Ферми радиус

Ожидаемые значения энергии в основном состоянии мы получим, построив соответствующие матричные элементы. В качестве волновой функции основного состояния мы при этом должны использовать функцию, которая описывает заполненную сферу Ферми радиуса = IV. [c.54]

На рис. 276 изображена схема опыта Ферми. Здесь К—коллиматор тепловых нейтронов, изготовленный из кадмия Хе — герметическая камера с ксеноном, в которой происходит рассеяние нейтронов С и С" — счетчики нейтронов, регистрирующие нейтроны, рассеянные под углами 45 и 135°. В результате опыта было обнаружено очень слабое отличие в интенсивности рассеяния под углами 45 и 135°, которое можно интерпретировать либо как полное отсутствие взаимодействия между нейтроном и электроном, либо как чрезвычайно слабое взаимодействие, характеризующееся потенциалом V, не превышающим 5000 эв (при ширине ямы, равной классическому радиусу электрона [c.655]

Аналогичный результат получается для распределения магнитного момента нейтрона а" 0,8 Однако среднеквадратичный радиус распределения заряда в нейтроне а" равен нулю (что подтверждают результаты приведенных выше опытов Ферми и др. по исследованию взаимодействия нейтронов с атомными электронами в ксеноне). [c.658]

В 1963 г. были получены результаты для q до 125 ферма , из которых следовало, что форм-факторы при больших q не выходят на плато, а продолжают плавно стремиться к нулю по закону 1/ 2. Это означает, что в нуклоне керна нет, т. е. что плотность заряда и тока (магнитного момента) в нуклоне также изменяются плавно. Распределение плотности заряда и магнитного момента в протоне и магнитного момента в нейтроне носит экспоненциальный характер со среднеквадратичным радиусом 0,8 ферма. Результаты, относящиеся к распределению заряда в нейтроне, менее однозначны. Таким образом, от старых результатов сохранились только значения среднеквадратичных радиусов, но зато были получены новые, очень интересные результаты. [c.273]

Формулу для теплоемкости электронного газа можно получить, если известны зависимости энергии Ферми и полной энергии электронов от температуры. Для нахождения этих зависимостей необходимо знать распределение электронных состояний по энергии,, которое является наиболее важной характеристикой электронного энергетического спектра. Введем понятие плотности состояний. Снова, как это мы делали для -пространства (рис. 6.4), в пространстве импульсов построим сферы с радиусами р и p+dp. Объем сферического слоя толщиной dp [c.179]

Теперь зададим вопрос все ли электроны притягиваются друг к другу Чтобы понять это, вернемся к нашим электронам. В процессе испускания фонона первый электрон переходит из состояния ki в состояние к/. Очевидно, что последнее должно быть свободно. Вследствие принципа Паули, такое возможно лишь вблизи поверхности Ферми, представляющей собой сферу радиуса кр в к-пространстве. Таким образом через фононы могут взаимодействовать лишь электроны, лежащие в достаточно узком сферическом слое 2Ak около поверхности Ферми (рис. 7.33). Остальные электроны не взаимодействуют. Толщина этого слоя 2Ак определяется дебаевской энергией ft шв [c.269]

Это одновалентный металл с 6,0-10 2 электронами в кубическом сантиметре и, следовательно, со следующими электронными свойствами. Радиус сферы Ферми йр = 1,21-10 см-. [c.380]

Сравнительное постоянство характеристической температуры в натрия (см. фиг. 26), вычисленной по формуле Блоха, можно на основании этой теории интерпретировать как свидетельство того, что среднее эффективное экранирование в этом металле является полным, и поэтому его свойства соответствуют модели свободных электронов. Падение в примерно на 50% в случае других металлов при низких температурах означает, что для них Ф 0,50, т. е. что радиус экранирования Ь сравним с постоянной решетки, которая приблизительно равна диаметру иона. Расчеты Мотта, проведенные на основе модели Томаса — Ферми, в предположении, что на каждый атом металла приходится один свободный электрон, приводят к соотношению [c.197]

Вариант 9. Тело D массой Шц, поступательно движущееся по горизонтальной плоскости, ударяется со скоростью V(, = 3 м/с о узел С вертикального пояса покоящейся фермы. Поверхности тела D н узла С в точке соударения гладкие коэффициент восстановления при ударе k = 0,5. Абсолютно жесткая ферма имеет шарнирно-неподвижную опору О и упругую опору А ВС = а = 2 м. Масса фермы т = 20/Ио, радиус ее инерции относительно горизонтальной оси вращения О 1о=1 м. [c.250]

