Дислокации натяжение линии

С понятием энергии деформации линии дислокации связано понятие натяжения линии Т, которое является вектором, направленным вдоль линии дислокации и определенным по величине выражением [c.56]

Предположим, что движущаяся краевая дислокация во время своего движения через плоскость скольжения под действием касательного напряжения т встречает пару препятствий, например две осажденные частицы, как схематично показано на рис. 3.23. Можно показать [4, стр. 68 и далее , что фактически нормальная сила, действующая на отрезке между точками 5 и С, равна по величине %Ы. Эта сила, которая стремится деформировать линию дислокации между двумя точками зацепления В и С, должна уравновешиваться параллельными составляющими натяжения линии дислокации, т. е. [c.56]

Когда при движении порога образуются межузельные атомы, то дислокация уР находится впереди частичных. Под действием линейного натяжения линия бС изгибается по стрелке 4 [c.201]

СИЛЫ, ДЕЙСТВУЮЩИЕ НА ДИСЛОКАЦИЮ. Энергия дислокации пропорциональна ее длине. Увеличение длины дислокации приводит к росту ее упругой энергии. Так как каждая система стремится к минимуму своей энергии, дислокационная линия ведет себя как упругая нить, всегда стремящаяся выпрямиться, чтобы сократить свою длину. По аналогии с поверхностным натяжением жидкости энергия единицы длины дислокации [c.49]

Под действием приведенного напряжения сдвига т дислокационные сегменты, подобно упругой струне, изгибаются и на каждую точку закрепления действует сила, обусловленная линейным натяжением соседних сегментов. Эту силу можно разложить на две составляющие силу f , направленную вдоль линии дислокации, и силу Fх, нормальную к линии дислокации начального ее положения. Выражения для F и F были получены Бауэром [14] в следующем виде [c.166]

Легирование твердого раствора элементами замещения вызывает в решетке действие периодических гидростатических локальных напряжений объемного растяжения. Поля таких напряжений не оказывают сопротивления движению винтовых компонент дислокаций, однако они замедляют движение краевых компонент. И хотя дислокационные линии в этом случае несколько изгибаются, линейное натяжение стремится сохранить их прямыми. [c.302]

Краевая дислокация может простираться в длину на многие тысячи периодов решетки, ее линия не может быть прямой и, обладая поверхностным натяжением, она стремится замкнуться в контур. Вокруг дислокации возникает зона упругого искажения решетки. Ширина дислокаций, т. е. расстояние от центра дефекта до места решетки без искажения, невелика и равна нескольким межатомным расстояниям. [c.64]

Если векторы Бюргерса пересекающихся дислокаций лгл и уу, относящихся к разным плоскостям Р и ( , равны, но противоположны по направлению и лежат вдоль линии P Q (рис. 149), то в точке встречи В дислокаций преимущественно краевой ориентации они легче образуют соединение А В С и В В Р, чем ВЕ (см. также рис. 148). Таким образом, если расстояние между такими дислокациями составляет величину, меньшую параметра решетки, то силы притяжения переходят в силы отталкивания. Следовательно, в этом случае пересечения не происходит, а возникшие соединения моментально сокращаются под действием линейного натяжения, скользят вдоль P Q и занимают положения А ВС и О ЕР, а затем А Р С и задерживаясь в точках А, [c.208]

Эти явления изучали Эшелби [17] и Мотт [18]. Ранее была указана [уравнение (13)] зависимость между напряжением и сило>1 натяжения Т линии дислокации, изогнутой в дугу с радиусом г [c.382]

Дальнейшее развитие теории Орована осуществлено в последующих работах. Келли и Николсон [141], а затем Эшби [163] модифицировали ее с учетом более точных выражений для линейного натяжения дислокационной линии с винтовой и краевой ориентациями, а также с учетом взаимодействия двух ветвей дислокации с противоположных [c.75]

Следовательно, при постоянном значении / величина Т/ возрастает с увеличением г,, поскольку возрастает гибкость дислокаций при их взаимодействии с более крупными частицами. Из-за разницы в линейном натяжении напряжение, необходимое для продвигания краевой дислокации, вдвое больше, чем для продвижения винтовой дислокации. Краевая дислокация прогибается вчетверо сильнее, чем винтовая (при V = l/З) и, следовательно, встречает большее количество препятствий. Доля частиц, рассекаемых дислокационными линиями с образованием АРВ, выражается как где L/= /(т) представлено уравнением (3.15), так что [c.95]

