Отделяющий вектор

Последний член уравнения (3.13) носит название р е-активной силы R= (dm/dOп. Эта сила возникает в результате действия на данное тело присоединяемой (или отделяемой) массы. Если масса присоединяется, то dm/dif>0 и вектор R совпадает по направлению с вектором и если же масса отделяется, то dm/djf<0 и вектор R противоположен вектору и. [c.77]

Так как скорость сходящих с барабана е.че-ментов троса равна окружной скорости барабана, то относительная скорость их равна пулю, а поэтому главный момент реактивных сил масс, отделяющихся от барабана, и главный вектор реактивных сил масс, присоединяющихся к свешивающейся части троса, равны нулю, т. е. [c.410]

В моделях точки переменной массы (системы переменного состава) рассматриваются непрерывные удары . При этом вектор относительной скорости присоединяющейся и (или) отделяющейся частицы представляет собой усреднение по некоторому промежутку времени. Точнее говоря, усредняется импульс, а это значит, что усреднение происходит не только по времени, но и по пространственному распределению массы этих частиц . [c.22]

В краевой дислокации линия дислокации, отделяющая неподвижную область от сдвинутой, перпендикулярна вектору сдвига т и вектору Бюргерса Ь. [c.37]

Совокупность векторов х, координаты которых принимают значения, соответствующие определенному дефекту, образуют множество. Эти множества могут пересекаться, поэтому классификация — диагностика дефектов сводится к построению разделяющих поверхностей, отделяющих элементы одного множества от другого. Разделяющие поверхности можно определить скалярными функциями (дискриминантными) (х), (х),. . . , (х). . . Эти функции выбираются так, чтобы для всех х X, — множество X, характеризующее /-й дефект) выполнялось [c.147]

Верификация на основе моделирования заключается в установлении соответствия проектного решения, представленного математической моделью Мпр, исходному (эталонному) описанию, заданному в виде ТЗ или модели Мэт иного иерархического уровня или аспекта, нежели Мпр. Модели Мпр и Мэт в общем случае имеют разные размерности и состав векторов фазовых переменных. Однако обе модели должны при совпадающих внешних условиях приводить к одинаковым, в пределах заданной точности, зависимостям Уэт(2) и Упр(г), где Уэт и Упр —векторы фазовых переменных на выходах проектируемого объекта (или, что то же самое, на границах, отделяющих объект от внешней среды). Идентичность внешних условий означает, что в моделях Мпр и Мэт должны использоваться одинаковые векторы внешних параметров О—(<7ь < 2, г)- Типичные внешние параметры — температура окружающей среды, напряжения источников питания, параметры входных сигналов и нагрузки. Соответствие двух описаний (моделей), в указанном выше смысле, называют функциональной эквивалентностью. [c.14]

В основе теории лежит представление о поверхности нагружения 2 (рис. 15,6), отделяющей в данном состоянии среды в пространстве напряжений а,у область упругого деформирования от области пластического деформирования. Бесконечно малое приращение напряжения (догружение) приводит либо к упругой деформации (разгрузке, если направлено внутрь 2), либо к продолжающейся пластической деформации (нагрузке, если о,у направлено наружу 2). Приращения лежащие в касательной плоскости поверхности нагружения (нейтральные изменения), должны приводить только к упругим деформациям (т, е., если изображающая точка перемещается по поверхности 2, пластические деформации не происходят). Это условие (условие непрерывности) необходимо для непрерывного перехода пластического деформирования в упругое при непрерывном изменении направления вектора догружения da J. [c.75]

Именно эта система координат используется при построении боевых порядков ББ и ЛЦ, когда каждый ББ направляется на индивидуальную цель с координатами ДЬ,- и АВ. Как видно из формулы (4.22), приращения скорости, сообщаемые боевым блокам, лежат в плоскости баллистического горизонта. В тех случаях, когда при отделении очередного боевого блока необходимо обеспечить нулевое боковое отклонение ДВ = О, требуемое приращение скорости следует направить параллельно вектору X. Аналогичным образом, при необходимости обеспечить заданное боковое отклонение при нулевой величине ДЬ = О требуемое приращение скорости следует направить параллельно вектору Д. Отстрел совокупности ложных целей, предназначенных для прикрытия отделяемого ББ, производится по направлению баллистической вертикали в момент окончания набора ступенью разведения соответствующего приращения скорости. [c.451]

Из теории алгебр ограниченных операторов хорошо известно, что циклический вектор -алгебры 5 — это отделяющий вектор ее коммутанта. Это означает следующее если множество векторов плотно, то из равенства [c.194]

Эти свойства взаимности между многоугольником сил и многоугольником Вариньона позволяют ввести так называемое двойственное обозначение сил. Из рассмотрения многоугольника сил видно, что вектор каждой силы можно рассматривать как направленный отрезок, соединяющий две последовательные вершины многоуго.льника сил. На плоскости, где расположены силы, их линии действия отделяют части плоскости (полосы), соответствующие вершинам многоугольника сил или лучам. Эти части плоскости будем называть полями. Каждая сторона многоугольника Вариньона лежит в некотором поле. Будем обозначать векторы сил так, как мы это делали раньше, а именно посредством цифр, стояищх в начале и в конце вектора силы на многоугольнике сил. Например, вектор р1 будет обозначать 12, вектор Ра обозначим 23 и т. д. Иначе говоря, будем обозначать силы номерами полей, отделяемых линиями действия сил на плоскости. [c.269]

