Стержень переменного сечения

На рис. 3.13 показан стержень переменного сечения с двумя промежуточными опорами (шарнирной при е=б1 и упругой при 8=82). В упругой опоре при колебаниях возникает сила, направленная по оси Х2. Получить уравнения малых колебаний стержня в плоскости чертежа с учетом промежуточных связей. [c.73]

Медный стержень переменного сечения, жестко защемленный левым концом, нагружен силой Р = 20 кН средний участок го нагрет на Д/ = 50° С. До нагружения и нагревания стержня между его правым концом и неподатливой опорой был зазор i = 0,4 мм (рис. а). Построить эпюры продольных сил и перемещений поперечных сечений. [c.15]

Медный стержень переменного сечения, жестко защемленный обоими концами, нагружен продольными силами (см. рисунок). Во сколько раз изменятся нормальные напряжения на каждом участке стержня, если площадь поперечного сечения первого участка увеличить в 2 раза. [c.16]

Стержень переменного сечения жестко защемлен обоим концами (см. рисунок). Определить наибольшие напряжения в медной и стальной частях стержня и перемещение сечения т — т от нагревания всего стержня на 50° С. [c.16]

Стержень переменного сечения жестко защемлен обоими концами и нагружен двумя сосредоточенными продольными силами Pi = 30 кН и Pj = 50 кН (см. рисунок). Определить значение параметра площади F из условия, чтобы наибольшие нормальные напряжения были равны 125 МПа. [c.16]

Стержень переменного сечения воспринимает сжимающие сосредоточенные силы Pi и Pi+/ 2, действующие в опорных шарнирах, а также силу Ра, приложенную в сечении посередине пролета. Стержень состоит из двух цилиндрических частей равной длины моменты инерции поперечных сечений равны 7i и [c.205]

Можно представить себе и такую картину образования стержня, при которой в процессе отмеченного выше движения плоской фигуры форма и размеры ее изменяются, но так, что центр тяжести остается все время на кривой, по которой скользит. В таком случае имеем стержень переменного сечения. [c.28]

Возбуждение колебаний МСВ и ПЭВ в колебательных системах испытательных машин. МСВ и ПЭВ свойственны весьма малые амплитуды вибросмещения, измеряемые сотыми долями миллиметра. Поэтому эти возбудители колебаний обычно применяют в сочетании с трансформаторами механического движения, согласующими выход возбудителя колебаний со входом возбуждаемой колебательной системы. Такой трансформатор представляет собой брус (стержень) переменного сечения, характеристики которого зависят от закона изменения площади поперечного сечения стержня. Для экспоненциального закона 5 = [c.276]

Фиг. 55. Стержень переменного сечения с шарнирно закрепленными концами.

Если сжатый клин рассматривать с позиций сопротивления материалов как стержень переменного сечения, то для сечения тп, площадь которого равна F(x) = 2xq tga, получим [c.385]

Стержнем равного сопротивления называется стержень переменного сечения, у которого напряжения во всех поперечных сечениях одинаковы и равны допускаемому (рис.5.15). [c.76]

Стержень переменного сечения с охлаждающимися ребрами. Случай установившейся температуры [c.141]

Приближенный расчет частот. Лопатку рассматривают как стержень переменного сечения с непрерывно распределенными массами (рис. 18). Из неограниченного числа частот и форм собственных колебаний практически проявляются колебания не выше определенной частоты (/ [c.281]

Растянутый стержень переменного сечения. [c.300]

На рис. 7.6, а показан стержень переменного сечения с сосредоточенной мас- [c.309]

Стержень переменного сечения (рис, 10.1) равноускоренно движется вверх под действием силы Р, постоянной по времени. К нижнему торцу стержня подвешен груз Q. Ускорение а определяется из уравнения [c.218]

Прямой стержень переменного сечения. Критическая сила выражена А. Н. Динником [6] формулой [c.37]

Приближенный расчет основной частоты колебаний. Лопатку рассматривают как консольный стержень переменного сечения с непрерывно распределенной массой (рис. 22), совершающий гармонические колебания в плоскости меньшей жесткости г[0г (см. рис. 7). В приближенном расчете закрученностью пренебрегают. Смещение оси лопатки в сечении г = [c.294]

Стержень переменного сечения с постоянным модулем упругости. [c.212]

Пример 3. Стержень переменного сечения лежит на двух опорах (рис. 25) Изгибающий момент в сечении известен, требуется определить прогиб. [c.216]

Фиг. 65. Стержень переменного сечения с шарнирно закрепленными юнцами.

