Постоянная времени резонатора

ТА Постоянная времени резонатора [c.571]

Полоса пропускания фильтра 231, 233 Полоска Кюри 172 Полюс затухания передаточной функции 233, 236 Порошки абразивные 509 Постоянная времени резонатора 131 [c.576]

Интерферометр Фабри — Перо, состоящий из двух идентичных зеркал, разделенных воздушным промежутком длиной L, освещается от внешнего источника световым импульсом длительностью 1 пс при длине волны X 0,6 мкм. Наблюдаемый па выходе пучок света оказывается состоящим из регулярной последовательности импульсов длительностью 1 пс с интервалом 10 ПС между ни.ми. Энергия импульсов экспоненциально уменьшается со временем с постоянной времени 100 не. Определите длину и добротность резонатора, время жизни фотона в нем, а также коэффициент отражения зеркала. [c.233]

Скорость осаждения составляет 2—100 А/с, так что постоянная времени в контуре обратной связи должна быть равной долям секунды. Кроме того, желательно поддерживать стабильность скорости напыления на уровне 1 %. Это может быть достигнуто при использовании кварцевых резонаторов, хотя при этом следует опасаться дрейфа их параметров, обусловленного действием теплового излучения источников, в особенности при нанесении стоев тугоплавких металлов. [c.420]

Постоянная времени пассивного резонатора. При распространении излучения между зеркалами резонатора имеют место потери обусловленные отражением, дифракцией и т. д., в результате чего поле излучения затухает. Допустим, что плотность энергии излучения равна и, скорость его распространения в среде j длина резонатора d, а потери за один проход равны а. Скорость уменьшения плотности энергии за счет потерь в резонаторе дается уравнением [c.115]

Спрашивается, в каких случаях действие всего этого спектра частот равносильно действию одной, зависящей от времени, частоты со по (3.55) Ответ на этот вопрос прост и связан с анализом работы того приемника звука, которым пользуется наблюдатель. Пусть это будет некоторый резонатор с постоянной времени, равной Т. В таком резонаторе колебания будут устанавливаться за время Т. Если написать временную зависимость силы, действующей на наш приемник, в виде [c.97]

В настоящей главе подробно рассмотрим гармонические волны разных типов. В теории колебаний гармоническая зависимость от времени играет важную роль. В частности, это связано с тем, что гармоническая зависимость сохраняется при прохождении колебаний через линейные колебательные системы с постоянными параметрами— резонаторы, фильтры и т. п. эти системы дают гармонический отклик на гармоническое воздействие. Так как в линейных системах принцип суперпозиции, справедлив, то в них оказывается удобным рассматривать колебания с любой зависимостью от времени при помощи разложения Фурье, т. е. представлять их в виде суперпозиции колебаний с одним-единственным, гармоническим видом зависимости от времени. [c.66]

Оптическая постоянная времени Тф фактически представляет собой время жизни фотона в резонаторе, ее смысл можно объяснить следующим образом. Общие оптические потери на единицу длины резонатора выража отся формулой [c.301]

Перейдем от идеального резонатора к реальному с потерями энергии на стенках полости или в находящейся в ней среде. Для этого рассмотрим идеальный резонатор, в котором возбуждена какая-то одна мода, и в некоторый момент времени мысленно включим потери. Тогда амплитуда поля станет убывать и одновременно будет несколько изменяться ее относительное распределение в разных точках резонатора. С течением, времени относительное распределение амплитуд будет стремиться к некоторому устойчивому предельному относительному распределению, которое и называют модой резонатора с потерями. Амплитуда такой моды в каждой точке резонатора убывает экспоненциально с одной и той же постоянной затухания. В отличие от идеального резонатора колебания каждой моды резонатора с затуханием могут происходить в пределах резонансной полосы частот, ширина которой тем меньше, чем меньше потери энергии в резонаторе. [c.282]

Чтобы не слишком углубляться в теорию лазеров, будем считать, что модуляция добротности резонатора отсутствует, а накачка постоянна во времени и распределена равномерно по объему среды. Ограничимся наиболее важным случаем однородного уширения линии рабочего перехода, когда пространственная конкуренция способна существенно повлиять на ширину спектра генерации. Это позволяет отвлечься от особенностей среды и применить для коэффициента усиления ку (см ) весьма простую формулу [c.178]

