Условия граничные тела)

Эти правила имеют исключение. Так, например, силы, приложенные к небольшой поверхности тела, как и в теоретической механике, мы будем считать сосредоточенными, т. е. приложенными в точке распределенные реактивные силы, приложенные к защемленному концу балки, мы по-прежнему будем заменять реактивной силой и реактивным моментом. Такие замены не вносят существенных изменений в условия деформации тела. Это положение называют принципом смягченных граничных условий или принципом Сен-Венана, по имени французского ученого Сен-Венана (1797—1886). [c.178]

Условия, в которых находятся молекулы покоящейся жидкости на границах с газами, другими жидкостями или твердыми телами, отличаются от условий, в которых находятся молекулы внутри жидкого объема. Во втором случае частицы со всех сторон подвержены воздействию соседних частиц с теми же свойствами, поэтому все силы, действующие на рассматриваемую частицу, уравновешиваются. Если же молекулы расположены на границе, то силы, действующие со стороны граничного тела, [c.17]

Граничные условия на теле в случае дробных ячеек ставят, как и в случае целых ячеек, вводя фиктивные ячейки. Внутри [c.195]

Комбинируя решения (а) и (г) и полагая и = и + и. , v = v + v , определим теперь постоянные А, Ь, р, г, s таким образом, чтобы были удовлетворены граничные условия. Граница тела свободна от внешних нагрузок следовательно, при у = 0 имеем Х = 0 и [c.510]

Рис. 9.1. Пример задания статических граничных условий — плавающее тело.

Примером такого задания могут быть граничные условия для тела, полностью заполняющего замкнутую полость в бесконечно жестком массиве и во всех точках поверхности приклеенного к массиву абсолютно прочным и неподатливым клеем (рис. 9.2). Если изменить температурное поле такого тела, то в нем возникнут напряжения, точки внутри [c.613]

Изучаемое тело всегда в какой-то мере взаимодействует с окружающей средой. Очень часто это взаимодействие и является причиной возникновения исследуемого процесса в теле. Для того чтобы охарактеризовать полностью конкретное явление, необходимо еще знать условия взаимодействия тела с окружающей средой, т. е. знать условия на границах тела (граничные условия). [c.18]

Условия теплообмена тела с окружающей средой соответствуют граничному условию первого рода, причем температура поверхности тела принимается постоянной (такие условия могут иметь место, например, если нагревательный элемент находится в кипящей жидкости). [c.132]

Как уже было отмечено, условие граничного перепада температур было впервые с позиций теплорода сформулировано Карно. По убеждению Карно, механическая работа, получаемая в тепловом двигателе, является следствием перетекания теплорода от горячего тела к холодному. Указанный процесс, по мнению Карно, протекает так же, как процесс получения работы за счет падения воды с высокого уровня на низкий. [c.69]

Таким образом, полная система уравнений теории упругости устанавливает лишь общие закономерности изменения напряжений, деформаций и перемещений в упругих телах. Решение же конкретной задачи может быть получено, если заданы условия нагружения тела. Это дается в граничных условиях, которые и отличают одну задачу теории упругости от другой. [c.332]

Наиболее часто встречаемой краевой задачей для осесимметричных течений является движение тела вращения в бесконечной жидкости с постоянной скоростью и = параллельной его оси вращения. Граничные условия па теле делятся па два типа кинематические и динамические. [c.131]

Условия нагружения тела f2 с границей S = Ss + определим с помощью граничных условий контактного типа в виде [c.211]

Подстановкой (1.5.154) в (1.5.148) получаем окончательный результат, представляющий собой формулу ДжЛ.Эшелби при заданных статических граничных условиях гетерогенного тела [c.175]

Приведенные ранее зависимости представляют собой математическую модель внутреннего механизма изучаемых процессов. Они не описывают условий взаимодействия тела с окружающей средой, его начального состояния. В связи с этим необходимо дополнительно рассмотреть совокупность данных, определяющих начальное состояние тела (начальные условия) и описывающих влияние окружающей среды на протекающие в теле процессы (граничные условия)-. Вместе они образуют условия единственности рещения рассматриваемой задачи, объединяясь в понятие краевых условий. При этом имеются в виду края той пространственно-временной области, в пределах которой происходит исследуемый процесс. [c.139]

Для случая стационарной теплопроводности в плоском теле с Л = 10 граничные условия задаются в виде плотности теплового потока <7 = 50 (рис. 8.12). Предположив, что была построена равномерная сетка с L1 = 11 и Ml = 10, напишите ту часть PHI, которая необходима для реализации этого граничного условия. Граничные условия на нижней поверхности следующие коэффициент теплоотдачи h = 3,8, температура окружающей среды = 300, потеря [c.168]

