показывает, что П. р, является эфф. источником двухфотонного света, т. е. излучения с парной корреляцией фотонов. Формально это свойство поля спонтанного П. р. выражается в необычной статистике фотонов, а именно корреляция чисел фотонов в модах, связапыых условием синхронизма, совпадает со ср. числами фотонов в каждой моде (т. е, в объёме когерентности) пп — пи = я = и 1 при этом относит, корреляция пп /пп много больше единицы (т. н. эффект группировки фотонов или сверхпуассоновской статистики ). Двухфотоеный характер поля П. р. может быть использован в фотометрии для абсолютного (безэталонного) измерения эффективности фото детекторов. Действительно, если априори известно, что фотоны попадают на счётчик фотонов (ФЭУ) только парами, по два, то вероятность появления на выходе счётчика двойного импульса ц , где г — квантовый выход счётчика, а вероятность одиночного импульса р, равна, очевидно, 2г[ (1 ц). Отсюда т] [c.544]

В автоматических регуляторах двигателей внутреннего сгорания стационарного, судового и транспортного типов эти чувствительные элементы в качестве самостоятельных распространения не получили. Однако в некоторых случаях конструкция чувствительного элемента может предусматривать выработку двойного импульса, — по скорости и ускорению. Известно, что таким свойством обладают плоские механические чувствительные элементы, принцип действия которых ясен из фиг. 10. В связи с неудобствами связи органа управления с муфтой и трудностями обеспечения всережимности плоские чувствительные элементы в регуляторах двигателей также не применяются. [c.141]

Быстропротекающие процессы, например околозвуковые турбулентные течения в турбинах, легче всего исследовать с помощью лазера, работающего в режиме генерации двух импульсов. В этом режиме интервалы между импульсами задаются электронной системой управления лазером и в зависимости от типа лазера могут иметь значения от 40 не до нескольких секунд. Если необходимо иметь последовательность импульсов с интервалами, близкими к длительности импульсов, то нужно применять лазер с генерацией в режиме многократных импульсов. При работе лазера в режимах как одиночных, так и двойных импульсов необходимо обеспечить, чтобы лазер запускался одновременно с наступлением изучаемого явления. Если исследуются вращающиеся механизмы, то к вращающимся частям необходимо прикрепить магнитоиндукционный или оптический датчик, чтобы сформировать импульс, который после электронной обработки в нужное время зажжет лазер. В тех случаях, когда электрические сигналы сами создают изучаемое явление, наподобие того, как искра приводит к ударной волне, синхронизация может быть целиком электронной и составлять часть эксперимента. Если интервалы между многократными импульсами лазера должны быть порядка единиц или десятков наносекунд, то для получения фиксированной задержки между импульсами, между лазером и объекто.м можно ввести разность длин оптических путей. Поскольку свет в воздухе проходит за 1 не расстояние, равное 30 см, в больших комнатах можно получать задержки, составляющее сотни наносекунд. Когда в эксперименте используются различные пути, приходится предусматривать средства компенсации опорного пучка, так чтобы в плоскости голограммы импульсы опорного и объектного пучков перекрывались одновременно. [c.523]

Появление двойных импульсов при этом в соответствии с теорией в разд. 5.2 можно ожидать лишь при больших коэффициентах отражения и высоких энергиях импульсов, причем в некоторой части области синхронизации импульсы лазера на красителе должны генерироваться с опережением максимумов импульсов накачки (т]о>0)- Экспериментальные исследования зависимости длительности импульсов от расстройки резонатора можно найти и в других работах. Так, например, на рис. 5.13 представлены результаты, полученные Кулом, Ламбрихом и фон дер Линде [c.181]

Здесь, однако, надо иметь в виду, что при более высоких мощностях накачки возможно возникновение двойных импульсов, которые не были учтены подстановкой (5.19) в разд. 6.2. Так же, как и при методе синхронной накачки, пиковая мощность импульсов может быть существенно повышена при применении режима работы с выводом одного импульса из резонатора. Таким путем была достигнута пиковая мощность порядка нескольких киловатт при частоте следования импульсов 10 Гц. Возможно также усиление импульсов, что позволяет достичь области гигаваттных мощностей [6.12] (см. разд. 5.3). [c.223]

