Динамика диска

Важный тип задач динамики диска встречается в авиации в тех случаях, когда, желая объединить законы движения самолета в вертикальной плоскости, приходится схематически уподоблять его диску с вертикальной плоскостью, в которой движется его центр тяжести при это.м, естественно, из действующих сил в основном учитываются только сила тяжести и сопротивление воздуха, оцениваемое надлежащим образом по отношению к действительному профилю самолета. [c.310]

Допустим, что к диску приложен момент внешней силы, действующей вокруг вертикальной оси WW. По закону динамики диск стремится под действием момента М вращаться вокруг оси WW с угловым ускорением, равным [c.362]

Динамика, основная задача 35 Динамометр пружинный 31 Диск Рэлея 228 Дисперсия 205 [c.255]

Как уже отмечалось, исследования методом молекулярной динамики в основном проводились для систем, взаимодействие между частицами которых описывалось простыми модельными потенциалами, — системы твердых сфер в трехмерном и твердых дисков в двухмерном случаях. Это позволило детально изучить движение частиц в этих системах, в частности природу транспортных явлений [c.192]

Можно привести и еще ряд примеров плодотворного использования метода молекулярной динамики для анализа различных подходов к рассмотрению систем многих частиц. Кроме того, этим методом получены фундаментальные результаты о поведении систем твердых дисков и твердых сфер и о фазовых переходах в данных системах, позволившие значительно расширить наши представления о поведении статистических систем. В следующих параграфах этой главы мы рассмотрим в основном результаты, полученные для различных систем численными методами. [c.198]

Системы твердых дисков и твердых сфер являются наиболее изученными методом молекулярной динамики и методом Монте-Карло. Потенциал взаимодействия между частицами в этих случаях имеет простейший вид, что значительно сокращает используемое машинное время и позволяет взять достаточно большое количество частиц. При этом при одинаковом числе частиц система твердых дисков эффективно значительно больше системы твердых сфер, и в ней граничные эффекты сказываются значительно слабее. [c.198]

Выше мы уже останавливались на результатах метода молекулярной динамики при рассмотрении кластерных разложений для системы твердых дисков и твердых сфер, для которых изве- [c.198]

Результаты исследований уравнений состояния для системы твердых дисков как методом Монте-Карло, так и методом молекулярной динамики хорошо согласуются между собой, включая и область фазового перехода. Разброс точек обусловлен различными факторами, к которым можно отнести ошибки, связанные со статистическим разбросом ( о(Ы )), эргодичностью, эффектом, возникающим в результате подавления флуктуаций импульса в методе молекулярной динамики, и т. п. [c.199]

Как было показано выше, первый член в правой части соотношения (10.51) является асимптотически точным при а- -0. Об щего подхода к построению разложения (10.51) нет. Коэффициенты С ( =0, 1, 2,...) можно определить по методу молекулярной динамики, а также на основе решеточной теории и коррелированной решеточной теории. Данные для системы твердых дисков приведены в таблице. [c.203]

Таким образом, метод молекулярной динамики и метод Монте-Карло позволяют полностью описать систему твердых дисков и систему твердых сфер, определить их термодинамические свойства. [c.204]

Рис. 6. Динамика развития максимальной рабочей температуры сплавов на основе Ni и Со для лопаток 1 и дисков 2 турбореактивных двигателей

Для того чтобы пойти далее, необходимо принять во внимание то обстоятельство, что реакция R является как раз одной из тех сил, на поведение которых влияет состояние движения, так что на JB, в условиях движения, нельзя распространять правила, полученные из опытов над статическим трением (гл. IX). Опираясь на экспериментальный результат, который лучше и более строго будет объяснен в динамике, мы ограничимся здесь утверждением, что во время движения реакция в каждый момент действует по образующей внешней полости конуса трения (динамического) с вершиной в точке опоры, имеющего осью нормаль, а именно но той образующей, проекция которой на касательную к траектории направлена в сторону, противоположную стороне движения точки диска, совпадающей в рассматриваемый момент с точкой опоры. [c.294]

