Диаграмма магнитная фазовая

Рис. б. Магнитная фазовая диаграмма для d= o при Т=0, полученная вариационным методом [14]. [c.395]

Магнитная фазовая диаграмма [c.71]

Таким образом, исследования магнитных свойств железомарганцевых сплавов, проведенные за последние годы, дали возможность построить магнитную фазовую диаграмму (см. рис. 28, 30) и показали, что в системе Fe—Мп [c.85]

Гортер и Казимир [52] рассмотрели фазовую диаграмму, показанную на фиг. 5. Кривая зависимости Я р, от температуры делит плоскость Н— 7 на две области. Каждая точка ниже этой кривой определяет величину магнитного поля и температуру, при которых любой объем вещества находится в сверхпроводящем еоетоянии] точки над кривой определяют нормальное состояние вещества. Точки, лежащие на кривой, определяют значение Н и Т, [c.614]

Особенностью двух классов М. является присущая им очень большая энергия анизотропии, так что у них афф. поле магнитной анизотропии На больше эфф. поля обменного взаимодействия Яе- Фазовая диаграмма для М. 1-го класса на плоскости Я—Т представлена ва рис. 1, а. При низких темп-рах Т при достижении [c.121]

Рис. 1. Фазовая диаграмма одноосного ферромагнетика в магнитном поле Н. перпендикулярном оси анизотропии. Тс — точка Кюри.

Рие. 2. Фазовая диаграмма для сверхпроводника 2-го рода в форме длинного цилиндра в продольном магнитном поле 1 — нормальное состояние 2 — поверхностная сверхпроводимость з — смешанное состояние 4 — полный аффект Мейснера. [c.442]

Для построения диаграмм фазового равновесия используют термический анализ. Для этой цели экспериментально получают кривые охлаждения отдельных сплавов и по их перегибам или остановкам, связанным с тепловыми эффектами превращений, определяют температуры соответствующих превращений. Эти температуры называют критическими точками. Для количественного и качественного изучения этих превращений в твердом состоянии используют различные методы физикохимического анализа микроанализ, рентгеноструктурный, магнитный и др. [c.198]

Критические температуры фазовых переходов первого рода железного края диаграммы Fe—Мп были исследованы многочисленными авторами различными методами дилатометрическим, калориметрическим, рентгеновским, по изменению электрических и магнитных свойств, удельной теплоемкости, внутреннего трения и т. д. Одной из первых сводная диаграмма критических температур фазовых превращений железомарганцевых сплавов построена Шуманом [26] и приведена на рис. 6. Было показано изменение фазового состава в зависимости от содержания марганца и положение линий начала прямых превращений у->-а и y-ve (при охлаждении) и обратных,,а->-у и е- (при нагреве). Повышение содержания марганца приводит [c.25]

Построение фазовой магнитной диаграммы дало возможность сопоставить температурные интервалы мартенситных и магнитных превращений и выделить основные факторы, определяющие взаимосвязь превращений I и II рода в железомарганцевых сплавах. [c.86]

Методы устранения фазового сдвига в плазмотронах основаны на том, что на внешней поверхности электрода создается магнитное поле. опережающее по фазе ток дуги на угол Тогда после прохождения электромагнитной волны через стенку данного электрода фаза магнитного поля изменится на величину и в результате фазовый сдвиг между током и магнитным полем окажется равным нулю. Графической иллюстрацией этого положения является векторная диаграмма [c.180]

Любое физическое свойство, изменяющееся при переходе через границу между фазовыми областями или в процессе фазового превращения, можно использовать для определения температуры или состава отдельных точек на-диаграммах состояния. Помимо уже описанных более важных методов следует коротко упомянуть о методах, основанных на измерении магнитных характеристик, твердости и термоэлектрических свойств. [c.116]

Кроме фазовых превращений, в системе Fe-Ni существуют магнитные превращения у и -твердых растворов. Согласно равновесной диаграмме состояния (см. рис. 1.1,я), ниже 400 С все сплавы Fe-Ni независимо от состава ферромагнитны. Точка Кюри для а-растворов в двухфазной области (а+у) постоянна и находится при 760 С. Точка Кюри у-растворов с концентрацией никеля менее 40% также постоянна и находится при 400°С. Однако когда фазо- [c.8]