Зависимость средней по цугу длительности импульсов генерации <т > от числа импульсов накачки М приведена на рис. 6.14. Видно, что увеличение М до 40—60 приводит к установлению стационарного значения <т >. Основным фактором, ограничивающим минимальную длительность выходных импульсов, является временная модуляция цуга накачки, приводящая к неодновременности достижения порога генерации для разных импульсов, что, в свою очередь, уширяет импульс генерации. Отметим, что перспективными с точки зрения генерации длинных цугов (М 10 ) пикосекундных импульсов с постоянной амплитудой являются твердотельные лазеры с самосинхронизацией мод и электронным управлением добротностью резонатора. [c.256]

Очевидно, что = ст есть оптическая разность хода интерферирующих волн. Нетрудно построить на основании формулы (3.23) график зависимости степени временной когерентности от количества генерируемых мод для разли<шых значений разности хода М, [123]. Длину резонатора при этом полагаем постоянной. Такой график, построенный для случая AL = = 0,1/, приведен на рис. 25. [c.55]

В перпендикулярном зеркалам резонатора направлении, соответствующем его максимальной добротности, условие пространственного синхронизма кз = к1 + к2 при фиксированной частоте накачки соз выполняется для вполне определенных частот (01 и (02, связанных соотношением со1 +со2 = соз. На них и происходит параметрическая генерация. При изменении ориентации кристалла или его температуры или при наложении постоянного электрического поля частоты (01 и (02 изменяются. Эти обстоятельства можно использовать для плавной перестройки частоты параметрического генератора. Полоса перестройки частот генерации определяется диапазоном частот, для которого в данном нелинейном кристалле возможен пространственный синхронизм. Весьма жесткие требования предъявляются к источнику накачки. Его излучение должно иметь высокую монохроматичность и малую угловую расходимость. Недостаточная временная и пространственная когерентность излуче- [c.496]

Поясним смысл переменных г, к, д, т. Если бы в уравнениях (22) правые части равнялись нулю, то любая траектория в плоскости ху представляла бы собой эллипс, а переменные г, к, г, являющиеся в этом случае постоянными интегрирования, имели бы следующий смысл г — большая полуось эллипса, к — малая, — угол наклона большой оси эллипса к оси ж. Постоянная г определяет положение фазовой точки на эллиптической траектории в начальный момент времени i = 0. Если в уравнениях (22) правые части присутствуют, то формулы (23) мы будем рассматривать в дальнейшем как замену фазовых переменных (ж, у, ж, у) —) (г,/г,г9,т). Заметим, что введенный в (23) угол 1 , очевидно, в два раза превосходит угол, определяющий положение волны относительно резонатора, введенный ранее и фигурирующий в приведенной в таблице. [c.379]

Когерентное поведение и статистические свойства лазерного излучения обсуждаются более детально в разд. 3.31. В дальнейшем изложении приводятся только качественные результаты, которые должны послужить пониманию основополагающих представлений. Ниже порога выходящее из лазерного резонатора излучение обладает тем же статистическим характером, что и тепловое излучение, а именно имеет место гауссово распределение комплексных а.мплитуд Ё в каждой моде. Амплитудные вклады в этом случае распределены нормально, тогда как фазы распределены равномерно. При достаточно большом превышении порога и для времен наблюдения, меньших времени фазовой корреляции ( [А/д] ), лазерное излучение можно рассматривать как волну с приблизительно постоянными амплитудой И фазой, а детальное представление дано в п. 1.314. При [c.28]

Для второго и третьего резонаторов, в целях унификации радиальных размеров квадрупольных линз, диаметр трубок выбран постоянным и равным 100 мм, что достаточно для размещения линз. Это потребовало уменьшения диаметров второго и третьего резонаторов до 1220 и 1087 мм соответственно и привело, кроме того, к постепенному сокращению относительной длины трубок дрейфа вдоль этих резонаторов. В результате коэффициент зазора а возрастает во втором резонаторе от 0,185 до 0,284 и в третьем резонаторе от О, 222 до 0,277. Связанное с этим постепенное уменьшение коэффициента пролетного времени Т и снижение амплитуды Ем вдоль второго и третьего резонаторов ( наклон поля ) можно компенсировать специальными пластинами для регулировки наклона поля. Заметим, что в принципе этого можно было бы достичь и посредством постепенного уменьшения диаметров этих резонаторов от начала к концу, что привело бы к желательному удлинению трубок дрейфа (при заданном их диаметре в 100 мм). [c.241]

