Магнитная подрешетка

Магнитная подрешетка- совокупность кристаллографически эквивалентных атомов кристалла (занимающих эквивалентные узлы элементарной ячейки), атомные магнитные моменты которых равны и параллельны. [c.280]

В экситон-магнонном возбуждении, образованном светом, должны участвовать пары ионов, относящиеся к разным магнитным подрешеткам. Тогда равная нулю в основном состоянии суммарная проекция спинов пары ионов сохранит свое нулевое значение при электронном возбуждении с изменением спина 5- 5 = = 5—1 одного иона и при спиновом возбуждении второго иона, соответствующем изменению его проекции спина от значения — 5 до значения — 5 1. [c.553]

При переходе парамагнитного иона в электронное возбужденное состояние его спин изменится, поэтому изменится и его обменное взаимодействие (/->/ ) с соседними ионами другой магнитной подрешетки. Это изменение обусловливает взаимодействие экситона с магноном, которое мы напишем в простейшем виде [c.554]

Z — число ближайших соседей из другой магнитной подрешетки суммирование ведется по всем Z-векторам 6, определяюш,им положение этих соседних ионов, [c.555]

Возбужденные состояния пар молекул, одна из которых занимает л-е положение в первой магнитной подрешетке, а вторая т-е положение во второй, удобно описывать операторами рождения (пт) и уничтожения С (пт) парных возбуждений, которые определяются через операторы 5я(/), Вт( ) одиночных возбуждений ) [c.570]

Их мнимые части определяют широкополосное возбуждение бимолекулярных возбуждений, распадающихся на пары экситонных состояний, относящихся к каждой магнитной подрешетке кристалла. [c.574]

Ферримагнетики, подобно антиферромагнетикам, имеют две взаимно проникающие магнитные подрешетки с антипараллельной ориентацией элементарных магнитных моментов различной величины (рис. 6.2). [c.85]

С повышением температуры намагниченность каждой из под-решеток антиферромагнетика уменьшается так, что при всех температурах имеет место взаимная компенсация магнитных моментов подрешеток. В точке Нееля намагниченность каждой подрешетки становится равной нулю и антиферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. [c.343]

Магнитные свойства феррита при увеличении температуры исчезают дважды в точке Кюри и в точке компенсации [Л. 63]. Наличие этой второй точки объясняется особенностями его кристаллической структуры. В подавляющем большинстве ферриты представляют собой твердые растворы окиси железа РегОз и окислов двухвалентных металлов. Феррит имеет две подрешетки с магнитными моментами, направленными антипараллельно. Компенсация происходит тогда, когда эти моменты будут равны. Намагниченность насыщения у ферритов меньше, чем у ферромагнетиков. Влияние температуры на начальную динамическую магнитную проницаемость увеличивается с ростом этой величины. Однако у никель-цинкового феррита (ц= 200) магнитная проницаемость 14 [c.14]

Магнитные свойства. Среди магнитоупорядоченных материалов в особую группу выделяют ферримагнетики, или, иначе, ферриты. В отличие от простых ферромагнетиков, или антиферромагнетиков, характерной особенностью которых является расположение магнитных атомов в трансляционно-эквивалентных узлах, к ферримагнети-кам относят материалы, в которых имеются неэквивалентные в кристаллографическом и (или) в магнитном отношении подрешетки. При таком определении ферри-магнетизма ферромагнетик представляет собой частный Jiy4afl ферримагнетика с одной магнитной подрешеткой, а простой антиферромагнетик — частный случай ферримагнетика с двумя эквивалентными подрешетками. Наличие неэквивалентных подрешеток определяет богатство магнитных свойств ферримагнетиков, отличающихся от свойств ферро- и антиферромагнетиков, хотя при определенных условиях можно найти общие черты среди этих различных групп магнетиков. [c.707]

Обобщив литературные данные и сопоставив между собой магнитную фазовую диаграмму [2], диаграмму критических температур полухрункости (см. рис. 93, б) с концентрационной зависимостью энергии дефекта упаковки [100], интересно отметить совпадение аномалий физических и механических свойств на границе метастабиль-ной устойчивости Y и е-фаз. Подобное совпадение дает основание предположить взаимосвязь между уникальными механическими свойствами граничных сплавов и особенностями электронного строения, а точнее магнитной структуры. К этим особенностям относится изотропное строение магнитной подрешетки с расположением спинов по диагональным плоскостям 111 вместо коллинеарного строения магнитных подрешеток типа у-Мп, когда спины ориентированы параллельно плоскостям 100 и совпадает ориентация магнитных моментов с плоскостями скольжения ГЦК-решетки, по которым образуются дефекты упаковки и гексагональная е-фаза. Другой особенностью маг-нитной структуры этих сплавов является аномально большая величина среднего атомного магнитного момента, что обусловлено высоким атомным магнитным моментом марганца, и локализация магнитных моментов [2]. [c.246]