Более детальное исследование фазового строения этой системы путем измерения плотности, магнитных свойств, тепловых эффектов и сверхпроводимости при низких температурах показало наличие в осадке фазы, отсутствующей на диаграмме состояния [23 ]. [c.11]

При изучении текущей литературы в связи с целым рядом исследовательских экспериментальных программ стало ясно, что в результате проводимых работ в таких новых областях, как материалы для космической техники, магнитные материалы, сплавы тугоплавких и химически активных металлов и полупровод-. ники, количество публикаций, имеющих отношение к фазовым равновесиям, возрастает в экспоненциальной зависимости. Поэтому 22-летний период, про-V шедший между первым и вторым изданиями справочника по двойным диаграммам состояния, теперь был бы недопустим. Поскольку не предпринимались никакие усилия с целью переработки справочника М. Хансена и К. Андерко, перед лабораториями по исследованию космического пространства ВВС США был поставлен вопрос о поддержке издания настоящего справочника. Эта орга-низация ранее была инициатором и поддерживала написание справочника М. Хан- сеном и К- Андерко. [c.17]

Рис. 28.6. Магнитная фазовая диаграмма Мпр2 в магнитном поле, параллельном легкой оси [001] [22]

Рнс. 6. Магнитная фазовая диаграмма двухподрешёточного ферри-магнетика (на примере ферритов-гранатов) при учёте магнитной анизотропии 2-го порядка. Магнитное поле приложено вдоль оси лёг ког о намагничивания. Схематически ноказаиы магнитные фазы. Сплошные линии—линии фазовых переходов (ФП) 2-го рода, тонкая линия — линия ФП 1-го рода, штрих-пунктирные линии — линии потери устойчивости метастабильных фаз, [c.287]

Рис. 7, Магнитная фазовая диаграмма кубических ферри-шгнетиков для различных ориентаций внешнего поля я) Н [100]. Сплошные линии—линии ФП 2-го рода штрих-пунктирная линня — линия ФП 1-го рола между угловыми фазами, О — критическая точка 6) Я [111). Все линии на диаграмме — ЛИНИН ФП 1-го рода.

Особенности железомарганцевых сплавов, и прежде всего скомпенсированность атомных магнитных моментов при антиферромагнитном упорядочении, не позволяли получить непосредственную информацию о природе и механизме фазовых превращений I и II рода при обычных магнитных измерениях. С появлением новейших локальных методов исследования, таких как ядерная гамма-спектроскопия, появилась возможность изучения сверхтонкой структуры. С помощью этих методов были уточнены ранее полученные значения температуры Нееля и построены концентрационные зависимости таких параметров, как средний магнитный момент подрешетки, магнитные моменты атомов железа и марганца. По результатам исследований авторов [1, 2, 115—118] в работе [2] была построена обобщенная магнитная фазовая диаграмма (см. рис. 30). На диаграмму нанесены температура Нееля (Т ), локальное магнитное поле на ядрах железа (Яэф), средний маг- [c.78]

Обобщив литературные данные и сопоставив между собой магнитную фазовую диаграмму [2], диаграмму критических температур полухрункости (см. рис. 93, б) с концентрационной зависимостью энергии дефекта упаковки [100], интересно отметить совпадение аномалий физических и механических свойств на границе метастабиль-ной устойчивости Y и е-фаз. Подобное совпадение дает основание предположить взаимосвязь между уникальными механическими свойствами граничных сплавов и особенностями электронного строения, а точнее магнитной структуры. К этим особенностям относится изотропное строение магнитной подрешетки с расположением спинов по диагональным плоскостям 111 вместо коллинеарного строения магнитных подрешеток типа у-Мп, когда спины ориентированы параллельно плоскостям 100 и совпадает ориентация магнитных моментов с плоскостями скольжения ГЦК-решетки, по которым образуются дефекты упаковки и гексагональная е-фаза. Другой особенностью маг-нитной структуры этих сплавов является аномально большая величина среднего атомного магнитного момента, что обусловлено высоким атомным магнитным моментом марганца, и локализация магнитных моментов [2]. [c.246]

