Аномалия плоскости

Вычисление времени сводится к нахождению площади сектора РОМ. Для этого вводят в рассмотрение еще один угол и, называемый эксцентрической аномалией. На большой оси эллипса, как на диаметре, строим окружность L (рис. 247) и продолжаем ординату эллипса в точке М до пересечения с этой окружностью в точке Л1,. Эксцентрической аномалией и будет служить угол РО М, между вектор-радиусом точки Ми проведенным из центра эллипса О], и большой осью эллипса. Эллипс можно рассматривать кзк проекцию круга L, плоскость которого наклонена к плоскости эллипса на угол с косинусом, равным Ь а площадь какой-либо части эллипса равна площади соответственной части круга, умноженной на bja [c.56]

При этой температуре упорядочиваются магнитные моменты только в плоскостях (100). Система моментов плоскостей (200) обусловливает парамагнитные свойства при температуре ниже Т . При Г = 3,1 К наблюдается аномалия Шоттки в поведении теплоемкости. [c.687]

Пусть будет дано произвольное гармоническое движение х — г сое о) На произвольной плоскости (плоскости чертежа) наносим систему полярных координат и радиус-вектор ОР, имеющий длину г и аномалию 0. Такой вектор представляет совместно обе постоянные гиб (амплитуду и начальную фазу) и потому называется изображением рассматриваемого гармонического движения. [c.155]

Плоскость орбиты, очевидно, будет определена, когда будут указаны долгота восходящего узла N, т. е. аномалия fi = XN узла N относительно оси (отсчитываемая в правом направлении относительно оси z) и наклонение орбиты, т. е. угол i, который большой круг сечения сферы плоскостью орбиты (рассматриваемой в направлении движения) образует с экватором (рассматриваемым в правом направлении относительно оси г) б изменяется от О до 2 , I от О до Этот последний угол для планет всегда мал и значительно меньше Ти/2 он превосходит этот предел только для некоторых комет (называемых попятными). [c.206]

Если же в плоскости орбиты ввести полярные координаты г, и (и — истинная аномалия), то 2Т = Рг = р = Для импульса [c.383]

Резюмируем вкратце результаты наших расчетов в той части, которая касается физического смысла а и р, величина 1 определяет энергию или же большую полуось (6.143) и (6.150)] tj —это полный момент импульса (6.142)], определяющий совместно с эксцентриситет эллипса [(6.150)]. Константа — компонента момента импульса вдоль полярной оси [(6.139)], определяющая совместно с а наклон орбитальной плоскости [(6.147)] величина Рз —это долгота восходящего узла [(6.148)]. Значение Ра определяет направление на перицентр в орбитальной плоскости [(6.151)]. Наконец, Pi дает связь между эксцентрической аномалией и временем [(6.157)]. Величина б в (6.155) —шестая и последняя константа движения ее физический смысл состоит в том, что она дает время прохождения через перицентр. Величины а,, и р называются элементами орбиты. [c.165]

И обращается в нуль на линии аномалий Р (рис. 30). Это делает особенно поучительным рассмотрение термодинамических свойств воды, так как в этой ситуации становится несправедливой теорема о взаимно однозначном соответствии между точками малых областей ТУ- и РГ-плоскостей. [c.92]

Параметр б физически означает угол, который составляет вектор Я р, получаемый путем усреднения по истинной аномалии v вектора магнитной напряженности земного диполя за орбитальный период ИСЗ, с направлением перпендикуляра к плоскости эклиптики (см. рис. 4.1, в). [c.113]

Анализу подвергали рентгенограммы образцов, испытанных в условиях установившегося режима трения. Оценивали изменение интегральной интенсивности дифракционных линий — отражений от плоскостей (220), (311), (222) по отношению к интенсивности эталонной линии (222) (0 = 50°) алюминия. Результаты анализа показали, что если на глубине около 5 мкм аномальный характер изменения интенсивности дифракционных максимумов, вызванный предварительной обработкой образцов, несколько сохраняется, то в тонких поверхностных слоях указанная аномалия полностью отсутствует. [c.107]

