Теория инверсий

Мы рассмотрели метод синтеза механизмов с помощью принципа наслоения цепей, в основе которого лежат простейшие геометрические образы. Этот метод был в дальнейшем развит В. В. Добровольским и И. И. Артоболевским которые использовали более сложные геометрические образы, применяя для этого методы проективной геометрии, теорию подер, теорию инверсии и трансляции геометрических образов. [c.260]

Якоби 251 Теория инверсий 44 [c.463]

Как уже говорилось, СР-инвариантность слабых взаимодействий может быть проверена экспериментально. Эта возможность вытекает из существования в релятивистской теории поля так называемой СРГ-теоремы, или теоремы Людерса-Паули, согласно которой в любом взаимодействии произведение трех инверсий зарядовой С (операция зарядового сопряжения), пространственной Р (зеркальное отражение) и временной Т (обращение времени) является инвариантом. [c.247]

Согласно теории Ландау, слабые взаимодействия должны быть инвариантны относительно комбинированной инверсии ( = 1), а следовательно, в соответствии с СРГ-теоремой и относительно обращения времени (7 =1). Таким образом, экспериментальным подтверждением СР-инвариантности является временная инвариантность. [c.248]

Точная теория, в которой не предполагается малость поправок ajV и Ь, приводит к выводу о существовании при заданном давлении двух точек инверсии — верхней Tf и нижней Г , которая для большинства газов находится в области жидкого состояния (см. задачу 10.3). При больших перепадах давления интегральный эффект Джоуля — Томсона определяется формулой [c.186]

Из (7.181), (7.182) видно, что состояние Ks является СР-четным (СР = +1), а состояние Ki., напротив, СР-нечетное (СР = —1). Если комбинированная инверсия СР сохраняется, то состояния Ks и К1 не могут сами по себе переходить друг в друга. В нашей аналогии с двумя слабо связанными одинаковыми маятниками состояниям Ks и Ki. соответствуют два собственных колебания одно, в котором оба маятника качаются с одинаковыми амплитудами синфазно, и другое, в котором маятники качаются в противофазе (рис. 7.82). Из теории колебаний известно, что собственные частоты [c.411]

Установлено также снижение предела выносливости при изгибе геометрически подобных образцов диаметром свыше 5 мм с увеличением их длины. Так у образцов диаметром 20 мм увеличение отношения длины рабочей части к ее диаметру с 1 до 15 приводит к снижению предела выносливости с 292 до 245 МПа, что удовлетворительно объясняется с позиций статистической теории. Зависимость условного предела коррозионной выносливости от длины образца имеет такой же характер, как и в воздухе, однако наблюдается инверсия масштабного фактора в зависимости от диаметра образца. Влияние коррозионной среды на масштабный фактор определяется временем ее действия. При ограниченном времени действия среды, когда коррозионные процессы не успевают проявиться, масштабный фактор может быть таким, как при испытании в воздухе. [c.134]

Из этого соотношения, заменив переменную интегрирования го на г в какой-либо его части, получим теорему взаимности функций Грина при инверсии координат теплового источника и точки наблюдения температуры [c.40]

Из этого соотношения заменой переменной интегрирования в какой-либо части получаем теорему взаимности функции Грина основного и сопряженного уравнений электропроводности при инверсии координат источника тока и точки измерения потенциала [c.147]

Определение интегралов в формулах (П.51) и (П.52) в аналитическом виде невыполнимо и требует численного расчета. В частном случае а=оо, т. е. нулевой температуры на внешней поверхности твэла, формула (П.51) несколько упрощается. Сложный вид функции 1)т(дс—а о, г), не позволяющий выразить ее аналитически, лишает возможности наглядно проиллюстрировать теорему обратимости функций Грина для рассматриваемой задачи. Зто касается инверсии г- го симметрия относительно перестановок <р- о и х- кц из формулы (П.50) видна. [c.225]

Квантовая теория предсказала принципиально новое явление — отрицательную дисперсию. В среде с инверсией населённости переходы с [c.651]

Кроме того, можно требовать инвариантности теории относительно нек-рых дискретных преобразований, таких, как пространственная инверсия Р, обращение времени Т И зарядовое сопряжение С (заменяющее частицы на античастицы). Доказано теорема СРТ), что всякое взаимодействие, удовлетворяющее условиям 1) —3), обязательно должно быть инвариантным относительно одноврем. выполнения этих трёх дискретных преобразований. [c.302]

Дискретные преобразования и связаны не только с преобразованиями типа отражений в пространстве и времени, но и с изменением дискретных величии, таких как электрич. заряд, барионное число, странность, очарование, цвет и т, д. Приведём примеры О. дискретных преобразований, использующихся в теории релятивистских ферми-частиц, к-рые несложным образом выражаются через 7 , пространственная инверсия (г —> — г, [c.416]