Антиферромагнетизм наблюдается в кристаллических Сг, а-Мп, Се, Рг, Nd, Рт, Sm, Ей, а также в многочисленных соединениях (оксидах, сульфидах Fe, Ni, Мп и других элементов), сплавах (РезМп, rPt и др.) и аморфных веществах, содержащих атомы переходных элементов. Кристаллическая решетка этих веществ разбивается на две или более магнитные подрешетки, в которых векторы спонтанной намагниченности либо антипараллельны колпинеарная магнитная [c.280]

Все подуровни Зй-оболочки ионов Мп +, между которыми происходят квантовые переходы в интересующей нас области спектра, имеют положительную четность. Если ионы занимают места, обладающие центром симметрии, то электрические дипольные переходы запрещены по четности. Если же магнитные ионы, принадлежащие одной или нескольким магнитным подрешеткам, смещены из центров симметрии, то электрический дипольный переход разрешается за счет искажения волновых функций ионов. Такое искажение на языке теории возмущений рассматривается как появление в функциях нулевого приближения примесей функций других состояний противоположной четности. Подробное рассмотрение вопроса о снятии запрета по четности в магнитном ионе проведено Петровым и Харкяненом [421]. [c.550]

Обменное взаимодействие J между спинами соседних ионов, принадлежащих к разным магнитным подрешеткам в антиферромагнетике, значительно больше обменного взаимодействия Jl между ионами одной подрешетки (например, в кристаллеМпРг отношение я 6). Поэтому оператор магнонных возбуждений запишем в упрощенном виде [c.553]

В низкотемпературных спектрах поглощения света кристаллами антиферромагнитной модификации кислорода наблюдаются полосы, обязанные одновременному возбуждению двух молекул, входящих в разные магнитные подрешетки. При этом снимается запрет по спину и четности. В этом параграфе, опираясь на работы Гайдидея и Локтева [457, 458], мы проведем теоретическое исследование таких парных возбуждений. [c.569]

В каждой плоскости спайности возможно образование четырех типов парных возбуждений / , связывающих электронные возбуждения молекул, находящихся в центре грани аЬ, с четырьмя молекулами, расположенными в углах этой грани и принадлежащими к другой магнитной подрешетке. Для каждого набора парных возбуждений / можно построить четные и нечетные волновые функции по отношению к инверсии в центре пары молекул (см. 64). Только функции отрицательной четности участвуют в поглощении света. Из четырех функций отрицательной четности, относящихся к парам ионов 01, 02, 03, 04, можно построить четыре линейные комбинации, преобразующиеся по неприводимым представлениям фактор-группы ал- Из них две преобразуются по неприводимым представлениям Л и Вц. Они характеризуют электродипольное поглощение света с поляризацией, соответственно, вдоль и поперек моноклинной оси. [c.570]

Ферромагнетизм — не единственный способ магнитного упорядочения. Действительно, длинномасштабное магнитное упорядочение имеется также в ферримагнетиках (рис. 1.6.1 (d)) и в антиферромагнетиках (рис. 1.6.1 (с), (е)). Возможны и другие способы упорядочения, например винтовое расположение спинов не в одной плоскости, схематически изображенное на рис. 1.6.1(1). Слово ферримагнетизм ввел Льюис Неель в 1848 г. при описании свойств магнитных веществ, которые при температуре ниже некоторой критической приобретают спонтанную намагниченность за счет магнитных моментов атомов, ориентированных не в одну сторону. К материалам с таким свойством относятся ферриты. Ферриты —паиметвание группы окислов железа с общей формулой МО-РегОз, где М — двухвалентный ион металла. Результирующий магнитный момент образца ферримагнетика разделяется между разными магнитными подрешетками. Обычные образцы с антиферромагнетизмом, который может рассматриваться как частный случай (рис. 1.6.1 (с)), не имеют сильных магнитных свойств ниже отмеченной критической температуры, [c.47]

Зауер и Темперли [225] рассмотрели влияние отличной от нуля температуры, пользуясь приближением Брэгга —Вильямса, т. е. предполагая наличие дальнего порядка. Как и в теориях, основанных на предположении о молекулярном поле (см. п. 55), решетка разделялась на две подрешетки с антинараллельными ориентациями. Кроме того, вводились параметры п г , характеризующие доли диполей с неправильными ориентациями в каждой из подрешеток. Нахождением минимума свободной энергии кристалла рассчитывались равновесные значения / и в зависимости от приложенного магнитного ноля при любой температуре. [c.522]

Поверхностные уровни 1 амма — электронные состояния, локализованные у поверхности кристалла. Подрешетка магнитная — совокупность одинаковых атомных магнитных момешов, обладающая определенной пространственной периодичностью. [c.284]