Со времени опубликования труда Гельмгольца много споров вызывал вопрос о том, характеризуется ли данная гласная преобладанием составляющих данного порядка (теория относительной частоты) или преобладанием составляющих данной частоты (теория постоянной частоты), и всякое возможное заключение находило своих защитников. Мы видели, что Виллис решил этот вопрос, даже не давая четкой формулировки его, в пользу теории постоянной частоты. Сам Гельмгольц, если и не совсем явно, все же, повидимому, придерживался такого же мнения, пожалуй, больше на основании априорных соображений, чем в результате опытов. Действительно, если, как это обычно допускается авторами по фонетике, определенный гласный звук связан с данной конфигурацией рта, то вопрос едва ли остается открытым. Затем под руководством Гельмгольца вопрос был далее изучен Ауэрбахом 1), который наряду с другими методами применил и прямой анализ различных гласных при помощи резонаторов, присоединенных к уху. Заключение Ауэрбаха по этому спорному вопросу было промежуточным он считал, что об е характеристики имеют место. Анализ показал также, что во всех случаях первый, или основной, тон был сильнейшим элементом звука. [c.454]

Резонатор, а) Длинный обрывок. Пусть на резонатор действует внешняя сила, изображенная обрывком синусоиды соза) г, продолжительность которого X велика по сравнению с временной постоянной резонатора х . В момент I = О, когда на резонатор начинает действовать-обрывок синусоиды, в нем начинают нарастать колебания. Если ш = [c.548]

Резонатор с учетом затухания. Явления носят совершенно различный характер в зависимости от соотношения между периодом модуляции X и временной постоянной х ,. Рассмотрим два крайних случая. [c.556]

Промышленное производство пьезоэлектрических резонаторов было начато более шестидесяти лет назад. В течение этого времени требования к производству резонаторов изменялись, а технология совершенствовалась. Постоянно расширялся и продолжает расти объем выпускаемых резонаторов. Этому способствовали результаты теоретических и экспериментальных исследований, из которых кроме указанных выше основополагающих [c.10]

Со временем под влиянием различных физических изменений внутри и иа поверхности резонатора происходит постоянное необратимое изменение резонансной частоты резонатора. Относительное изменение резонансной частоты за точно установленный интервал времени называют стабильностью (точнее, нестабильностью) резонансной частоты резонатора. В зависимости от величины интервала времени говорят о кратко- и долговременной стабильности. В первом случае имеются в виду интервалы времени порядка секунд или минут во втором случае речь идет о сутках, неделях, месяцах или годах. [c.150]

У пьезоэлектрических кристаллических резонаторов, помещенных в вакуум или герметичный корпус, заполненный газом, не вызывающим коррозию электродов или поверхности пластины, в большинстве случаев со временем происходит повышение резонансной частоты. При длительном наблюдении за резонансной частотой можно выделить дна периода. В течение первоначального периода, продолжающегося от нескольких недель до нескольких месяцев, временную зависимость резонансной частоты можно описать некоторой монотонно возрастающей функцией с монотонно убывающей до нуля производной. В течение второго периода более или менее регулярное значение резонансной частоты изменяется около постоянного или незначительно меняющегося среднего значения. [c.150]

Существенным моментом, определяющим работу системы лазер-интерферометр, является обеспечение стабилизации расстояния между зеркалами интерферометра. Для этого, кроме общей конструктивной виброизоляции, в схеме применено автоматическое поддержание заданного расстояния между зеркалами интерферометра. Одно из. зеркал интерферометра приклеено на цилиндрическую керамическую втулку из пьезоэлектрика (титацат бария ВаТЮ, диаметр 40 мм, длина 55 мм и толщина 8 нм). Свободный конец пьезоэлектрика жестко закреплен на механической державке. С помощью полупрозрачного зеркала 9 часть светового пучка проходит через фильтр 10 (играющий аналогичную роль, что и фильтр 13) и попадает на фотоумножитель 15, сигнал которого усиливается усилителем 16. При изменении оптической длины интерферометра произойдет смещение максимума по сравнению с некоторым начальным положением и, следовательно, изменится сигнал с фотоумножителя 15. При этом изменится напряжение, подаваемое от усилителя на пьезоэлектрик, таким образом, что в результаге изменения напряжения произойдет линейная деформация пьезоэлектрика и зеркало установится в первоначальное положение. Следовательно, сигнал рассогласования длин резонатора и интерферометра отрабатывается таким образом, что пропускание интерферометра поддерживается постоянным. Полоса Г ропускания интерферометра выбирается так, чтобы время существенного изменения показателя преломления было много меньше постоянной времени усилителя. Плазма образуется в кварцевой трубке 6, наполненной гелием при давлении 0,5 тор. в результате разряда конденсатора на лампу 18. В качестве разрядника служит импульсная лампа ИФК-2000. [c.176]