Лопатка газовой турбины или турбокомпрессора представляет собой стержень переменного сечения, заделанный одним концом. Ось лопатки обычно является слабо изогнутой пространственной кривой, но при расчете частоты собственных колебаний можно с достаточной точностью считать, что ось лопатки прямолинейна и направлена перпендикулярно оси вращения ротора. [c.452]

Несимметричный стержень переменного сечения с нижним заделанным и верхним свободным концом. Рассматривается стержень с нижним заделанным и верхним, свободным концом, к которому приложена осевая сжимающая сила Р (фиг. 147). [c.94]

Несимметричный стержень переменного сечения с шарнирно опёртыми концами (фиг. 149). Если момент инерции поперечного сечения стержня изменяется по степенному закону (273), то критическая сила может быть также представлена формулой [c.95]

Концентратор стержневой (К. с.) — устройство для увеличения амплитуды колебательного смещения частиц колебательной скорости частиц) в низкочастотном УЗ-вом диапазоне представляет собой твёрды стержень переменного сечения или переменной плотности, присоединяемый к излучателю более широким концом или частью с большей плотностью материала. Принцип де1 ствия К. с. основан на увеличении амплитуды колебательного смещения частиц стержня вследствие уменьшения его поперечного сечения или плотности в соответствии с законом сохранения количества движения. При этом увеличение амплитуды смещения будет тем больше, чем больше различие диаметров или плотностей противоположных торцов стержня. К. с. применяются в УЗ-вой технологии. Они являются составной частью УЗ-вых колебательных систем, работающих в диапазоне частот от 18 до 100 кГц. [c.170]

Валик подъемника, обеспечивающий поворот подъемника, представляет собой стержень переменного сечения. Он предназначен для поворота подъемника замка при расцеплении автоматических сцепок и для ограничения выхода замка из полости корпуса в зев собранной автосцепки. [c.146]

Обратимся к еще одной задаче. ПустЬ стержень переменного сечения укреплен одним своим концом, а между его вторым концом и неподвижной опорой имеется малый зазор 8, рис. 3.13, а. На границе между обеими частями стержня приложена продольная сила Р, рис. 3.13, в. Рассмотрим процесс нарастания этой силы во времени. Пока она мала, растягивается стержень 1, а стержень 2 перемещается вниз, не изменяя своей длины. В тот момент, когда нижний конец стержня 2 [c.95]

Проверка устойчивости стрелы. При проверке устойчивости стрелу рассматриваем как составной стержень переменного сечения с одним закрепленным концом. [c.264]

Стержень равного сопротивления. При расчете на прочность стержня постоянного сечения с учетом собственного веса во всех сечениях стержня, кроме опасного, напряжения оказываются ниже допускаемого, т. е. материал недогружен (см., например, рис. 136, в). Однако можно спроектировать стержень такого переменного сечения, у которого во всех поперечных сечениях напряжения будут одинаковыми и равными допускаемому. Такой стержень [c.131]

Рассмотрим конкретный пример вынужденных установившихся колебаний кругового стержня (рис. 5.7) в плоскости чертежа. Стержень нагружен периодически изменяющимся сосредоточенным моментом. Стержень может быть и переменного сечения. Стержень нагружен постоянной силой Ро, т. е. вынужденные колебания происходят относительно состояния равновесия стержня. [c.130]

В результате получено решение задачи в аналитической форме (кроме Ч, которые определяются численно). В этом достоинстве этого метода, но, К сожалению, воспользоваться им при решении задач, где стержень имеет переменное сечение, нельзя. [c.290]

Устойчивость сжатых стержней переменного сечения. Влияние местных ослаблений. В случае сжатого стержня переменного сечения для определения критической силы необходимо интегрировать уравнение (12.1) при моменте инерции сечения, переменном по длине стержня. Так как при этом приходится иметь дело с линейным уравнением вто-poro порядка, коэффициенты которого переменны, задача становится сложной. Можно, однако, при-Рис. 219. менить приближенный прием определения критической силы, который, как показывает сравнение решений, получаемых в ряде частных случаев, дает достаточно хорошие результаты. Так, если наибольший момент инерции сечений стержня превосходит наименьший вдвое, то применение приближенной формулы приводит к ошибке в величине критической силы около 2%, а при /max//min = 1,25 этз ошибкз составит 1%. Сущность этого приема сводится к тому, что стержень переменного сечения заменяется стержнем постоянного сечения, который при изгибе по синусоиде при одинаковой нагрузке дает прогиб той же величины, что и данный стержень. [c.350]

