Образование и рост капель

В первых главах изучаются термодинамические свойства влажного пара, основные уравнения его движения, траектории капель в каналах и в рабочем колесе, а также образование и рост капель в двухфазной среде. Рассматриваются критерии подобия двухфазных потоков и методы экспериментального исследования турбин, [c.2]

ОБРАЗОВАНИЕ И РОСТ КАПЕЛЬ [c.108]

Пример расчета скорости образования и роста капель. Рассмотрим процесс конденсации и образования капель за выходным сечением направляющего аппарата (рис. 37, а). Примем следующую условную схему (рис. 37, б) пар расширяется с полным переохлаждением от состояния насыщения перед соплом при давлении ро ДО некоторого давления Pi в выходном сечении, после чего движется по трубе. Ее сечение по мере конденсации меняется так,что давление сохраняется постоянным вдоль оси X. Последнее условие приблизительно соблюдается в зазоре между направляющими и рабочими лопатками. Потерями на трение пренебрегаем. Расчеты процесса конденсации выполним методом численного интегрирования, начиная с выходного сечения сопла, в котором поместим начало координат (сечение О —О ). [c.118]

Образование и рост капель коренным образом меняются вместе с градиентом энтальпии. От него зависит достигаемая величина максимального переохлаждения АТ ,ах — главного фактора, влияющего на спонтанную конденсацию. Число зародышевых капель, выпавших в зоне максимального переохлаждения, в основном определяет их размер в конце процесса конденсации. [c.120]

Если бы процесс конденсации продолжался при большом градиенте энтальпии и переохлаждение сильно возросло, то создались бы условия для повторного бурного образования и роста капель. Это сопровождалось бы вторичным быстрым ростом температуры и давления пара. [c.125]

Сложность процессов фазового превращения побуждает проводить специализированные опыты. Одни задачи требуют достаточно точного моделирования условий образования и роста капель (исследования процесса конденсации, переохлаждения и т. п.), другие допускают значительное отклонение от условий подобия превращения фаз (исследование движения крупных капель и пленок, процессов сепарации и т. п.). Ряд таких задач может решаться даже в условиях искусственного создания влаги в необходимой форме и независимо от фазовых превращений. Устранение или [c.151]

Различают три периода в развитии эрозионного износа лопаток (рис. 4.9) / — инкубационный период, когда в поверхностном слое материала накапливаются усталостные повреждения (образование и рост усталостных трещин) II — период интенсивной эрозии Ш — период замедленного темпа эрозии. Продолжительность этих периодов зависит от влажности пара, дисперсности влаги, скорости капель в момент соударения с поверхностью лопатки. Замедление темпов эрозии в третьем периоде обусловлено демпфированием удара за счет влаги, находящейся в кавернах. [c.130]

Пленочное (пористое) охлаждение лопаток аналогично охлаждению лопаток газовых турбин и основано на охлаждении пограничного слоя вокруг лопатки введением в него жидкости. Бода выводится на поверхность лопатки через щели, расположенные по касательной к поверхности, или через поры материала лопаток. В первом случае гидродинамическая неустойчивость пленки жидкости ведет к образованию крупных капель, что приводит к снижению эффективности их испарения и росту потерь энергии. Увеличение количества щелей уменьшает толщину пленки и размеры капель, но при этом растет расход воды, а следовательно, снижается термический к.п.д. ПГТУ. Лучшие результаты могут быть получены при выводе воды на поверхность лопаток через поры материалов. Пористая структура стенок лопаток получается [c.52]

ПОВЕДЕНИЕ КАПЕЛЬ ПОСЛЕ ИХ ОБРАЗОВАНИЯ. МОЛЕКУЛЯРНЫЙ И МАКРОСКОПИЧЕСКИЙ ЗАКОНЫ РОСТА КАПЕЛЬ [c.39]

