Плотность ядерного вещества

Из формулы R = следует очень важный вывод о том, что плотность ядерного вещества для всех ядер примерно одинакова. Оценим значение плотности ядерного вещества [c.91]

Плотность ядерного вещества чрезвычайно велика, подобных плотностей для макроскопических тел в природе не встречается (макроскопические плотности примерно в 10 раз меньше ядерной плотности). Наиболее плотными макроскопическими образованиями считаются звезды белые карлики. Полагают, что их вещество находится в несколько необычном (вырожденном) состоянии. Однако их плотности [c.91]

То, что плотность ядерного вещества всех ядер постоянна, говорит о его несжимаемости. Это свойство сближает ядерное вещество с жидкостью. О такой аналогии свидетельствует также отмеченная пропорциональность энергии связи AW массовому числу А, которую можно сравнить с линейной зависимостью энергии испарения жидкости от ее массы. [c.44]

Рис. 2.17. Распределение плотности (/ ) ядерного вещества в атомных ядрах.

Плотность ядерного вещества р <= 10 кг/м . [c.253]

Заметим мимоходом, что плотность ядерного вещества колоссальна [c.65]

Атомные ядра состоят, как известно, из нуклонов. Плотность ядерного вещества в обычном состоянии 10 т/см (что соответствует 10 нуклонов/см ). При этом нуклоны в ядре находятся в непрерывном движении. Их характерный импульс ( ферми-имнульс ) — около 200 МэВ/с [c.138]

Рге = 7,8 г]см , а плотность ядерного вещества [c.16]

Здесь УИя — масса ядра. Если — масса нуклона ), то М =/ Л. Средняя плотность ядерного вещества постоянна и не зависит от числа А нуклонов в ядре р= = 1,3-10 кr/м Колоссальная средняя плотность р не идет ин в какое сравнение с обычными плотностями веществ, со-СТОЯШ.ИХ из атомов химических элементов и их соединений. [c.468]

Например, у железа отношение плотности материала к плотности ядерного вещества составляет 7 10 , то есть, объёмы, занимаемые телами, намного больше объёмов, в которых сосредоточено собственно вещество. Итак, большинство тел состоит из пустоты , хотя в то же время в практически малых объёмах пространства, занятого телами, всегда сосредоточено большое количество частиц. [c.3]

Более детальную информацию о распределении ядерного вещества можно получить из анализа упругого рассеяния нуклонов с энергией ГэВ на ядрах. Очевидно, что необходимым условием этого является существование теоретической формулы, связывающей дифференциальное сечение рассеяния с плотностью распределения ядерной материи. Несмотря на большие неопределенности теоретического анализа частиц, взаимодействующих посредством ядер-ных сил, за последнее десятилетие правдоподобная формула такого рода была получена и апробирована на опыте. Общая картина распределения ядерной материи, найденная из упругого рассеяния ядрами нуклонов с энергией 1 ГэВ, приведена на рис. 2.17. Количественное изучение кривых этого рисунка приводит к заключению, что в целом распределения протонов и нейтронов в атомных ядрах являются одинаковыми. Ядерное вещество характеризуется приблизительно постоянной плотностью внутри ядра, равной 0,17 нуклон/ферми 2,7-10 г/см , и быстрым спаданием плотности на границе ядра в пределах поверхностного слоя толщиной 2,5 ферми. [c.61]

Представления Н. а. м. оказались полезными и для описания процесса фрагментации нуклонов в ядерных реакциях под воздействием тяжёлых ионов высоких энергий. В этих ядерных реакциях образуется составная ядерная система в виде нагретого и сжатого сгустка ядерного вещества (ф а й р б о л), к-рый, остывая, расширяется до плотности, примерно вдвое меньшей нормальной ядерной плотности. Ожидается, что при такой плотности увеличивается вероятность образования [c.367]

Рис. 7.12. Фазовая диаграмма состояний ядерного вещества (пв — плотность барионного заряда, Т — температура)

Р — средняя плотность активного вещества, т. е. смеси ядерного горючего с замедлителем в г см [c.358]

Средняя плотность р ядерного вещества определяется формулой [c.467]

Вначале рассмотрим исходное уравнение в общем виде, одинаково применимое как для мгновенных продуктов деления, так и для продуктов деления ядерного реактора. Заметим, что в реакторе, несмотря на выгорание первичного ядерного горючего, обычно поддерживается постоянная мощность, т. е, постоянное (во времени) число актов деления ядер. Чтобы достигнуть такого постоянства мощности (в условиях выгорания делящегося вещества), требуется соответствующее нарастание плотности потока нейтронов в активной зоне. В первом приближении зависимость между удельной мощностью реактора щ [<зг/г] и плотностью потока нейтронов Ф, обусловливающих деление, можно представить в виде [c.175]