Коэффициенты интенсивности напряжений Кь Кп, Кщ в общем случае зависят от времени, граничных условий, конфигурации тела и трещины, скорости и ускорения роста трещины и т. п. эта зависимость определяется из решения задачи в целом. Если упругое поле стационарно в целом, то эти коэффициенты, очевидно, не будут зависеть от времени и от скорости трещины. [c.120]

Таким образом, анализ фрикционного взаимодействия твердых тел в условиях граничной смазки показал, что его определяющим фактором является активность смазочной среды по отношению к контактирующим материалам. [c.60]

Приведенная система должна быть проинтегрирована при заданных начальных и граничных условиях. Граничные условия, так же как и в теории упругости, могут быть заданы в напряжениях, в перемещениях, или на части поверхности тела заданы напряжения, а на части Fg — перемещения (смешанные граничные условия). Рассмотрим методы решения этой системы уравнений. [c.97]

Задача нестационарного обтекания тела сводится, как известно, к решению квазилинейной системы газодинамических уравнений с граничными условиями на теле и ударной волне. [c.48]

Как видно из (4.17), отличие от первоначального написания системы в размерном виде (4.7) заключено только в 1-м уравнении. Граничное условие на теле для безразмерных величин сохраняет прежнее написание, а граничное условие на ударной волне с точностью до членов 0(г , ат) можно найти из (4.14), (4.16) в следующем виде [c.51]

В новых переменных уравнения газодинамики (4.20), граничные условия на теле (4.21) и условия на ударной волне (4.18) имеют вид [c.52]

Параметр войдет лишь в граничное условие на теле, когда мы исключим время в выражении f[t, х, у, z) = О — форме тела, записанной в инерциальной системе координат (ж, у, z). [c.52]

Система уравнений газодинамики (4.7) для безразмерных величин (4.35), граничные условия на теле (4.8) и ударной волны (4.14) имеют вид [c.55]

Кроме дифференциальных уравнений, величину и характер распространения нестационарных возмущений определяют изменения в граничных условиях на теле и на ударной волне. Поскольку система линейных уравнений для нестационарных и стационарных возмущений отличаются только правыми частями, то поставленные два вопроса можно рассмотреть, используя сравнение результатов расчета стационарного обтекания затупленного тела в линейной и нелинейной постановках. С этой целью были рассмотрены результаты расчетов стационарного обтекания затупленных тел в широком диапазоне углов атаки при М = 1,3 оо. [c.71]

Таким образом решение общей нестационарной задачи сводится к интегрированию нелинейной системы дифференциальных уравнений стационарного обтекания тела и связанных между собой двух линейных систем дифференциальных уравнений в частных производных с переменными коэффициентами для возмущений, находящихся в фазе с а и а, при соответствующих граничных условиях на теле и соотношениях на скачке уплотнения. В общем случае все три системы уравнений трехмерные. Если рассматривать медленные колебания ujL/Voo <-< 1), когда вели- [c.74]

НИЮ Больцмана (IV. 2.6) при однородных граничных условиях на теле (IV. 4.1) следовательно, Н = 0 является решением. Если, кроме того, [c.378]

На поверхности тела г = а) функции (1.1) ортогональны друг другу. Каждая из них удовлетворяет импедансному условию (граничному условию третьего рода) [c.10]

В частном случае, когда <7 = 0, имеет место адиабатическое граничное условие для тела, идеально изолированного от внешнего теплообмена [c.55]

Рассмотрим граничные условия на теле и ударной волне. Сопоставим их поверхностям нестационарные поверхности в плоскости у, г [c.214]

Совпадение граничных условий на теле и на ударной волне для сопоставляемых течений следует из соотношений типа [c.229]

И, наконец, граничное условие на теле будет [c.235]

В данном параграфе выводятся уравнения сохраншия энергии, массы и импульса с соответствующими граничными и начальными условиями для тел, обладающих внешней и внутренней реакционной поверхностью. Учитываются лвух-компонентность реагирующего тела и диффузия атзмов твердого тела при достаточно высоких температурах. [c.254]

Таким образом, изучение фрикционного взаимодействия твердых тел в условиях граничного трения показало, что его определяющим фактором является активность смазочной среды по отношению к контактирующим материалам. В металлических парах трения применение н качестве смазки поверхностно-активных сред, или сред, в которых поверхностно-активные вещества образуются при трибохимических реакциях, приводит к тому, что изнаЕпивание локализуется в стадии приработки, образуя в смазке устойчивые коллоидные системы, которые в последующем служат материалом для образования пластичных, насыщенных смазкой гюристых пленок на сопряженнЕпх поверхностях. [c.75]