С общей точки зрения процесс конденсации может быть разделен на периоды образования ядер конденсации критического размера, их роста и агломерации. Скорость образования ядер конденсации капли была рассмотрена в предыдущих параграфах. Теперь рассмотрим процессы, происходящие с каплями критического размера, которые уносятся потоком. При этом совершенно безразлично, возникли ли эти капли в результате самопроизвольного образования ядер или в результате присутствия посторонних инородных частиц. Законы роста капель рассмотрим для чистых паров, предполагая, что термодинамическое состояние окружающей среды не меняется во время роста капель, т. е. что процесс роста квазистационарный. Кроме того, будем иметь в виду, что вывод производится для роста единичной капли, хотя в действительности полученные результаты верны только в среднем для большого числа частиц, так как при выводе применяются статистические законы молекулярного движения. При выводе законов роста капель необходимо знать также скорость капель относительно пара. Если скорость капель значительно меньше скорости потока, то в результате сопротивления их энтропия будет увеличиваться, что существенно усложнит вывод. Поэтому вначале предположим, что капли движутся с той же скоростью, что и окружающий газ. В дальнейшем специально оговорим, для каких процессов это предположение справедливо и когда следует учитывать в расчетах рост энтропии капель, отстающих от основного потока. [c.39]

Для практических расчетов и выбора оптимальных вариантов проточных частей турбин влажного пара важным является вопрос о начале конденсации пара. Определив место возникновения жидкой фазы, дальнейший рост капель и образование пленок в проточной части турбины, можно более обоснованно выбрать конструкции влагоулавливающих устройств и более точно рассчитать экономичность и надежность турбин (с точки зрения эрозионного износа и вибрационной надежности лопаток). [c.19]

Было установлено, что плавление начиналось с образования зародышей жидкой фазы на поверхности кристалла (очевидно, в дефектных местах) — в виде мелких капелек с четко очерченным периметром смачивания (рис. 1, см. вклейку). Затем происходил рост этих капелек (одновременно появлялись и новые капли) с последующим их слиянием в более крупные капли (рис. 2, см. вклейку). Во всех случаях наблюдалось хаотическое движение капель по поверхности кристалла. Размер капли при таком движении возрастал,— она захватывала другие более мелкие, и возможно, невидимые капли. Появляющаяся в поздних стадиях плавления пленка расплава также разбивалась в капли. [c.46]

Вероятность акта слияния можно считать функцией плотности размещения капель на поверхности лиофобного тела и скорости конденсации пара на отдельных каплях (или каплях с прилегающими участками). Как показано в гл. 1, вероятность образования на данном участке новой фазы возрастает с увеличением переохлаждения пара, т. е. с ростом температурного напора. Скоростная киносъемка процесса конденсации водяного пара с увеличением через микроскоп показывает, что малые капли растут очень быстро, затем скорость роста становится незначительной. На освободившейся после слияния поверхности стенки появляются новые мельчайшие капли, обычно наблюдаемые начиная с размеров порядка микрона , и процесс продолжается. Образовавшиеся крупные капли скатываются с поверхности стенки. [c.143]

Распыливание топлива ротационной форсункой в зависимости от режимов работы и размеров распылителя может происходить с непосредственным образованием капель, образованием струй и последующим их дроблением и образованием топливной пленки и дальнейшим ее разрывом на отдельные частицы (рис. 8). Процесс образования капельного, струйного и пленочного распыливания в зависимости от скорости схематически можно представить так. При очень малой скорости течения топливо, двигаясь вдоль образующей стакана-распылителя, собирается на его кромке в форме тора. По мере поступления топлива диаметр тора увеличивается и под воздействием центробежных сил тор деформируется. В ряде мест поверхностный слой прорывается, и происходит отрыв отдельных капель, количество которых увеличивается с ростом скорости и расхода топлива. С увели- [c.15]

При свободном стенании пленки под действием только сил тяжести определяющую роль в образовании волн играет безразмерный расход жидкой фазы G ,/fi = Re , (число Рейнольдса пленки). Как уже отмечалось, в этом случае первые, синусоидальные по форме, волны появляются при Re ,=4- -5 [84, 158]. С ростом Re , амплитуда и частота волн увеличиваются, а периодичность их движения нарушается. Уже при Rej,, = 180—200 вся поверхность пленки покрыта сплошной волновой сеткой [31, 133, 169]. Увеличение числа Рейнольдса пленки сопровождается уси-.пением взаимодействия между волнами. Возникают крупные одиночные волны, которые начинают двигать перед собой серию волн меньшей амплитуды [57, 158]. Согласно [31], образование крупных одиночных волн при свободном стекании пленки сопровождается уносом капель. Редкий срыв отдельных капель с гребней волн в нижней части длинного рабочего участка (/ = 19 м) начинается уже при Re jj = 1300—1500. С увеличением Re , интенсивность срыва возрастает, а граница его возникновения смещается ближе к входному участку вертикального канала. Таким образом, из работ [31, 57, 62, 84, 106, 133, 158, 169, 192, 206] следует, что волновой характер стекающей пленки жидкости весьма разнообразен. В общем случае (при достаточно высоких числах Re ,,) [c.192]