Интересно, что радиус сферы Ферми кр зависит лишь от концентрации электронов Ы/У и не зависит от массы т. С учетом (3. 20) получаем выражение для энергии Ферми [c.107]

Рис. 30.3. Поверхность Ферми для К [2]. Проведены контуры отклонения поверхности Ферми от сферы в единицах 10 Af/ri, где г — радиус сферы. (Значения Дг/г для других щелочных металлов качественно такие же)

Вывести выражение для радиуса Ферми в приближении свободных электронов для трехмерной решетки, содержащей N атомов в единице объема, валентность которых равна Z. [c.54]

Найти связь между числом электронов, радиусом йр и энергией Ферми Ер для двумерного случая. [c.55]

ДлЯ построения ферми-поверхности в схеме приведенной зоны проводят радиусом kp несколько сфер Ферми с центрами в нескольких соседних узлах обратной решетки. Легко видеть, что первая зона Бриллюэна действительно будет заполнена полностью, а заключенные внутри сферы Ферми участки второй, третьей, четвертой зон Бриллюэна будут находиться соответственно между двумя, тремя, четырьмя пересекающимися сферами (рис. 4.11). [c.84]

Вычислим теперь упругие перемещения шарниров В и С относительно стойки. Относительное удлинение пояса 1 фермы Ех = = Ох/В. Относительное укорочение сжатых раскосов Ва = Ед = = Оз/В, где В — модуль упругости материала. Следовательно, полное удлинение пояса А/х = и полное сжатие раскосов А/3 = = АВ = Горизонтальное перемещение шарнира С равно АВ, поскольку шарнир А относительно стойки неподвижен (рис. 4.15, й). Для того чтобы найти новое положение В шарнира В, следует сделать из центров А и С засечки радиусом (В — АВ). В их пересечении найдем положение В. Так как перемещения А/ невелики по сравнению с начальными размерами /, то углы между стерж- [c.106]

Определим радиус инерции сечения стержня фермы [c.334]

Покрытие собрано из цилиндрических панелей (3X6 м) и контурных диафрагм в виде безраскосных ферм (рис. 2.8). По расположению в плане оболочки панели делят на средние, угловые, контурные по пролету 24 м и контурные по пролету 18 м. Все панели выполнены с цилиндрической поверхностью с радиусом кривизны 25,25 м и окаймлены по длинной стороне бортовыми ребрами высотой 10 см, а по короткой стороне ребрами высотой [c.66]

Равномерно распределенная нагрузка. Конструкция модели. Модель выполнялась неразрезной, монолитной. Диафрагмы в соответствии с принимаемыми на практике решениями приняты в виде ферм с треугольной решеткой (рис. 2.30). Все оболочки модели имеют одинаковые размеры и армирование. Они запроектированы сферическими с размерами ячейки 2x2 м и с радиусом кривизны 2,7 м. Максимальный подъем оболочек равен 1/5 пролета. Толщина плиты по проекту в центре оболочек принята равной 7,5 мм, а в углах плавно увеличивается до 20 мм. [c.97]

Если вьшолняется условие d>A,TO, как указывалось выше, оценку напряженного состояния можно осуществить с использованием метода геометрической акустики, который заключается в построении волновых фронтов вдоль лучей по принципу Ферма /88/. Метод геометрической акустики разработан для правильных форм включений и для плоских волн. При электрическом пробое в твердых телах, как правило, генерируются волны цилиндрической симметрии причем на расстояниях, меньших пяти радиусов канала разряда, волна имеет ударный характер, т.е. ее скорость превышает скорость звука в среде, а далее она вырождается в волну сжатия, которую с определенными приближениями можно рассматривать как плоскую. Поэтому анализ напряженных состояний, проведенных в /95/, можно использовать для качественной оценки поля механических напряжений вблизи неоднородностей при электрическом пробое композитов. [c.138]

Для исследования узлов конструкций, которые могли бы испытывать циклически изменяющиеся осевые усилия во всех сходящихся в узле элементах (нанример, узел фермы при совместном действии усилий в поясе и раскосах), в лаборатории ПТМ построена специальная установка [10, 28]. Нагружение производится с помощью кривошипно-шатунного механизма. Максимальная величина регулируемого радиуса кривошипа 20 мм и при этом наибольшее усилие в шатуне 1000 кГ. Установка позволяет осуществлять цикл напряжений с любым заданным коэффициентом асимметрии. [c.150]

