Постоянная притяжения

Так как круговая скорость спутника Окр = T i-t /го ), где — постоянная притяжения центрального поля планеты, то ш (угловая скорость орбитальной системы координат) равна [c.247]

Обозначая через т постоянную притяжения ( Динамика", 74), а через (х, у, г) координаты притягивающей точки Mq, мы получим следующее выражение для силы взаимного притяжения точек и т [c.46]

Формула (15) выражает третий закон Кеплера, связывая вместе с тем для всех планет, массы коих ничтожно малы по сравнению с массою Солнца, постоянное к с этого последнею и с Ньютоновой постоянной притяжения /. [c.119]

Здесь / — постоянная притяжения т, тя. — масса, средний радиус и угловая скорость вращения Земли [c.332]

Земли магнитное 329 Полиномы Лежандра 13, 14, 18, 24 Полуось большая 100, 216, 323 Постоянная притяжения 11 [c.359]

Численное значение постоянной притяжения зависит от выбора основных единиц длины, массы и времени. В системе GS [c.6]

Можно, очевидно, выбрать основные единицы и каким-нибудь другим образом в частности, всегда возможно выбрать основные единицы так, чтобы численное значение постоянной притяжения было равно единице, что удобно для теоретических исследований. [c.6]

В то же время астрономические величины определяются из наблюдений и измерений, точность которых постоянно возрастает с течением времени, вследствие чего и числовое значение постоянной притяжения f не остается неизменным и делается все более и более точным. Поэтому приведенные выше числа являются приближенными и всегда могут быть заменены более точными и более современными. [c.6]

Вместо постоянной притяжения f в астрономии часто употребляется другая величина, называемая постоянной Г аус-с а, связанная с f формулой [c.6]

Здесь / и т — постоянная притяжения и масса Земли, I =, [c.584]

Здесь f —постоянная притяжения, го —средний радиус Земли, Шм, Гм и Ям — масса, геоцентрический радиус-вектор Луны и угол, образованный геоцентрическими направлениями на Луну ) и на спутник ms, rs и Hs — соответствующие величины, относящиеся к Солнцу, 2 — постоянная, называемая числом Лява, г —радиус-вектор спутника, Р2 —полином Лежандра второго порядка. [c.628]

Здесь / — постоянная притяжения, т, Го и п —масса, средний радиус и угловая скорость вращения Земли, с — скорость света, п, а, е — среднее движение, большая полуось и эксцентриситет орбиты спутника. [c.631]

Поле притяжения Луны. В первом приближении фигуру Луны можно рассматривать как однородный шар радиусом Гл = = 1738 км и плотностью рл = 3,343 г/см . Произведение постоянной притяжения на массу Луны ил = 4902,72 км /с . Ускорение силы тяжести на поверхности Луны g = 1,622 м/с . [c.251]

Здесь Из — произведение постоянной притяжения на массу Земли (гравитационный параметр Земли), [c.253]

Здесь ил — произведение постоянной притяжения на массу Луны (гравитационный параметр Луны), р — селеноцентрический радиус КА. [c.253]

Здесь г — геоцентрический радиус-вектор КА [А — произведение постоянной притяжения на массу Земли г — геоцентрический радиус-вектор -го небесного тела, где 1 = 0 — Солнце, 1 = 1 — Луна, [c.288]

Хо — произведение постоянной притяжения на массу Солнца, Здесь и в последующих формулах верхний знак — относится к случаю О < АО < я, а нижний знак + относится к случаю л < АО < 2я. [c.293]

Здесь 1з — произведение постоянной притяжения на массу Земли. Будем полагать, что КА предварительно выводится на круговую околоземную орбиту радиуса Гкр, а затем стартует с нее на гиперболическую орбиту перелета. При импульсном маневре должно выполняться равенство Гп = г р, где Гц — радиус перигея гиперболической траектории. Тогда линейный эксцентриситет [c.302]

Если [Хг — произведение постоянной притяжения на массу возмущающего тела, то [c.411]

Постоянная притяжения 10 Потенциал 9, 12 [c.444]

Параметр и представляет собой в теории Ньютона постоянную притяжения , а гаг — массу Р, координатная система называется инерциальной координатной системой , а независимая переменная I — абсолютным временем . Очевидно, что невозможно использовать какое-либо одно из этих понятий без привлечения [c.282]

Это есть не что иног, как параметрические уравнения эллипса, отнесенного к двум сопряженным диаметрам, центр которого совпадает с центром притяжения. Движение точки периодическое. Продолжительность обращения точки по этому эллипсу, или период есть Т-2 K-.k. Следует заметить, что период обращения совершенно не зависит от начальных данных, а следовательно, и от размеров эллипса, описываемого вокруг центра притяжения он зависит лишь от постоянной притяжения k. [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...