Займемся только поперечными колебаниями по углам крена и рысканья, так как они не зависят от колебаний в плоскости орбиты, которые были разобраны раньше. Введем вместо переменной I переменную V — истинную аномалию. Используем соотношения (2.3.2), [c.112]

Задавая начальные условия, т. е. положение и скорость точки в заданный момент времени io, мы сможем, как было сказано, найти по ним величины р и е, характеризующие орбиту и угол е, определяющий положение перицентра и отсчитанный от некоторой фиксированной прямой в плоскости орбиты. Так как эта плоскость проходит через центр сил, через начальное положение точки и через ее начальную скорость, то начальные условия полностью определяют положение плоскости орбиты, т. е. углы Q и а следовательно, и линию узлов 0N, Отсчитывая угол 8 от этой прямой, мы этим самым определим аргумент перицентра со = е. Находя в случае эллиптической орбиты период обращения Т (формулы (11.9), (11.10)) и находя в начальном положении истинную аномалию 0о, мы сможем найти соответствующую эксцентрическую аномалию щ по формуле (11.15), а затем момент t прохождения через перицентр, ибо по (11.14) имеем [c.278]

Положение плоскости орбиты относительно абсолютной системы координат определяется двумя углами fi и , где - долгота восходящего узла орбиты, а - наклонение орбиты. Положение центра масс ИСЗ на орбите характеризуется аргументом широты u(t), отсчитываемым в плоскости орбиты от точки восходящего узла в направлении движения. Обычно вместо / t) рассматривается величина i (t), называемая истинной аномалией u(t) отсчитывается в плоскости орбиты в направлении движения от точки перигея. Очевидно, что аргумент широты и истинная аномалия связаны соотношением [c.193]

При определении системы координат точек земной поверхности через углы, фиксирующие направление вертикали, необходимо учитывать влияние местных аномалий на направление силы тяжести, определяющее астрономическую вертикаль. Так как местная вертикаль вообще не пересекает ось вращения Земли, плоскость небесного меридиана, проходящая через вертикаль и ось небесной сферы, направленную от наблюдателя [c.46]

Положение объекта определяется в системе орбитальных координат эксцентрической аномалией Е (см. ч. П, гл. 2) ), девиацией D и радиальным расстоянием Го. Девиация D измеряется в плоскости, перпендикулярной к плоскости орбиты в момент времени t = to, углом между плоскостью орбиты в этот момент и геоцентрическим направлением на объект. Радиальное расстояние го измеряется от центра масс Земли до положения объекта в момент t = Iq. Эксцентрическая аномалия Е отсчитывается в плоскости орбиты от перигея П в направлении движения объекта от 0° до 360°, девиация D положительна над основной плоскостью и меняется от —90° до +90°. Обычно D полагают равным нулю. [c.81]

Параметры грь [32, грз эквивалентны элементам О, I, ш и представляют собой углы поворота плоскости орбиты вокруг осей X, у, г соответственно, а — большая полуось, е — эксцентриситет, Мо — средняя аномалия в эпоху о- [c.276]

Что касается проекции Рр то она совершает в плоскости - ] равномерное движение по окружности с угловой скоростью 6 = ш поэтому аномалия О оси Ох относительно 0 , которая должна обращаться в нуль в момент i = О, выразится через Ь = Мы получрш, следовательно, уравпеппя движения точки Р , полагая в первых двух уравнениях (14) рубр. 9 6 = (ог. Приобщая эти уравнения к ползшенному уже уравнению (21), [c.176]

В самом деле, угол прецессии 4 определяет на плоскости положение ориентированной линии узлов К-, вслед за этим в плоскости, перпендикулярной к Л в точке О, определяется положение оси г, которая образует с осью С угол нутации О (отсчитываемый в сторону правостороннего вращения). Наконец, в плоскости, проходящей через точку О перпендикулярно к оси з (а поэтому содержащей прямую й У), ориентированная ось х однозначно определена своей аномалией <р относительно Ось у после этого определяется тем, что она доля на обра-3 вать с осями х к г ортогональный правосторонний триэдр 0.хуз. [c.188]