Статическими называются граничные условия, при которых в каждой точке поверхности тела задана интенсивность поверхностной нагрузки, составляющие которой суть pvj . Pvy, и Примером такого задания могут быть граничные условия для тела, плавающего в жидкости (рис. 9.1). Действительно, для любой точки [c.613]

Условия нагрева тела, которые могут быть охарактеризованы уравнениехМ (244), встречаются на практике наиболее часто. Именно в такой форме оценивается интенсивно сть теплообмена при нагреве и охлаждении элементов различных энергетических устройств, трубопроводов, сооружений и т.п. Поэтому решение задач для граничного условия третьего рода представляет особенно большой интерес. [c.106]

Постановка задачи. Рассмотрим процесс затвердевания плоского тела. Для шростоты предположим, что начальная температура тела равна В этих условиях толщина тела роли не играет, так как за пределами глубины g затвердевшего слоя температура тела имеет неизменное значение (тепловые потоки в этой зоне отсутствуют вследствие равенства нулю температурного градиента). Итак, плоское тело толщиной 2Хо подвергается омаждению с коэффициентом теплообмена а температура окружающей среды равна (граничное условие третьего рода). Требуется найти температурное поле тела и количество передан- ной теплоты для любого момента времени. [c.136]

Можно предположить существование другой физической природы падающей характеристики силы трения по скорости. В условиях граничной смазки при отсутствии гидродинамического эффекта такую характеристику гфедложеио объяснять нормальными к поверхности скольжения колебаниями, вызванными взаимодействием неровностей контактирующих тел, усиливающимися с ростом скорости скольжения. Применительно к малым скоростям скольжения, характерным для механизмов подач металлорежущих станков, рассматриваемая модель усложняется необходимостью учета нелинейности силы трения при изменении знака скорости и остановке перема-щаемо о тела. Сила трения покоя, возрастающая со временем неподвижного контакта, больше снлы трения движения. Сложный переходный процесс, происходящий в нелинейной системе двух контактирующих тел при приложении внешней тангенциальной силы, моделируется скачком силы трения при переходе от покоя к скольжению. Ксшебания системы при этом сопровождаются остановками, становятся релаксационными. Их иногда называют скачками при трении скольжения. Основная трудность при практическом пользовании описанной моделью заключается в отсутствии достоверных данных о величине скачка силы трения и о закономерностях ее изменении в различных условиях. [c.127]

В приведенном выше примере фуикция (5.4), являясь приспособленной к микроскопическим граничным условиям, дает в то же время решение задачи для свободномолекулярного режима. Легко видеть, что при Кп = со все коэффициенты Л = A j =. . . = Bi Bij =. . , = О во всем течении. Однако граничные условия на теле требуют обра- [c.126]

Предполагаем безотрывность обтекания тела при нестационарном его движении. Тогда граничным условием на теле является условие непротека-ния [c.48]

Граничные условия на теле с учетом (4.21) выглядят следующим обра- [c.51]

Для оценки смазочной способности рабочих сред предложены разные критерии [3, 57]. Наиболее часто используют коэффициент трения твердых тел в условиях граничного и полужидко-стного режимов смазки износ смазываемых деталей при трении критическая температура разрушения смазочного слоя критическая нагрузка разрыва масляной пленки (характеризует нагрузку, при которой проявляются первые следы задира) нагрузка сваривания при которой задир поверхностей приобретает катастрофический характер, и они разрушаются обобщенный показатель износа, т. е. интенсивность изнашивания поверхностей трения при нагрузках в диапазоне от до Р (изнашивание в условиях задира) показатель смазочной способности ПСС краевой угол смачивания и др. [c.193]

Пожарский Д. А. Пространственные задачи теории упругости со смешанными граничными условиями для тел сложной геометрии. Автореф. дисс. на соискание учен, степени докт. физ.-мат. наук. М. 1998. 32 с. [c.197]

НЫ R х ) (задача Коши для гиперболических уравнений на не-характеристической кривой, см. 3.2 и 11.4). Для определения ударной волны в качестве замыкающего условия используем интегральное уравнение энергии (т. е. продольного импульса) (11.6.3а), которое учитывает не только влияние начальных при л = 0 условий, но и граничное условие на теле через работу расширения поршня (сопротивление тела). Это уравнение содержит лишь параметры /С, у и Moot, так как интегралы /к одинаковы для подобных в ударном слое течений. Что касается уравнения (11.6.36), то, если пренебречь в нем величиной /о (па причинам, изложенным в 11.5), оно будет следствием уравнений движения в ударном слое, так как высокоэнтропийный слой почти не дает вклада в поперечный импульс газа вследствие малой плотности в нем. [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...