На рис. 30.8 представлена магнитная фазовая диаграмма Мпр2 при поле, параллельном легкой осн. Спектр магнонов (или, что то же самое, спиновых волн) для двух направлений волнового вектора q изображен на [c.601]

Рис. 30.8. Магнитная фазовая диаграмма МпРг в магнитном поле, параллельном легкой оси [25]. Экспериментальные точки получены с помощью измерения поглощения ультразвука в образце спин-флоп фаза — состояние с опрокинутой конфигурацией моментов подрешеток (см. рис. 30.7).

Мартенситные стали получили название по аналогии с мар-тенситной фазой углеродистых сталей. Мартенсит образуется при фазовом превращении сдвигового типа, происходящем при быстром охлаждении стали (закалке) из аустенитной области фазовой диаграммы, для которой характерна гранецентрированная кубическая структура. Мартенсит определяет твердость закаленных углеродистых сталей и мартенситных нержавеющих сталей. Нержавеющие стали этого класса имеют объемно-центрированную кубическую структуру они магнитны. Типичное применение — инструменты (в том числе и рёжущие), лопатки паровых турбин. [c.296]

С учетом этого обстоятельства мы можем рассматривать изображенную на фиг. 5 зависимость критического поля от температуры как фазовую диаграмму. Кривая делит плоскость if—Т на две области, одна из которых соответствует сверхпроводящей, а другая — нормальной фазе. Сама кривая дает значения Н а Т, при которых обе фазы могут находиться в равновесии. Диаграмма относится к любому небольшому сверхпроводящему объему Н есть значение суммарного магнитного поля на его поверхности. Однако втомслу-чае, когда мы рассматриваем некое тело как целое, удобной переменной является приложенное магнитное ноле Н . Фазовая диаграмма в этом случае будет более сложной на ней, кроме областей, соответствующих сверхпроводящей и нормальной фазам, появляется также область, соответствующая промежуточному состоянию. [c.635]

Часть диаграммы фазового равновесия системы Fe— Ni—А1 приведена на рис. 158. Сплавы ални расположены в двухфазной области Р + Рз. фазы р и Ра имеют одинаковую решетку (ОЦК) с незначительно различающимся периодом решетки, р-фаза — это ферромагнитная фаза на базе железа, а Рз Ф за —слабомагнитная упорядочиваю-ш,аяся на базе соединения NiAI. Зависимость магнитной энергии сплава от состава представлена на рис. 159. [c.220]

Магнитные свойства П. п. существенно отличаются от свойств магнитных полупроводников. Они зависят от концентрации магн. ионов (л ) и темп-ры (Г). На фазовой диаграмме х — Г есть 3 области парамагнитная, т. ж. область спинового стекла и антиферромаг-нитная (ряс. 4). В парамагн. области, к-рая соответст- [c.32]

Примеры применения Т. т. в. для разл. типов физ. систем (напр., для неидеальных газов низкой плотности с ко-роткодействием — т.н. газовое приближение или для системы частиц с дальнодействующим кулоновским взаимодействием— т.н. плазменное приближение) подробно рассмотрены в монографии [7] (см. также в ст. Вириалыюе разложение, Майера диаграммы в статистич. физике). Т. т. в. широко используется также для анализа физ. свойств систем, описываемых спиновым гамильтонианом, выше критич. точки фазового перехода напр., для сильно магнитных систем [8] строятся т. н, высокотемпературные разложения для намагниченности, восприимчивости и т. п., к-рые затем анализируются методом Паде аппроксимации с целью нахождения критических показателей. [c.92]

Рис, 5. Фазовая диаграмма UPtj в магнитном поле Н, параллельном гексагональной оси кристалла Т — антиферромагнитная фаза II—IV — сверхпроводящие антнферромагнитные фазы, отличающиеся различным характером магнитного упорядочения. [c.195]

