Пороговые явления

Особенностью легкой ионизации (а > 1) является существование температурного порога (рис. 2) и температурного и полевого гистерезисов вблизи Тц. Величина Та, зависящая от теплот испарения ионов и нейтральных частиц с поверхности, увеличивается с ростом V и уменьшается при увеличении Е. Пороговые явления вызываются зависимостью теплоты испарения ионов и нейтральных частиц от степени покрытия и от Е. [c.646]

Остановимся на пороговых явлениях, характерных для отражательных решеток типа гребенки. Зависимости W o(x) в узком диапазоне частот сразу же за первой точкой скольжения х = 1 представлены на рис. 112, а, б. Как видно, при -поляризации (рис. 112, а) уровень зеркально отраженного сигнала изменяется не так резко, как при Я-поляризации (рис. 112, б). Обращают внимание зависимости с 0 = 0,66 и 0,6 для Я-поляризации. Уже при X = 1,005 зеркально отраженный сигнал настолько мал, что почти вся падающая энергия рассеивается в направлениях, составляющих угол около 5° с плоскостью решетки. В этом случае лучевая диаграмма иллюстрирует распределение потоков энергии в различных направлениях (длина векторов пропорциональна величине энергии соответствующих волн, рис. 112, б). [c.162]

ПОРОГОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ /. Пороговые точки ветвления [c.486]

Физические пороговые явления общие положения [c.490]

Математическим выражением сохранения потока в реакции служит унитарность S-матрицы, так что качественные аргументы из п. 2, относящиеся к пороговым явлениям, следует перевести на язык количественных утверждений, существенно использующих это свойство. Условие унитарности и особенности поведения каждого элемента S-матрицы на его собственном пороге удобнее всего сформулировать на языке матрицы которая определяется равенством (15.121) [c.491]

Фиг. 17.9. Пример порогового явления, рассчитанного теоретически 276).

С экспериментальной точки зрения все утверждения, касающиеся пороговых явлений для заряженных частиц, нужно рассматривать с известной осторожностью. Математический расчет показывает, что в случае отталкивания никаких пиков нет, т. е. что производная старого сечения на новом [c.498]

Аналогичные опыты с квантами видимого света затруднены тем, что кванты эти малы. Однако к световым квантам очень чувствителен глаз хотя глаз не реагирует на один отдельный квант, но опыты показывают, что необходимое для минимального светового ощущения число квантов в секунду не очень значительно. По измерениям С. И. Вавилова, в области максимальной чувствительности глаза (550 нм) для отдохнувшего глаза пороговая чувствительность в среднем составляет около 200 квантов, падающих за 1 с на зрачок наблюдателя. В этих условиях, как показали опыты Вавилова, удается наблюдать флуктуационные колебания светового потока, имеющие ясно выраженный статистический характер. Хотя в таких опытах и нельзя однозначно отделить квантовые флуктуации светового потока от флуктуаций, связанных с физиологическими процессами в глазу, тем не менее и они могут рассматриваться как подтверждающие квантовый характер явления кроме того, эти опыты дают результаты, существенные для исследования свойств живого глаза. В частности, с их помощью удалось установить, что число квантов, которые должны поглощаться в сетчатке при пороговом раздражении, раз в 9—10 меньше числа квантов, падающих на зрачок, и составляет примерно 20 в секунду. [c.643]

Любая теория пластичности представляет лишь модель явления и проверке могут подлежать только следствия из этой теории, притом с определенной степенью точности, зависящей от характера рассматриваемой задачи. Определение поверхности текучести требует точной фиксации момента перехода от пластической деформации к упругой, тогда как в действительности этот переход совершается постепенно. В практике эксперимента положение предельной поверхности текучести приходится определять, задаваясь некоторым допуском, некоторой пороговой величиной пластической деформации, которая соответствует выходу на эту поверхность. Но этот порог, вообще говоря, произволен, он зависит от воли экспериментатора и от точности имеющейся в его распоряжении измерительной аппаратуры. [c.563]

При увеличении количества воздуха до некоторого предела пульсирующие явления пропадают. Если затем расходы воздуха уменьшать в обратной последовательности, то пороговые q при переходе от стадии к стадии получают меньшие значения. На рис. VI.19 видно, что q, < q и q,. < q,. Таким образом, схематизированная диаграмма q (х) характеризуется некоторой петлей типа петли гистерезиса, [c.234]