Соединительную решётку на сжатых стержнях ставят с соблюдением = 30/-J, где У]—расстояние между закреплениями ветвей шарнирами ферм) и Г] — наименьший радиус инерции ветви. В элементах соединительной решётки усилие находится по правилам статики, как в шарнирных фермах. Считают, что в типах соединений на фиг. 48, б, в расчётные усилия в элементах S а D сжаты, в типе на фиг. 48, г расчётное усилие в диагонали— растяжение. Подбор сечений самих элементов решётки (уголков, калибров № 5—9) и их прикрепление к ветвям основного сечения производятся согласно указаниям выше (см. стр. 872 и 873). [c.875]

Входящая сюда константа экранирования д характеризует систему электронов проводимости матрицы п пропорциональна у Ар (Ар — волновой вектор, соответствующий энергии Ферми). Радиус экранирования д в хороших металлах оказывается порядка меиштомного расстояния. Если па расстоянии г от первого дефекта находится второй с зарядом еД 2, то энергия их взаимодействия Е з согласно (5,23) определяется формулой [c.121]

РНЫЕ РЕАКЦИИ —процессы, идущие при столкновении ядер или элементарных частиц с др. ядрами, в результате к-рых изменяются квантовое состояние и нуклон-ный состав исходного ядра, а также появляются новые частицы среди продуктов реакции. Я. р. позволяют исследовать механизм взаимодействия частиц и ядер с ядрами. Это осн. метод изучения структуры ядра (см. Ядро атомное), получения новых изотопов и элементов. Для осуществления Я. р. необходимо сближение частиц (нуклона и ядра, двух ядер и т. д.) до расстояния 10"см, или до 1 ферми (радиус сильного взаимодействия), между частицей и поверхностью ядра или между поверхностями ядер. При больших расстояниях взаимодействие заряж. частиц чисто кулоновское. В Я. р. выполняются законы сохранения энергии, импульса, угл. момента, электрич, и барионного зарядов (см. Бариотое число). Я. р. обозначаются символом а (Ь, с) d, где а—исходное ядро-мишень, Ь—налетающая частица, с—новая вылетающая частица, d—результирующее ядро. [c.667]

Если взаимодействие между электронами отсутствует, то они в нижнем энергетическом состо.чнии заполняют сферу Ферми радиуса рр = причем inhplTi = п, n = N/V,a оста 1ь-ные состояния не заняты с иед. основное состояние характе1)и-зуется числами заполнения [c.260]

Рис. 1. Сфера Ферми радиуса кр в Л-пространстве. Каждый элемент объема размером 2зif Vg содержит два состояния. При Т = 0 эти состояния внутри сферы Ферми заняты электронами с противоположно направленными спинами.

Из-за большой погрешности результатов в области максимально доступных q было сделано предположение (оказавшееся ошибочным), что кривые F(q) при больших q выходят на плато. Такое поведение кривых естественно было интерпретировать как своеобразное возрождение точечности нуклона вблизи от его центра. Так появилась очень популярная в свое время модель нуклона с центральным положительно заряженным ядром (керном) радиусом 0,2 ми и двумя облаками распределенных зарядов векторным с радиусом - 0,8 ферма и скалярным с радиусом 1,5 ферма (рис. 167). Керн и скалярное облако отвечают за заряд, равный +0,5 в, а векторное облако—за заряд 0,5 е (плюс для протона, минус для нейтрона). Модель дает правильные значения средних квадратичных радиусов, полных зарядов и аномальных магнитных моментов ну клонов и обладает изотопической инвариантностью. Заключение о наличии в нуклоне керна удачно согласуется с установленным из других данных отталкивательным характером ядерных сил на очень малых расстояниях. Тем не менее эта модель оказалась неверной. [c.273]

Найдем связь между kp и N. Из формулы (3.36) следует, что в к-пространстве на каждые два состояния, отвечающие двум электронам с противоположными спинами, приходится объем (2njL) . Тогда объем сферы радиуса kp, называемой Ферми [c.49]

