Параметр гравитационный Земли

В настоящее время появились новые возможности для уточнения параметров гравитационного поля Земли, масс внутрен- [c.485]

Резонанс можно использовать и для глобальных измерений. С его помощью удалось, например, определить параметры осциллятора Земля-атмосфера. Внешней силой в этом случае служит Луна, которая вращается вокруг Земли и вызывает два раза в сутки приливы атмосферы с периодом 12 ч 40 мин. Очевидно, что если атмосферу сместить, то благодаря возвращающей гравитационной силе возникнут ее колебания относительно Земли. Для измерения параметров 7 и о о такого гло- [c.33]

Модуль силы всемирного тяготения, действующий па материальную точку массы т, определяется равенством Р —-где ц — [М — гравитационный параметр притягивающего центра (М — его масса, / — гравитационная постоянная) и г — расстояние от центра притяжения до притягиваемой точки. Зная радиус Я небесного тела и ускорение g силы тяжести ) иа его поверхности, определить гравитационный параметр ц небесного тела и вычислить его для Земли, если ее радиус У = 6370 км, а = 9,81 м/с . [c.388]

Определить гравитационный параметр ря и ускорение силы тяжести дп на поверхности небесного тела, если известны отношения его массы Мп и радиуса Яп к массе М и радиусу Я Земли. Вычислить эти величины для Луны, Венеры, Марса и Юпитера, для которых соответствующие отношения даны в следующей таблице [c.388]

В приведенных выражениях i = / 1 - основание натуральных логарифмов /о 0, 0 - наклонение, эксцентриситет и долгота восходящего узла орбиты спутника соответственно со — угловое расстояние перигея орбиты от линии узлов р параметр орбиты jUp - гравитационная постоянная (для Земли) [Л — дипольный магнитный момент Земли. [c.108]

Гз, /<"3 — радиус и гравитационный параметр Земли, 7 д — радиус сферы действия Земли. Из интеграла энергии (2.5.2) следует, что [c.214]

Пусть R — радиус Земли, К — гравитационный параметр Земли, r = R rH, 2а = + г. [c.307]

Согласно формуле (3.59) потенциальная энергия силы тяготения Земли для одного элемента массы йт равна —[1йт/г, где л — гравитационный параметр Земли, а г — расстояние от центра Земли до элемента с1т (см. (14.44)). Для всего ИСЗ потенциальная энергия гравитационного поля Земли определяется равенством [c.461]

Здесь с1 — радиус-вектор точки О относительно центра масс спутника — точки 8, со — абсолютная угловая скорость спутника, t — время, /х — гравитационный параметр Земли, К — геоцентрический радиус-вектор точки б, V — скорость этой точки относительно поверхности Земли, — плотность набегающего на спутник аэродинамического потока, с — баллистический коэффициент спутника. [c.602]

Значительный вклад в структуру и энергетику средней атмосферы и термосферы вносят также различные динамические процессы, включая волновые движения. Динамика, связанная с общей циркуляцией, обусловливает перераспределение вещества и энергии в глобальном масштабе. Она во многом определяет (через обмен массой, импульсом и энергией) общий энергетический баланс, отражая тем самым глубокие внутренние связи во всем околопланетном пространстве. Вместе с тем, важную роль в тепловом балансе различных областей и наблюдаемых пространственно-временных вариациях структурных параметров играют также динамические вариации поля давления, в первую очередь уже упоминавшиеся атмосферные приливы и внутренние гравитационные волны ВГВ). Основным источником приливов в атмосферах планет земной группы служат солнечный нагрев и гравитационное притяжение Солнца (для Земли также и Луны). [c.42]

Гравитационный параметр Земли Стз = 3,9860 10 км /с . [c.528]

Приведем основные параметры, характеризующие гравитационное поле, соответствующие Стандартной Земле [c.30]

В этой главе даны формулы для потенциала земного притяжения. Приведены числовые значения параметров, характеризующих гравитационное поле Земли. Даны различные формы дифференциальных уравнений движения ИСЗ. [c.555]

Ниже приведены основные параметры, характеризующие гравитационное поле Земли. Для /т и Гр имеем [c.561]

