Колебание гравитационное

Гироскопы находят также применение в системах гравитационной стабилизации. В работе [22] рассмотрена возможность использования гироскопического стабилизатора, состоящего из двухстепенных гироскопов, для демпфирования угловых колебаний гравитационно устойчивого спутника. Размещение гироскопов внутри спутника, их малые размеры и высокая эффективность демпфирования колебаний подчеркивают достоинства таких устройств. [c.113]

Функция к к) представляет собой полный эллиптический интеграл первого рода, который зависит только от одной переменной — модуля к. График этой функции, построенный на рис. 49, показывает, что период колебания гравитационного маятника существенно меняется только тогда, когда величина к стремится к единице, т. е. когда амплитуда колебания маятника приближается к п (180°). Для малых значений к и соответственно малых величин фо период колебания равен [c.60]

При применении теории колебаний гравитационного маятника в часовой технике интересуются прежде всего зависимостью периода колебания от амплитуды. Хотя эту зависимость для всех амплитуд и с любой желаемой точностью можно найти из точной формулы (2.82), для оценки влияния амплитуды гораздо удобнее пользоваться приближенной формулой, поскольку из нее легче усмотреть влияние отдельных величин. Такая приближенная формула получается разложением в степенной ряд полного эллиптического интеграла [c.61]

То обстоятельство, что собственные колебания гравитационного маятника при достаточно малых амплитудах приблизительно изохронны и их период не зависит от величины амплитуды, позволяет использовать период колебания маятника в качестве эталона отрезка времени. При этом, разумеется, нужно позаботиться о том, чтобы однажды возбужденные колебания не затухали. На каждом периоде колебания энергия, затрачиваемая на преодоление демпфирования, должна восполняться при помощи особого механизма. Из-за наличия такого механизма часы являются автоколебательной системой. [c.122]

Определение момента инерции по периоду колебания гравитационного маятника 64 [c.296]

Физическая природа звука и вибрации одна и та же. В обоих случаях речь идет об упругих колебаниях, волнообразно распространяющихся в среде газообразной, жидкой и твердой. Вместе с тем, как мы уже отмечали, биологический эффект действия звука и вибрации на клетки и ткани организма далеко не одинаков. К сожалению, природа различий в действии этих двух физически родственных факторов во многом еще не изучена. Для эффективного действия вибрации существенным ее параметром являются ускорение, частота колебаний гравитационных сил, векторы этих колебаний. Для звука, однако, ведущими параметрами являются интенсивность, выраженная через давление, и так же, как для вибрации — частота в первом случае вибрационная, во втором — звуковая. Но ближе эти различия до сих пор не установлены. [c.86]

Измерение гравитационного поля Земли. Напряженность гравитационного поля Земли можно определить, измеряя период колебаний прецизионного маятника. Этот прибор можно также использовать для определения ускорения тела в вертикальной плоскости. Например, в точке, для которой g = 980 см/с2, длину маятника можно подобрать такой, что период будет равен 1 с. Период маятника был измерен в лифте, поднимающемся с постоян- ым ускорением, и оказался равным 1,025 с. [c.235]

Ниже цитируется приведенное Ньютоном в Принципах натуральной философии описание его опытов с маятниками, поставленных для выяснения вопроса, существуют ли колебания в значениях отношения гравитационной массы к инертной. [c.421]

Мы будем рассматривать здесь такие гравитационные волны, в которых скорость движущихся частиц жидкости настолько мала, что в уравнении Эйлера можно пренебречь членом (vV)v по сравнению с dv/dt. Легко выяснить, что означает это условие физически. В течение промежутка времени порядка периода т колебаний, совершаемых частицами жидкости в волне, эти частицы проходят расстояние порядка амплитуды а волны. Поэтому скорость их движения — порядка v а/т. Скорость v заметно меняется на протяжении интервалов времени порядка т и на протяжении расстояний порядка X вдоль направления распространения волны (А, — длина волны). Поэтому производная от скорости по времени — порядка у/т, а по координатам — порядка v/K. Таким образом, условие (vV)v <С dv/dt эквивалентно требованию [c.55]