Получение большого количества чрезвычайно мелких капель приведет к росту капитальных затрат, но эти затраты будут компенсироваться дополнительной прибылью, полученной от повышения эффективности экстракции. При высоких значениях возникает проблема уноса органической фазы с водной фазой. В дополнение к непосредственно рассчитанному повышению стоимости отстаивания должна быть рассмотрена возможность образования межфазных взвесей в отстойнике. Многие авторы при проектировании смесителей-отстойников ссылаются на это [77, 78]. Степень диспергирования определяется конструкцией смесительного устройства. Всегда имеется определенное количество капелек в дисперсной фазе, которые не успевают расслоиться в отстойнике, увлекаются сплошной фазой и выходят из отстойника. Импеллер турбинного типа одновременно является и насосом и перемешивающим устройством, т. е. является насосом—смесителем. От конструкции импеллера зависит степень уноса органической фазы с водной [77]. [c.348]

Если металлическая поверхность загрязнена, то на ней наблюдается капельная конденсация водяного пара. Мельчайшие капли, усеивающие поверхность из-за плохой ее смачиваемости, остаются локализованными и сохраняющими свою индивидуальность. Продолжающаяся конденсация вызывает рост уже имеющихся капель и образование новых капель. В связи с этим некоторые смежные капли могут сливаться вместе, сохраняя, однако, свою каплеобразную форму. Под действием механических сил отдельные капли скатываются по поверхности и, увлекая за собой другие капли, образуют преходящие ручейки. Преобладающая часть твердой поверхности продолжает при этом непосредственно омываться паром. Описанная картина может сохраняться только при наличии стойко адсорбированных поверхностью загрязнений или слабой интенсивности конденсации. При большом количестве образующегося конденсата плотность распределения капель по поверхности становится также большой, и если они не сливаются воедино на месте, то это происходит более или менее скоро в результате слияния стекающих ручейков. [c.152]

Величина (выноса несколько снижается за счет роста пузырей вследствие их коалесценции. Тот же, а (Может быть, и больший эффект достигается пр и образовании слоя пены, когда часть пузырей разрушается внутри слоя (пленочная защита). Таким образом, разрыв пузырей в верхнем слое пены и внутри нее не может со(про-вождаться описанной выше генерацией капель. [c.65]

Градиент энтальпии н переохлаждение. С целью уменьшения аэродинамических потерь энергии сопла проектируют так, чтобы основное приращение скорости потока приходилось на короткие выходные его участки. В местах больших ускорений скорость падения энтальпии dildt может достигать очень больших величин. Здесь преобразуются в кинетическую энергию большие перепады энтальпий. Вместе с тем этот участок поток проходит за промежуток времени, на порядок и более превышающий необходимое время для образования основного количества капель и протекания начальной стадии их роста. Обычно на этих участках сопла возникают и в основном завершаются фазовые превращения. [c.119]

Процесс распада струи, истекающей из ультразвуковых форсунок, объясняется наличием двух явлений, которые обусловлены воздействием высокочастотных колебаний с одной с ороны, распространением на поверхности жидкости микроволн, которые под действием силы поверхностного натяжения, давления звукового излучения и звукового ускорения приводят к отрыву отдельных капель с другой стороны, интенсивным образованием кавитационных зон, развитие и рост которых также приводят к разрушению топливной струи. [c.16]

На рис. рис. 7.6 приведены результаты исследований влиянпя степени влажности у за турбинной ступенью на модальный диаметр капель du-С ростом у начало, конденсации пара смещается вверх по потоку, т. е. происходит более рапнее начало образования влаги. Естественно, что более раннее начало конденсации пара приводит к образованию более крупных капель влаги в конце проточной части. Именно таковы результаты опытов в широком диапазоне изменения режима работы с ростом вланшости у увеличивается модальный размер капель d практически по линейному закону. На рис. 7.6 приводятся данные различных измерений кривые 1—3 отражают изменение d = f (у д) на периферии различных ступеней соответственно за 4, 6 и 7 ступенями при постоянной частоте вращения, но разных давлениях и окружных скоростях. Кривые 4—6 на рис. 7.6 отражают изменение d = f (и) за седьмой (последней) ступенью при г/2д = onst. [c.272]