Гравитационные параметры соответствуют решению 16-й Генеральной Ассамблеи МАС [4.2], а остальные данные взяты из статьи Р у с к о л Е. Л., Система спутников Юпитера.— Земля и Вселенная, 1978, № 4. [c.414]

Здесь Из — произведение постоянной притяжения на массу Земли (гравитационный параметр Земли), [c.253]

Величина ш — угловая скорость вращения Земли, параметр т — отношение центробежного ускорения к гравитационному на экваторе, умноженное на (1 —/). [c.335]

Под колебаниями понимают изменения параметров состояния системы, происходящие более или менее регулярно во времени. Колебания наблюдаются всюду в природе и во всех областях техники. Так, освещенность Земли колеблется в течение суток, поршень двигателя совершает возвратно-поступательное движение и, наконец, периодически меняется угол, образуемый с вертикалью качающимся гравитационным маятником. [c.11]

Е - прецессия за один период обращения на промежуточной орбите КЕ - экваториальный радиус Земли ЕрО - параметр орбиты I - коэффициент, учитывающий сжатие Земли и отношение центробежного ускорения к гравитационному на экваторе. [c.98]

Особо заметную отрицательную роль играют корреляционные связи между параметрами или погрешностями их измерения, отклонения закона распределения погрешностей измерений от нормального и неисключенные систематические погрешности при обработке больших массивов измерительной информации (п>50) и определении по ней ограниченного числа параметров. Это было за.мечено при определении параметров движения космических аппаратов по данным большого числа измерений, параметров гравитационного поля Земли по геодезическим и гравиметрическим измерениям. Наиболее чувствительными к нарушениям исходных предпосылок и данных оказались оценки точности искомых параметров, получаемые с помощью МНК- Так, погрешность определения параметра сжатия земного эллипсоида по данным геодезических и гравитационных измерений с помощью МНК и среднего радиуса Земли по данным оптических наблюдений оказалась на порядок больше той, которая обеспечивалась радио- 10кационными спутниковыми измерениями. Причиной столь больших погрешностей МНК, математически безупречного вычислительного метода, является отклонение условий измерений, на которые рассчитан МНК, от физических условий. В этом случае МНК дает смещенные неэффективные и несостоятельные оценки искомых параметров. Более того, появляется неустойчивость оценки точности результатов при сколь угодно малых отклонениях от заданных значений математического ожидания и ковариационной матрицы погрешностей исходных данных относительная погрешность конечного результата неограниченно возрастает с ростом числа используемых измерений [24]. [c.63]

Следует сказать также еще об одном этапе работ, связанном с решением научных задач по результатам БНО. Это перспективное и интересное направление исследований. В частности, за прошедшие годы удалось принципиальным образом уточнить ряд параметров моделей, используемых при описании движения КА и процесса измерений (значений параметров астрономических постоянных гравитационного поля Земли, Марса, Веиеры, Фобоса параметров атмосферы Земли, Марса, Венеры характеристик солнечного давления релятивистских эффектов координат измерительных средств и т. п.), а также модели движения естественных небесных тел, их форму, массу, параметры вращения и многое другое. [c.474]

Столь же значительным для исследования космического пространства и будущих космических полетов явился осуществленный 7 апреля 1968 г. запуск советской автоматической станции Луна-14 — искусственного спутника Луны, выведенного на се.леноцентрическую орбиту с параметрами 870 км в апоселении и 160 км в периселении. Совершая облеты Луны с периодами обращения 2 час 40 мин, она передает информацию, необходимую для уточнения гравитационного поля и формы Луны, определения соотношения масс Луны и Земли, разработки точной теории дви- [c.451]