Свойство насыщения ядерных сил приводит к тому, что энергия связи в ядре в первом приближении пропорциональна числу нуклонов. Оно проявляется также и в том, что плотность ядерного вещества примерно одинакова для различных ядер, так как объем ядра V оказывается пропорциональным А. Таким образом, можно было бы рассматривать ядра состоящими из некоторого ядерного вещества или высококонденсирован)юй нуклопной жидкости , заполняющей объем ядра с постоянной плотностью. Это дает основание уподобить атомное ядро капле нуклонной жидкости (см. 29). [c.135]

Заменим правую часть уравнения (IV.64) с той целью, чтобы получить неоднородное релятивнстскн-инварнантное уравнение, поскольку плотность ядерного вещества р не является инвариантом. Для этого поступим так. Пусть движение ядерного веш,ества ха- [c.164]

Плотность ядерного вещества б — 2 10 г/сж == onst (П1.14, 14) постоянна для всех ядер, так как объем ядра пропорционален числу А частиц в ядре. Плотность жидкости тоже постоянна и не зависит (почти) от ее размеров. 2) Энергия взаимодействия молекулы, жидкости с окружающими соседними молекулами имеет постоянное значение и не зависит от объема капли. Аналогично, средняя энергия ядерного взаимодействия, приходящаяся на один нуклон имеет также постоянное значение для всех ядер, [c.172]

Здесь Zj e = kZe и Zo = (1 — k) Ze — заряды осколков, г., — их радиусы. Так как плотность ядерного вещества осколков такова же, как и плотность в исходном ядре ( 13, см. III. 14), то имеем и /"г = о (l — k ") Л ". Соотношение (VIII.2) [c.295]

Самосогласованный ядерный потенциал вследствие короткодей-ствия ядерных сил должен приближенно иметь ту же радиальную зависимость, что и плотность ядерного вещества (см. гл. II, 6, п. 9). Для средних и тяжелых ядер он примерно постоянен внутри ядра, а в области ядерной границы довольно быстро (но все же не скачкообразно, а плавно) спадает практически до нуля. Для легких ядер самосогласованный потенциал внутри ядра по форме близок к осцилляторному. Кроме того, ядерный гамильтониан, оказывается, зависит еще от взаимной ориентации спинового и орбиталь- [c.91]

Параметры деформации ядра определяются по величине (>0 и зависят от распределения плотности ядерного вещества. В простейшем случае предполагается, что ядро — равномерно ааряжеиньга эллипсоид вращсиия с полуосями а >Ъ. Плотность распределения нейтронов и протонов постоянна внутри эллипсоида и равна О вне ого (модель ядра с резким краем). Размер ядра определяется среднеквадратичным радиусом Ло= = Ферми, а ого форма выражением [c.600]

Феноменологич- теория колебанн11 формы ядра была создана О. Бором (А. Bohr) в 1952. Если в нормальном состоянии плотность ядерного вещества в точке с пространств, координатой г равна р г), то при К. в. я. возникает периодически зависящее от времени t отклонение бр(г, t) плотности от равновесной. Любое колебание можно представить комбинацией нормаль-]1ЫХ колебат, мод. Для нормальных мод сферич. ядра Йр(г, () = Йр (г)У >1(0, (f) os где бр/, описывает [c.407]

Радиус ядра задается эмпирической формулой Я = ЯоА , Яо = = (1, 3 1, 7)-10 з см. Здесь пеоднозначпость величины Я можно объяснить размытостью границы ядра. Из этой формулы следует, что объем ядра пропорционален числу нуклонов в ядре и что плотность ядерного вещества практически одинакова для всех ядер (примерно равна 10 4 г/см ). Таким образом, учитывая энергию поверхностного натяжения, можно уточнить величину энергии связи (П4.5) [c.491]

Для железа (Ре) = 8.622 10"" мол/см плотность рр =7.8 г/см Плотность ядерного вещества рядернРе =1Л6 10 " г/см . [c.113]

