Решетка двухатомная

КОЛЕБАНИЯ АТОМОВ В ДВУХАТОМНОЙ ОДНОМЕРНОЙ ЦЕПОЧКЕ И ТРЕХМЕРНОЙ РЕШЕТКЕ [c.214]

Процесс фильтрации водорода сквозь твердое тело имеет пять основных отличительных стадий. На первой стадии водород в обычной молекулярной форме концентрируется на поверхности твердого тела вследствие механизма, называемого адсорбцией. (Не следует путать с абсорбцией ) Затем двухатомные молекулы диссоциируют, т.-е. расщепляются на атомы водорода, совокупность которых иногда называют атомарным водородом. Именно этот атомарный компонент диффундирует сквозь атомарную решетку твердого материала. Поэтому, хотя и нельзя -считать некорректным употребление термина диффузия водорода в связи с проблемой удержания рабочего тела, все же правильнее применять термин фильтрация . Термин диффузия и фильтрация стали синонимами в технической литературе, посвященной двигателям Стирлинга, по той причине, что именно управление диффузией атомарного водорода является наиболее вероятной возможностью управления фильтрацией молекулярного водорода из системы. После диффузии атомы [c.263]

Система осцилляторов (неподвижных, случайно распределенных в пространстве) может служить моделью газа двухатомных молекул, колебаний решетки и т. п. в особых предельных условиях. В электрическое слагаемое силы Лоренца в (17) нужно включить величину —П (х —Хо) (восстанавливающая сила), где П — собственная частота осциллятора, с последующим усреднением по положению центра осциллятора хо- В невозмущенной среде скорость равна нулю, а плотность определяется волновой функцией основного состояния осциллятора. Ответ имеет вид (см. также [5]) [c.241]

Напряженность поля Е определяется структурой вещества. Для газов, нейтральных жидкостей, двухатомных кристаллов с кубической решеткой напряженность поля Е приближенно равна нулю. [c.23]

Иногда в кислых скважинах наблюдаются хрупкость и образование вздутий, что является причиной быстрого разрушения оборудования. Атомы водорода, образующиеся на поверхности металла во время коррозии, не рекомбинируют, а мигрируют в решетку металла, выделяясь в местах дефектов и дислокаций. Затем атомы рекомбинируют, выделяя двухатомный газ на включениях внутри металла, в результате чего возможно образование пузырей и сильное разрушение металла. С другой стороны, атомы водорода могут образовать сплавы со сталью, вызывая хрупкость металла. Балезин и Никольский [38] предполагают, что эти сплавы образуются потому, что атомы и ионы серы снижают общее перенапряжение водорода, замедляя в то же время процесс рекомбинации атомов водорода, что создает достаточное для диффузии количество атомов водорода на поверхности металла. [c.198]

Установлено, что атомы и небольшие двухатомные молекулы получают существенную подвижность при нагревании матрицы до температуры отжига, когда матрица уже не является совершенно жесткой. Молекулы с 3 - 7 атомами становятся подвижными при достижении условий общей диффузии, в то время как большие молекулы остаются на своих местах до тех пор, пока решетка матрицы вокруг них не разрушится. [c.26]

Г р у п п а VA. Атомы этих элементов имеют во внешней оболочке пять электронов при заполненной предшествующей оболочке. Связь атомов — ковалентная по правилу 8 — N. Три электрона каждого атома спариваются с электронами трех соседних атомов решетки этих элементов ромбоэдрические, с числом ближайших соседей, равным трем. Атомы связываются ковалентными связями в двойные слои, являющиеся плоскими молекулами, которые удерживаются друг около друга молекулярными силами. Связи направлены под углами, близкими к прямым, а именно под 96° у сурьмы и 94° у висмута. Исключение составляет азот, который образует двухатомные молекулы путем отдачи трех электронов в совместное владение с соседним атомом. Молекулы азота образуют кубическую или гексагональную решетку со слабой молекулярной связью. Диаметр иона возрастает от азота к висмуту. Параметры решетки и диаметр атома также возрастают, но менее закономерно. [c.266]

Зона Бриллюэна представляет собой усеченный восьмигранник, т. е, совпадает с соответствующей зоной гранецентрированной решетки. Кремний также обладает решеткой типа алмаза. Эту решетку можно рассматривать. как двухатомную гранецентрированную. [c.19]

Рис. 5.17а. Оптические и акустические фононные ветви дисперсионного закона для двухатомной линейной решетки. Показаны прел,ельные значения частот при К = 0 и К = Ктах = я а, где а — постоянная решетки.

