Нулевая лииия

Искомый комплексный потенциал w z) отображает область течения на плоскость с бесконечным разрезом, параллельным оси ф и выходящим из точки В (см. рис. 106). л 3. Течение в криволинейной полуплоскости. Граница области Z) —линия 5 без точек самопересечения, содержащая бесконечно удаленную точку (рис. 107). В области D требуется построить поток, обтекающий кривую (нулевую ли-, Н1Ш тока) и обладающей заданной по величине скоростью В бесконечности vo. [c.304]

Транзитивность теплового равновесия помимо постулата о температуре приводит еще к одному важному выводу. Он вытекает из того факта, что установление или нарушение теплового контакта между частями системы с одинаковыми температурами не изменяет их состояний, т. е. свойства каждой из частей системы не зависят от того, входит ли эта часть в объединенную систему или нет. Безразличие термически равновесной системы к тепловому контакту, учитывая постулат о взаимно однозначном соответствии энергии и температуры, можно считать доказательством того, что энергия всей равновесной системы равняется сумме энергий ее частей, т. е. аддитивна. Аддитивность энергий используется в термодинамике как исходная позиция для всех последующих выводов и, как видно, в неявном виде она присутствует уже в формулировке ее нулевого закона . [c.27]

Как уже указывалось в 48, рефракционные структуры, вносящие изменение не в амплитуду, а в фазу проходящей волны, дают прекрасно выраженную дифракцию (например, фазовые дифракционные решетки). Однако такие структуры нельзя непосредственно рассматривать или сфотографировать, ибо наши приемники реагируют не на фазу, а на амплитуду (интенсивность), которая остается неизменной при прохождении через разные участки рефракционной структуры. Может показаться, что этот результат опровергает пригодность метода рассмотрения Аббе при одинаковых первичных изображениях (спектрах) мы получаем совершенно различные вторичные изображения. Затруднение объясняется просто дифракционные спектры тех и других структур могут не отличаться по амплитудам, но фаза нулевого спектра в случае рефракционных структур отличается на /. я от фазы спектров остальных порядков. Это и приводит к различию во вторичных изображениях, где происходит суммирование всех спектров. Если, однако, изменить фазу нулевого спектра на /. я, то мы устраним различие между тем, что дают абсорбционные и рефракционные структуры, и сможем увидеть эти последние. Те места структуры, которые дают большее изменение в фазе, можно сделать темными или светлыми в зависимости от того, будет ли добавочная разность фазы в нулевом спектре равна или [c.363]

Полезно показать учащимся положение нулевой линии, хотя выкроить время для решения задач, в которых необходимо ее находить, вряд ли удастся. [c.143]

Оба эти аргумента не действуют при переходе от фотонов к нейтрино. Поэтому долгое время казалось, что в отношении нейтрино не удастся установить, имеет эта частица точно нулевую или же просто очень малую массу покоя. В конце пятидесятых годов была выдвинута гипотеза двухкомпонентного нейтрино (Ц. Ли и Ч. Янг, Л. Д. Ландау, А. Салам, 1957), согласно которой масса покоя этой частицы строго равна нулю. Поясним эту гипотезу. Допустим, что у какой-то частицы спин направлен точно по импульсу. Если масса покоя такой частицы не нуль, то ее скорость меньше скорости света. При этом в системе координат, движущейся быстрее частицы, импульс изменит свое направление и спин станет направленным не по импульсу, а против него. Поэтому у частицы со спином V2 и ненулевой массой должно быть два различных поляризационных состояния (спин по импульсу и против импульса). Если, однако, масса покоя частицы равна нулю, то знак проекции спина на импульс становится инвариантным (одинаковым во всех движущихся относительно друг друга системах координат). Действительно, частица с нулевой массой движется со скоростью света, так что ее нельзя обогнать. Знак проекции спина на импульс можно изменить с помощью зеркального отражения. В теории двухкомпонентного нейтрино делается возможное только при нулевой массе покоя допущение о том, что при зеркальном отражении нейтрино переходит в антинейтрино. Таким образом, согласно гипотезе двухкомпонентного нейтрино у нейтрино (как и у антинейтрино) имеется только одно поляризационное состояние. Экспериментальные данные указывают [c.251]

Зависит ли выражение для гидравлического показателя русла от того, будет ли уклон нулевым, прямым или обратным [c.70]