В силу малости колебаний можно в этом условии взять значения производных при 2 = 0 вместо z = . Таким образом, получаем окончательно следующую систему уравнений, определяющих движение в гравитационной волне [c.56]

При вычислении этого интеграла для гравитационной волны надо заметить, что поскольку объем поверхностного слоя вихревого движения мал, а градиент скорости в нем не аномально велик, фактом наличия этого слоя можно пренебречь, в противоположность тому, что мы имели в случае колебаний твердой поверхности. Другими словами, интегрирование должно производиться по всему объему жидкости, в котором, как мы видели, жидкость движется как идеальная. [c.134]

Что касается самой энергии гравитационной волны, то для ее вычисления можно воспользоваться известным из механики обстоятельством, что у всякой системы, совершающей малые колебания (колебания с малой амплитудой), средняя кинетиче [c.134]

Пособие написано в соответствии с программой по курсу общей физики для педагогических институтов. В книгу включены и некоторые внепрограммные вопросы гравитационное поле, столкновение частиц (формула Резерфорда), основы космонавтики (движение тел с переменкой массой). Существенно расширен материал в таких разделах, как колебания и волны, акустика. [c.2]

В первом приближении маятник можно рассматривать как осциллятор. Определить энергию нулевых колебаний маятника длиной 1 м, находящегося в гравитационном поле Земли. [c.185]

Основной составляющей внутренней энергии U тела является тепловая энергия Ut, представляющая собой совокупность кинетической энергии хаотически, поступательно и вращательно движущихся молекул, непрерывно изменяющих свою скорость по величине и направлению, энергии внутримолекулярных колебаний и потенциальной энергии сил взаимодействия молекул. Кроме нее, в состав внутренней энергии тела входят химическая и внутриядерная энергия, однако в технической термодинамике их изменения не рассматриваются. Внешняя механическая энергия мех рабочего тела складывается из кинетической энергии Е его поступательного движения и потенциальной энергии Ещ представляющей собой энергию взаимодействия гравитационного поля с рабочим телом. Сообразно с изложенным, энергию Е рабочего тела в каком-либо состоянии его можно выразить так [c.14]

Пример 1 (Плоские колебания твердого тела на эллиптической орбите). Дифференциальное уравнение, описывающее плоские движения твердого тела в центральном ньютоновском гравитационном поле, имеет вид (см. п. 128) [c.509]

Восстанавливающая сила может иметь и другую природу, например, гравитационную. На рис. 17.31 показаны соответствующие примеры — колебания маятника и колебания жидкости в сообщающихся сосудах, происходящие в обоих случаях под воздействием силы тяжести. [c.64]

Рис. 17.31. Восстанавливающие силы гравитационной природы а)колебания маятника 6) колебания жидкости в сообщающихся сосудах.

Рис. 11.114. Поглотители крутильных колебаний. В пружинном поглотителе (рис. 11.114, а) упруго подвешенный маховичок I свободно вращается" на хвостовике вала 2. Поглотитель может быть настроен только на одну фиксированную частоту возмущения. В маятниковом поглотителе (рис. 11.114, б) центробежное силовое поле подобно гравитационному для обычного маятника. Если в формуле

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ <электронно-фононное — взаимодействие носителей заряда в твердых телах с колебаниями кристаллической решетки электрослабое—объединенная калибровочная теория электромагнитного и слабого взаимодействий) ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ фундаментальные — четыре взаимодействия, лежащие в основе всех природных процессов сильное, электромагнитное, слабое и гравитационное ВОЗБУЖДЕНИЕ [—вывод системы из состояния устойчивого равновесия колебаний <—воздействие на систему, приводящее к возникновению в ней колебаний параметрическое — возбуждение колебаний путем периодического изменения некоторых параметров колебательной системы)] [c.226]