Рис, 5.18, Поперечные оптические п поперечные акустические волны одинаковой длины волны в двухатомной линейной решетке, иллюстрирующие Колебания частиц двух видов колебаний (оптического и акустиче-ского)- [c.193]

В курсах по динамике решетки кристаллов [21, 22] подробно показывается, что колебания двухатомного кристалла (т. е. кристалла, в элементарной ячейке которого находятся два атома различной массы т я М) состоят из двух семейств ветвей колебаний, или мод. Наиболее высокочастотные представляют собой оптические ветви (для продольных колебаний обозначим их через ЬО и для поперечных — через ТО). В оптических ветвях колеблющиеся атомы т я М [c.243]

Фиг. 22.14. Типичные дисперсионные кривые вдоль произвольного направления в А -про-странстве для решетки с двухатомным базисом.

Для спинов в решетке (или компонент сплава), находящихся в равновесии друг с другом, должно выполняться условие квази-химического равновесия [5], накладываемое на относительные концентрации двухатомных молекул в реакции [c.178]

ОбШий вид зависимости теплоемкости с = де/дв от безразмерной температуры приведен на рис. 75. С помощью подбора параметра бо можно этот теоретический фафик буквально облепить экспериментальными точками для очень большого числа твердых тел. Как видно из приведенной ниже таблицы для одноатомных кристаллов и двухатомных соединений, образующих простые кристаллические решетки, диапазон параметра очень широк, от десятков градусов до тысяч рекордсменами в этом [c.200]

Получить классификацию нормальных колебаний для двухатомного кристалла с простой кубической решеткой (рис. 14). [c.117]

Если сила такова, что расстояние между атомами становится равным г,, то кристаллическая решетка разрушается, так как дальнейшее увеличение расстояния между атомами не требует увеличения силы. Рассмотренная двухатомная модель позволяет судить о свойствах кристаллической решетки Лишь качественно, на самом деле атомы расположены в пространстве и взаимодействие между ними значительно более сложно. [c.135]

Формула (5.178) справедлива для модели Изинга в решетке любого числа измерений. Поскольку в циклической цепочке имеется лишь одна диаграмма нужного типа (с гг = Ж), одномерное решение, определяемое формулами (5.59) — (5.62), оказывается тривиальным случаем. Комбинаторный вывод решения Онзагера (5.126) для двумерной решетки [47, несмотря на его громоздкость и сложность деталей, также по существу элементарен. Связь между формулой данного типа и решением проблемы димера, т. е. задачей об определении числа различных способов разместить в решетке двухатомные молекулу без их пересечения, подробно обсуждалась Кастелейном [64]. Ссылки на соответствующую алгебраическую теорию пфаффианов можно найти в работе [41], но все это увело бы нас далеко от физики неупорядоченных систем [c.229]

В предыдущем разделе были определены моды нормальных колебаний одномерной моноатомной решетки Бравэ. Рассмотрим теперь продольные колебания атомов одномерной решетки с базисом, когда на линейную элементарную ячейку Бравэ с параметром 2а приходится два атома. Предположим, что вдоль пря-Moi i линии располагается /V ячеек. Такая система обладает 2.V степенями свободы. При решении задачи о колебаниях атомов В такой системе возможны две модели цепочки, использование каждой из которых, в конечном итоге, приводит к с)дним и тем же результатам. Первая модель — двухатомная линейная цепочка [c.151]