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ИНВЕРСИЯ — операция зеркального отражения пространственных координатных осей. С инвариантностью теории относительно П. и. в квантовой механике и в квантовой теории поля связано понятие чётности. [c.152]

Кроме перечисленных преобразований симметрии, в теории рассматривают еще инверсию, прп которой точки фигуры переходят в симметричные относительно некоторой точки центра симметрии — jm . 1.1.4), и пере- [c.10]

Применяя инверсию преобразования Фурье и используя теорию вычетов, получаем [53] [c.293]

Можно предположить, что отказ от баротропности и введение уравнения притока тепла по тому или иному закону может сугцественным образом изменить дело и привести к нестационарным разрывам второго порядка, распространяю-гцимся с меньгаими скоростями. По этому вопросу имеется работа А. Фридмана и Я. Тамаркина [11], в которой авторы, имея в виду, главным образом, приложения к теории инверсий, изучают распространение разрывов нри различных предположениях о способе притока тепла. Однако и в тех случаях, которые рассматривает Фридман, скорость распространения разрыва сохраняет порядок скорости звука и, следовательно, ни один из этих случаев не может быть использован для интерпретации тропопаузы. [c.221]

Тогда, на основании общей теории инверсии, задача после преобразования будет относиться к диску, находя.цемуся под дей- [c.350]

Теория инверсий. Для определения моментов инериии можно использовать инверсию. [c.44]

Из табл. 44 следует, что значения критериев в среде NA E ближе к требованиям теории замедленной рекомбинации. Напротив, при дозировании ингибиторов в коррозионной среде величины критериев больше соответствуют расчетным значениям теории замедленного разряда, то есть в данном случае катодное выделение водорода лимитирует стадия разряда. Таким образом, в присутствии ингибиторов наблюдается выгодная с точки зрения снижения скорости коррозии и наводорожи-вания металла инверсия лимитирующей стадии катодного выделения водорода, которая способствует снижению его окклюзии и, соответственно, охрупчиванию металла. [c.300]

Для Босстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранения четности, но и принцип зарядового сопряжения. Это легко понять на том же примере с продольно-поляризованными нейтрино и антинейтрино. Дей-ствцтельно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительно замены всех частиц на все античастицы. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы на античастицу С. В этом случае говорят о сохранении комбинированной четности СР в слабых взаимодействиях . Введение понятия комбини ровацной четности позволяет рассматривать явления, связанные с несохранением четности, сохраняя право-левую симметрию пустого пространства (так как вращение связано с зарядом, т. е. с частицей). [c.646]

Закон сохранения комбинированной четности в слабых взаимодействиях может быть проверен экспериментально. Эта возможность вытекает из существования в релятивистской теории поля так Называемой СЯГ-теоремы, или теоремы Людерса — Паули, согласно которой в любом взаимодействии произведение трех инверсий зарядовой С (оцерация зарядового сопряжения), пространственной Р (операция зеркального отражения) и временной Т (операция временного отражения) является инвариантом. [c.646]

Для восстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранени-я четности, но и зарядовая (С)-инвариантность. Это легко понять на том же примере с продольно поляризованными нейтрино и антинейтрино. Действительно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительной замены всех частиц их античастицами. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы ее античастицей С. [c.247]

Отметим, что в случае канала с твэлом и теплоносителем вследствие несамосопряженности операторов основного и сопряженного уравнений теорема обратимости температур, аналогичная (2.40), уже не действует. Можно, однако, доказать более общук> теорему обратимости температурных функций Грина в случае системы канал с твэлом, охлаждаемым движущимся теплоносителем. Для этого перепишем сопряженное уравнение (2.42) для функции Грина в случае постоянных значений теплоемкости твэла и теплоносителя и для следующих условий инверсии [c.44]

ВЕКТОРНЫЙ ТОК — квантовый оператор, входящи в гамильтониап слабого взаимодействия. Преобразуется как 4-вектор при собственных Лоренца преобразованиях. При инверсии системы отсчёта мространстнонные компопепты В. т. меняют знак, а временная компонента не меняется. В гамильтониан теории электрослабого 253 [c.253]

Ко второму классу относятся менее универсальные принципы П., характеризующие отд. типы взаимодействий. Таковы И. относительно калибровочных преобразований, унитарной симметрии, цветовой симметрии такова И. эл.-магн. и сильного взаимодейств1П1 относительно обращения времени и пространственной инверсии-, в теории элементарных частиц кажется перспективным выдел(сиие спец. типа взаимодействий, обладающего И. относительно преобразований суперсимметрии, и т. д. [c.137]