Геофизическая турбулентность. Турбулентные движения всегда диссипативны, поэтому они не могут поддерживаться сами по себе, а должны черпать энергию из окружающей среды. Турбулентность возникает либо в результате роста малых возмущений в ламинарном потоке, либо вследствие конвективной неустойчивости движения. В первом случае энергия турбулентности извлекается из кинетической энергии сдвиговых течений, во втором - из потенциальной энергии неравномерно нагретой жидкости в гравитационном поле. На характер геофизической турбулентности специфическое влияние оказывает стратификация атмосферы (распределение массовой плотности р и других термогидродинамических параметров по направлению силы тяжести) и вращение Земли (с угловой скоростью Q =7.29-10" с" ). Кроме этого, многокомпонентность реальной атмосферы приводит часто к бароклинности смеси, вызванной зависимостью р не только от давления р (как в баротропных средах), но также от [c.11]

Радиус сферы действия Луны относительно Земли sjis = 66 280 км. Орбита Луны находится внутри сферы действия Земли. Поэтому радиус-вектор системы Земля-Луна описывает кеплерову траекторию. Однако Солнце заметно влияет на движение Луны относительно Земли. Орбита Луны лежит почти точно в плоскости орбиты Земли. Если орбиту Луны повернуть на 90°, то расчеты показывают, что в результате эволюции параметров орбиты. Луна достигла бы Земли через 52 оборота за 4,5 года (М. Л. Лидов, 1961 г.). Следует, однако, учесть, что Луна не является точечным телом и может быть разорвана гравитационными силами при достижении предела Роша, равного трем радиусам Земли (см. задачу 6.4.8). Предел Роша — расстояние, на котором сила, действующая на половинку Луны со стороны Земли, достигает значения силы притяжения другой половинкой . [c.156]

Изучение движения искусственных спутников Земли представляет интерес не только для специалистов по астродинамике, занимающихся прогнозированием движения ИСЗ и проектированием их орбит. Проблема эта ныне интересует широкий круг ученых, и прежде всего астрономов, геофизиков и геодезистов. Определение постоянных гравитационного поля Земли и параметров земной атмосферы, изучение лунно-солнечных приливов и движения полюса — вот неполный перечень задач, которые уже сейчас успешно решаются с помощью наблюдений ИСЗ. Можно думать, что в будущем появятся и другие не менее итересные и важные задачи, решение которых будет тесно связано с использованием наблюдений искусственных спутников. [c.7]

Геодезические координаты. Основу географической системы геодезических координат составляет поверхность эллипсоида вращения, аппроксимирующая реальную поверхность Земли. Параметры этой фундаментальной поверхности относимости являются частью системы астрономических постоянных (см. 4.01). Необходимо иметь в виду, что непосредственные результаты аст-рономо-геодезических измерений на местности всегда дают куски уровенной поверхности, которые нельзя точно расстелить на эллипсоиде вращения. Поэтому за математическую поверхность Земли принимают уровенную поверхность, совпадающую при определенных условиях со средней поверхностью воды спокойного океана. Эта поверхность называется геоидом . Наиболее близкий к геоиду эллипсоид, наилучшим образом представляющий фигуру и гравитационное поле всей Земли в целом, называется общим земным эллипсоидом, или сфероидом-, однако используемые в различных странах для обработки отдельных рядов геодезических измерений референц-эллипсоиды не совпадают, как правило, с общим земным сфероидом. В систему астрономо-геодезических постоянных включают параметры (экваториальный радиус Ое и сжатие а) общего земного сфероида, принятого во всем мире для астрономических и геодезических работ. Положение любой точки поверхности Земли относительно такого стандартного сфероида определяется расстоянием по нормали от поверхности сфероида и положением основания этой нормали на поверхности сфероида. [c.48]

Под системой астрономических постоянных понимают сравнительно небольшую группу параметров, определяющих динамику Солнечной системы, необходимую для предвычисления положений небесных объектов и для редукции и интерпретации их наблюдений. В систему астрономических постоянных включены также геодезические постоянные, связанные с Землей. Таким образом, система астрономических постоянных составляет численную основу всех редукционных вычислений в астрономии (см. гл. 2). Так как позиционные наблюдения небесных объектов производятся с поверхности Земли и дают топоцентрические положения небесных объектов, то для перехода от точки наблюдения (топоцентра) к центру масс Земли в систему астрономических постоянных включены параметры, характеризующие фигуру и размеры, вращение и гравитационное поле Земли (точнее говоря, земного сфероида, аппроксимирующего с определенной степенью точности реальную Землю). Дальнейшие редукции состоят в переходе к барицентру системы Земля + Луна и к центру масс Солнца, поэтому в систему астрономических постоянных включены параметры геоцентрического движения Луны и гелиоцентрического движения Земли. [c.176]