Наряду с возможно меньшей вероятностью срыва процесса формирования импульсов другим важным параметром, характеризующим качество синхронизации мод в лазере, является возможно меньшее значение вероятности образования двойных импульсов. Для оценки этой вероятности надо рассчитать вероятностное распределение отношения Z интенсивности. максимального импульса к интенсивности второго по величине импульса Z = /i (/()//2 (/(). Эту функцию распределения мы рассчитаем сначала для конца линейной фазы. Поле излучения в течение этой фазы содержит М=и1хс Ко) флуктуационных выбросов. Вероятность того, что относительная интенсивность максимального выброса находится в интервале (Pi, Pi + dPi) (Pi = /i (/(o)/), a относительная интенсивность ближайшего по интенсивности выброса находится в интервале (Рг, Р2 + Ф2), в то время как интенсивности всех остальных (М — 2) импульсов лежат в интервале (О, Рг), определяется следующим выражением [7.11] [c.249]

Рис. 7.3. Зависимости вероятностей срыва режима формирования импульсов (кривые а) н установления режима двойных импульсов (кривые б), рассчитанные с учетом насыщения усиления от скорости накачки Р. Штриховые линии (кривые в) представляют вероятность установления режима двойных импульсов, рассчитанные без учета насыщения усиления. Параметры м=6 не кривая 1-. апор=0,5, Хо=0,3 кривая 2 апор=0,9, щ=0,7. В расчете были использованы параметры рубинового лазера (а) и лазера на стекле с неодимом (б). Параметры лазеров и поглотителей см. в табл. 7.1. (По [7.13].)

В конце нелинейной фазы составим на основании (7.59) обратную функцию Y=Y Z) и подставим Y (Z) в функцию распределения F ). На заключительном этапе усиления (область III), в течение которого поглотитель уже насыщен, а усилитель достигает насыщения, отношение интенсивностей обоих импульсов остается постоянным (см. п. 7.2.4). Поэтому в конце процесса усиления функция распределения определяет вероятность установления режима двойных импульсов. Два наиболее интенсивных импульса можно считать двойными импульсами, если отношение Z интенсивностей обоих импульсов в конце процесса усиления лежит в интервале KZdO. Вероятность установления режима двойных импульсов равна F(Z=10). [c.250]

Рассчитанные в соответствии с изложенным зависимости вероятности образования режима двойных импульсов от скорости накачки Р и времени прохода резонатора для лазера на стекле с неодимом и рубинового лазера показаны соответственно на рис. 7.3 и 7.4 [7.13]. На рисунках одновременно отло- [c.251]

Сравнение кривых б и в на рис. 7.3 показывает, что вероятность выделения из шума в конце линейной фазы наиболее интенсивного импульса увеличивается при снятии инверсии населенностей. В результате этого вероятность установления режима двойных импульсов уменьшается в оптимальной области примерно на один порядок. Следовательно, и в твердотельных лазерах снятие инверсии в активной среде способствует синхронизации мод, хотя механизм этого процесса полностью отличается от такового в лазерах на красителях и активная среда во время формирования моноимпульса в резонаторе еще далека от насыщения. На рис. 7,4 показаны результаты, полученные при изменении времени прохода резонатора и. Параметром кривых является р = Р1и. Кривые зависимости вероятности срыва режима формирования импульсов от времени прохода резонатора имеют четкий минимум, глубина которого растет с увеличением интенсивности накачки. Образование минимума можно объяснить тем, что с ростом времени прохода резонатора число флуктуационных выбросов в конце линейной фазы [c.252]

Выше численные примеры приводились только для лазера на стекле с неодимом и рубинового лазера. Лазер на АИГ Нс1 мы сознательно не рассматривали. Как это следует из табл. 7.1, сечение для вынужденного излучения в лазере на АИГ примерно в 20 раз больше, чем в обоих рассмотренных типах лазеров. В результате этого инверсия населенностей снимается значительно быстрее и предположение, сделанное при получении уравнения (7.46) (й< апор), больше не выполняется, что не позволяет использовать примененный выше приближенный метод расчета. Поэтому мы ограничимся лишь качественным анализом влияния на синхронизацию мод большого значения эффективного сечения. Обусловленное им более быстрое снятие инверсии повышает вероятность срыва режима формирования импульсов, в результате чего требуемые для синхронизации мод скорости накачки также растут. С другой стороны, однако, более быстрое снятие инверсии населенностей благоприятным образом сказывается на снижении вероятности установления режима двойных импульсов, которая поэтому при не слишком больших скоростях накачки оказывается суш,ественно меньшей. Обеспечение малой вероятности установления режима двойных импульсов, как следует из предыдуш,его рассмотрения, в большей степени сужает диапазон допустимых изменений параметров установки, чем обеспечение малой вероятности срыва режима установления импульсов. Поэтому большее значение сечения излучения повышает при оптимальных условиях стабильность режима генерации коротких импульсов, что подтверждается экспериментом. [c.253]