Линии дислокаций между узлами пространственной сетки стремятся выпрямиться, чтобы уменьшить потенциальную энергию, связанную с искажениями кристаллической решетки. Поэтому можно говорить оТнекотором линейном натяжении дислокации, численно равном потенциальной энергии U, приходящейся на единицу ее длины. При действии "вХ плоскости скольжения внешнего касательного напряжения т линия дислокации между точками закрепления А и В выгибается по дуге радиуса г = Ul xb) (рис. 2.17, а, позиция 1). [c.88]

В совершенной структуре при движении полностью когерентной поверхности раздела в нормальном к ее поверхности направлении возникают все те проблемы, с которыми приходится иметь дело при росте совершенного кристалла из пара. Предположим, что небольшая часть поверхности раздела продвинулась вперед на расстояние, равное одному периоду решетки. Ступенька на поверхности раздела, окружающая этот выдвинувшийся вперед участок, будет обладать повышенной по сравнению с остальной поверхностью раздела энергией, и возникновение этой энергии препятствует росту. Формально ступеньку можно рассматривать как дислокационную линию особого вида (дислокация превращения или двойникующая дислокация) с вектором Бюргерса,. равным произведению высоты ступеньки на вектор смещения деформации с инвариантной плоскостью при превращении решетки (фиг. 22). Энергия ступеньки соответствует линейному натяжению дислокации, и в отсутствие достаточно высоких напряжений ступенька будет сокращаться, возвращая поверхность раздела к ее исходному положению. Напряжения могут создаваться химической движущей силой или извне приложенными напряжениями при фиксированном эффективном напряжении ступенька будет развиваться только в том случае, если она имеет достаточно малую кривизну. Таким образом, в данном случае существует механизм двумерного зарождения, и, как только площадь уступа достигает размера, за которым может начаться его самопроизвольное развитие, граница раздела продвигается вперед на высоту уступа. Следует отметить, что, хотя ступенька перемещается по плоскости [c.323]

Металлографический метод обнаружения дислокаций является прямым методом наблюдения дефектов. Дислокации на поверхности щлифа выявляются при термическом, химическом и электролитическом травлении- Термический метод выявления дислокаций основан на том, что при высокой температуре в месте выхода линии дислокации на поверхность шлифа идет процесс направленного диффузионного перемещения атомов. Этот процесс перемещения протекает так, что устанавливается механическое равновесие сил поверхностного натяжения и линейного натяжения дислокаций. Это приводит к образованию ямки в месте выхода дислокации. Атмосфера, в которой происходит нагрев, влияет на глубину и форму ямки, поскольку меняется величина поверхностного натяжения. [c.55]

Для оценки способности линии дислокации к выпрямлению введено понятие и а -т я ж е н и я линии дислокации, диалогичное поверхностному натяжению. Сила натяжения оценивается Набарро величиной [c.370]

Под действием все возрастающего напряжения т дислокация начнет выгибаться, пока не примет формы полуокружности (рис. 23, б). Для этого потребуется напряжение т = 0Ь/2г (13), которое будет наибольщим, т. е. критическим, отвечающим равновесию между внешней силой и силой натяжения в линии дислокации. Дальнейшее распространение дислокации может иметь место не только при напряжении равном, но и меньшем кр, так как радиус кривизны г начнет теперь увеличиваться. Это распространение может, в частности, происходить (см. рис. 12) путем образования двух спиралей (рис. 23, в). [c.373]

Но если касательное напряжение достигает критического значения, равновесие дуги дислокации становится неустойчивым, эта дуга неограниченно расширяется, ометая значительную площадь, на которой происходит сдвиг. Макроскопический эффект такого сры а дислокации представляет собою сдвиг на величину вектора Бюргерса.. Заметим, что уравнение равновесия линии дислокации (69.1) имеет тот же вид, что и уравнение равновесия гибкой нити с постоянным натяжением нагруженной постоянным давлением, нормальным к нити в каждой точке и равным произведению хЬ. Как мы уже отметили, после достижения критического напряжения дуга дислокации [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...