На рис. 5-12 и 5-13 представлены В, Т и В, S-диаграммы сверхпроводников. Основные особенности этих диаграмм определяются тем, что в соответствии с (5-2) индукция магнитного поля В в сверхпроводнике равна нулю в сверхпроводящем состоянии и в соответствии с (5-8) совпадает с Я в нормальном состоянии. Отсюда очевидно, что в В, Т-диаграмме вся область сверхпроводящего состояния сливается с осью абсцисс. На рис. 5-12 линия MN — это пограничная кривая, отделяющая двухфазную область от области нормального состояния (область нормального состояния расположена на диаграмме над кривой MN). Поскольку внутри области фазового перехода линии Я = onst совпадают с изотермами, то на рассматриваемой диаграмме линии Я = onst под кривой MN идут вертикально, а в области нормального состояния эти линии горизонтальны (поскольку в этой области В Н) характер хода [c.129]

Исследование взаимодействия Fe с Zr начато еще в 1928 г. Х , однако окончательно диаграмма состояния системы Fe—Zr не построена до сих пор. Различные исследователи [1—22] сообщают об образовании промежуточных фаз, число, стехиометрия и кристаллическая структура которых не всегда совпадают. Для исследования, как правило, были использованы материалы высокой чистоты — иодидный цирконий, электролитическое или армко железо спланм выплавляли в дуговой печи в атмосфере аргона, в индукционной печи во взвешенном состоянии в атмосфере гелия, в электроннолучевой печи в вакууме. Исследования проводили методами конического, рентгеновского фазового, дифференциального терм нм сякого анализов, а также измерением твердости, магнитного аналн.за, Мессбауэровской спектроскопии и др. [c.586]

Диаграммы состояния сплавов получают на основании данных экспериментальных исследований термического, микроскопического, рентгеноструктурного, магнитного и других анализов. Основным, наиболее простым и широко используемым является метод термического анализа. При термическом анализе определяют температуру начала и конца затвердевания сплавов в случае перехода их из жидкого состояния в твердое, а также температуры всех фазовых превращений, происходящих в сплавах в твердом состоянии (например, полиморфизм). Полученные на кривьгх охлаждения характерные критические) точки, фиксирующие начало и конец горизонтальных (изотермических) участков или перегибов, переносят в координаты температура — состав сплава (рис. 15). [c.49]

Практически все конструкционные материалы на основе железа в тех или иных количествах содержат в своем составе углерод. Рассмотрим диаграмму фазового равновесия Fe- . Первым исследователем указанной диаграммы был Д.К. Чернов, который обнаружил так называемые критические точки (температуры) 770 °С — магнитное превращение (точка Кюри) 910 °С — превращение а 7 1401 °С — превращение7 1534°С — плавление 3200°С — [c.179]

В гл. I было показано, какое большое значение в формировании магнитных и электрических свойств ферритов играет керамическая структура материалов. Однако это не означает, что магнитные свойства ферритов в пределах данной химической композиции зависят только от керамической структуры. Более того, имеются данные, что свойства ферритов, даже такие структурно-чувствительные, как проницаемость или квадратность петли гистерезиса, зависят от концентрации точечных дефектов. Среди них наибольшее значение имеют, по-видимому, дефекты нестехиометрии, степень образования которых контролируется условиями термической обработки ферритовых изделий (в первую очередь парциальным давлением кислорода и температурой термообработки). Утверждая это, мы не имеем в виду такой очевидный эффект, как фазовый распад феррита, происходящий, если условия термической обра-ботки выбраны в явном противоречии с равновесными диаграммами, характеризующими область термодинамической стабильности ферритовой фазы (гл. II — раздел второй). Отметим, что влияние дефектов нестехиометрии на магнитные свойства трудно выявить в чистом виде, так как в реальных условиях любое изменение температуры и парциального давления кислорода сопровождается одновременно изменением как концентрации дефектов, так и керамической структуры. Более того, парциальное давление кислорода и температура, создающая определенный уровень концентрации точечных дефектов, влияет на скорость ферритообразова-ния и керамическую структуру именно благодаря этим дефектам. [c.137]