Заключительная и наиболее важная стадия процесса образования заряженных водных капель реализуется за счет изобарного сжатия объема плазмы по мере ее охлаждения. Сжатие плазмы приводит к состоянию глубокого пересыщения водяных паров, обеспечивающему при избыточных парциальных давлениях паров Ргг/Риас З- 4 эффективную переконденсацию воды на ионах и последующий рост капель до макроскопических размеров (а= = см) аналогично процессу, имеющему место, напри- [c.184]

Период времени от начала впрыска топлива в цилиндре до момента начала подъема давления в нем в результате тепловыделения при горении топлива называется периодом задержки самовоспламенения. В течение этого периода происходит подготовка к образованию первоначальных очагов самовоспламенения, включающая физические процессы смесеобразования распыливание топлива, образование факела или пристеночного слоя топлива, прогрев и испарение капель или пленки, смешение паров топлива с воздухом и химические подготовительные процессы — предпламенные реакции, приводящие к воспламенению. После образования начальных очагов горение распространяется в камере сгорания, во-первых, в результате перемещения фронта пламени по уже подготовленной горючей смеси, причем с ростом температуры процессы смесеообразования ускоряются, и, во-вторых, продолжается возникновение новых [c.141]

ПЕРЕНОСНОЕ ДВИЖЕНИЕ в механике, движение подвижной системы отсчёта по отношению к системе отсчёта, принятой за основную (условно считаемую неподвижной). См. Относительное движение. ПЕРЕОХЛАЖДЕНИЕ, охлаждение в-ва ниже темп-ры его равновесного перехода в др. агрегатное состояние Т ф п. или в др. кристаллич. модификацию (см. Полиморфизм). Фазовые переходы, связанные с отдачей теплоты конденсация, кристаллизация, полиморфные превращения) на нач, стадии, требуют, как правило, нек-рого П., содействующего возникновению зародышей новой фазы — мельчайших капель или кристалликов. Образование зародышей при Гф.п. затруднено тем, что они, обладая повыш. давлением или растворимостью, не могут находиться в равновесии с исходной фазой. В условиях, когда процессы возникновения и роста зародышей новой фазы протекают замедленно (перекристаллизация в тв. фазе, кристаллизация очень вязкой жидкости, напр, стекла, и др.), глубоким П. можно получить практически устойчивую фазу (в метастабильном состоянии) со структурой, характерной для более высоких темп-р. На этом основаны, напр., закалка сталей и получение стекла. Следует также отметить, что степень П. водяного пара в атмосфере влияет на хар-р выпадающих осадков (дождь, снег, град). ПЕРЕСТАНОВОЧНЫЕ СООТНОШЕНИЯ (коммутационные соотношения), фундаментальные соотношения в квант, теории, устанавливающие связь между последоват. действиями на волновую функцию (или вектор состояния) двух операторов Ь и расположенных в разном порядке (т. е. L-yL п L L ). П. с. определяют алгебру операторов (д-чисел). Если два оператора переставимы (коммутируют), т. е. LiL L Li, то соответствующие им физ. величины и могут иметь одновременно определённые значения. Если же их действие в разном порядке отличается числовым фактором (с), т. е. Ьф —Ьф с, то между соответствующими физ. величинами имеет место неопределенностей соотношение I, где Ail и ДЬа — неопределённости (дисперсии) измеряемых значений физ. величин 1 и 2- Важнейшими в квант, механике явл. П.с. между операторами обобщённой координаты q и сопряжённого ей обобщённого импульса р, qp—pq=ih. Если оператор L не зависит от времени явно и переставим с гамильтонианом системы Н, т, е. ЬЙ= НЬ, то физ. величина L (а также её ср. значение, дисперсия и т. д.) сохраняет своё значение во времени. [c.529]

