Составляющая вектора

Если X — точка максимума, то линейные члены в (6.40) равны нулю, тогда равны нулю составляющие вектора — градиента функции f(X). Следовательно, необходимым условием экстремума является условие [c.278]

Снижение отрицательного влияния стока пограничного слоя возможно лишь при изменении конструкций соплового ввода и диафрагмы. Что касается соплового ввода, то его наклонная ориентация от диафрагмы к дросселю, способствующая приобретению входящим закрученным потоком осевой составляющей вектора скорости, будет заметно снижать объем жидкости, стекающей по торцевой плоскости диафрагмы. [c.74]

По своей структуре результаты измерений профилей распределения составляющих вектора скорости качественно сходны во многих исследованиях [146, 184, 208, 236], о чем можно судить по данным рис. 3.5. Составляющие скорости выражены в относительных величинах как отношение к средней скорости истечения струи газа на выходе из соплового ввода V [184]. Эпюры распределения окружной и осевой составляющих скоростей по характеру практически не отличаются от приведенных в [208]. Некоторое расхождение наблюдается в эпюрах распределения радиальной составляющей вектора скорости. В периферийных слоях радиальная составляющая направлена к стенке камеры энергоразделения, а в центральных слоях — к оси. Поверхность смены направления радиальной компоненты на противоположное совпадает с радиусом [c.107]

Действие электрического поля, которым пренебрегаем в рассуждениях, приводит к появлению осевой составляющей вектора скорости, из-за чего заряженные частицы начинают двигаться по спирали. [c.85]

Здесь i — время х,у,г — составляющие декартовых координат щ, V, ш — соответствующие составляющие вектора скорости — внутренняя энергия п = 1пт т — плотность I = к - I] к — отношение удельных теплоемкостей газа. [c.18]

Составляющие вектора V по осям х, у, г декартовых координат обозначим через , , , составляющие Я — через G-J, K-L, М-К, составляющие Е — через /, д, к. Для выполнения равенства ШуЯ = 0 потребуем [c.29]

Напомним, что 4, п, д являются составляющими вектора Я по осям х, 2/, 2, и А = А(<,х,2/,2), Д = Д(<). [c.40]

Кинематические характеристики известных плоских сдвиговых течений и течения Пуазейля не зависят от числа Рейнольдса. Для исследования других течений этого типа [8] используются уравнения, определяющие составляющие вектора скорости щ, г по осям декартовых координат X, у н вихрь ш. Эти уравнения имеют вид [c.191]

Составляющие вектора скорости равны [c.208]

При й = 6,43 вырожденная седловая точка возникает. Она является точкой торможения. В ней две линии тока касаются друг друга. Указанное значение к при выбранных Ь и М определено из условия обращения в нуль осевой составляющей вектора скорости при а = 0, г = ju. [c.209]

Составляющие вектора скорости и, V по направлениям г, <р, соответственно, выражаются через ф по формулам [c.218]

Заметим, что линии действия любых двух составляющих вектора v известны. Угловые скорости й[, Й1 и Й4 направлены по оси Ог (рис. ПО, а), й[ . — по оси 0 Й1 и Ш4е — соответственно по линиям Оа и ОЬ (по мгновенным осям вращения в относительном движении). [c.112]

Эту формулу можно получить непосредственно из теоремы Резаля (см. стр. 73), если, исходя из предположения (Oj г. пренебречь составляющей вектора Kq, перпендикулярной оси симметрии тела, и приближенно считать [c.205]

Измерим длины отрезков ае и ар. ае= 15 мм и а/ 10 мм. Следовательно, модули составляющих векторов [c.13]

Ответ. Вертикальный составляющий вектор содержит 7,2 единицы, а горизонтальный - 9,6 единицы. [c.13]

Из точки а соответственно под углами 130 и —30°, которые откладываем при помощи транспортира, проводим линии ас и ad - направления составляющих векторов. [c.13]

Задача 6-2. Вектор F направлен вертикально вниз и имеет модуль 50 единиц. Найти модули составляющих векторов, если они направлены под углами +70 и —70° к данному. [c.14]

Ответ. Второй составляющий вектор численно равен 31, и его направление образует с направлением заданного вектора угол 31°. [c.14]

Находим отрезок ас для изоб-ражения известного составляющего вектора [c.15]

Соединив точки сад, получим третью сторону сд треугольника асд, которая и изобразит искомый составляющий вектор, направленный от известного составляющего вектора F к данному (суммарному) вектору F. [c.15]

Задача 8-2. Вектор F направлен вертикально вверх и численно равен 8. Первый составляющий вектор равен тоже 8 и его направление составляет с направлением F угол 70°. Определить второй составляющий вектор. [c.15]

Направление обоих составляющих векторов известно заранее и поэтому, определив модули Яг и по формулам (1.87) и (1.88), легко найти ускорение а модуль ускорения [c.90]

Обычно проще всего осущеетвить изменения числовых значений параметров элементов, составляющих вектор X. [c.27]