Минимальной инфильтрации воздуха можно добиться путем качественного выполнения строительных работ. В современных зданиях за час сменяется от половины до более чем двойного объема воздуха, а следовало бы иметь такую вентиляцию, которая не допускала бы полной смены воздуха менее, чем за 5 ч. В административных зданиях и помещениях, где разрешено курение, темпы воздухообмена должны быть большими. Дома можно было бы строить практически с нулевым воздухообменом, но вряд ли это желательно. Свежий воздух в помещениях необходим, даже если при этом и должна расходоваться энергия. Но надо при этом помнить, что каждый находящийся в комнате человек представляет собой источник теплоты мощностью в среднем 100 Вт [c.261]

ЛИЯ К катушке коэффициент k растет, индуктивность уменьшается. Минимум индуктивности будет при нулевом зазоре между датчиком и образцом (й связи максимальное). Физическая суть этого явления заключается в том, что на параметрический датчик оказывают воздействие вихревые токи, приводящие к уменьшению индуктивности датчика. [c.244]

С точки зрения применения к конкретным задачам особую важность имеет случай, когда т = п, или случай, когда интегрирование канонической системы может быть сведено к операции нулевого порядка, т. е. к конечным операциям и к квадратурам. Мы ограничимся здесь доказательством теоремы С. Ли для этого частного случая, который известен под названием случая Лиувилля ) ). [c.311]

Для этой цели, как уже указывалось, нам надо только принять во внимание эмпирические законы трения скольжения. Прежде всего, заметим, что, по определению, имеем dR = dl = Фdt , вспоминая, что импульс Ф всегда будет обращен наружу от преграды, мы видим, что на чертеже путь точки R , от Р до должен быть направлен вверх. Кроме того, в силу законов динамического трения, направление движения точки Rt, совпадающее с направлением реактивного импульса Ф, который должен быть противоположным скольжению, будет совпадать с направлением g-, или g , смотря по тому, будет ли > О или а <0 если же в некоторый момент i исчезает, то R будет находиться на прямой s нулевого скольжения и элементарное перемещение точки R будет подчинено только [c.496]

Пуанкаре первый поставил вопрос Существуют ли периодические решения с тем же периодом а, если в уравнениях движения р, имеет не нулевое значение, а малое значение, отличное от нуля Такие орбиты существуют, если при заданном х 0 можно найти такие Pi, Р2,. . ., Pm что будут выполняться т следующих уравнений [c.613]

Группа работает следующим образом в операторе 2 индексу присваивается начальное значение, равное единице. Затем оператор 3 присваивает идентификатору значение 0. Логический оператор 4 проверяет, все ли ячейки очищены, т. е. a = если условие оператора 4 выполняется, т. е. еще не все ячейки очищены, управление передается оператору 5, являющемуся счетчиком. Оператор 5 увеличивает значение индекса а на единицу и снова передает управление оператору 3. Цикл совершается до тех пор, пока выполняется условие логического оператора 4. Как только условие логического оператора 4 перестанет выполняться, управление передается следующему оператору 6. Операторы 6—10 присваивают идентификаторам П, t2, t3, t4 начальные (нулевые) значения. Оператор И присваивает начальное (нулевое) значение индексу I. Оператор II выполняет сложную операцию получения случайных чисел с заданным законом распределения. Подробная блок-схема оператора 11 представлена на рис. 2.5. [c.70]

Одновременно проверяют, совмещена ли середина линейного участка характеристики пневматической системы с нулевой отметкой шкалы. При необходимости такое совмещение производят за счет Изменения зазора на выходном сопле противодавления. [c.219]

В том случае, когда нулевое деление движка не совпало с целым делением шкалы линейки и находится между ним, приходится определять доли миллиметра, которые следует прибавить к целому числу миллиметров, отмер енных на ли-28 [c.28]

Оператор Рц проверяет, все ли варианты решены. Если все варианты решены (в данном случае а = 60°), то передает управление к оператору Яц, который и останавливает машину. Если а <С 60°, то управление передается к нулевому оператору, который выбирает [c.95]

Пускают турбину и при числе оборотов, равном 103—105% нормальной скорости вращения, проверяют, становится ли на нуль указатель открытия сервомоторов регулирующих клапанов свежего пара. Если сервомоторы не становятся в положение нулевого открытия (полного закрытия), то необходимо проверить манометры на каскадах усиления и выяснить, какой манометр не показывает давление пол-132 [c.132]