Ван Дорн [654, с. 42] интерпретировал рис. 2.18 следующим образом Записи дают временной ход уровня в точках регистрации с учетом отражения от дальнего конца канала. Кривая Т2 показывает, что цунами на краю континентального шельфа состоит из головной ложбины, сопровождаемой двойным импульсом (А). Отраженный цуг волн, зарегистрированный в той же точке ( ), имеет более мелкую ложбину и дисперсный цуг, что напоминает мареограмму на о. Уэйк . [c.91]

Выше описывались эксперименты Уильямса и Джордана 697] по воспроизведению так называемых двугорбых волн. Имеется некоторая аналогия между двугорбыми волнами и волнами от двойных импульсов в экспериментах Ван Дорна. Последний также оценил полуширину источника следующим образом пусть на рис. 2.19 tl и /2 — время прихода первого гребня на край шельфа (на кривой Т2) и в некоторую другую точку, например соответствующую кривой Т4. Длительность импульса в / = 1 будет 2/ь так как он состоит из прямой волны и отраженной от конца лотка в точке Т. Длина импульса А( в точке Ti может быть представлена следующим соотношением, основанным на приближении длинных волн [c.91]

Для открытия тиристоров на практике используются одиночные или двойные импульсы разнообразной формы прямоугольной, трапецеидальной, колоколообразной, треугольной и др. (рис. 7-40). Импульсы повторяются с частотой / и периодом управления Т. К основным параметрам формы импульсов относятся (рис. 7-40,е) длительность и -утпульса /и, амплитуда импульса Уу, длительность переднего фронта /фь длительность заднего фронта /ф2, скорость нарастания импульса или крутизна фрон- [c.194]

Считывание результатов контроля с магнитной ленты [ipona-водится магнитографическим дефектоскопом. Промышленность выпускает дефектоскопы с индикацией дефектов и фор. е импульсов (МД-9) или с видимым изображением на ь кране (МД-11). Дефектоскопы МЛ.У-2У, МГК 1 имеют двойную инди ги- . j. [c.141]

Наиболее, важной особенностью эффекта Керра, обусловившей широкое его применение, является весьма малая инерционность. Это свойство ячейки Керра проверялось в остроумных опытах (схема опытов изображена на рис. 3.11), а в последующем детально исследовалось в большом количеспве экспериментов. Источник света (конденсированная искра) и конденсатор Керра получают напряжение от одного источника тока. Как только произошел пробой газа между электродами (искра) и возник связанный с этим пробоем импульс света, начинает постепенно исчезать эффект Керра, что вызвано релаксацией дипольных моментов. молекул. Системой зеркал можно удлинить путь от источника света до ячейки Керра. Опыты показали, что, пока свет проходит расстояние 400 см, все следы двойного лучепреломления успевают исчезнуть. Отсюда была найдена инерционность процесса, характеризуемая средним временем х 10 с. В последующих прецизионных опытах было учтено время пробоя газа и была установлена еще меньшая инерционность эффекта (г Г 10 с). Таким образом, открылась возможность создания практически безынерционного оптического затвора и тем самым были заложены основы физики очень быстрых процессов ( нано-секундная техника 1 не = 10 с).. За последнее время эта техника приобрела особое значение в связи с возможностью получения очень больших мощностей светового потока в лазерах. Действительно, если возбудить в твердотельном лазере импульс света с энергией 10 Дж и продолжительностью 10" с, то мощность такого импульса составит 10 кВт. Если же с помощью какого-либо быстродействующего устройства (например, ячейки Керра) заставить высветиться эту систему за время порядка 10 с, то мощность импульса составит уже 1 ГВт. Такие гигантские импульс обладают некоторыми совершенно новыми физическими свойствами. Использование подобных сверхмощных световых потоков играет большую роль в области бурно развивающейся нелинейной оптики, а также при решении различных технических задач. [c.123]

Из идей Гюйгенса наибольшую ценность представляет общий принцип, носящий его имя и выдвинутый им как прием для отыскания направления распространения световых импульсов. При помощи этого принципа Гюйгенс объяснял не только обычные законы отражения н преломления, но даже явления двойного лучепреломления в исландском шпате, открытые в 1670 г. Бартолинусом. [c.19]

ЧТО под действием поля мощного импульса света в жидкостях возникает двойное лучепреломление. В перво.м опыте такого рода (Майер и Жирэ, 1964 г.) длительность импульса света составляла 5,5-10 с, энергия 0,14 Дж, а среднеквадратичная напряженность [c.531]

Если в такую установку слева направо входит мощный импульс света, то он вызывает в жидкости двойное л учепреломление и голубой свет будет попадать на ФЭУ, пока импульс проходит через ячейку с жидкостью. Для определения постоянной Керра В измеряется разность хода б (см. (152.2)), создавае.мая под действием поля лазерного импульса, а затем в ячейке такой же длины и с тем же веществом [c.531]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...