Микро- и макроструктур закрученного потока представлякгг особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения существенно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций при закрутке всегда трехмерно и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик осевых течений [16, 27, 155, 156]. Одно из основных и характерных отличий состоит в том, что в камере энергоразделения вихревой трубы наблюдаются значительные фадиенты осевой составляющей скорости, характеризующие сдвиговые течения. Эти градиенты наиболее велики на границе разделения вихря в области максимальных значений по сечению окружной составляющей вектора скорости. Приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, протекающую относительно потока с несколько отличной плотностью, и естественно ожидать при этом появления эффектов, наблюдаемых в слоях смешения струй [137, 216, 233], прежде всего, когерентных вихревых структур с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Экспериментальное исследование турбулентной структуры потоков в вихревой трубе имеет свои специфические сложности, связанные с существенной трехмерностью потока и малыми габаритными размерами объекта исследования, что предъявляет достаточно жесткие требования к экспериментальной аппаратуре. В некоторых случаях перечисленные причины делают невозможным применение традиционных [c.98]

Этот факт имеет достаточно прозрачное физическое объяснение. При неизменных геометрии трубы и степени расширения в ней увеличение ц достигается прикрьггием дросселя, т. е. уменьшением площади проходного сечения для периферийных масс газа, покидающих камеру энергоразделения в виде подогретого потока. Это равносильно увеличению гидравлического сопротивления у квазипотенциального вихря, сопровождающегося ростом степени его раскрутки, увеличением осевого градиента давления, вызывающего рост скорости приосевых масс газа и увеличение расхода охлажденного потока. Наибольшее значение осевая составляющая скорости имеет в сечениях, примыкающих к диафрагме, что соответствует опытным данным [116, 184, 269] и положениям усовершенствованной модели гипотезы взаимодействия вихрей. На критических режимах работы вихревой трубы при сравнительно больших относительных долях охлажденного потока 0,6 < р < 0,8 течение в узком сечении канала отвода охлажденных в трубе масс имеет критическое значение. Осевая составляющая вектора полной скорости (см. рис. 3.2,а), хотя и меньше окружной, но все же соизмерима с ней, поэтому пренебрегать ею, как это принималось в физических гипотезах на ранних этапах развития теоретического объяснения эффекта Ранка, недопустимо. Сопоставление профилей осевой составляющей скорости в различных сечениях камеры энергоразделения (см. рис. 3.2,6) показывает, что их уровень для классической разделительной противоточной вихревой трубы несколько выше для приосевых масс газа. Максимальное превышение по модулю осевой составляющей скорости составляет примерно четырехкратную величину. [c.105]

Отсутствие азимутальной составляющей вектора скорости в рассмотренных вариационных задачах при осевой симметрии является ограничением, которое может, например, снизить силу тяти оптимального сопла. В работах [19, 20] на примере присутствия потенциальной закрутки потока вокруг оси симметрии выведены необходимые условия экстремума и продемонстрировано увеличение силы тяги. Дальнейшие исследования в этом направлении проведены Гудерлеем, Табаком, Брей-тером и Бхутани [21]. Систематическое сравнение оптимальных сопел этого типа выполнено Тилляевой [22]. [c.47]

Во всех рассмотренных до сих пор осесимметричных потоках азимутальная составляющая вектора скорости отсутствовала. Это являлось отраничением в постановке вариационных задач, но отказ от ограничений может только улучшить решение. Обратимся к закрученным осесимметричным течениям и покажем на простейшем примере, что закрутка потока действительно может увеличить силу тяги сопла при прочих равных условиях. При этом азимутальная составляющая скорости не будет рассматриваться как свободная функция, она просто будет задаваться. [c.143]

Здесь L — граница произвольной области течения х,у — декартовы координаты в случае плоскопараллельного течения или цилиндрические координаты в случае осесимметричного течения u,v — соответствующие составляющие вектора скорости, отнесенные к критической скорости а, течения р — плотность, отнесенная к плотности роо газа в набегающем потоке р — давление, отнесенное к рооЛ у — энтропийная функция v равно о или 1, соответственно, в плоском или осесимметричном случаях. [c.168]

Решения (3.55), (3.57), (3.59), (3.61) таковы, что функция гр и определяемые ею составляющие вектора скорости г<, i не содержат с или, что то же самое, — составляющую w. Иными словами, картина течения в меридиональной плоскости х, г осесимметричного течения одинакова при всех с. Крудели, изучая осесимметричные течения вязкой жидкости без закрутки вокруг оси (ш = 0), получил в работах [14-16] решения (3.57) и (161) при Ь = 0, но не выписал решение вида (3.59). [c.208]

На отрезках аЬ и ас нужно построить параллелограмм, в котором аЬ — диагональ и ас — сторона. Поэтому дальнейшее построение ведется в таком порядке соединяем точки А и с из точки Ь проводим линию, параллельную a bd a ), и, наконец, из точки а проводим линию, параллельную сЬ, до пересечения в точке / с bd(aj d). Получается параллелограмм a bf, в котором отрезок а/ (направленный от а та j) изображает искомый второй составляющий вектор Fi- [c.14]

Как и 1вестно, пару сил можно тоже представить в виде вектора (см. рис 63, 10-3). Вектор пары сил, так же как и вектор силы, можно разложить на три составляющих вектора, направленных вдоль осей (рис. 175, а), а затем каждый составляющий вектор пары заменить парой сил, действующей в плоскости, перпендикулярной к той оси, вдоль которой направлен вектор пары (рис. 175, 6, в, г). [c.173]

Разложим вектор главного момента на три составляющих вектора УИгл и Жглг- модуль каждого из которых равен [c.64]

В этом случае система сил не приводится к равнодействующей. Действительно, разложим вектор на два составляющих вектора Мг 1 и (рпс. 1.79,6). Вектор Л1гл2> перпендикулярный [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...