Таким образом, величина е для любого поля не зависит от квалитета. Верхнее отклонение (если поле допуска расположено выше нулевой линии) или н икнее отклонение (если поле допуска расположено ниже нулевой ли нии) определяется, исходя из соответствующей величины е и допуска для выбранного квалитета. Например, для вала диаметром 8я6 величина вп = = 10 мкм, допуск для 6-го квалитета IT6 = 9 мкм, следовательно, НОВ = = 4-10 мкм, а ВОВ = +19 мкм. Если допуск вала взять не по 6-му, а по 7-му квалитету, то НОВ не изменится, а ВОВ = + IT7 = 10 15 = = +25 мкм (рис. 1.41). Отклонения, соответствующие полям допусков, применяемых для посадок с зазором, т, е. верхние для валов (от а до ) и нижние для отверстий (от А до G) приняты одинаковыми по абсолютной величине и определяются по формуле (1.113). Следовательно, зазоры в одноименных посадках в СА и СВ будут также одинаковы. [c.115]

Для полей допусков, расположенных выше нулевой лииии, основным яаляется нйжнее отклонение (Е1, ф соответственно для полей допусков, расположенных ниже пулевой лияи ,— верхнее (ES, еф [c.15]

В местах опирания на ферму ребристых железе тонных плит полки поясных уголков усиливают гориз тальными узловыми пластинами размером не бо 150X150 см (рис. 95, а, б). С целью получения доп нительной экономии стали в стержнях с нулевыми > лиями допускается применять одиночный уголок ( 95,в). В этом случае, а также в случае перехода в ясах к уголкам меньшего сечения, уголки парные I [c.116]

При ВЫСОКИХ частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что воз буждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. В этом случае о присутствии моды можно лишь догадываться, изучая особенности поведения излучателя и резонансные пики. [c.110]

Помогает быстро определять усилия в отдельных стертаях фермы знание нескольких простых лемм. С их помощью находятся нулевые стержни (т.е. стера-5ги, усу лия в которых ттри заданной на ферму нагрузке равны нулю), и стержни, усилия в которых определяются щ зк-тически моментально. Эти леюш шдеют следующий вид. [c.78]

Возможно, что колебания мало влияют на фазовый переход. Разность энергий представляет собой лишь небольнгую часть полной нулевой энергии колебаний. С другой стороны, возможно, что существенно затрагивается лишь малое число колебаний, однако это маловероятно, так как в переходе, по-видимому, принимает участие большая часть колебаний. Если это заключение правильно, то необходимо иметь возможность рассматривать методами теории возмущений, если не электроны, то колебательные координаты ([120], стр. 913). В этом случае можно было бы соответствующим каноническим -преобразованием заменить электронно-фононное взаимодействие взаимодействием между электронами. Таким образом, можно было бы строго учесть взаимодействие, даваемое (40.11), и попытаться получить хорошее описание электронных волновых функций при помощи гамильтониана, включающего этот тип взаимодействия. (Сохранение только диагональных членов, как это было сделано в теории возмущений, вряд ли может оказаться удовлетворительным приближением.) Тем самым проблема электронно-фонон-ного взаимодействия будет заменена не намного менее трудной проблемой рассмотрения газа Ферми—Дирака с настолько большими взаимодействиями, что к ним нельзя применить методы теории возмущений. [c.778]

Уже сам Больцман подчеркивал, что вывод газокинетического уравнения основывается не только на законах механики, но и на чуждом механике вероятностном предположении при вычислении числа столкновений (5 552аЫапза12), согласно которому вероятность данной молекуле иметь при столкновении скорость V не зависит от вероятности другой молекуле иметь скорость Уь Однако такой ответ не содержал прямой связи между уравнением Лиувилля и кинетическим уравнением Больцмана. Вывод кинетического уравнения Больцмана методом функций распределения Боголюбова позволяет установить, на каком этапе этого вывода вносится неинвариантность уравнения Больцмана относительно обращения времени. Именно использование при решении уравнения для нулевого приближения бинарной функции распределения 2 (необходимое для получения газокинетического уравнения) в качестве граничного условия ослабления корреляции в отдаленном прошлом (7.10) (до столкновения частиц), проводя различие между прошлым и будущим, вводит в кинетическую теорию необратимость. Вследствие этого граничного условия мы получаем необратимое по времени кинетическое уравнение Больцмана при его выводе из обратимого уравнения Лиу- [c.126]