Если оставим в стороне эти исключительные случаи, то эйлеровы углы твердой системы, движущейся относительно триэдра Qbi -,, представляют собою, как и координаты а, р, начала подвижного триэдра Oxyz, определенные функции времени так как движение происходит непрерывно, то и они не могут иметь никаких разрывов. Может только случиться, если твёрдо придерживаться пределов (31), что некоторые из эйлеровых углов Б те или иные моменты внезапно должны будут сделать скачок от одного из крайних своих значений к другому, хотя это и не будет связано ни с каким разрывом в самом ходе движения. Но и здесь, как и в аналогичном случае плоских углов Б полярных координатах (П, рубр. 14), эти искусственные разрывы устраняются путем отказа от тех или иных из ограничений (31) соответственные эйлеровы углы тогда изменяются непрерывно, хотя и за пределами узких основных интервалов этим нутем, однако (как мы это уже наблюдали относительно аномалии в плоскости), непрерывность восстанавливается ценою утраты однозначности соответствия между положением тела и эйлеровыми углами. [c.189]

Если через б обозначим угол, ориентирующий подвижную плоскость, т. е. аномалию, которую прямая, связанная с движущейся плоскостью, образует с некоторой прямой, на непо-двиящой плоскости, то естественно [c.236]

Если неподвижная плоскость тг п подвижная р отнесены к двум парам ортогональных сонаправленных (образующих по отношению к наблюдателю правосторонние пары) осей Q r и Оху, а через 9 обозначим аномалию ориентированной оси Ох относительно ориентированной же оси 9., то уравнения движения точки Р плоскости р имеют вид [c.267]

Существ, отклонения от теории Ландау возникают также в системах с Сг <к 1 в непосредств. окрестности точки перехода ( t характеристики системы испытывают аномалии, к-рые обычно описывают степенными законами с нецелыми показателями (см. Критические показатели). Критич. показатели (КП) обладают свойством универсальности, т. е. не зависят от физ. природы вещества и даже от физ. природы Ф, п., а определяются типом спонтанного нарушения симметрии (так, КП сверхтекучего Ф. п. совпадают с КП ферромагн. Ф. п. в магнетике с анизотропией типа лёгкая плоскость ). Вычисление этих КП, крк и выяснение общих закономерностей Ф, п, 2-го рода вне области применимости теории Ландау, является предметом флуктуационной теории Ф, п. 2-го рода, В этой теории (основанной, как и теория Ландау, на понятии спонтанного нарушения симметрии) аномальное поведение физ, величин вблизи Тс связывается с сильным взаимодействием флуктуаций параметра порядка. Радиус корреляции if , этих флуктуаций растёт с приближением к точке Ф. п. и обращается в бесконечность при Т=Т . Поэтому оказывается невозможным разделить систему на статистически независимые подсистемы, в силу чего флуктуации на всех пространств, масштабах оказываются существенно негауссовыми. [c.272]

Итак, пользование Г К-плоскостью для изображения термодинамических свойств воды мало удобно ввиду отсутствия взаимно однозначного соотношения между физическими состояниями воды и точками этой плоскости. Еще хуже обстоит дело с использованием Г -плоскос-ти. Изотерма-адиабата Ь на этой плоскости вообще не может быть изображена как двумерный континуум — она вырождается в точку. Поэтому наиболее адекватна физике явлений в этом случае ГК-плос-кость. Заметим, однако, что состояния жидкой воды, далекие от точек аномалии, вполне могут рассматриваться на Г К- и Г -плоскостях, и пользование калибровкой д(Т,5)/д(Р,У)= для таких состояний допустимо. [c.95]

Обобщив литературные данные и сопоставив между собой магнитную фазовую диаграмму [2], диаграмму критических температур полухрункости (см. рис. 93, б) с концентрационной зависимостью энергии дефекта упаковки [100], интересно отметить совпадение аномалий физических и механических свойств на границе метастабиль-ной устойчивости Y и е-фаз. Подобное совпадение дает основание предположить взаимосвязь между уникальными механическими свойствами граничных сплавов и особенностями электронного строения, а точнее магнитной структуры. К этим особенностям относится изотропное строение магнитной подрешетки с расположением спинов по диагональным плоскостям 111 вместо коллинеарного строения магнитных подрешеток типа у-Мп, когда спины ориентированы параллельно плоскостям 100 и совпадает ориентация магнитных моментов с плоскостями скольжения ГЦК-решетки, по которым образуются дефекты упаковки и гексагональная е-фаза. Другой особенностью маг-нитной структуры этих сплавов является аномально большая величина среднего атомного магнитного момента, что обусловлено высоким атомным магнитным моментом марганца, и локализация магнитных моментов [2]. [c.246]