Рассмотрим схему примесного центра свечения в однокоординатной модели (рис. 3.20), в которой энергия примесного центра является функцией так называемого конфигурационного параметра г. Для двухатомной молекулы г означает расстояние между ядрами. В общем случае г имеет смысл усредненного расстояния между ядрами. В результате взаимодействия центра свечения с полем кристаллической решетки егю энергетические уровни становятся квазимолекуляр-ными. На рис. 3.20 кривые W, и изображают потенциальную энергию возбужденного и основного (певозбужденного) состояний центра. [c.72]

В. Н. Гуляев и И. Н. Лагунцев выдвинули гипотезу для объяснения различной способности металлов к схватыванию. Молекулы водорода, кислорода, азота и некоторые другие двухатомные молекулы, адсорбируясь на металлических поверхностях, переходят в атомарное состояние, благоприятствующее диффузии в металл. Доказано, что азот, углерод и водород могут участвовать в металлической связи и входить в кристаллическую решетку металла, куда также проникает кислород при малом количестве его на поверхности в начальный период окисления. Следовательно, если на поверхности контакта количество адсорбированных атомов будет способно раствориться поверхностными слоями контактирующих деталей, то наступит схватывание. Роль пластического деформирования заключается в разрушении поверхностных окисных пленок и снижении концентрации адсорбированных атомов на поверхности фактического контакта. Так же могут происходить структурные изменения, влияющие на способность к схватыванию. Способность металлов к схватыванию определяется отношением его абсорбционной и адсорбционной способностей. [c.205]

Все атомы, ионы и молекулы испытывают слабое взаимное притяжение друг к другу, которое обусловлено силами Вап-дер-Ваалъса, однако в большинстве кристаллов эти силы весьма малы по сравнению с другими более значительными силами, обусловленными ионной или ковалентной связью. Тем не менее силы Ван-дер-Ваальса играют важную роль при образовании структур инертных и двухатомных газов в твердом состоянии (где они оказываются единственными силами, удерживающими атомы или молекулы в кристалле), а также в некоторых анизотропных кристаллах, например у селена (фиг. 6, б), где с их помощью осуществляется связь в определенных кристаллографических направлениях. Источником сил Ван-дер-Ваальса является поляризационный эффект, вызываемый влиянием поля электронов, движущихся вокруг ядра данного атома, на движение электронов вокруг ядра соседнего атома. В анизотропной молекуле этот эффект может привести к возникновению постоянного дипольного момента, однако в симметричных конфигурациях (например, в кристаллах твердых инертных газов) возникновения результирующего дипольного момента не наблюдается, поскольку поляризационные эффекты синхронизируются с непрерывно изменяющимися полями в соседних атомах. Вклад щл Ван-дер-Ваальса в энергию решетки и определяется выражением [c.24]

Однако между подвижными атомами или ионами жидкого вещества все еще сохраняются значительные силы связи. Плавление означает разрушение дальнего порядка при сохранении ближнего. Кристаллическая решетка распадается на подвижные области. Плавлению, как правило, соответствует небольшое (1,5—7,5%) увеличение объема. У неметаллов с ковалентномолекулярной связью ат0.м01в плавление также не означает полного разделения атомов, так как может нарушаться молекулярная связь, но сохраняться ковалентная. Так, двухатомные молекулы галогенов, удерживаемые в кристалле определенных позициях слабыми молекулярными силами, при нагреве до сравнительно низ- [c.418]

Атомы водорода образуют устойчагвые двухатомные молекулы путем спаривания электронов, т. е. путем ковалентной связи. Кристаллическая структура твердого водорода представляет собой плотноупакован-ную гексагональную решетку. Связь молекул в решетке осуществляется ван-дер-ва-альсовыми силами. [c.264]