Динамику катящегося диска см, А п п е л ь [2], гл. 21, [c.87]

Рис. 15. Вращающийся диск. Пример того, что кинетический момент твердого тела с неподвижной точкой в общем случае не коллинеарен вектору угловой скорости (если ось вращения не является главной). Это расхождение — почти недоступное зрительному восприятию — является ключом к объяснению закономерностей динамики твердого тела, некоторые из которых поначалу кажутся странными. В данном частном случае в концах оси вращения возникают значительные боковые усилия (ведущие к износу подшипников), несмотря на то что центр масс диска находится на оси вращения

Расчетная схема машинного агрегата. При решении ряда практически важных задач динамики машинный агрегат можно схематически представить в виде двух дисков с приведенными моментами инерции h и /а, связанных упругим безынерционным валом, на которые воздействуют моменты (рис. 1) Ail (приведенный вращающий момент двигателя) и Aia (приведенный момент сил сопротивления). [c.70]

При постоянных Z, X и = о первое уравнение (10) описывает динамику относительного движения те, а второе определяет нормальную реакцию диска в точке расположения те. В частности, при постоянной ф — (О первое уравнение приводится к известному уравнению [c.7]

Основным источником колебаний в турбомашинах, наиболее существенно влияющим на общий уровень вибрации на их лапах, являются неуравновешенные силы инерции, возбуждающие поперечные колебания роторов. Поэтому вопросы динамики вращающихся роторов составляют основное содержание этой главы. В частности, здесь рассмотрены различные аспекты задачи о нахождении критических скоростей вращения валов (влияние упругости опор, несимметрии упругих и инерционных свойств ротора, влияние гироскопического эффекта дисков и т. п.) и дана общая постановка задачи об исследовании устойчивости их вращения и р вынужденных колебаниях роторов (влияние внутреннего и внешнего трений, условия самовозбуждения автоколебаний на масляной пленке подшипников скольжения и т. д.). Описаны также различные методы расчета собственных частот изгибных колебаний и критических скоростей валов и, в частности, современные методы, ориентированные на применение ЭВМ. [c.42]

Ниже сформулированы некоторые общие положения динамики вращающихся роторов, справедливые для роторов с любым числом дисков и частично проиллюстрированные ранее на примере однодискового ротора. [c.68]

Решение многих прикладных задач динамики гироскопических систем производится в предположении, что конструктивные характеристики деталей и узлов объекта являются детерминированными величинами. Это предположение не всегда оправдано, так как в силу целого ряда случайных факторов параметры машин могут иметь отклонения от некоторых средних значений. Например, жесткости участков ротора, массы и моменты инерции дисков, коэффициенты жесткости опор и т. д. могут меняться случайным образом при переходе от одной машины к другой. [c.22]

Большая часть теоретических исследований по динамике роторов посвящена рассмотрению простых систем в виде жесткого ротора, гибкого ротора с диском или ротора с равномерно распределенными массами и жесткостями. Однако даже для таких систем расчет часто оказывается достаточно сложным и тогда прибегают к дальнейшему упрощению схем ротора, что позволяет получать формулы, удобные для инженерного расчета. [c.23]

Если к указанно.му добавить необходимость учета вытяжки лопаток, дисков, барабанов и колебаний самих измерительных датчиков, то задача определения прогиба будет решена после получения почти всех данных о динамике двигателя. [c.20]

Гигантские размеры О. в. с. и их число в Галактике доказывают, что они занимают значит, долю объёма галактич. диска и, следовательно, играют важную роль в динамике межзвёздной среды, в обогащении её тяжёлыми элементами, в образовании огромных областей горячего разреженного газа. Порождаемые вспышками сверхновых ударные волны могут генерировать кос-мич. лучи, а при взаимодействии с плотными газопылевыми облаками способны инициировать процесс звездообразования. [c.478]

Бауэр В. О. Вынужденные колебания системы соосных роторов с учетом гироскопического эффекта дисков — В кн. Прочность и динамика двигателей. М., Машиностроение, 1965, вып 2, 201 —254. [c.263]