В баллистических экспериментах, выполненных в 50-е. гг., было обнаружено, что при движении моделей во фреонах в определенных условиях фронт головной ударной волны перестает быть гладким. На фронте головной ударной волны возникают многочисленные тройные конфигурации (пересечения в одной точке трех ударных волн). Картина течения становится такой же, как и за плоской ударной волной при наличии поперечных возмущений. В ряде случаев фронт волны остается гладким, а за ним возникает турбулентное течение. Сопротивление моделей существенно меняется. В дальнейшем были выполнены опыты в ударной трубе с инертными газами (аргон, криптон, ксенон) и с молекулярными (углекислый газ). Выяснилось, что распространение сильных ударных волн (при скорости несколько километров в секунду) имеет ряд особенностей. Фронт волны перестает быть плоским, в ряде случаев фронт разрушается, распределение плотности и концентрации электронов в релаксационной зоне имеет немонотонный характер (рис. 4.1, 4.2). Все эти особенности обнаруживают пороговый характер по скорости волны и начальному давлению. Малые примеси водорода (порядка 1%) оказывают стабилизирующее воздействие на течение. Описанное явление получило название релаксационной неустойчивости ударных волн. Существенную роль при этом, по-видимому, играет интенсивный переход энергии возбуждения в кинетическую. [c.81]

Подробное рассмотрение физических процессов в полупроводниках завело бы нас слишком далеко в зонную теорию твердого тела. Поэтому ограничимся перечислением нужных нам свойств полупроводников без обсуждения механизма явлений. Хорошо (до 10" % и выше) очищенный от примесей полупроводниковый кристалл при комнатных температурах имеет ничтожно малую (по сравнению с металлами) электропроводность. Все электроны находятся в связанных состояниях. Для выбивания электрона ему надо сообщить энергию выше некоторой пороговой. Пороговая энергия имеет порядок 1 эВ (0,7 эВ для германия Ge и 1,1 эВ для кремния Si). В среднем на образование пары ионов в полупроводнике тратится энергия примерно 3 эВ — на порядок меньше, чем [c.503]

Особый вид ПАС индуктируется из-за окружной неравномерности потока у концов лопаток. Причина этой неравномерности кроется в смещении оси ротора относительно оси статора. Этот вид ПАС был причиной многих неполадок новых мощных турбин во время пускового периода. Действующие на ротор ПАС росли по мере увеличения расхода пара ЦВД, и сопутствующие им низкочастотные вибрации даже ограничивали максимальную нагрузку на турбину ( пороговая мощность ). Эти новые нестационарные явления находятся в центре внимания конструкторов, и решению этой проблемы подчинены даже некоторые принципиальные стороны проектирования современных паровых турбин. [c.244]

Параметры установки ограничены пределами ее безопасной работы. Пороговые значения параметров определяются, как правило, прочностью материалов, стойкостью элементов реактора и оборудования или возникновением новых механизмов процесса, качественно меняющих закономерности явлений. [c.184]

Описание этих реакний было чисто феноменологическим с использованием понятий активации, торможения порога возбуждения и т. д. Первоначально было неясно, могут ли колебания и пороговые явления быть описаны моделью, основанной на законе дейстгчуюиг,йк масс, 0 ает иа этот аал а 191У г. А. Лоткя, [c.6]

У > О в сверхпроводнике имеются неспаренные элек- троны, к-рые могут поглощать эл.-магн. кванты любо ( частоты, и описанные выше пороговые явления размы- ваются. [c.440]

Оценка прочности конструкционных материалов и изделий из них — одна из самых основных (если не самая основная) глобальных задач механики деформируемого твердого тела. Ее решение связано с огромными и пока еще не преодолимыми трудностями. Дело в том, что анализ разрушения материала должен основьюаться на определении характерных видов дефектов и способов их распространения, на учете механизма физического и химического взаимодействия отдельных компонентов неоднородности материала и т.д. Поэтому в инженерной практике часто пользуются упрощенными подходами, в частности основанными на трактовке акта разрушения как порогового явления, зависящего, вообще говоря, от времени. Ниже речь пойдет именно о таких критериях разрушения. [c.170]

Интересно провести сравнение полученных в данной работе частотных характеристик размагничивания феррита с подобными же характеристиками, ранее полученными для пер-маллоевых пленок [3]. Как показывают результаты этой работы, для ТМП падение эффективности размагничивания имеет более резкий характер (что свойственно пороговым явлениям, присущим пленкам) и происходит при частоте 4 Мгц, т. е. для ТМП время релаксации необратимой части намагниченности на порядок меньше, чем для ферритов. [c.93]