Примеры П. и. 1]. Отклонение зависящей от координат плотности атомов в кристалле от её ср. значения преобразуется под действием общей группы трансляций и пространственных вращений, входящих в группу симметрии G изотропной жидкости, но остаётся инвариантным относительно преобразований из пространственной группы симметрии кристалла. 2). Анизотропная часть тензора. диэлектрич. проницаемости в жидком кристалле преобразуется под действием группы пространственных вращений как симметричный тензор с нулевым следом. 3). Намагниченность в ферромагнетике преобразуется как вектор при вращениях подсистемы спинов и меняет знак при обращении времени. 4). Волнован ф-ция Y бозе-кошденсата в сверхтекучем Не (см. Гелий жидкий. Сверхтекучесть) преобразуется под действием калибровочного преобразования группы И ), входящей в группу G изотропной жидкости Ч — Р ехр(гф). 5). Комплексная матрица Ааг в сверхтекучем 3fle преобразуется как вектор по второму индексу при пространственных вращениях, как вектор по первому индексу при спиновых вращениях, умножается на ехр((ф) при калибровочных преобразованиях, переходит в комплексно сопряжённую матрицу при обращении времени и меняет знак при пространственной инверсии. Согласно теории Ландау, равновесное значение П. п. вблизи фазового перехода 2-го рода находят, минимизируя функционал Гинзбурга — Ландау, инвариантный относительно преобразований из группы G. [c.534]

Модельные сямиетрии. Бели молекула не содержит тождественных ядер, то её ПИ-группа сводится к группе инверсий ( , ) симметричные и антисимметричные состояния такой молекулы (напр., СНРСШг) могут отличаться по энергии только за счет слабых электрон-во-ядерных взаимодействий. Однако и для таких молекул при решении конкретных модельных задач часто оказываются полезными группы симметрии более высоких порядков. Напр., в теории вращат. спектров в качестве нулевого приближения используется модель жёсткого волчка, к-рой присуща своя симметрия. Гамильтониан молекулы типа жёсткого асимметричного волчка [c.517]

Существуют также симметрии, отвечающие дискретным преобразованиям изменению знака времени (обращению времени) пространственной инверсии (т. н. зеркальная симметрия природы), зарядовому сопряжению (замене всех участвующих в к.-л. процессе частиц на соответствующие античастицы). Фундам. законы природы, описывающие микропроцессы, обратимы во времени (о единств, исключении см. ниже) необратимость в макромире имеет ста-тистич. происхождение и связана с неравновесным состоянием Вселенной..Зеркальной симметрии в квантовой теории соответствует сохранение квантового числа — пространственной чётности. [c.318]

Симметрии относительно пространственной инверсии и зарядового сопряжения не носят абс. характера в процессах слабого взаимодействия они нарушаются (экспериментально подтверждено в 1956 опытами By Цзянсун с сотрудниками). При этом сохраняется симметрия по отношению к комбинированной инверсии — одноврем. проведении зеркального отражения и замены всех частиц на античастицы. Однако в 1964 при исследованиях распада т. н. долгоживущего нейтрального К-мезона было обнаружено нарушение симметрии и при комбинированной инверсии. Т. к. в совр. квантовой теории поля любой процесс должен быть инвариантен по отношению к одноврем. проведению всех трёх перечисленных дискретных преобразований теорема СРТ), то нарушение симметрии при комбинированной инверсии в распаде К означает, что в этом распаде нарушается также симметрия по отношению к обращению времени. Причина этого нарушения не выяснена. [c.318]

Формирование изображения в оптич. системе, согласно теории Аббе,—двухэтапный процесс. Первый этап (первая дифракция )—это распространение света от входной плоскости до плоскости Ф, где формируется пространств, спектр предметной волны. На этом этапе линза Л осуществляет первое пространств, фурье-преобразова-ние. Второй этап (вторая дифракция) —распространение света от плоскости Ф (к-рая наз. фурье-плоскостью оптич. системы) до плоскости изображения. На этом этапе линза Лг осуществляет ещё одно преобразование Фурье. В результате двух последоват. преобразований Фурье возникает перевёрнутое изображение — поле с комплексной амплитудой e x,y)=f x, —у), тождественное с точностью до инверсии -предметному полю f x, j ). [c.388]

С/ -ИНВАРИАНТНОСТЬ — инвариантность физ. теории относительно комбинированной инверсии. После того как в 50-х гг. было обнаружено нарушение Р-чётности в слабом взаимодействии, Л. Д. Ландау заметил, что в пределах достигнутой в то время эксперим. точности инвариантность относительно СР-преобразования сохраняется [I). Однако в 1964 Дж. Кристенсен, Дж. Кронин, В. Л. Фитч, Р. Тёрли [21 обнаружили редкий распад долгоживущего нейтрального К 2-мезона на два тс-мезона или п п ), 410 означало нарушение СР-и. До настоящего времени наругиение СР-и. наблюдалось только в распадах нейтральных К-мезонов. Наблюдавшееся до 1988 нарушение СР-и. объясняется наличием малой мнимой части в амплитуде К. -перехода [c.446]