Для исследования спектра мод лазеров в диапазоне длин волн от 2000 А до 0,4 мм могут применяться спектрографы и интерферометры Фабри — Перо. Обычно только методы оптического гомодинного или гетеродинного приема способны обеспечить разрешение, требуемое для наблюдения угловых мод в резонаторах с плоскопараллельной конфигурацией и зееманов-ских компонент в газовых лазерах. Большинство приемников в инфракрасной области (особенно в далекой инфракрасной) обладает очень плохой высокочастотной характеристикой. Поэтому длинноволновая граница применимости данных методов равна примерно 40 ж/с, т. е. границе для приемников из Ge Au, Zn. Постоянная времени таких приемников меньше 10" сек, и, следовательно, в инфракрасной области методом гетеродинирова-ния можно разрешить частоты до 100 Мгц. Но детальные измерения в инфракрасном диапазоне пока что проведены только для нескольких систем, а о работах, выполненных с длинами волн, большими 2,6 жк, почти не сообщалось. [c.89]

Поскольку амплитуда и фаза па волновом фронте поперечной моды полностью определены, то весь волновой фронт является когерентным (т. е. площадью когерентности, введенной в п. 2.2, является как раз площадь волнового фронта моды). В гл. 10, 9 мы покажем в более общем виде, что процесс распространения и дифракции (который происходит в открытом резонаторе) ведет к пространственной когерентности излучения в результате отфиль-тровыванпя из первоначально некогерентного поля. Временная когерентность излучения, выходящего из пассивного резонатора, определяется шириной линий его мод. Время когерентности есть просто обратная ширина линии резонатора (т. е. постоянная времени излучеимя в резонаторе) [c.24]

Диоды VD7 и VD8 образуют систему АРУ. Постоянная времени разряда АРУ 0,1 с. Порог срабатывания АРУ регулируется потенциометром 100 кОм. С помощью переключателя S3 осуществляется запирание приемника во время передачи. В приемнике имеется измеритель уровня принимаемого сигнала (S-метр). Величина отклонения стрелки прибора гпА пропорциональна току тран зистора VTll. Нуль прибора устанавливается потенциометром. Кварцевый калибратор VT8 и VT9 Генерирует гармоники частоты 100 кГц. Точную частоту калибратора устанавливают при приеме эталонной частоты подстроечным кон денсатором, включенным последовательно с кварцевым резонатором. Данные катушек индуктивности приведены в табл. 3. [c.89]

В прошлом частотный 3. а. проводили с помощью резонаторов акустических, напр, резопаторов Гельмгольца. Набор таких резонаторов с разл. резонансными частотами позволяет проводить частотный 3. а., наблюдая, какие из резонаторов отк,пикаются на звук и с какой громкостью. В настоящее время 3. а. выполняют после преобразования звукового сигнала в электрический с номощью микрофона (в воздухе) или гидрофона (в воде). Применяют либо параллельный, либо последовательный 3. а. В первом случае электрич. сигнал пропускают через набор полосных фильтров с шириной Д/п, где п — номер фильтра, и получают частотный спектр. Наиб, употребительны анализаторы с постоянной относит, шириной полосы Д/п//ср П (/ср — ср. частота фильтра), равной 1, Vs или /в октавы. Совокупность напряжений на выходе фильтров представляет частотный спектр сигнала. В случае нестационарных сигналов спектр характеризуется накопленными за нек-рый интервал времени Т среднеквадратичными напряжениями на выходе фильтров. [c.71]