Г р у п п а VIA. Атомы элементов группы кислорода имеют шесть электронов во внешней оболочке при застроенных внутренних оболочках. Из шести валентных электронов два вступают в ковалентную связь. Кислород образует двухатомные молекулы за счет передачи в совместное владение двух электронов [у озона (Оз) в коллективное пользование каждый из трех атомов отдает одни электрон и каждый атом имеет двух ближайших соседей]. Молекулы кислорода дают три различные решетки со слабой молекулярной связью. Остальные элементы подгоуппы образуют кристаллические решетки по правилу 8 — N, т. е. каждый атом имеео" двух ближайших соседей. [c.266]

Группа VII А (галогены). Галогены имеют во внешних оболочках по семи электронов и образуют ковалентные связи путем передачи в коллективное пользование одного электрона. Согласно правилу S — N, каждый атом имеет одного соседа, т. е. образуются двухатомные молекулы. Одна с другой молекулы связаны ван-дер-ваальсовыми силами, образуя сложные непрочные решетки. [c.267]

Кубическую решетку имеют двухатомные кристаллы типа СвС , Си2п. Положение ионов в таких решетках определяется вектором решетки п с базисными векторами [c.15]

Заметим, что из рис. 5.17а вытекает отсутствие решений уравнения для волн, распространяющихся в двухатомной рещетке, когда частоты заключены в интервале между -у 2С1Мх и - 12С1М2. Этот факт является характерной особенностью распространения упругих волн в многоатомной решетке. Можно сказать, что в этом случае имеется запрещенная область частот, расположенная у границы /Стах = л/а первой зоны Бриллюэна. В этой области не существует решений для вещественных значений К и волновой вектор является комплексной величиной, так что любая волна с частотой, попадающей в запрещенную область, сильно поглощается. Аналогичный эффект Для фотонов описан в Приложении А. [c.193]

Оптические фононы. Для оптическпх фоноиов с К = О относительное смещение соседних атомов в двухатомной решетке дается разностью и — и, где и и V — величины, определенные при записи соотношений (5.33), Определить среднеквадратичное значение величины и — и (в А) для 1 см K l при условии, что в процессе участвуют 100 фононов. [c.209]

В предыдущем параграфе локализованная ординарная связь между двумя ближайшими соседями в кристаллической решетке рассматривалась ио аналогии с двухатомной молекулой. Переход к кристаллической решетке можно осуществить путем перехода к многоатомным молекулам и ирисоедпиением все большего числа атомов вплоть до образования кристаллическо решетка. [c.21]

И в этом случае можио исходить из любого приближенного метода МО плп УВ. Однако нрежде чем рассматривать этот вопрос, расширим множество пробных функций, добавив к атомным орбиталям так называемые гибридные функции. В основе того, что до сих пор в качестве пробных функции использовались атомные орбитали, лежали физические соображения. В иринциие пет фундаментальных доводов против использования любой другой функции координат электрона. Одной из возможностей было бы, например, использование в (1.6)-н (1,8) вместо отдельных атомных орбиталей линейной комбинации атомных орбиталей одного атома с выбираемыми позже коэффициентами. В случае двухатомной молекулы для этого не было никаких побуждающих причин. Если же рассматривать одновременно связи атома со всеми его блияхайшими соседями, то в качестве следующего аспекта, который необходимо учесть, выступает пространственная симметрия упорядочения. В этом сл5 чае удобно использовать в пробной функции комбинации атомных орбиталей, которые согласуются с симметрией упорядоченпя ближайших соседей относительно определенного атома. Наиболее известным примером являются р -гибридные функции атома углерода в решетке алмаза. Из 2 -орбитали и трех 2р-орбиталей строятся следующие четыре линейные комбинации [c.21]

В колебательном спектре твердого тела обнаруживаются возбуждения акустического и оптического типа, локализованные яа поверхности. Если ограничиться предельным случаем больших длин волн, соответствующих упругим колебаниям континуума (акустическая ветвь), то получаются упругие поверхностные волны, которые распространяются вдоль поверхностп в слое, толщиной в длину волпы. Это — так называемые рэлеевские волны. Наряду с оптическими колебаниями континуума твердые тела с базисом могут иметь соответствующие локализованные возбуждения. Именно их мы хотим изучать в дальнейшем. Обратимся к результатам рассмотрения, полученным в ч, I, 36, где рассматривался предельный случай больших длин волн для ионного кристалла с двухатомным базисом. В неограниченной среде мы нашли два типа распространяющихся волн, продольные волны (безвихревой компонент колебаний решетки, предельная частота ol) и поперечные волны (компонент без дивергенции, предельная частота Wt[c.123]