В [3-1, 3-2, 3-33] показано, что пленка диэлектрической жидкости, находящаяся Б электростатическом поле и подвергнутая случайному возмущению, при определенных условиях может оказаться неустойчивой. Учет вязкости и гравитационных сил приводит к некоторому уменьшению инкремента колебаний, но дестабилизирующее влияние электростатического поля сохраняется [3-2]. [c.71]

Еще два вопроса представляют, на наш взгляд, большой интерес. Какие волны генерируются только за счет температурных колебаний на стенке и только за счет колебаний ограничивающей поверхности Нетрудно показать, что в обоих случаях генерируются как колебания скорости, так и колебания температуры, т. е. можно говорить о возбуждении в неизотермической жидкости, находящейся в гравитационном поле, поперечных колебаний тепловыми и возбуждении температурных колебаний поперечными колебаниями ограничивающей поверхности. [c.256]

Теоретическое описание акустических и гравитационных мод. Поскольку периоды р- и -мод намного меньше периода вращения Солнца, то в первом приближении пренебрегают влиянием вращения и колебания рассматриваются как малые периодич. возмущения равновесного состояния Солнца. В сферич. системе координат (г, 6, <р) распределение амплитуды стоячих волн по поверхности постоянного радиуса описывается сферич, гармониками (0, ф) (см. Сферические функции), где I — степень сферич. гармоники — целое число, равное полному кол-ву узловых линий на поверхности и задающее горизонтальную компоненту волнового вектора кд = 1(1 - - 1)/г т — азимутальный порядок — [c.581]

С физической точки зрения трудно объяснить различие в периодах =6 для гироскопически связанных каналов и при угловой скорости собственного вращения гироско па-спутника, равной 0)0. Поэтому для определения периодов колебания гравитационной систехмы стаб.илизации по каналам рыскания и крена следует пользоваться формулами [c.30]

Неравномерное враща1ие системы координат (эксцентртситетные колебания). Наибольшее влияние эллиптичность орбиты оказывает на грави-тационно-стабилизированные спутники, так как частота соответствующего возмущающего момента близка к собственной частоте либрационных движений системы гравитационной стабилизации. На круговой орбите собственные колебания гравитационно-устойчивого спутника с течением времени затухают, и система переходит в положение устойчивого равновесия. На эллиптической орбите равновесного положения не существует. Система совершает в плоскости орбиты вынужденные (эксцентриситетные) колебания, вызываемые неравномерностью вращения орбитальной системы коор- [c.20]

Указанный гравитационный эффект вызывает значительные трудности при проведении экспериментальных исследований теплофизических свойств вещества вблизи критической точки. Эти трудности усугубляются наличием еще одной особенности вещества, находящегося в К(ри-тическом состоянии, которая заключается в больщой длительности установления равновесия. Незначительные отклонения температуры и плотности от равновесных могут выравниваться сутками вследствие медленности релаксационных процессов в системе. К сказанному следует добавить, что резкое изменение свойств вблизи критической точки (удельного объема, энтальпии, теплоемкости) приводит к тому, что незначительные колебания давления и температуры, при которых проводится эксперимент, вызывают большие отклонения измеряемого свойства от истинной величины. [c.94]

Нетрудно показать, что общая энергия, излучаемая цефеидами за периоды изменения их блеска, мала но сравнению с общим запасом гравитационной и внутренней тепловой энергии всей звезды. Этим можно объяснить также слабое влияние законов распределения источников звёздной энергии на раснределепие плотности и давления в звёздных недрах для обычных звёзд и для цефеид. Поэтому мы можем допустить, что в неустановившихся движениях звезды в целом энергия, выделяемая в центре и излучаемая во внешнее пространство за время периода колебания, не играет существенной роли. При рассмотрении неустановившихся движений в качестве последнего допущения мы примем, что молекулярный вес fi и коэффициент теплопроводности постоянны во всей массе звезды. [c.287]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