В 1, п. 5 мы видели, каким образом на порогах новых реакций возникают точки ветвления S-матрицы. Однако соответствующий анализ относился к формулировке многоканальной задачи, определенным способом урезанной,— именно эта формулировка подробно рассматривалась выше. Чтобы углубить наши знания о пороговых явлениях, рассмотрим их снова с двух различных точек зрения. Оба подхода будут весьма существенно использовать унитарность. Первый из них будет касаться главным образом математических вопросов положения точки ветв.иения в зависимости от энергии второй — связан с экспериментально наблюдаемыми эффектами, имеющими место на порогах каналов. [c.486]

Общее рассмотрение пороговых аномалий можно найти в работах [359, 105, 106 (стр. 274), 949, 950, 644, 645, 953, 208, 269—271, 428. 639, 595, 596, 850]. Важность изучения пороговых явлений для получения информации о четностях подчеркнул Адейр [8]. Влияние кулоновского потенциала исследовали Фонда и Ньютон [277] в работе [278] эти авторы применили соответствующие результаты к задаче рассеяния рентгеновских лучей. [c.519]

Аналогичные пороговые явления в трехчастичных каналах были рассмотрены Фонда и Ньютоном [279] и Холлидеем [369] см. также работы [266, 503, 733]. [c.519]

В табл. 35 даны результаты исследования некоторых ядер приведены значения пороговой энергии для рассматриваемой реакции, которые, очевидно, совпадают с энергией отделения соответствующего нуклона, значения резонансных энергий fpea и значения полуширин резонансных кривых. Обращает на себя внимание огромная полуширина резонансных кривых, из-за которой явление и получило название гигантский резонанс . [c.474]

Была предложена следующая естественная интерпретация наблюдающегося явления. Наряду с заряженными п -мезонами при бомбардировке мишеней протонами возникают нейтральные нестабильные частицы с приблизительно такой же массой (- 270 Ше), которые через короткое время распадаются на два Y-кванта . Действительно, если такое предположение правильно, то дополнительный механизм образования v-квантов должен начать сказываться при энергии протонов, которая превосходит пороговое значение (290 Мэе), определяющееся из формулы (79.9). Максимум на кривой энергетического спектра у 1Учей также понятен, так как массе 270 rtig соответствует энергия 140 Мэе, которая при распаде частицы на два v-кванта распределяется между ними поровну. При этом максимум при Е = = 70 Мэе должен быть не только в случае распада я°-мезона в состоянии покоя, но и на лету (подробнее см. п. 7). [c.577]

Явление насыщения усиления было рассмотрено выше для простого случая, когда генерация осуществляется на одной частоте. В Не—iNe-лазере, за исключением пороговой области, в генерации обычно участвует несколько продольных мод и часто также несколько поперечных мод. При длине резонатора 1 м частотные интервалы между соседними модами невелики, вследствие чего происходит значительное перекрытие провалов на кривой коэффициента усиления. Это соответствует случаю так называемого квазиоднородного насыщения усиления. Теоретическое рассмотрение насыщения усиления при этом оказывается достаточно сложным. Однако общий характер зависимости коэффициента усиления от плотности излучения остается неизменным. Если принять, что мощность насыщения Рц остается постоянной независимо от условий возбуждения активной среды, Рн = onst, то можно по-казать, что средняя мощность излучения в резонаторе ОКГ Р зависит от отношения К°1Кп [c.305]

Возникновение лазерной плазмы в газе происходит в результате оптического пробоя. Пробой наступает, когда интенсивность лазерного излучения / достигает пороговой величины Еп, пропорциональной /со /(тро), где / — потенциал ионизации молекулы газа, (1) — частота излучения лазера, т — длительность импульса лазера (импульс предполагается прямоугольным), ро — начальное давление газа [29]. Для воздуха при атмосферном давлении в случае рубинового лазера порог оптического пробоя составляет —10 Вт/см , а в случае СОз-лазера — 10 Вт/см . Впервые явление оптического пробоя в газах исследовали Мейкер, Терхун и Сэвидж в 1963 г. [55]. Интересно отметить, что аналогичные процессы наблюдаются при меньших значениях величины Р в газе вблизи твердой преграДы (так называемой низкопороговый пробой) для СОг-лазера интенсивность излучения при этом может быть снижена до значения Енп 10 Вт/см2. Явление низкопорогового пробоя было впервые установлено А. М. Прохоровым с сотрудниками в 1973 г. [5]. [c.102]