Найдем вектор Мо Пусть Amvi — масса частиц, отделившихся от точки Р , Дт 2 —масса частиц, ирпсоединиви1ихся к точке Ро аа время А(. Если Uvi и Uv2 — абсолютные скорости отделяющихся и присоединяющихся частиц п момент времени t, то с точностью до членов первого порядка малости относительно Дт , имеем [c.222]

Здесь мы рассмотрим наиболее известный из них, а именно постулат Друкера, который формулируется так же, как и в теории идеальной пластичности. Итак, представим себе напряжение изображаемое в шестимерпом (или девятимерном) пространстве напряжений точкой М — концом вектора напряжения о. Через точку М проходит поверхность нагружения 5, т. е. поверхность, отделяющая область упругих состояний или разгрузки от области илаотических состояний. В теории идеальной пластичности путь нагружения, сопровождающегося пластической деформацией,. мог проходить только по поверхности S, этот путь сопровождался только упругой деформацией, если проходил внутри объема, ограниченного поверхностью 5. Выход пути нагружения за пределы поверхности S предполагался невозможным. Для упрочняющегося материала движение конца вектора о за пределы поверхности 5 возможно. Так, например, возможно состояние о, отвечающее точке М, через которую проходит новая поверхность нагружения S, как показано на рис. 16.2.1. Предположим теперь, что Л1ы вышли из точки М и возвратились в нее по некоторому замкнутому пути у, который может частично выходить за пределы поверхности S, например проходить через точку М, не выходя за пределы поверхности S. Постулат Друкера формулируется совершенно так же, как и для идеальной пластичности. Если а — вектор напряжения на путп то о — [c.536]

Последнее выражение устанавливает взаимосвязь между рей-нольдсовыми напряжениями и состоянием поверхности пленки, неровности которой характеризуются векторами х ж п. Из этого выражения следует, что при уменьшении неровности поверхности, и, следовательно, интенсивность распада пленки увеличиваются. При 8, вообще говоря, также могут существовать волновые движения жидкости, но в этом случае х div п тоже стремится к нулю. Последнее возможно при волнах большой длины движутся такие волны со скоростью, близкой к скорости жидкости на поверхности. В этом случае возможно образование воздушных пробок, отделяемых друг от друга кольцевыми волнами большой длины. Очевидно, что наименьшее значение равно толщине ламинарного подслоя. Если скорость жидкости на границе этого подслоя достаточно мала, то это значит, что наиболее интенсивен распад пленки при волновых возмущениях, имеющих свойства, близкие к свойствам стоячих волн. [c.132]

БЛОХА ТОЧКА (блоховская точка) — сингулярная точка на блоховской линии (см. Блоха линия), отделяющая два участка это11 линии с противоположными направлениями разворота вектора намагниченности М на них (рис.). [c.215]

На рис. 81 показаны типичные распределения расходона-пряженности для двухкомпонентной двухструйной форсунки. Программа LISP преобразует систему координат (х, t/, г) для отдельных форсунок в систему координат (г, 0,2 ) для камеры сгорания в целом, а затем суммирует массовые потоки от каждой форсунки в рассматриваемом узле расчетной сетки в плоскости 2о, отделяющей зону смешивания от зоны горения. Векторы скорости капель рассчитываются из условия, что от точек соударения струй до плоскости zo капли движутся по прямолинейным траекториям со скоростью, равной скорости впрыска топлива. Для расчета среднего диаметра капель используются [c.154]

Итак, при 6i Ф 82 существуют такие наборы параметров х, б и 0, при которых под действием падающего поля возбуждаются колебания периодической решетки, близкие к собственным колебаниям соответствующего периодического открытого резонатора, и это приводит к полному отражению падающей волны. Неравенство 6i Ф 63 означает, по существу, что связь полей в зонах прохол<дения и отражения должна осуществляться ТЕМ-волнами, постоянные распространения которых не совпадают. Из численного анализа следует, что добротность резонансов в точках полного отражения изменяется при возрастании 6 и увеличивается в тех случаях, когда они располагаются ближе к границе, за которой область становится нерезонансной (рис. 61). На рис. 61, а (под рисунками величины N, Mi и — составляющие вектора [N, М , М2], определяющего режим связи полей над и под решеткой) приближение к границе, разделяющей резонансную и нерезонансную области, происходит при уменьшении Эффект полного отражения на фоне полной прозрачности решетки становится все более высокодобротным и исчезает с пересечением границы 63 = 1. На рис. 61, б добротность режимов полного отражения возрастает по мере приближения 0 к значению 0,37, отделяющему области с 44 + М2 = 3 и Mi + = = 2. Во второй из них не выполнены условия реализации режима полного отражения, так как постоянные распространения волн, распространяющихся в различных каналах, совпадают, т. е. связь, по существу, происходит на одной волноводной моде. [c.119]