Fel, Тригональная f li 10 0 = - 23 К Метамагнетик Н > Н Поведение в магнитном поле описывается моделью с 8—12 подрешетками (4 фазовых перехода по магнитному полю) [3, 6, 17] [c.673]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

Магнитные свойства и намагниченность насыщения. В гранатах в отличие от ферритов со структурой шпине-ля были введены в рассмотрение три магнитные подре-шетки. Наиболее сильное антиферромагнитное взаимодействие, определяющее температуру Кюри Тс, осуществляется между ионами трехвалентного железа в октаэдрической 16а- и тетраэдрической 24 -подрешетках. Подрешетка редкоземельных ионов 24с наиболее сильно связана отрицательным обменным взаимодействием с тетраэдрической подрешеткоД (в гранатах с легкими редкоземельными ионами от Рг до Sm — октаэдрической подрещеткой), причем эта связь примерно в 10 раз слабее, чем (а — d)- взаимодействие. Намагниченность насыщения Ms в случае тяжелых редкоземельных гра- [c.716]

Изложенные представления о возникновении магнитного момента в ферритах дают лишь общую тенденцию изменения свойств, от которой возможны отклонения. В большинстве случаев экспериментально определяемые магнитные моменты ферритов отличаются от расчетных. Например, магниевый феррит, который не должен иметь нескомпенсированн эго магнетизма, в действительности ферромагнитен, и его молекула имеет магнитный момент, близкий к магнетону Бора. В ферритах со структурой обраш,енной шпинели ионы F e не всегда поровну располагаются в подрешетках Л и В, что приводит к появлению дополнительного нескомпенсированного момента. [c.187]

Специфические магнитные свойства гранатов объясняются тем, что ионы в них расположены не в двух под-решетках, как в феррошпинелях, а в трех. Отрицательное взаимодействие между ионами в тетраэдрических и октаэдрических подрешетках, в которых имеется различное количество магнитоактивных ионов, определяет основную часть магнитного момента этих ферримагне-тиков. [c.191]

Цинковый и кадмиевый ферриты, которые обладают структурой нормальной шпинели, немагнитны. В этом случае диамагнитные ионы Zn + и d + занимают Л-узлы, тем самым взаимодействие А—В ликвидируется, взаимодействие в подрешетке В В—В-вза-имодействие) мало и не в состоянии создать упорядочение магнитных моментов. [c.101]

Понятие о ферримагнетизме. В антиферромагнетиках магнитные Моменты подрешеток равны по величине и противоположны по направлению, вследствие чего они полностью компенсируют друг друга. Однако возможны случаи, когда величина магнитных моментов подрешеток неодинакова, например, вследствие неодинакового количества или разной природы атомов, образующих эти подрешетки (рис. 11.16, а). Тогда появляется отличная от нуля разность магнитных моментов подрешеток, приводящая к спонтанному намагничиванию кристалла. Такой нескомпенсированный антиффе-ромагнетизм называют ферримагнетизмом. [c.301]

ПОДРЕШЕТКИ МАГНЙТНЫЕ — см. Магнитная под-решётка. [c.670]

Поскольку в электрическом поле противоионы движутся в разные стороны, удобно рассматривать ионный кластер в виде двух отдельных подрешеток из катионов и анионов. В равновесном состоянии (при отсутствии внешних электромагнитных полей) узлы обеих подрешеток максимально удалены друг от друга, среднее расстояние между ними по всем направлениям одинаково. В рабочем зазоре магнитного аппарата подрешетки взаимно смещаются, образуя дипольную структуру и в оптимальном случае (при фокусировке по всем координатным осям) узлы подрешеток можно совместить. Локальная концентрация противоионов, привязанных к узлам своих подрешеток, в этом случае будет максимальна. [c.71]

Особенности железомарганцевых сплавов, и прежде всего скомпенсированность атомных магнитных моментов при антиферромагнитном упорядочении, не позволяли получить непосредственную информацию о природе и механизме фазовых превращений I и II рода при обычных магнитных измерениях. С появлением новейших локальных методов исследования, таких как ядерная гамма-спектроскопия, появилась возможность изучения сверхтонкой структуры. С помощью этих методов были уточнены ранее полученные значения температуры Нееля и построены концентрационные зависимости таких параметров, как средний магнитный момент подрешетки, магнитные моменты атомов железа и марганца. По результатам исследований авторов [1, 2, 115—118] в работе [2] была построена обобщенная магнитная фазовая диаграмма (см. рис. 30). На диаграмму нанесены температура Нееля (Т ), локальное магнитное поле на ядрах железа (Яэф), средний маг- [c.78]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитная подрешетка : [c.484] [c.183] [c.183] [c.182] [c.281] [c.284] [c.570] [c.281] [c.553] [c.553] [c.559] [c.562] [c.568] [c.414] [c.518] [c.649] [c.242] [c.242] [c.9] [c.38] [c.660] [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...