Уравнение переноса энергии излучения в поглощающей среде

Уравнение переноса излучения в поглощающей среде. В общем случае уравнения переноса энергии излучения в поглощающей среде сложны и поэтому их трудно, а иногда и невозможно решить [28]. [c.293]

Уравнение переноса энергии излучения в поглощающей среде [c.510]

Уравнение (20.74) определяет изменение интенсивности излучения в поглощающей и излучающей среде, и называется уравнением переноса энергии излучения . В этом уравнении спектральный коэффициент излучения ея, представляет собой количество энергии, излучаемое единицей объема в пределах единичного телесного угла и интервала длин волн за единицу [c.511]

Уравнение переноса энергии излучения в плоском слое поглощающей среды [c.335]

Уравнение энергии при переносе тепла одновременно проводимостью и излучением в поглощающей среде записывается как [c.248]

Уравнение переноса энергии излучения. Исключительно важную роль в расчетах теплообмена излучением играет уравнение переноса энергии излучения. Это уравнение описывает изменение интенсивности (яркости) излучения при прохождении его через поглощающую, рассеивающую и излучающую среду. По своему физическому смыслу оно представляет собой уравнение сохранения энергии излучения, которое может быть записано в следующем общем виде [c.9]

Для совместного решения уравнения переноса энергий излучения и уравнения энергии используются данные о термодинамическом состоянии среды, определяемые системой соответствующих уравнений. Задача решается при заданных граничных условиях на поверхностях, ограничивающих рассматриваемый объем [2, 3]. Интересные результаты, связанные с решением сформулированной задачи применительно к излучающей, поглощающей и рассеивающей среде, были получены и обобщены в известных работах Р. Вис-канты с соавторами (88, 89, 91, 92]. [c.12]

Вначале рассмотрим слой некоторой поглощающей среды, в которой 1% интенсивность излучения (в данном направлении) уменьшается только вследствие поглощения, а собственное излучение слоя оказывается много меньше внешнего излучения, ослабляемого средой, и им можно пренебречь. Для этих условий уравнение переноса энергии излучения (ХП1-56) примет вид [c.338]

Результат (20.85) оказался возможным благодаря использованию в выводе уравнения переноса излучения гипотезы о локальном термодинамическом равновесии. Согласно этой гипотезе, каждый элементарный объем среды, имеющий произвольное температурное распределение, находится в состоянии термодинамического равновесия при температуре данного элемента среды. Е. Милн доказал, что условия локального термодинамического равновесия определяются теми эффектами столкновений, которые обусловливают процессы поглощения и излучения радиационной энергии. Таким условиям удовлетворяют поглощающие и излучающие среды, имеющие достаточно высокую оптическую плотность. Проинтегрируем интегро-дифференциальное уравнение (20.77) почленно ска-лярно в пределах телесного угла Q = 4n [c.514]

В задачах о совместном переносе тепла излучением, теплопроводностью и конвекцией в поглощающей, излучающей и рассеивающей среде в уравнение энергии входит производная от плотности потока результирующего излучения dq jdx. Хотя эта величина может быть найдена дифференцированием по т соотношений для q x), удобно получить соответствующие выражения непосредственно. [c.292]

В общем случае движения энергии в поглощающей, рассеивающей и излучающей средах, помимо ослабления лучистого потока за счет поглощения и рассеивания, происходит также и увеличение его энергии за счет собственного излучения среды и рассеянного излучения. Уравнение, определяющее изменение яркости луча за счет всех этих явлений, называется уравнением переноса лучистой энергии. Ниже рассмотрено уравнение переноса применительно к стационарному режиму. [c.41]

Первый член справа в уравнении (20.109) представляет собой долю лучистой энергии, посылаемой граничной поверхностью системы за счет собственного и отраженного излучений в элементарный объем с точкой М. При этом ослабление излучения промежуточной средой учитывается коэффициентом лучепрозрачности е я. Второй, интегральный, член учитывает собственное и рассеянное излучение среды, приходящее в объем с точкой М. (см. фиг. 20—11). Взаимное экранирование учитывается коэффициентом лучепрозрачности е Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих переносы излучения в поглощающих и рассеивающих средах произвольных конфигураций, сводится к совместному рассмотрению классификации видов излучения и рещения уравнения переноса энергии излучения (20.109). Для получения интегральных уравнений относительно плотностей полусферических излучений воспользуемся выражениями (19.47) и [c.519]

В связи с объемным характером теплообмена излучением в поглощающих средах оптические свойства последних оказываются тесно связанными с процессами переноса тепла излучением. Это в значительной степени должно определять специфику методов исследования оптических характеристик ослабляющих сред. В их основу может быть положено уравнение переноса энергии (20.77) описывающее изменение интенсивности излучения. Эти соображения ввиду боль-П1ИХ методических трудностей используются, однако, далеко не полностью. Поглощательная способность обычно определяется по относительному изменению интенсивности излучения [c.526]

Рис. ХПМО. К выводу уравнения (Х1П-56) переноса энергии излучения в плоском слое толщиной I поглощающей среды

При прохождении тепловых лучей в поглощающей среде поглощенная энергия переходит в теплоту и снова излучается средой. Выще принималось, что среда, поглощая лучистую энергию, заметно ее не переизлучает. В более общем случае интенсивность среды вдоль луча будет уменьшаться вследствие поглощения, но и увеличиваться за счет собственного-излучения. Тогда вместо зависимости (18-1) уравнение переноса принимает вид [Л. 206] [c.422]

В этой связи рядом авторов исследовался вопрос о влиянии эффекта рассеяния на перенос энергии излучения. Решение задачи обычно выполнялось на основе дифференциально-разностного приближения Шустера—Шварцшильда. Путем представления поля излучения, например для плоского слоя поглощающей и рассеивающей среды, в виде прямого и обратного потоков излучения было получено приближенное решение интегродифференциального уравнения переноса излучения. Сущность метода, таким образом, состоит в определении интенсивностей излучения 1 (2я)+ и (2л )", осредненных по положительной и отрицательной полусферам. При этом задача сводится к решению системы двух обыкновенных дифференциальных уравнений для интенсивностей излучения /, (2я)+ и 4 (2л)-. [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...