MПa м / , если не превысил пороговую величину = 28 МПа-м / (рис. 6.10). Переход к (K i)max 30 МПа-м / и выше приводил к тому, что после достижения некоторой минимальной скорости роста при (АКт) около 2 МПа-м трещина не останавливалась, а начинала ускоряться, несмотря на последовательное снижение размаха КИН. Такое поведение материала может быть отнесено к существующей чувствительности титановых сплавов к размеру зоны пластической деформации [31]. Структурная чувствительность материала связана с тем, что при размере зоны пластической деформации меньшем, чем размер субзерна, трещина может ускоряться из-за смены механизма разрушения — трещина распространяется по границам пластинчатой двухфазовой структуры. В этом случае при высокой асимметрии цикла нагружения может возникать явление роста трещины при низкой температуре окружающей среды аналогично тому, как это происходит в сталях при их замедленном хрупком разрушении. Развитие разрушения обусловлено высокой концентрацией нагрузки из-за наличия значительной по своей протяженности трещины и имеющей место чувствительности межсубзеренных границ к реализуемому напряженному состоянию. [c.297]

Аппаратура для контроля теневым методом проще эхо-дефек-тоскопа (рис. 2.12). Синхронизатор I, генератор радиоимпульсов 2, излучатель 3, приемник 5, усилитель 6, временной селектор 7 и пороговый индикатор 8 (регистратор с амплитудным дискриминатором) выполняют те же функции, что и в эхо-дефекто-скопе. Импульсные приборы используют гораздо чаш,е, чем приборы с непрерывным излучением, так как, применяя достаточно короткие импульсы (см. подразд. 3.4), легче избавиться от помех, связанных с изменением амплитуды прошедшего сигнала в результате интерференционных явлений (например установлением стоячих волн) в изделии 4 и слоях жидкости. Стробируя время прихода сквозного сигнала за счет связи синхронизатора и временного селектора, уменьшают действие внешних электрических шумов. [c.118]

Предположив, что значение с-трещин на пределе усталости не зависит от асимметрии цикла, можно вывести извес пгую зависимость предела усталости от асимметрии цикла. Экспериментально установлено, что при положительном среднем напряжении предел усталости понижается, а при отрицательном — повышается. Для описания данного явления применяется, например, диаграмма Смита или Хея. В области, в которой пороговое поведение трещин можно описать с помощью линейной механики разрушения, пороговое значение коэффициента интенсивности напряжений можно выразить как [13] [c.230]

Водородная хрупкость. Возникновение трещип при постоянно действующем напряжении возможно в оборудовании, в котором имеется водород под высоким давлением. Это явление аналогично коррозионному растрескиванию [39], т. е. инициация трещины является функцией К, причем имеется пороговое значение К, ниже которого металл не разрушается. Разрушение также возможно в результате охрупчивания, обусловленного взаимодействием с водородом, например растрескивание медных сплавов ввиду образования в порах водяного пара под высоким давлением или водородной хрупкости в случае наводороживапия при электроосаждении, При низких температурах разрушений, обусловленных водородной хрупкостью, не наблюдалось. Тем не менее в случае утечки газа из емкостей с жидким водородом в материалах, имеющих температуру, близкую к комнатной, возможно появление водородной хрупкости. [c.22]

ЭФФЕКТ [переключения — скачкообразный обратимый переход полупроводника из состояния с высоким сопротивлением в состояние с низким сопротивлением под действием электрического поля, напряженность которого превышает некоторое пороговое значение пьезоэлектрический < — возникновение электрических зарядов разного знака при деформации некоторых кристаллов обратный заключается в изменении линейных размеров некоторых кристаллов под действием электрического поля) радиометрический состоит в обнаружении и измерении давления электромагнитных волн на твердые тела и газы Рамана см. РАССЕЯНИЕ света комбинационное стереоскопический — психофизиологическое явление слитного восприятия изображений, видимых правым и левым глазом стробоскопический — основанная на инерции зрения зрительная иллюзия непрерывного движения, возникающая при наблюдении движущегося предмета в течение коротких быстро следующих друг за другом промежутков времени теней — появление интенсивности в распределении частиц, вылетающих из узлов кристаллической решетки в направлениях кристаллографических осей и плоскостей тензорезистивиый — изменение электрического сопротивления твердого проводника при его деформации тепловой реакции — теплота, выделенная или поглощенная термодинамической системой при протекании в ней химической реакции при условии, что система не совершает никакой работы, кроме работы расширения, а температура продуктов реакции равна [c.301]