Здесь Т — йомент приливных си.ч, обусловленных притяжением со стороны Солнца нланеты, рассматриваемой как тело, тпо — масса Солнца, / — постоянная тяготения, г — модуль радиус-вектора, V — истинная аномалия центра инерции Меркурия. Как видно из рис. 4, угол 0 характеризует вращательное движение наибольшей из полуосей эллипсоида инерции в плоскости орби- [c.88]

Фононный спектр вазиодномерных кристаллов, как следует из рассеяния нейтронов (см. рис. 4.13,6), характеризуется провалом в дисперсионной зависимости о)(р) при определенном значении квазиимпульса фононов р. Эта конов-ская аномалия обусловлена электрон-фононным взаимодействием и наблюдается при квазиимпульсе фоноиов, равном удвоенному фер.миевскому квазиимиульсу электронов к = 2кр). В одномерных металлах поверхность Ферми состоит из двух плоскостей -j-k и —/ёр. Процессы рассеяния электронов с сохранением энергии происходят только между этими плоскостями и сопровождаются изменением импульса на 2кр. Именно при этом значении импульса максимально проявляется электрон-фононная связь, [c.120]

Примерно такое же формоизмедение имеет место и при а - у превращении в условиях быстрого нагрева деформированного сплава Н32 (удлинение в плоскости листа на 0,1% и сжатие по нормали к плоскости листа на 1,8%), несмотря на образование другой структурной формы аустенита. Вероятно, ориентированные микроналряжения, существующие в деформированном материале и связанные с его дислокационной структурой, вызывают реализацию строго определенных вариантов мартенситного ориентационного соот ношения а -+ у и приводят к наблюдаемому формоизменению независимо от морфологии продукта сдвигового превращения. Впервые объяснение дилатометрических аномалий с помощью ориентированных микронапряжений было дано в работах [188, 189]. [c.124]

При нагревании окиси магния выше 1600° С наблюдается возрастание ее активности. П. П. Будников [6] объясняет такую аномалию увеличением поверхности кристаллов за счет образования трещин в них и развития плоскостей двойпикования. Поэтому активность окиси магния, раздробленной после обжига при 1800° С, намного выше, чем после обжига при 1500° С. [c.319]

Невозмущенная кеплерова орбита спутника является более простой кривой, чем промежуточная эйлерова орбита. Она представляет собой эллипс с большой полуосью а и эксцентриситетом е (рис. 16). Положение плоскости невозмущенной орбиты определяют углы Оо и , которые называются соответственно долготой восходящего узла и наклоном орбиты. Ориентацию эллипса в плоскости орбиты определяет элемент сод, который называется угловым расстоянием перигея от угла или аргументом перигея. Перигей — это точка орбиты, наименее удаленная от центра масс Земли О (рис. 17). Величины М, и ф называются соответственно средней аномалией, эксцентриче- [c.100]

Это есть интеграл площадей в плоскости орбиты в полярных координатах. Отсюда по формуле (9.45) найдем соотношение между V и t так же, как это было описано выше, и решение задачи приведется к вычислению интеграла в уравнении (9.45) и к последующему затем решению полученного уравнения отнО сительно истинной аномалии v. [c.457]

Возмущения, вызываемые притяжением Солнца. Солнечные возмущения элементов орбиты спутника можно вычислить по формулам этого параграфа, еели в них принять, что — масса Солнца, Ml,, ul, пь и — соответственно средняя аномалия в эпоху, долгота перигея, среднее движение и большая полуось солнечной орбиты и / = е, fix, = 0. При этом элементы , fi и (о будут отнесены к плоскости эклиптики и перигею орбиты Солнца. [c.606]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...