При изменении скорости вращения центр диска из-за действия циркуляционных сил будет перемещаться по кривой, представляющей собой полуокружность с радиусом Mg/( ). Существование таких кривых, называемых, в частности, в задачах динамики роторов на подшипниках скольжения кривыми подвижного равновесия, является одним из характерных признаков действия циркуляционных сил. [c.505]

Изложены теория и методы расчета типовых расчетных схем механики стержней и стержневых систем, пластин и оболочек, толстостенных цилиндров и дисков в упругом и упругопластическом состояниях, в линейной и нелинейной постановках сообщаются методы экспериментального исследования динамики и прочности конструкций. [c.4]

Вертолет с двумя несущими винтами по динамике имеет отличия от одновинтового. Двухвинтовой вертолет соосной схемы ведет себя как одновинтовой, у которого полностью отсутствует взаимосвязь продольного и поперечного движений. В этом случае не рулевой винт, а крутящие моменты несущих винтов создают управляющие и демпфирующие моменты по рысканию (разд. 15.1). Наиболее распространенной схемой двухвинтового вертолета является продольная, в которой несущие винты разнесены в продольном направлении на (1,5 1,8) , что соответствует перекрытию их дисков на 20—50 %. Вертолет продольной схемы на висении симметричен относительно попе- [c.739]

Задачи динамики, которым и будет главным образом посвящен наш доклад, мы разделим на два класса. В первой категории задач при определении динамических напряжений приходится принимать во внимание лишь силы инерции движущихся частей и можно оставлять без рассмотрения те деформации, которые эти силы вызывают. Это так называемые задачи кинетостатические. Сюда относятся вопросы о прочности быстро вращающегося кольца или барабана, а также расчет лопаток и быстро вращающихся турбинных дисков. [c.236]

Эти положения в целом оправдываются в практике эксплуатации абразивного инструмента. Но необходимо добавить, что производительность последнего связана не только с нагрузкой одиночного зерна, но и с системой сил резания, действующих в процессе шлифования и определяющих динамику процесса резания. Например, сообщение кругу или изделию вибраций определенной частоты и амплитуды вызывало дополнительный износ инструмента, но способствовало понижению шероховатости обработанной поверхности. В случае разрезки твердых материалов шлифовальными дисками большой эффект получался при вводе в зону резания абразивной суспензии. В этом случае острые абразивные зерна, застревающие в порах круга, ускоряют процесс шлифования. [c.378]

Диаграмма Сиаччи 97 Динамика диска 310 [c.427]

На рис. 46 и 47 пунктирными линиями изображены графики уравнений состояния систем твердых дисков и сфер соответственно, полученные методом молекулярной динамики. Сплошными линиями аЬ изображены уравнения состояния однородной фазы, найденные по уравнению (15.23) с учетом шести вириальных коэффициентов для системы твердых диоков и семи вириальных коэффициентов для системы твердых сфер. Как виднО, согласие вычислений по (15.23) с машинным экспериментом хорошее. [c.272]

В настоящей работе исследуется связь реакций опоры с энергетическими потерями и динамикой системы материальных точек. Рассмотрена модельЦая задача силового взаимодействия вращающегося диска с движущейся внутри него массой. К решению этой задачи приводит анализ энергетических соотношений и особенностей динамики ротационных измерителей ускорений [5], центробежных разгонных устройств механизмов типа [4] и ударных стендов, импульсаторов [2], динамических гасителей крутильных колебаний [3]. Задача представляет также интерес в связи с разработкой эффективных способов оценки виброактивности механизмов с неуравновешенными вращающимися звеньями. [c.3]

При выполнении практических расчетов динамики сложных роторов целесообразно в качестве расчетной схемы использовать всегда схему ротора с сосредоточенными массами (дисками) и безынерционными участками вала, не вводя в рассмотрение участки вала с распределенной массой, поскольку реальные конструкции роторов, как правило, состоят из большюго числа участков постоянного сечения, меняющегося скачком от участка [c.88]