Элемент работает следующим образом. После завихрителя закрученный поток газа попадает в патрубок центробежного элемента. За счет образования в центре патрубка зоны разрежения туда подсасывается жидкость, и она попадает на наружную поверхность вытеснителя, с кромок которого за счет действия центробежных сил капли определенного диаметра срываются и отбрасываются на внутреннюю стенку патрубка, на которой образуется вращающаяся пленка жидкости, движущаяся за счет трения газа о ее поверхность в направлении канала между пленкосъемником и наружной стенкой патрубка. Частицы меньшего диаметра за счет сил, образованных разностью давлений на оси и кромках вытеснителя, заполняют чашу последнего. Там частицы укрупняются, образуя жидкость. При переполнении вытеснителя крупные частицы отбрасываются к стенке, т.е. происходит рециркуляция жидкости во внутренней полости вытеснителя. Массообмен между газом и жидкостью осуществляется на поверхности капли жидкости и на поверхности жидкостной пленки. Для увеличения поверхности контакта используют принцип рециркуляции жидкости, в результате которого часть отсепарированной жидкости обратно засасывается в элемент, что приводит к увеличению количества капель, а, следовательно, поверхности контакта и кпд тарелки. При этом возрастает общий расход жидкости, поступающей на контактную тарелку (и в элемент), и отбираемой с нее. Рециркуляцию жидкости используют обычно в процессах с малым массовым соотношением жидкости и газа ( 0,01), коэффициент рециркуляции при этом дает положительный эффект при его значениях не более 5-6. Дальнейшее его увеличение уже мало влияет на повышение кпд тарелки из-за возрастания капельного уноса, вызванного значительным ростом расхода жидкости. [c.275]

По мере роста интенсивности барботажа все большую роль начинает играть кинетическая энергия газа, и при очень больших w процесс каплеобразования начинает приближаться к процессу дробления жидкости в быстром потоке газа. При этом резко увеличивается образование крупных капель, выносимых потоком газа из двухфазного слоя. В конечном счете повышение скорости барботажа приводит к полному размыву двухфазного слоя и уносу всей массы тяжелой фазы. [c.281]

В опытах по конденсации ртутного пара [2] было отмечено незначительное увеличение отрывного диаметра капель с ростом теплового потока и практическая независимость от теплового потока частоты образования капель в данном центое конденсации (около 5 гц). В работе [4] на основе анализа скоростной фотосъемки отмечено, что отрывной диаметр капель при конденсации неподвижного ртутного пара на вертикальной стенке из нержавеющей стали находится в пределах 0,2— [c.224]

Одни только уравнения неразрывности (4-24) и (4-25), движения (4-27) и (4-28 ) и энергии (4-29) недостаточны для описания процесса течения, поскольку остается неизвестным закон накопления в потоке конденсированной фазы dmjdx. Для того чтобы замкнуть систему уравнений, требуется к зависимостям (4-24) — (4-29) присоединить выражения, характеризующие скорость образования капель конденсата и их рост в процессе движения. [c.147]

Появление крупных капель в пограничном слое приводит вначале к росту амплитуды пульсаций давления торможения - (Ляо(< <1,06), что объясняется их скольжением по этой причине генерируются дополнительные пульсации. При более высокой важности амплитуды стабилизируются в исследованном интервале йво 1,12, что нетрудно объяснить сепарирующей способностью пограничного слоя и образованием устойчивых пленок на стенках канала. Вне пограничного слоя крупные капли генерируют высокоамплитудные пульсации, так как коэффициенты скольжения здесь резко снижаются (скорость несущей фазы возрастает) и вихревые следы за каплями интенсифицируют пульсации полного давления. [c.87]

Силы, возникающие при определенных условиях в рассматриваемом процессе, могут быть исключительно велики. Образование зародышевой капли должно происходить практически мгновенно и одновременно с ростом пленки. Косвенным опытным подтверждением этого является большая скорость слияния отдельных капель. В наших опытах с микрокиносъемкой процесса конденсации водяного пара при экспозиции кадра примерно 0,001 с не удавалось проследить акты слияния (гидрофобизатор — октадецилселеноцианид). Регистрировались лишь начальные и конечные состояния сливающихся капель. [c.144]

Здесь линейная скорость роста капли dRjdx обозначена через гг (/ ) и учтено, что dn= > R)dR. Интегрируя в пределах от Ru до Ro и учитывая теплоту, выделенную при образований капель с радиусом Rn, получаем следующее уравнение теплообмена [c.148]

Величина критического зародыша может быть определена из условия равновесия системы, состоящей из пара и капель жидкости = = 2a ( RiT) 1/(1прн/Рнос), где рн — давление насыщения при Т и радиусе капли г , j3soo — давление насыщения при Т и радиусе капли — оо. Скорость образования критических зародышей, способных к дальнейшему росту, может быть получена из решения основного кинетического уравнения, частное решение которого согласно теории Френкеля — Зельдовича имеет следующий вид [c.53]