Важнейшей особенностью оптических генераторов на основе ФРК является наличие частотного сдвига До) между частотой лазерного пучка накачки и частотой световой волны, возбуждаемой в резонаторе. Впервые экспериментально наличие такого сдвига величиной порядка обратного характерного времени формирования голограммы в ФРК ( Ts ) было обнаружено именно в рассматриваемой нами здесь схеме кольцевого резонатора [6.41, 6.42]. Предложенное в двух последних работах объяснение данного эффекта, основанное на рассогласовании частот опорного и сигнального световых пучков при наиболее эффективном энергообмене в двухволновом взаимодействии на несмещенной решетке, проходит лишь для кристаллов BSO [6.42], в которых запись осуществлялась во внешнем постоянном поле. Наличие же аналогичного эффекта в BaTiOg [6.41], где за счет диффузионного механизма формируется чисто смещенная голограмма и наиболее эффективным образом двухволновой энергообмен наблюдается при равенстве частот (Аы = 0) световых пучков, заставляет предполагать наличие более общей причины, не связанной с конкретным механизмом голографической записи. [c.119]

Ферриты нашли широкое применение в технике как магнитные материалы вскоре после второй мировой войны [3]. В течение сравнительно короткого промежутка времени было разработано и внедрено в промышленность большое количество разнообразных типов этих материалов магнитомягкие ферриты для радиотехнических устройств, специальные СВЧ ферриты, ферриты с прямоугольной петлей гистерезиса для вычислительных машин, ферритовые постоянные магниты и т. д. Опубликовано большое количество исследований, посвященных этим материалам (некоторые результаты физических исследований обобщены в книге Смита и Вэйна [4]). Первые работы по динамическим магнитострикционным свойствам ферритов появились в 1951—1953 гг. [5—10]. В них исследовались ферритовые резонаторы применительно к использованию их в качестве элементов фильтров или в качестве стабилизирующих устройств для электронных генераторов. Здесь уместно напомнить, что первые исследования, посвященные колебаниям металлических магнитострикторов, также были направлены на применение этих колебаний в радиотехнических устройствах [12—14]. [c.114]

Динамика развития гигантских импульсов может быть проанали- зирована с помощью системы балансных уравнений (с.м. гл. 2). Рас смотрим сначала мгновенное включение добротности. Процесс генерации гигантского импульса можно разбить на три этапа, подобных этапам развития пичка свободной генерации. На первом происходит накопление инверсной населенности до момента т==Т1, когда включается добротность резонатора. На втором этапе линейного развития генерации инверсная населенность остается постоянной, а плотность энергии излучения резко нарастает. Длительность этого этапа, равного времени задержки 4. когда плотность энергии нарастает по закону ы = оехр[0(/г—1)т], определяется формулой (2.82). При типичных для лазеров на неодимовом стекле параметрах 0 10 и в 10 1 имеем 4 100—150 не. Третий этап развития генерации заключается в высвечивании гигантского импульса. На этоМ этапе можно уже не принимать во внимание спонтанное излучение.-Выражения для мощности, энергии и длительности импульса генерации, полученные из балансных уравнений, приведены в п. 2.4.4. [c.202]

Как отмечалось в предыдущем разделе, в резонаторах лазеров, линзоподобных средах, волоконных световодах наблюдаются и требуются пучки с различным распределением мопщости по модам [7, 15, 18]. В то же время имеются задачи, где требуется селективно работать с одной или определенной группой мод, например, с группой мод с заданным распределением постоянной распространения по модам [19, 20]. При построении волоконно-оптических систем связи возникает актуальная проблема измерения и/или коррекции дифференциального затухания мод, их дифференциальных модовых задержек, вызывающих уширение импульса [18, 19]. В каждом случае, с формальной точки зрения речь идет об измерении или коррекции амплитуды и фазы коэффициентов разложения светового пучка по модам, т.е. об анализе или фильтрации мод. Близкие задачи возникают при работе с переменным во времени световым пучком, используемым для построения волоконно-оптической линии связи с модовым уплотнением каналов 19]. В последнем случае [c.414]