Энтропия Вселенной н стрела времени во Вселенной. Вопрос об Э. В. тесно связан с проблемой объяснения стрелы времени во Вселенной необратимой временной эволюции от прошлого к будущему, направленной в одну сторону для всех наблюдаемых подсистем Вселенной. Известно, что законы механики, электродинамики, квантовой механики обратимы во времени. Ур-ния, описывающие эти законы, не изменяются при замене f на —t. В квантовой теории поля имеет место более общая С/ Т -инвариан-тиость (см. Теорема СРТ). Это означает, что любой физ. процесс с элементарными частицами может быть осуществлён как в прямом, так и в обратном направлении времени (с заменой частиц ка античастицы и с пространственной инверсией). Поэтому с его помощью нельзя определить стрелу времени. Пока известен единств, физ. закон—2-е начало термодинамики — к-рый содержит утверждение о необратимой направленности процессов во времени. Он задаёт т.н. термодинамич. стрелу времени энтропия растёт в будущее. Др. стрелы времени связаны с выбором специальных начальных или граничных условий для ур-ний, описывающих фундам. физ. взаимодействия. Напр., электродинамич. стрела времени опредсл. выбором излучающего [раничного условия на пространственной бесконечности для уединённого источника (иначе говоря, считаются имеющими физ. смысл только запаздывающие потенциалы эл.-магн. поля), а космологич. стрела времени задана расширением Вселенной, Не все эти стрелы времени эквивалентны если термодинамич. и электродинамич. [c.619]

Эксперименты показали, что теория Шотки справедлива для лазеров на инертных газах, в том числе на нейтральных атомах, а также для ионных лазеров на инертных газах высокого давления (которые работают в импульсном режиме). Интересно также заметить, что радиальная зависимость электронной плотности в виде функции Бесселя была использована для точного вычисления радиального распределения инверсии населенностей в СОг-лазере [19], где, как мы видели, предположение о максвелловском распределении выполняется плохо. [c.149]

Здесь мы зададимся целью развить теорию скоростных уравнений с учетом того, что как скорость накачки, так и поле в резонаторе зависят от пространственной переменкой. Благодаря наличию этих пространственных зависимостей следует ожидать, что инверсия населенностей будет также зависеть от пространственных координат. Таким образом, для четырехуровневого лазера можно написать следующие уравнения [c.532]

Последняя часть работы посвящена построению аэродинамической теории для крыльев с округленною заднею кромкой. Известно, что крылья типа инверсии параболы, предложенные П.Е. Жуковским и С.А. Чаплыгиным, с точки зрения их построения и теории представляют исключительное удобство. Точно так же последние работы М.А. Лаврентьева позволяют думать, что и по своим аэродинамическим свойствам они являются наивыгоднейгаими ). С точки зрения конструктивной, они представляют то неудобство, что задняя кромка их [c.167]

Значительный прогресс в этом направлении был сделан в работе С.Н. Мичурина К вихревой теории лобового сопротивления аэроплана (Известия Са-эат. института с.-х. и мелиорации, 1929). Опираясь на соображение, вытекаюгцее из работ С.А. Чаплыгина по газовым струям и отмеченное впоследствии как возможный метод решения ряда задач аэродинамики В.В. Голубевым, о невозможности установившегося течения в случае, если есть области со сверхзвуковыми скоростями, С.Н. Мичурин дал теорию лобового сопротивления Жуковского и для случая округленных и неокругленных крыльев Антуанетт и для крыла типа инверсии параболы ). В работе С.Н. Мичурина указаны и некоторые экспериментальные результаты, подтверждаюгцие его теоретические результаты. Надо, однако, заметить, что все эти вопросы требуют дальнейшего изучения, так как невозможность установившегося течения с областями со сверхзвуковою скоростью не может считаться вполне установленною. Но-видимому, некоторые новые заботы противоречат этому положению ). [c.174]

Теория годографов для траекторий относительно одного притягиваюш его центра показывает (см. рис. 7), что годографы скорости и ускорения являются регулярными (т. е. не обладают вырожденностями) даже несмотря на то, что траектории в пространстве векторов положения могут становиться неопределенными из-за наличия особенностей в бесконечности . Это явление может действительно показаться странным, если рассматривать его не с математической, а с физической точки зрения. Дальнейшие размышления о наличии геометрической инверсии [27] в годографическом преобразовании и попытки применения метрических геометрий [28] дают основание предположить, что векторные пространства ньютоновой механики на самом деле являются не евклидовыми, а римановыми. В этой связи по отношению к физическому пространству, в котором мы живем , было сказано следуюш ее [29] Представление о том, что система пространство — время является евкли- [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...