Процесс мартенситного а - у превращения в соответствии с [55, 121] можно разделить на три этапа 1) обратная деформация Бейна, или чистая деформация перестройки решеток ОЦК-ШК 2) сдвиг в ШК фазе, не меняющий решетку и переводящий деформацию Бейна в деформацию с инвариантной плоскостью 3) жесткий поворот решетки аустенита относительно исходной а-решетки, возвращающий в исходное положение инвариантную плоскость после двух этапов, протекающих, вероятно, однйвременно, осуществляет перестройку ОЦК-ШК с инвариантной плоскостью, в которой векторы остаются неизменными по длине и направлению в процессе а- у преврашения. Инвариантная плоскость сохраняет свое положение в пространстве и является габитусной плоскостью, отделяющей обр/азующуюся фазу от исходной. [c.106]

Обратно, если Фс = Фв, то отрезок ds = ВС всегда перпендикулярен к направлению скорости w. Совокупность всех точек, для которых потенциал Ф равен Фд, т. е. имеет некоторое постоянное значение, образует поверхность, проходящую через точку В и отделяющую область, в которой Ф > Фд, от области, где Ф > Фд. Плоскость, касательная к этой поверхности в точке В, согласно только что сказанному, перпендикулярна к вектору скорости w в точке В. Отсюда следует, что линия тока, направление которых в каждой точке совпадает с направлением вектора скорости, везде ортогональны к поверхностям равного потенциала Ф = onst. [c.84]

Получим выражение работы внутренних сил взаимодействия в системе ракета — отделяющиеся частицы . Внутренними силами являются реактивная сила Р, приложенная к ракете, и противодействующая ей сила —Р, приложенная к отделяющейся частице. Элементарные импульсы реактивной (Рс ) и противодействующей —РсИ) сил сообщают материальным точкам с массами т и (1т приращения скоростей у и Уг соответственно. Для вычисления работы воспользуемся теоремой Томсона и Тета в теории импульсивных движений (см., например, 13]) работа ударной силы при ударе равна произведению импульса этой силы на вектор средней скорости (для доударного и послеударного значений скорости) материальной точки, к которой приложена ударная сила [c.206]

Предположим, что в декартовой системе координат xyz с помощью метода [1, 2] ведется расчет сверхзвукового пространственного течения с явным выделением поверхности ударной волны, отделяющей расчетную область от однородного набегающего потока. Пусть в некотором сечении х = xq часть этой ударной волны представлена ломаной ab (рис. 1). Согласно [3], для каждой точки прямолинейного участка этой линии ось конуса влияния параллельна вектору набегающего потока qoo, а нолуугол при вершине определяется из условия касания этого конуса плоскости скачка уплотнения, проходящего через рассматриваемый прямолинейный участок. Ориентация этого скачка уплотнения находится из решения автомодельной задачи о взаимодействии двух полу бесконечных сверхзвуковых потоков, соприкасающихся вдоль указанного отрезка. Упомянутая задача является важнейшей составной частью используемого численного метода. [c.177]

ВЫХ двух случаях, будучи скаляром в первом и псевдоскаляром во втором случае однако в третьем случае она вообще не обладает определенным законом преобразощания. Третий случай интересен тем, что в нем оператор коммутирует с г 52(х) и антикоммутирует с г 51(а ). Это означает, что существует правило суперотбора, отделяющее состояния вида 5 (г 51(/), г 32( Г)... ) о, где Р — полином по нечетным степеням грь на которые натянуто подпространство Ж и от состояний в Жг, которое натянуто на состояния того же вида, но где уже 3 — полином почетным степеням 1 1. Чтобы понять это утверждение, вспомним, что физически реализуемое состояние не должно изменяться при двукратном применении оператора четности, так что если Т —вектор луча то и 7(78)24 — вектор того же луча. Далее оператор и 1 ) принимает значение (—1) на подпространстве Ж и значение (-Ы) на подпространстве Жг. Поэтому состояние, представленное вектором вида аТг+ + рЧ г с ар О, Т е 1 и Тг е Жг, не может быть физически реализуемым. Или более общее утверждение если операторы ОЦе), V С) или и(1 ) должны интерпретироваться как операторы преобразований Р, С или Т, то кан -дый из операторов [и(1а)Т, [ 7(7() , [Ui )f, и Ь)и С)Х [c.181]

Как отмечалось в п. 4.3.1. маневр данного тина реализуется в тех случаях, когда требуется обеспечить последовательное отделение двух илн более ББ, образующих боевонморядок "пеночка", прн дополнитель-но.м условии ориентации продольной оси ступени разведения и отделяемых ББ в направлении, параллелыюм вектору скорости ББ при входе в атмосферу. Соблюдение данного условия необходимо для осушествления продольной закрутки ББ после отделения от СР и обеспечения тем самым стабилизированного входа ББ в атмосферу с нулевыми углами атаки и скольжения с целью уменьшения атмосферного рассеивания. [c.494]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...