Фазовый интервал а — I (см. рис. 9), который занимают частицы в начальный момент времени, будет при движении электронов относительно волны сокращаться до некоторого минимума, а затем начнет вновь увеличиваться. Интересно определить ближайший момент, когда в минимальный интервал фаз соберется наибольшее число частиц. Положение частиц через отрезок времени, несколько больший 1/4 периода фазовых колебаний (для малых входных фаз), показано на рис. 9 (а — ). При этом частица с крайней входной фазой 2. двигаясь по фазовой траектории, достигает фазы11)з одновременно с частицей, имевшей входную фазу Полагая фазовые колебания гармоническими, можно найти соотношение между тремя величинами орх, 2 и 3. К сожалению, это соотношение не может быть разрешено в явном виде относительно входящих в него величин. На основании численных расчетов найдена связь между числом частиц и величиной фазового интервала, на котором они сгруппированы. Эта связь представлена кривой 2 на рис. 8, которая показыва- ет, что группирующие свойства волновода с постоянной фазовой скоростью лучше, чем у резонатора. Например, с помощью волноводного группирователя в том же фазовом интервале, равном одному радиану, может быть сгруппировано около 75% частиц. Как и для резонаторного группирователя, чем меньше выбирается фазовый интервал на выходе волноводного группирователя, тем большую плотность частиц получают, но одновременно число электронов в этом интервале сокращается. Важным вопросом является нахождение длины L группирующей секции такого волновода для получения сгустка электронов с заданной фазовой протяженностью. Длина секции связана с временем пролета секции равновесной частицей ip выражением [c.37]

Влияние постоянного электрического поля на резонансную частоту 100 кГц кварцевого резонатора СГ-среза было использовано Толманом [88] при создании сети эталонов времени и частоты в ЧССР. [c.158]

Микротрон (электронный циклотрон) — циклич. У. эл-нов, в к-ром постоянны во времени и 5, и Шу, а условие резонанса для релятив. ч-ц сохраняется за счёт изменения кратности частоты д от оборота к обороту. Так, напр., если начальная энергия эл-на и прирост его энергии при прохождении ускоряющего зазора подобраны так, что первый оборот проходится за один период ускоряющего поля ( =1), второй — за два ( —2), третий — за три ( =3) и т. д., то ч-цы будут попадать в одну и ту же фазу ускоряющего поля. В микротроне действует механизм автофазировки, так что ч-цы, близкие к равновесной, также будут ускоряться. Однородное магн. поле, необходимое для выполнения условия резонанса, не фокусирует в аксиальном направлении эта фокусировка осуществляется электрич. полем ускоряющего резонатора. Варианты микротрона с меняющимся по азимуту полем (секторный микротрон) пока не получили развития. Микротрон — У. непрерывного действия, он позволяет получить токи до 100 мА при энергии эл-нов 30 МэВ. [c.795]

Время Т2, наз. временем спин-спиновой релаксации, характеризует скорость восстановления равновесия в спиновой системе и от темп-ры практически не зависит. Время спин-решёточнойре-лаксации характеризует скорость восстановления равновесия между СПИН0В011 системой и решёткой Тх определяется вз-ствием магн. моментов ч-ц с колебаниями кристаллической решётки. Т. к. при понижении темп-ры амплитуда тепловых колебаний уменьшается, то при этом также уменьшается и спин-решёточное вз-ствие. Для ионов переходных металлов с большим вкладом орбитального момента, определяющего величину спин-решёточного вз-ствия, линию ЭПР удаётся наблюдать только при низких темп-рах. В сильных переменных эл.-магн. полях (Ю- —1 Вт) релаксац. процессы не в состоянии восстановить равновесное распределение, и населённость уровней выравнивается (насыщение). Наблюдающееся при этом уменьшение поглощения используется для измерения времён парамагн. релаксации. Экспериментальные методы. Для измерения ЭПР используют радиоспектрометры (спектрометры ЭПР), в к-рых при постоянной частоте и медленном изменении магн. поля Н регистрируется изменение поглощаемой в образце мощности (рис. 4), В ЭПР прямого усиления высокочастотные колебания от клистрона по волноводному тракту подаются в объёмный резонатор (размером ), помещённый между полюсами электромагнита. Прошедшие через резонатор или отражённые от него эл.-магн. волны попадают на детектор. Изменение поглощаемой в образце мощности регистрируется по изменению тока детектора. Для повышения чувствительности поле Я модулируют с частотой 30 Гц—1 МГц (см. Мо- [c.890]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...