На рис. 1.1 изображена в логарифмическом масштабе шкала различных характерных длин в ядерной физике. Расстояниям порядка см соответствуют процессы взаимодействия v-квантов с электронами и их двойниками — позитронами (см. гл. VII, 6, а также гл. VIII, 4). Например, такие расстояния характерны для комптон-эффекта — рассеяния у"1 вантов на электронах. Между 10" и 10 см располагаются радиусы атомных ядер. Размеры примерно 10" см имеют протоны и нейтроны — частицы, из которых составлены атомные ядра. Такого же порядка размеры имеет и большинство других элементарных частиц (пионы, каоны, гипероны,. ..). Этим же расстоянием определяется радиус действия сил между протонами, нейтронами и большинством других элементарных частиц. Поэтому длина 1 ферми = 10 см является самым характерным расстоянием для всей ядерной физики. Отметим, что не все элементарные частицы имеют размеры порядка 10" см. Радиусы электронов и некоторых других частиц столь малы, что до сих пор не поддаются наблюдению. [c.8]

На рис. 1.4 А1 — изменение длины стержня в результате деформации (абсолютное удлинение стержня) С С 2 — дуга радиуса A i С С — перпендикуляр, восставленный к первоначальному положению стержня. Если ферма имеет больщую жесткость, то перемещение узла [c.11]

Конструкция моделей. Модели выполнялись монолитными, со сферической поверхностью с максимальным подъемом, равным 1/5 пролета, и радиусом кривизны 2,7 м, с размером в плане 2x2 м, по контуру они подкреплялись диафрагмами в виде ферм (рис. 2.37). Армирование плиты и диафрагм, а также сечения раскосов и верхних поясов ферм приняты такими же, как в трехволновой модели (см. 2.2.3). Ребра армировались вязаными каркасами с продольной рабочей арматурой диаметром 4 мм. Поперечная арматура каркасов выполнялась в виде вязаных хомутов из проволоки диаметром 2 м. Хомуты располагались через 35 мм, а в центре каркасов на длине 30 мм — через 12 мм. Частое расположение хомутов в зоне нагрузки выполнено с целью исключить разрушения модели от продавливания бетона ребер. Одна из моделей выполнялась с одним ребром сечением 40X28 мм, вторая — с двумя пересекающимися ребрами такого же сечения. [c.103]

В НИИЖБ изучали несущую способность гладких железобетонных пологих оболочек на моделях при действии сосредоточенных сил (см. работу [23] часть 2). Модели спроектированы в виде сферических оболочек размером в плане 2X2 м с радиусом кривизны 270 см и толщиной полки 7,5 мм. Плита оболочки армирована вязаной сеткой из проволоки диаметром 1 мм. Ячейка сетки составляла 25X25 мм. В углах оболочек дополнительно установлено по 16 косых стержней из холоднотянутой проволоки диаметром 2 мм с шагом 20 мм. Диафрагмы оболочек выполнены в виде ферм с металлическим нижним поясом и решеткой из стали А-П1 соответственно диаметром 14 и 8 мм. Верхний пояс диаф- [c.183]

Исходные данные. Размер моделей в плане составляет 3X3 м. Контур одной модели выполнялся в виде ферм, второй — в виде арок. Верхний пояс диафрагм имел сечение 9X6 см. Поверхности моделей сферические с радиусом кривизны 405 см. Толщина полки одной модели составляла 1,142 см, второй—1,108 см. Кубиковая прочность бетона первой модели равна 39,8 iVlHa, второй — 57,7 МПа. Средняя кубиковая прочность бетона двух моделей равна 45,75 МПа, средняя прочность бетона, принятая в расчете, Л (У пр = 40,175 МПа. Полка модели армирована вязаной сеткой с ячейкой 2,5x2,5 см из проволоки диаметром 0,8 мм. Прочность одной проволоки составляет 546,7 Н. Прочность проволоки, отнесенная к 1 сантиметру сечения равна 218,7 Н/см. Сетка располагалась на подкладках толщиной 4 мм, следовательно, высота рабочего сечения в кольцевой трещине составляла 0,48 см. [c.213]

Приравняем изменение тепловой энергии свободных электронов изменению потенциальной при их переходе с уровня Ферми Ер на более высокий [Л. 117]. При термическом возбуждении у величи- вается объем, занятый электронами, поскольку радиус электронных орбит увеличивается при этом от г до г + dr, где dr. В результате получим приближенное уравнение, состояния электронного газа В металле [c.188]

Параметры деформации ядра определяются по величине (>0 и зависят от распределения плотности ядерного вещества. В простейшем случае предполагается, что ядро — равномерно ааряжеиньга эллипсоид вращсиия с полуосями а >Ъ. Плотность распределения нейтронов и протонов постоянна внутри эллипсоида и равна О вне ого (модель ядра с резким краем). Размер ядра определяется среднеквадратичным радиусом Ло= = Ферми, а ого форма выражением [c.600]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...