Аналогичные явления можно наблюдать и в оптич. диапазоне при воздействии на нелинейную оптич. среду М01ЦН0Й волны Н., возбуждающей бегущую волну изменяющегося показателя преломления. Эта волна при благоприятных условиях порождает вторичную эл.-магн. волну на частоте, отличной от частоты Н. Условиями возникновения вторичной волны являются превышение плотности энергии волны Н. над определённым пороговым значением, фазовый синхронизм вторичной волны и волны изменений показателя преломления. Последнее условие может быть реализовано только в анизотропных средах (кристаллах) или в средах с аномальной дисперсией. [c.240]

Мы подходим к очень важному выводу химическая реакция — явление пороговое . Для ее протекания необходимо создать и поддерживать некоторую минимальную, выше порога , концентрацию реаги-pyipmnx веществ. Иначе реакция не пойдет. [c.240]

Создание специфических "однородных" макроструктур в металлических сплавах возможно лишь в условиях самоорганизации структуро-образования, что достигается при использовании технологий, обеспечивающих протекание физико-химических процессов вдали от термодинамического равновесия. Поскольку самоорганизация структур в открытых системах происходит тогда, когда внешние силы или потоки энергии (вещества) превышают пороговые значения, то технологии, основанные на явлениях самоорганизации структурообразования расплавов, можно отнести к экстремальным [333]. [c.216]

Троицким и Никитенко [364] выделена часть эффекта, свободного от тепловой дилатации. Установлена пороговость эффекта действия тока на пластическую деформацию ниобия, возрастание эффекта с ростом скорости растяжения образцов и понижением температуры опыта. Обнаружено явление сверхэлектропластичности ниобиевой проволоки (деформация на сотни процентов больше, чем без тока) при оптимальном режиме тока. Эффект сверхэлектропластичности был подтвержден также на сверхпластичных цинке и цинковом сплаве (Zn — 0,4% А1) [365]. [c.234]

Вопрос о распространении экзотермических волн в сплошных средах представляется весьма интересным и достойным внимания механиков разных специальностей. Основанием для такого суждения служит то, что явление распространения экзотермических волн обладает ярко выраженными нелинейными свойствами. Стационарные одномерные экзотермические волновые структуры во многих случаях неустойчивы, причем потеря их устойчивости может иметь пороговый характер. При развитии возмущений этих структур, как правило, возникают новые одномерные нестационарные или многомерные стационарные и нестационарные упорядоченные структуры, которые в некоторых случаях, по-видимому, имеют тенденцию к хаоти-зации. [c.115]

X17Н6Т и сплава ВТ9 это влияние особенно существенно и эффективный пороговый размах коэффициента интенсивности напряжений почти постоянен. Однако для никелевых сплавов ситуация изменяется. При комнатной температуре увеличение порогового размаха коэффициента интенсивности напряжений меньше, чем для стали и титана, а с ростом температуры до 1273 К никакого повышения нет. Это явление и снижение числа циклов задержки трещины, очевидно, связаны с релаксацией создаваемых при перегрузке остаточных напряжений в вершине трещины при высоких температурах, что и снижает эффект перегрузки. [c.175]

Экспериментальные точки, изображенные на рис, 7.8, группируются вблизи сплошной кривой, построенной путем выравнивания опытных данных. Выше порогового значения критерия аффинности l l Rh) 1000 наблюдается автомодельность явления выпучивания — независимость безразмерных критических напряжений сжатия aJRI Eh) от определяющего критерия подобия l l(Rh). [c.149]

Имеются также датчикидавления других типов, например датчики давления на основе эффекта ударной поляризации. В [41] впервые было показано, что при прохождении ударной волны между обкладками конденсатора, заполненного полярным диэлектриком, в цепи конденсатора возникает ЭДС, вызванная поляризацией диэлектрика за фронтом ударной волны. Феноменологическое описание явления впервые дано в [44]. Этот эффект используется в датчиках давления порогового типа. Принцип работы их заключается в изменении начального поляризационного тока при амплитуде давления выше некоторого порогового значения. Пороговая величина давления составляет 6 гигапаскалей для К1 и 26.2 гигапаскалей для NaF. [c.276]

В заключение этого раздела укажем на то, что описанные явления сверхизлучения н суперлюминесценции редко наблюдаются на практике, поскольку соответствующих пороговых условий достичь трудно. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...