Для выявления истинной динамики рассматриваемых механизмов при проведении экспериментальных исследований узел прерывистого движения автомата А5-КРА был переоборудован в испытательный стенд, схема которого показана на рис. 1, а. Роль фиксирующего устройства и в автомате, и на стенде выполняет не запорный диск, а кулачково-рычажный механизм. Кулачок стендового фиксатора отличается лишь фазовыми углами профиля, так как в соответствии с изменившейся циклограммой автомата с целью увеличения производительности репгено применить новый механизм прерывистого движения с увеличенными углами выстоя (с 225 до 250°). В качестве опор всех валов использованы [c.36]

Дефлегматор Шухова 184 Дешифраторы 294 Динамика газовая 289 Динамит 86 Дирижаб 291, 292 Диск с резцами (дисковые резцы) 87, 89—91 [c.500]

На рис. 5 приведен ряд фазовых портретов установившихся режимов движения шагового двигателя. Максимальные отклонения по оси X на этих осцилограммах не превышают 9 , что обусловлено шириной прорези диска экспериментального стенда. Однако по максимальным отклонениям скорости на этих осциллограммах можно судить о резонансных явлениях при движении ротора двигателя. Наряду с резонансными явлениями на частоте 22—26 гц (основной резонанс) на этих осциллограммах ясно видно увеличение амплитуды колебаний скорости ротора на частотах 45 и 70 гц, предсказанное при теоретическом анализе динамики шагового двигателя с учетом погрешностей его изготовления. [c.144]

Характеристические уравнения, описывающие динамику вертикального движения вертолета, не имеют нулей и имеют один полюс, равный s = Zw — —0,01,. .. —0,02. Эта безразмерная величина крайне мала, что подтверждает допустимость использования низкочастотной модели несущего винта. Безразмерная чувствительность управления равна ig/Go = — ZeJZa, = — (4/3) размерная — Zb/Oo = —(4/3) Q/ . Чувствительность управления определяется равновесием аэродинамических сил на винте и не зависит от массовой характеристики лопасти или индуктивных потерь тяги. Однако деформация индуктивного потока из-за вертикальной скорости уменьшает вертикальное демпфирование и повышает эффективность управления общим шагом вертолета примерно наполовину относительно режима висения, поскольку большие массы воздуха, протекающие сквозь диск винта при наборе высоты, уменьшают индуктивную скорость (см. разд. 10.6.4). Напомним также, что в разд. 3.3 было получено выражение А0О = (3/4)Хс Для изменения общего шага, необходимого для обеспечения малой установившейся вертикальной скорости подъема, с учетом малой индуктивной скорости. Этот результат соответствует чувствительности управления, равной 2д/0о = — (4/3), как указано выше. Короткопериодическая реакция описывается выражением [c.713]

Кроме того, и это, быть может, имеет наибольшее принципиальное значение, коренному изменению подлежат граничные условия на поверхности твердого тела как для скоростей, так и для температур. Еще в 1875 г. Кундт и Варбург, проводя опыты над колеблющимся в разреженном газе диском, обратили внимание на уменьшение амплитуд затухания при снижении давления в окружающем газе. Этот факт, не укладывающийся в законы динамики ньютоновской вязкой жидкости, смог быть объяснен только при помощи отказа от основного свойства вязких газов вообще — прилипания частиц газа к твердой стенке. Было выдвинуто предположение о наличии скольжения разреженного газа по поверхности диска, причем в случае изотермиче- [c.655]

Такие течения для несжимаемой жидкости изучены в [7] применительно к задаче о движении жидкого эллипсоида. Для уравнений газовой динамики течения такого типа рассматривались впервые Л. В. Овсянниковым в [6]. Эти течения нашли применение при решении задачи о динамике гравитируюпдего газового эллипсоида [11.В[3,5,11] изучены некоторые пространственные стационарные решения уравнений Навье-Стокса, в которых компоненты вектора скорости линейно зависят от двух координат. В классе таких течений решается, в частности, задача о равномерном вращении в вязкой жидкости бесконечного диска [3]. Цель предлагаемой статьи — описание основных типов гидродинамических [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...