На первый взгляд, молекулярное строение не позволяет говорить о том, что вещество сплошь, непрерывным образом, заполняет некоторое пространство, ибо это означает бесконечную делимость такого пространства. Иными словами, какой бы малый элемент пространственной области, заполненной сплошной средой, мы не взяли, он при допущении о бесконечной делимости области должен сохранять все изначальные свойства сплошной среды, скажем, иметь массу, не зависящую от времени (если макропроцессы в среде стационарны), содержать среду того же состава и компонентности, что и среда в целом, и т.п. Но как можно говорить о непрерывном распределении массы вещества, если она сосредоточена в ядрах отдельных атомов с плотностью ядерного вещества порядка 10 г/см , причем сами ядра имеют размеры порядка 10 см Это означает, что если, например, всю массу стометрового металлического куба с удельным ве-сом порядка 10 г/см плотно, без промежутков упаковать, то она займет объем, равный объему булавочной головки. А все остальное — это дырка , пустота, не обладающая массой Эти пустоты можно очень простым приемом обнаружить, например, в такой уж куда более сплошной среде, как вода если воду сжать до 7 ООО атм, то она уменьшит свой первоначальный объем более чем на 30 %. Мы уже не говорим [c.9]

Успех на пути обоснования Я. м. наметился в середине 50-х гг. Решающим фактором было предложение — до изучения реального ядра рассмотреть ядер-ную материю. При этом считалось, что между нуклонами и в ядре, и в ядерной материи действуют такие же двухчастичные пуклоп-пуклонные силы, как в пустоте. Это предположение также являлось модельным, и его справедливость была проверена согласием с экспериментальными данными вычисленной энергии основного состояния, плотности ядерного вещества и т. п. При этом удалось объяснить, почему, несмотря на большую величину и короткий радиус действ1гя ядерных сил, в спектре системы существует ветвь, подобная возбуждениям газа невзаимодействующих нуклонов — в соответствии с предположениями оболочечной модели. Это объяснение оказалось практически независящим от конкретного вида и величины нуклоп-нуклонного взаимодействия и позволило развить микроскопич. описание ядра. [c.548]

В последние годы широко обсуждается роль пионной фазы в гипотетических фазовых переходах ядерной материи в аномальное (по плотности ядерного вещества) состояние. [c.261]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Из-за несжимаемости ядерного вещества измеиепия плотности при колебаниях формы сосредоточены в осковном па поверхности ядра. Равновесную плотность р(г) экспериментально можно определить по сечению упругого рассеяния электронов или протонов ядром. Сечение неупругого рассеяния с потерей частицей энергии, равной энергии фоноеа Д< —даёт вероятность возбуждения в ядре данной моды. Измерение угл. распределения неупруго рассеянных частиц позволяет определить амплитуду бр/.(г) (рис. 3). [c.408]

Распределение ядерного вещества более непосредственно связано с сечением неупругих процессов. Это сечение можно рассматривать как геометрич. сечение ядра а = лЯ д. Оно практически не зависит от энергии налетающей частицы. Детальный анализ сечений упругих и неупругих процессов, проведенный на основе оптической модели ядра, позволяет вычислить радиус половинного распределения плотности >[дер-ного вещества. [c.324]

Только в ядерном веществе плотность энергии выше, чем в сфокусированном пучке излучения от системы Нова—Новетта йдд 10 Дж/см . [c.65]

При сверхвысоких температурах ядерная материя напоминает плазму. Адроны теряют свою индивидуальность, и ядерное вещество превращается в смесь кварков и глюонов. Такое состояние ядерного вещества называется квагмой . В принципе можно также обезличить кварки нуклонов, сидящих в ядре, и реализовать состояние квагмы, сжимая ядерное вещество до плотностей, сравнимых с плотностью вещества адронов. Для этого нужны объемные плотности сжатой ядерной материи, в 4—8 раз превышающие объемные плотности ядерной материи в нормальном состоянии. В настоящее время они представляются недостижимыми. [c.248]

Действие излучения на материалы. При оценке действия радиации на твердое тело констатируется изменение какого-либо свойства или ряда свойств тела, соответствующее определенной степени воздействия излучения, которую характеризуют дозой облучения. Доза — количество энергии, полученное единицей массы вещества в результате облучения. Взаимодействие излучений с твердым телом представляет собой сложное явление, которое в общем случае сводится к следующему возбуждение электронов, возбуждение атомов и молекул, ионизация атомов и молекул, смещение атомов и молекул с образованием парных дефектов Френкеля. Кроме того, в результате воздействия излучений возможны ядерные и химические превращения, а также протекание фотолити-ческих реакций. Все это приводит к уменьшению плотности, изменению размеров, увеличению твердости, повышению предела текучести, уменьшению электросопротивления, изменению оптических характеристик тела. Знание изменений свойств под действием облучений особенно важно при создании ядерно-энергетических установок, ряда устройств космических аппаратов [52]. Покрытия в космическом пространстве испытывают воздействие радиации, состоящей из электромагнитного излучения и потока частиц. Каждое [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...