Под влиянием такого рода переходов между состояниями К и К возникает небольшое взаимодействие. Чтобы понять, к чему это взаимодействие приведет, надо принять во внимание, что если некоторая величина не сохраняется, то она меняется со временем. Поэтому, если в начальный момент у нас был мезон К , так что странность точно равнялась +1, то через какое-то время это состояние частично перейдет в К (вспомним, что в квантовой механике возможна суперпозиция, т. е. наложение различных состояний). Этот процесс удобно пояснить аналогией с двумя маятниками, иемющими одинаковые собственные частоты и слабо связанными друг с другом. Если один из маятников (К ) раскачать, то через некоторое время начнет раскачиваться и второй маятник (К ), отбирая энергию у первого. Возникает вопрос, существует ли такая суперпозиция состояний К и К , квантовые числа которой не меняются со временем. Если принять (до осени 1964 г. в этом не сомневался никто), что сохраняется СР-четность (см. 2, п. 9), то эти суперпозиции найти нетрудно. Каон при зарядовом сопряжении С переходит в антикаон, а при инверсии Р его волновая функция (при нулевом импульсе) меняет знак (каон нечетен). Обозначая через К и К волновые функции соответствующих частиц, действие операций С и Р можно записать в виде [c.410]

Таким образом ориентированный не нулевой отрезок АВ представляет собой геометрический объект, который характеризуется началом, длиной (отношением отрезка, ограничиваемого точками Л и Д к установленной единице), направлением и стороной oSpawfiHUH.Bo избежание недоразумений следует указать, что под словом направление мы разумеем общую характеристику как данной прямой, так и всех параллельных ей прямых, независимо от стороны обращения. Иными словами, два отрезка рассматриваются как имеющие то же направление, если они лежат на одной и той же прямой или на двух параллельных прямых, независимо от того, обращены ли они в одну и ту же или в противоположные стороны. [c.14]

Лейбниц тоже пытался отвергнуть объяснение Ферма в A ta Lipsiensia за 1682 год он для объяснения преломления света решил снова ввести в философию конечные причины, изгнанные Декартом, так, чтобы одновременно могло оставаться в силе то объяснение Декарта, взятое из столкновения тел, которое было противоположно объяснению Ферма. Итак, он решительно отрицает, что природа стремится к кратчайшему пути или к наименьшему времени, но утверждает, что она скорее избирает наиболее легкий путь, — а это не следует смешивать ни с тем, ни с другим из предыдущих. А чтобы определить этот наиболее легкий путь, он обращается к сопротивлению, которое встречают лучи света, проникающие через какую-нибудь прозрачную среду, и принимает, что сопротивление различных сред различно. Он стоит также на том — ив этом он, кажется, поддерживает мнение Ферма, — что в более плотной среде, как, например, в воде и стекле, сопротивление больше, чем в воздухе и в других более редких средах. Исходя из такой предпосылки, он выдвигает понятие трудности (diffi ultas), которую преодолевает луч, проходя через какую-либо среду, и эту трудность он определяет из длины пути, помноженной на сопротивление. Он полагает, что луч всегда следует по такому пути, для которого сумма всех трудностей, полученных указанным выше путем, была бы наименьшей отсюда он по методу максимумов и минимумов выводит то же самое правило, которому учит опыт. На первый взгляд кажется, что такое объяснение согласуется с объяснением Ферма. Однако дальше он с удивительной тонкостью истолковывает его так, что оно прямо противопоставляется Ферма и сближается с объяснением Декарта. Ведь, хотя он считает сопротивление стекла большим, чем сопротивление воздуха, он, однако, утверждает, что лучи в стекле распространяются быстрее, чем в воздухе, и это именно потому, что сопротивление у стекла больше, чем у воздуха. Это было бы, разумеется, величайшим парадоксом. Но он старается понять это следующим образом при большом сопротивлении, говорит он, достигается то, что лучи меньше рассеиваются, в то время как там, где сопротивление меньше, они больше рассеиваются по сторонам. А когда рассеиванье сдерживается, лучи больше сжимаются на своей тропе и подобно реке, которая должна проходить по более узкому руслу, отсюда приобретают большую скорость. Итак, объяснения Лейбница и Декарта сходятся в том, что оба они приписывают лучам в более плотной среде большую скорость. Относительно же причины этого увеличения скорости взгляды их прямо противоположны, ибо, по мнению Декарта, лучи в более плотной среде движутся быстрее потому, что сопротивление там меньше, Лейбниц же приписывал увеличение скорости большему сопротивлению. Можно ли допустить такую мысль или нельзя — я не стану это здесь разбирать. Однако я должен указать на то, что сам Лейбниц этот принцип наиболее легкого пути, хотя он кажется установленным как всеобщий, не прилагал ни к какому другому случаю и не учил, каким образом следует определять в других случаях эту самую трудность, которая должна быть наименьшей. А если он скажет, что это нужно делать так же, как здесь, т. е. брать произведение пройденного пути на сопротивление, то в большинстве случаев вообще невозможно будет определить это сопротивление, ибо оно является понятием весьма расплывчатым. Тогда же, когда нет никакого сопротивления, как, например, в движении небесных тел, каким образом можно будет определить трудность Или, может быть, из одного только пройденного пути, так как сопротивление здесь повсюду должно приниматься за нулевое Но отсюда вытекало бы, что при таком движении сам пройденный путь должен быть наименьшим, и поэтому он был бы прямолинейным, вопреки тому, что показывает практика. Если же движение происходит в сопротивляющейся среде, где во всяком случае имеется сопро- [c.101]