Метод расчета температурных полей сечения Гкорп (г, г) и Ткот г, г) заключается в том, что двухмерная задача теплопроводности сводится к ряду одномерных. Для этого рассмотрим единичный элемент кольца, вырезанный из кольца двумя радиальными сечениями, угол между которыми равен 1. В последующих расчетах полученную замкнутую стержневую систему разворачиваем в прямолинейный стержень переменного сечения. [c.370]

Рассмотрим упругое тело вращения (например, стержень переменного сечения), обладающее цилиндрической анизотропией с осью анизогропии, совпадающей с осью вращения z и непрерывно-неоднородное, с упругими характеристиками aij, зависящими только от двух координат. Для определенности будем считать, что одиЕ торец закреплен неподвижно (жестко), а по другому распределены касательные усилия, приводящиеся к скручивающему моменту по боковой поверхности распределены усилия tn, касательные к контуру поперечного сечения и не меняющиеся вдоль этого контура. Деформируясь, тело останется телом вращения, если плоскости меридиональных сечений являются плоскостями упругой симметрии если [c.345]

Решение. Разобьем стержень на два участжа / и II. Выберем локальную систему координат ва каждом участке. Примем за расчетную схму стержня невесомый стержень переменного сечения, нагруженный равномерно распределенной нагрузкой интенсивностью г и /13.10, б).. [c.62]

Пример 89. Шатун поршневого двигателя, представляющий собой стержень круглого сечения, вдоль оси подвержен повторно-переменным нагрузкам, меняющимся без ударов от — + 20 ООО кгс до P , =+5000 кгс. Стержень имеет радиальное отверстие 0 3 мм, материал стержня — сталь 12ХНЗА с такими характеристиками прочности = 95 кгс/мм , а-г = 72 кгс/мм , а = 43 кгс/мм и Ч д=0,1. Поверхность шатуна грубо шлифованная. Требуется определить диаметр его из расчета на выносливость и полученные размеры сопоставить с найденными из расчета на статическую нагрузку, равную максимальной нагрузке цикла. [c.614]

Изложенный метод приближенного решения уравнения равновесия с использованием принципа возможных перемещений потребовал сведения системы уравнений равновесия первого порядка к одному уравнению четвертого порядка, что приводит к громоздким промежуточным преобразованиям, особенно для стержней переменного сечения и при нелинейной зависимости приращений сил Aq, Ар, ДРг, АТ от перемещения точек осевой линии и или от угла в з- Например, для стержня переменного сечения (см. рис. 4.10) (стержень нагружен дополнительной осевой силой Pi = Pioii, поэтому Qio=Pio4 0) получаем следующую систему четырех уравнений равновесия при следящих силах [c.173]

Векторное уравнение (4.14) эквивалентно системе 12 уравнений первого порядка с переменными коэффициентами. Элементы матрицы В зависят от статического напряженно-деформированного состояния (от компонент векторов Оо, Мо, хо). Кроме того, стержень может иметь переменное сечение, т. е. J и А есть функции е. В частном случае свободных колебаний ыенапруженного стержня матрица В принимает вид (в этом случае матрицы Ад и Ам — [c.76]

Система уравнений (7.49) дает возможность исследовать из-гибно-крутильные колебания стержня переменного сечения. Уравнение (7.50) описывает изгибные колебания стержня в плоскости х Охз- При малых колебаниях прямолинейного стержня уравнение (7.50) независимо от уравнений (7.49). Напомним, что рассматривается стержень, сечение которого имеет ось симметрии и точки О] и Ог (центр масс и центр изгиба) принадлежат этой оси. Если сечение не имеет осей симметрии, то вектор а будет иметь в системе осей, связанных с центром масс элемента стержня, две компоненты, что приведет к системе трех уравнений изгиб-но-крутильных колебаний стержня. [c.175]

Механика стержней. Т.1 (1987) -- [ c.165 ]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.315 ]

Сопротивление материалов (1959) -- [ c.90 ]

Краткий курс сопротивления материалов Издание 2 (1977) -- [ c.23 , c.31 , c.34 ]

Сопротивление материалов Издание 13 (1962) -- [ c.87 , c.710 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.11 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...