Корреляционная длина в сверхпроводнике

Отметим, что ограничение (30) не имеет силы для одной квантовой частицы, когда электростатический член отсутствует (самодействие). Формула (30) несправедлива и в случае сверхпроводника, где помимо конденсата, описываемого когерентной волновой функцией, имеется еще заряженная нормальная жидкость, заполняющая провал плотности (нормальный кор вихревой нити). В этом случае величина определяется корреляционной длиной сверхпроводника. [c.239]

Сверхпроводящий конденсат описывается уравнениями (17) в случае малой корреляционной длины (сверхпроводник 2-го рода, заряженная бозе-жидкость) и имеет функции отклика [c.241]

Теперь рассмотрим сверхпроводящий цилиндр, вращающийся с угловой скоростью ug в отсутствие магнитного поля. В координатной системе, вращающейся вместе с сверхпроводником, имеются кориолисовы силы, которые с точностью до членов первого порядка но oq действуют так же, как однородное магнитное поле. Это и является основой теоремы Лармора. Используем теперь теорему о вращающемся сосуде . Если существует конечная корреляционная длина, то электроны будут двигаться с сосудом и, следовательно, не будут двигаться относительно вращающейся координатной системы. [c.727]

Электрон теряет энергию при столкновениях. Однако столкновения с примесями неэффективны, ибо они упругие, а столкновения с квазичастицами редки (с ехр(—Д/Т)). Поэтому единственным процессом, который дает энергетическую релаксацию, является излучение фононов. При низких температурах характерное время такого процесса Тр велико. Это приводит к тому, что глубина проникновения для величины т) велика по сравнению с корреляционной длиной I (порядка 5 для чистого сверхпроводника). Обозначим эту величину через поскольку она определяет также пространственное изменение электрического поля в сверхпроводнике. [c.488]

Хотя аргументация основана на фиктивной системе, однако если полученный вывод считать правильным, то мы должны или отказаться от полного эффекта Мейснера, или принять бесконечную корреляционную длину. Возможно, что предельным случаем сверхпроводника с конечной корреляционной длиной можно представить себе металл, разбитый па невзаимодействующие участки, разделенные изолирующими границами. Даже если имеется полный эффект Мойснера в каждом участке, то через проводник в целом все же должен частично проникать магнитный поток. Чем меньше размер участков, тем сильнее будет проникать поток. Таким образом, чтобы получить настоящий эффект Мейснера в массивном образце, упорядоченное основное состояние должно распространиться по всему объему. [c.727]

В реальных сверхпроводниках корреляционная длина L может быть хотя и не бесконечной, но очень большой, что будет приводить к почти полному эффекту Мейснера. Если L велико по сравнению с другими фундаментальными длинами, которые входят в теорию (пинпардовским расстоянием когерентности и глубиной ироникновения л), то следует ожидать, что уравнения типов Пиппарда или Лондона будут верны с большой точностью. В чистом металле можно ожидать, что L будет порядка средней длины пробега или больше, т. е. порядка Ю слг, что действительно велико по сравнению с В хорошо приготовленных сплавах, в которых наблюдается эффект Мейснера, L, вероятно, также велико. [c.727]

На опыте все чистые сверхпроводники являются либо пиппардовскими, либо промежуточными, т. е. в них б. Однако, как мы увидим ниже, можно уменьшить корреляционную длину и увеличить б, введя примеси или дефекты структуры, на которых рассеиваются электроны. В результате можно прийти к лондо-новскому пределу. Кроме того, вблизи Т, все сверхпроводники становятся лондоновскими. [c.308]

Поскольку знак поверхностной энергии определяется соотношением между глубиной проникновения б и корреляционной длиной I, то естественно производить классификацию сверхпроводников по отношению б/ . Особенно привлекательным является то обстоятельство, что при Т — Т это отношение стремится к константе, ибо и б(Т), и (Т) зависят от температуры по закону (Т —Т)- /. Точная граница между сверхпроводниками 1-го и 2-го рода определяется условием и =1/1 2, где при Т— Т , согласно [168] (см. вывод в гл. XVII), [c.319]

Комбинационное рассеяиие света в сверхпроводниках 409 Кондактанс 194 Константа Холла 78 Концепция неэффективности 107 Корреляционная длина S02 [c.518]

Научный интерес к нанокристаллическому состоянию твердого тела в дисперсном или компактном виде связан прежде всего с ожиданием различных размерных эффектов на свойствах наночастиц и нанокристаллитов, размеры которых соизмеримы или меньше, чем характерный корреляционный масштаб того или иного физического явления или характерная длина, фигурирующие в теоретическом описании какого-либо свойства или процесса (например длина свободного пробега электронов, длина когерентности в сверхпроводниках, длина волны упругих колебаний, размер экситона в полупроводниках, размер магнитного домена в ферромагнетиках и т. д.). [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...