Так как F,i — чисто мнимая, то и больше, равна или меньше, чем с, в зависимости от того, является ли 4-вектор F,r (который есть пространственновременпая нормаль к 3-волне) времениподобным, нулевым или пространственноподобным. [c.396]

Мы видели, что в своем исследовании Ассур постоянно указывает на существенное родство между механизмами и сооружениями. В связи с этим расширяется и понятие кинематической цепи. В свое время Рело ввел понятие десмодромной кинематической цепи, чем свел учение о механизмах к учению о цепях с одной степенью свободы. Такое понимание было чересчур узким даже в последней четверти XIX века, ибо и Рело, и другим машиноведам были хорошо известны механизмы с двумя степенями свободы. В 1887 г. доцент Пражского политехникума Таубелес ввел новый термин — степень изменяемости цепи. Если ввести в терминологию степень изменяемости,— рассуждает по этому поводу Ассур,— то можно обобщить термин кинематической цепи и говорить о кинематических ценях разных степеней изменяемости. С этой точки зрения различие между фермой и механизмом только в степени изменяемости, лежащей в основе их кинематической цепи. То, что называют обычно свободной фермой, представляет собой кинематическую цепь с нулевой или отрицательной степенью изменяемости, смотря по тому, образуется ли при неподвижном укреплении одного звена такой цепи ферма, статически определимая или статически неопределимая. Мы будем говорить лишь о фер- [c.153]

На неподвижном стержне обычного индикатора жестко закреплена каретка, которая имеет верхнее и нижнее кольца, соединенные жестко между собой. На конце подвижной ножки индикатора укреплена пята, опорная поверхность которой перпендикулярна оси индикатора, отполирована и отхромирована. Перед замером индикатор устанавливают на горизонтальную твердую плоскость (например, на стекло выдвижной рамки) и поворачивают щкалу до совмещения стрелки с нулевым делением. Затем, проверив правильно ли установлены иглы, помещенные в каретке, зажимают их винтами. [c.210]

Ес.ли при трехфазном токе и рав-номе,1Ной нагрузке нулевая точка отсутствует или недоступна, может быть [c.373]

Если известно к приготовленной смеси, то ответ на вопрос о том, является ли приготовленная смесь раствором или гетерогенной смесью, уже не. составляет труда [57], а с помощью формулы (3.17) можно найти не только предельную концентрацию раствора, но и любую промежуточную от нулевой до предельной. В этом последнем случае с помощью (3.17) по известным /3 и А находится который при нзвест- [c.65]

Для определения алгебры Ли пользуются матричной реа.тнзацпей (линейным представлением) Г. пусть каждый элемент g группы G представляет собой матрицу (или, что то же, линейный оператор в конечномерной линейном пространстве). Элемент g характеризуется набором числовых параметров (координат на Г.), g = = g(x , х"). Условимся выбирать эти параметры так, чтобы единице Г. соответствовали нулевые значения параметров, e = g(0,. .., 0). Тогда и н ф и н и т е-зймальным оператором (генератором) Г. G наз. производная от ф-ции g по одному из параметров, взятая в единице Г. = [c.543]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...