Схема действия различных взаимодействий дана на рис. 7.4.2 и 7.4.3 для так называемой моноатомной решетки из атомов с модельной оболочкой (такая решетка обычно представляется из одного ряда атомов, расположенных в каждом узле решетки) и для двухатомной решетки типа Na l (такая решетка представляется двумя рядами чередующихся атомов, в каждом узле решетки находится по одному атому каждого типа, цифры один и два). [c.460]

Двухатомные решетки. Рассмотрим теперь случай двухатомных решеток, т. е. случай таких кристаллов, как, например, галогены щелочных металлов Na l, Nal, K l и KI. Упрощенный вариант модели получается следующим образом. Поляризуемость отрицательного иона галогенов щелочных металлов обычно на один порядок больше поляризуемости положительного иона. Поэтому последней вполне естественно пренебречь по сравнению с первой. Далее, наряду с взаимодействием сердцевины с ее оболочкой, учитывается короткодействующее взаимодействие только с двумя ближайшими соседями, после этого рассматривается длинноволновое приближение. Пусть а = 1 и [c.462]

Два перпендикулярных основных вектора имеют длину о, длина третьего вектора, перпендикулярного им, 1авна с. Оба элемента имеют центрированную тетрагональную решетку Бравэ. индий с одноатомным, а белое олово с двухатомным базисами. Однако обычно д.чя их описания используют простую тетрагональную решет1 у Бравэ с базисом. Условную ячейку для индия выбирают таь им образом, чтобы подчеркнуть, что он имеет слегка деформированную (вдоль ребра куба) г. ц. к. структуру. Структуру Ое.шго олова можно рассматривать 1 ак структуру типа алмаза, сжатую вдо,ль одной из осей г уба. [c.135]

Углерод является диэлектриком или полуметталлом (см. ниже) в зависимости от кристаллической структуры. Кремний и германий — полупроводники (см. гл. 28). Олово может иметь как металлическую (белое олово), так и полупроводниковую (серое олово) фазу. Серое олово обладает структурой алмаза, а белое имеет объемноцентрированную тетрагональную решетку с двухатомным базисом. Его поверхность Ферми была рассчитана и определена экспериментально она также представляет собой не слишком сильно искаженную поверхность свободных электронов. [c.304]

Не являющиеся диэлектриками пятивалентные элементы Аз([Аг]Зй 45 4р ), ЗЬ([Кг]4с 55 5р ) н Bi([Xel4/ 5 г 6s 6p ) также относятся к полуметаллам. Все три имеют одинаковую кристаллическую структуру ромбоэдрическую решетку Бравэ с двухатомным базисом (си. табл. 7.5). Обладая четным числом электронов на элементарную ячейку, они вполне могли бы быть диэлектриками, однако из-за незначительного перекрытия зон у них все же имеется чрезвычайно малое число носителей. Поверхность Ферми висмута состоит из нескольких эксцентрически расположенных и имеющих эллипсоидальную форму электронных и дырочных карманов . Полная плотность электронов (или же полная плотность дырок — это компенсированные полуметаллы) составляет около 3-10 см , что примерно в 10 раз ниже типичных металлических плотностей. Аналогичные карманы наблюдаются в сурьме, но там они, по-видимому, имеют не столь идеальную эллипсоидальную форму и содержат больше электронов (и дырок) — около 5 -10 см . В мышьяке полная плотность электронов (и дырок) равна 2 10 см . Карманы еще меньше похожи на эллипсоиды, причем дырочные карманы , очевидно, соединяются друг с другом узкими трубками , что приводит к протяженной поверхности [15]. [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...