До сих пор мы говорили лишь о колебаниях температуры и поперечной составляющей скорости. Подставляя полученные для Т а Vy выражения в уравнения состояния (3-6-37), неразрывности (3-6-38) и движения (3-5-59), нетрудно найти слабо- и сильнозатухающие волны плотности, продольной составляющей скорости и давления. Всю совокупность температурных, скоростных, звуковых и плотностных волн, распространяющихся в неизотерми-чсскои жидкости, находящейся в гравитационном поле, только за счет термической сжимаемости, будем называть термоконвективными. Среди термоконвективных волн наибольший интерес представляют, конечно, предсказанные и исследованные выше слабозатухающие тепловые волны. [c.256]

Модели внутреннего строения планет. Недра планет недоступны прямым наблюдениям. Даже для Зе.мли керны из глубоких (до 12 км) скважин и фрагменты изверженных глубинных пород дают сведения о составе и структуре вещества лишь приповерхностных слоёв внеш. твёрдой оболочки. Данные о породах Луны, Венеры и Марса, изучение спектральных особенностей поверхностей планет и астероидов, атмосфер планет-гигантов также нозволяют судить лишь о составе самых внешних оболочек. Поэтому для исследования планетных недр прибегают к построению моделей внутр. строения планет, т. е, расчёту хим. в минерального состава, внутр. гравитационных, тепловых, магн. и др. полей с последующим сравнением теоретич. предсказаний с данными наблюдений. Весьма общие ограничения на возможные состав и структуру планеты дают сведения о её массе М и радиусе R (а следовательно, и о ср. плотности) с учётом распространённости, элементов в космосе и данных физики высоких давлений. Для построения моделей планет привлекаются данные по гравитац. и магн. полям планеты, тепловому потоку из недр, собств. колебаниям и (для Земли и Луны) сейс.мяч. данным. [c.623]

В альтернативном подходе, предложенном А. М. Фридманом, СВП имеют не гравитационную, а гидродинамич. природу и генерируются в результате гидродинамич. неустойчивости в газовом диске, к-рый погружён в звёздный диск С. г. Колебания возбуждаются в узкой области диска, где велик градиент скорости вращения а(г) (вблизи локального максимума кривой вращения). Возникающие при этом СВ имеют закручивающуюся форму, а их число определяется отношением .u/ , где Av — перепад скорости. Наблюдения показывают, что локальный максимум на кривой вращения наблюдается в центр, части мн. галактик (вапр., Галактика, М 31), хотя и не всех. По-видимому, единого меха-визлш генерации СВП не существует. [c.649]

В соответствии с многообразием исследуемых форм движения материи Ф. подразделяется на ряд дисциплин, или разделов, в той или иной мере связанных друг с другом. Деление Ф. на отд. дисциплины не однозначно, его можно проводить, руководствуясь разл. критериями. По изучаемым объектам Ф. делится на Ф. элементарных частиц и физ, полей, Ф. ядра, Ф. атомов и молекул, Ф. твёрдых, жидких и газообразных тел, Ф. плазмы. Др. критерий — изучаемые процессы или формы движения материи, Различают механич. движение, тепловые процессы, эл.-магн. явления, гравитационные, сильные, слабые взаимодействия соответственно в Ф. выделяют механику материальных точек и твёрдых тел, механику сплошных сред (включая акустику), термодинамику, статистич. физику, электродинамику (включая оптику), теорию тяготения, квантовую механику и квантовую теорию поля. При этом мн. процессы изучаются на разных уровнях на макроско-пич. уровне в феноменологических (описательных) теориях и на микроскопич. уровне в статистич. теориях мн. частиц. Указанные способы подразделения Ф. частично перекрываются вследствие глубокой внутр. взаимосвязи между объектами материального мира и процессами, в к-рых они участвуют. По целям исследования выделяют также прикладную Ф. Особо выделяется теория колебаний и волн, что основано на общности закономерностей колебат. процессов разл. физ. природы и методов их исследования. Здесь рассматриваются механич., акустич., электрич. и оп-тич. колебания и волны с единой точки зрения. [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...