Место возникновения жидкой фазы и ее виды в проточной части турбин в значительной мере влияют на экономичность и надежность работы турбоустановок. Определив место возникновения конденсата и размер возникающих капель, а также их дальнейший рост и образование н идкиx пленок, можно более точно рассчитать влияние влаги на снижение КПД турбинных ступеней, эрозионную устойчивость лопаток и более обоснованно выбрать конструкции влагоулавливающих устройств. [c.265]

По данным К. Осватича, скорость конденсации возрастает не только за счет интенсивного увеличения числа центров конденсации (рис. 6-10), но и вследствие роста поверхности уже образовавшихся каиелек, к которым прилипают молекулы пара. Ускоряющаяся конденсация не только останавливает рост переохлаждения, но и приводит к последующему уменьшению его. Образование новых зародышей, которое весьма чувствительно к наличию переохлаждения, сразу же прекращается, и в дальнейшем происходит прилипание молекул к уже имеющимся каплям. Отметим, что процесс возникновения капель почти полностью заканчивается даже до того, как достигается максимальная скорость выпадения конденсата, [c.148]

При полуэмпирическом подходе эксперимент, естественно, обеспечивает необходимые данные для составления расчетных соотношений, не говоря уже о выяснении многих качественных закономерностей. В этом смысле представляет интерес работа [Л. 169], посвященная экспериментальному изучению взаимодействия жидкой пленки с нестабилизированным потоком газа, т. е. потоком, у которого профиль скорости не успел полностью сформироваться. Экспериментально было установлено, что характер течения пленки зависит не только от ее толщины, но и от скорости течения газа. Для малых расходов жидкости и скоростей течения газа С2о< <100 Mj eK механического уноса жидкости потоком газа не наблюдалось. С ростом расхода жидкости и скорости омывающего потока начиналось отделение мелких капелек вначале далеко от места образования пленки, затем неустойчивая область захватывала участки пленки, расположенные выше по потоку. В конечном итоге срыв жидкости начинался сразу от места образования пленки, интенсивность уноса капелек усиливалась, слой мельчайших капель [c.290]

При составлении этих уравнений Г. Н. Кружилиным было принято, что основным фактором, определяющим образование капель, является дробление жидкости динамическим воздействием потока, а унос этих капель определяется в основном подпрыгиванием их под действием начальной скорости. Транспортировку капель потоком пара Г. Н. Кружилин рассматривал как второстепенный фактор в связи с тем, что опыты при атмосферном давлении дали значительную зависимость уноса влаги от высоты парового пространства. Так как он пришел к выводу, что с ростом давления роль транспортировки уменьшается, то и не учитывал ее при составлении критериальных зависимостей. [c.34]

При исследовании свойств систем экситонов следует учитывать, что из-за их взаимодействия (взаимное экранирование) меняется и энергия связи экситонов. В системах экситонов большого радиуса из-за притяжения между экситонами при больших плотностях и низких температурах возможно образование металлизированных капель. На это обстоятельство впервые обратил внимание Келдыш с сотрудниками [267]. Переход экситонов в такое металлическое состояние исследовался Асииным и Рогачевым [268, 269] в кристаллах германия. Они показали, что конденсация экситонов в капли происходит только при плотности экситонов, превышающей 10 сж . По мере роста концентрации число капель быстро растет, а газовая фаза — свободные экситоны — постепенно исчезает. [c.327]

Состояние насыщения фл = фв, 5=1 устойчиво для капель критического размера, равного бесконечности. В пересыщенном паре (фл > фв, 5 > 1) АФ уже не является монотонной функцией переменной g g -i,, она увеличивается при г<Гкр, достигает максимума нри г = и уменьшается при г > Гкр. Следовательно, зародыши размера меньше критического, согласно формуле Томсона, испаряются, а число их убывает с ростом г. Наоборот, при г > Гкр, зародыши растут и число их с ростом г увеличивается. Таким образом, при ф > фв может начаться образование новой фазы, однако скорость этого процесса ограничена необходимостью прохождения барьера АФ р, аналогичного эпергии активации в химических реакциях. Нар в этом случае находится в метастабильном состоянии, соответствующем максимуму потенциала АФ. Состояние жз новой фазы в точке максимума в виде зародышей критического размера неусто11чиво. Вероятность образования в единице объема новой фазы определяется по формуле [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...