И поэтому кристаллы, у которых поверхность Ферми располагается вблизи границы зоны Бриллюэна, могут иметь очень высокую диамагнитную восприимчивость за счет дырок и электронов проводимости (Киттель [60]). Зависимость магнитной восприимчивости от состава, полученная в работе Клее и Витте [61], в сопоставлении с равновесной диаграммой состояния системы Mg u2 — MgZn2 представлена на фиг. 8. Можно отметить большой вклад диамагнитной составляющей восприимчивости по мере приближения отношения е/а к значению 1,75, а также изменение магнитной восприимчивости на остальных границах фазовых областей. Фаза со структурой типа MgNi2 имеет главным образом диамагнитную составляющую восприимчивости. Предполагаемая зона Бриллю- [c.235]

Развитая картина предполагает модификацию в трактовке линии необратимости, существование которой следует как из криповой, так и спиновой моделей [120]. На наш взгляд, существует не одна, а две не совпадающие линии необратимости — структ> ная и магнитная. Существование первой обусловлено наличием иерархической соподчиненности кластеров структуры типа наблюдающейся в спиновых стеклах. На фазовой диаграмме концентрация кислорода—температура положение этой линии определяется подобно точке потери устойчивости де Альмейды—Таулесса [85] (при этом совершенно не затрагивается магнитная структура). Можно полагать, что проявлением структурной необратимости обусловлена аномалия теплоемкости в области температур 240 К [125]. Что касается линии магнитной необратимости, то ее положение определяется согласно криповой модели [120], где харак- [c.155]

Строение диаграммы состояния А1—Мп в интервале концентраций 30— 100% (ат.) Мп частично исследовано в работе [6] и много полнее в работе [7]. Эта часть диаграммы состояния взята из работы [7], снлавы для исследования в которой готовили на основе свободного от примесей (Ее) электролитического Мп и А1 чистотой 99,99%. Для изучения фазовых равновесий использовали методы рентгеновский, измерения магнитной восприимчивости, микротвердости, дилатометрический, термический и микроскопический. В интервале концентраций 32,5—51% (ат.) Мп фаза МпА1 имеет широкую область гомогенности и претерпевает полиморфное превращение. В работах [6, 7] подтверждено, что е-фаза (А1—Мп) претерпевает эвтектоидный распад при 870° С. к-фаза (А1—Мп) в процессе быстрого охлаждения превращается в метастабильную фазу с ферромагнитными свойствами. Метастабильная фаза исчезает в процессе отжига при температуре 700° С в течение 30 мин [6]. [c.63]

Часть диаграммы (рис. 214) заимствована из работы [1], по данным которой она представляет собой модифицированную диаграмму из jM. Хансена и К. Андерко (см. т. II [8]) показанные здесь фазовые равновесия получены из опытов по определению магнитной восприимчивости сплавов. Принципиальное различие между рис. 214 и диаграммой, приведенной М. Хансеном и К- Андерко (см. т. II, рис. 397), заключается в фазе , которую можно рассматривать как структурную модификацию е (РеТе2)-фазы. Фаза g имеет либо гексагональную решетку, либо решетку тип NiAs или db [1 ]. [c.447]

Критические точки, т. е. температуры, при которых происходят фазовые и структурные превращения в сплавах системы Fe—Feg , имеют условное обозначение. На рис. 87 приведена левая стальная часть диаграммы Fe—Fe . Все критические точки обозначают буквой А (начальная буква французского слова arret — остановка). Первая критическая точка А j лежит на линии PSK (727° С) и соответствует превращению П 7 А Лз—линия МО (768° С), при этой температуре происходит магнитное превращение феррита Лз—линия GOS, по этой линии происходит превращение Ф А, температура которого зависит от содержания углерода в стали Л4 — линия NJ — превращение Fe Fe Аст — линия SE, начало выделения Ц (иногда эту точку обозначают и как Л3). Поскольку превращения совершаются при нагреве и охлаждении при различных температурах (вследствие теплового гистерезиса), чтобы отличить эти процессы, ввели дополнительные обозначения. При нагреве добавляют букву с, т. е. Ас , Ас , при охлаждении — [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...