Из условия, что референц-эллипсоид вращения для Земли должен быть уровенной поверхностью, вытекает, что для определения ее геометрической формы и внешнего гравитационного поля достаточно трех параметров, если известны угловая скорость вращения (со) Земли и относительная масса атмосферы (ца). Переменностью скорости вращения Земли можно пренебречь значение имеет только масса атмосферы. Необходимые числовые величины — [c.182]

До сих пор мы рассматривали траектории попадания в Луну, считая Луну геометрической точкой, движущейся по круговой орбите радиуса 384 400 км. Фактически же Луна движется вокруг Земли по эллиптической орбите, причем ее перигейное расстояние составляет 363 300 км ), а апогейное — 405 500 км, т. е. эти расстояния отличаются от среднего на 21 100 км. Кроме того. Луна, естественно, не является точкой, а представляет собой материальное тело довольно внушительных размеров ее диаметр равен 3474 км, а масса равна 1/81,30 массы Земли, что соответствует гравитационному параметру /С=4,903-10 км /с . [c.202]

Инерционно-гравитационные колебания первого класса имеют настолько малые линейные масштабы, что можно параметр Кориолиса для них считать постоянным и пренебречь кривизной Земли. Однако для колебаний второго класса это не так, поскольку они могут иметь длины порядка нескольких сотен миль. Следуя Лонге-Хиггинсу [365, 366], Саммерфилд ввел параметр = при направлении оси У на север. Модифицированная [c.123]

Первичная проверка разработанных методов расчетов оптимальной производительности местных отсосов и эффективности элементов аспирационной сети осуществлялась на универсальной полупромышленной установке в институте ВПИИБТГ. Создание такой установки диктовалось следующим обстоятельством. Изучение процессов динамического взаимодействия движущихся под действием силы тяжести частиц материала и воздуха затруднено невозможностью моделирования гравитационного поля Земли. При проведении же промышленных экспериментов возможность изменения параметров, определяющих изучаемый процесс, даже в узких пределах, практически исключается. Совершенно невозможно исследовать процессы с разными материалами в идентичных условиях. Использование для этих целей экспериментальных установок, состоящих из желоба, соеди- [c.40]

Расчет силы гравиташюнного притяжения, действующей со стороны Земли на любой материальньиТ объект, основан на применении моделей ее гравитационного поля, параметры которого определяются размерами и формой Земли, а также распределением слагающих ее масс. Исчерпывающей. характеристикой гравитационного поля Земли (как и любого другого небесного тела) является, как известно, модель гравитационного потенциала, называемого также силовой функцией. Гравитационный потенциал выражается в виде функции от прямоугольных или сферических координат в относительной геоцентрической системе координат [c.50]

Члены, стоящие в правой части уравнения измеремпй, представляют собой удельные силы инерцнн, действующие со стороны чувствительного элемента на его подвес. Здесь, как видим, в качество составляющих присутствуют все четыре вида сил инерции, рассмотренных в Приложении 2 сила инерции поступательного движения с кажущимся ускорением fi тангенциальная и центробежная силы инерции, вызванные вращательным движеннем объекта навигации, и градиентно-гравитационная сила инерции. Вследствие этого измеряемый параметр 5 в общем случае содержит информацию о кажущемся ускорении объекта навигации, параметрах его вращательного движения (угловой скорости н угловом ускорении), а также о градиенте ускорения силы притяжения в направлении оси чувствительности акселерометра. Таким образом, используя показания нескольких акселерометров, определенным образом расположенных на объекте навигации, можно найти кажущееся ускорение объекта навигации, параметры его вращательного движения, а также, прн необходимости, элементы градиентной матрицы ускорения силы притяжения Земли. Этот наиболее общий вариант навигационной задачи будет рассмотрен в п. 2.2.4. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...