Предел р систем, образующих изображение

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Возможные схемы телескопов скользящего падения с дополнительными зеркалами с МСП показаны на рис. 5.29. В схеме, приведенной на рис. 5.29, а, плоские зеркала 3 и 3 , используются в качестве узкополосных фильтров. Если эффективная площадь системы достаточно велика, в сечении пучка могут быть установлены несколько зеркал, настроенных на различные длины волн и слегка раздвинутых так, что на детекторе образуются одновременно несколько спектральных изображений. Часть пучка, проходящая между зеркалами, фокусируется по-прежнему в фокальной плоскости системы на детекторе который регистрирует излучение в широком спектральном интервале. Для повышения светосилы желательно, чтобы период МСП изменялся по площади зеркала в соответствии о изменением угла падения в пределах выходной апертуры. [c.205]

Человеческий орган зрения — парный. Это объясняется не только симметрией фигуры человека, но и тем, что подобное расположение органов зрения делает возможным пространственное видение окружающих предметов. Каждый глаз человека видит несколько иную картину пространства (рис. 4). Прямые линии, идущие от глаз к предмету, образуют угол р, называемый пространственным параллаксом. Чем ближе предмет, тем пространственный параллакс больше и пространственное зрение острее. При восприятии предметов, расположенных на значительном расстоянии, существует предел стереоскопического зрения. Это такое расстояние, когда изображения в каждом глазу настолько похожи, что центральная нервная система человека их не различает. [c.12]

Непосредственное использование формул (12.11) и (12.14) для получения перспективных образов имеет два нежелательных последствия. Во-первых, на экране могут появиться объекты, расположенные позади точки зрения во-вторых, при выполнении преобразований по формулам (12.14) изображения объектов могут выйти за пределы рабочей области экрана. Эти явления можно устранить, анализируя расположение каждой точки в системе координат наблюдателя относительно пирамиды видимости, выделяющей часть пространства, которую наблюдатель действительно может видеть (рис. 12.17). [c.257]

Рассмотрим вопрос о допустимом размере источника в спектральных системах типа СИСАМ, т. е. требования к его пространственной когерентности. Анализ проведем на примере простейшей системы, изображенной на рис. 7.4.4. В случае конечного размера источника угол падения волн 7 и 2 на решетку-анализатор (рис. 7.4.4) будет меняться в пределах от а до а Аа. Вследствие этого дифрагированные волны от волн 1 и 2, соответствующие длине волны настройки Яо, после решетки выйдут по разным направлениям. В результате между ними образуется некоторый угол А(5 = Рг—Рь который приведет к образованию в плоскости решетки интерференционной полосы. Это в свою очередь снизит коэффициент селективной модуляции. Рассчитаем этот угол рассогласования. Из уравнения диф-фракционной решетки имеем соотношения [c.478]

Космический вояж к дальним планетам [34, 61, 62]. В августе и сентябре 1977 г. начался полет АМС Вояджер-2 и Вояджер-1 . Пятого марта 1979 г. Вояджер-1 пролетел на расстоянии 286 ООО км от Юпитера — самой загадочной и самой большой планеты Солнечной системы (масса в 318 раз больше массы Земли). Анализ изображения планеты и спутников привел к поразительным открытиям. Прежде всего, у Юпитера обнаружено кольцо на расстоянии 3/4 радиуса от центра планеты. Поскольку граница предела Роша находится на расстоянии 2,4Й то, по-видимому, кольцо образовалось в результате разрушения спутника приливными силами. Получены уникальные снимки непрерывно изменяющегося облачного покрова планеты. Неподвижным осталось Большое Красное пятно — гигантское возмущение (24 х 40 тыс. км), впервые описанное более 300 лет назад Р. Гуком. На спутнике Ио обнаружены активно действующие вулканы — единственные вулканы внеземного происхождения. [c.98]

Модель процесса накопления усталостных повреждений. Рассмотрим стержневую систему, изображенную на рис. 5 и находящуюся под действием повторных нагрузок. Механические свойства ее элементов (модули упругости и упрочнения, предел текучести, сопротивление отрыву и т. д.) предполагаются случайными величинами, что позволяет моделировать случайную структуру поликристаллического материала. При первом нагружении пластические деформации возникают в наиболее слабых и наиболее нагруженных элементах, а после снятия нагрузки возникает система остаточных напряжений. Повторные нагружения изменяют эту картину в отдельных элементах происходит процесс упрочнения, пока местное напряжение не достигнет величины сопротивления отрыву для данного элемента. Разрыв единичных элементов соответствует появлению субмикроскопических трещин при усталостном разрушении. Процесс выхода из строя одного элемента за другим моделирует процесс развития прогрессирующей усталостной трещины. Наибольшее значение периодической нагрузки (при заданном режиме ее изменения), при котором еще имеет место упруго-пластическая приспособляемость системы, соответствует пределу выносливости для поликристаллического тела. Таким образом, модель передает наиболее существенные черты усталостного разрушения [6]. [c.155]

Допустим, что даны два звена — / и 2, соединенных шарниром, являющимся центром относительного вращения этих тел (рис. 1.32, а). Если звенья 1 а 2 сочленить между собой стержнями Зм4 (рис. 1.32, б) так, чтобы линии, соединяющие центры шарниров, пересекались в точке А. то мгновенный центр относительного вращения можно рассматривать как шарнир А для соединения, изображенного на рис. 1.32, а, в пределах бесконечно малого угла поворота. Таким образом, с заменой шарнира системой двух стержней ( тало жение шарнира) можно перейти от системы, приведенной на рис. 1.32, а, к системе, показанной на рис. 1.32, б. Применяя процесс разложения шарнира к двухповодковой группе, можно получить производные цепи путем разложения одного, двух или трех шарниров. [c.64]

Предположим, что имеются две оптические системы (фиг. 50) I и II с одной общей осью, расположенные друг за другом таким образом, что изображение после системы I является предметом для системы II. При этом выходной зрачок системы I является входным зрачком для системы II и представляет единственную материальную диафрагму, ограничивающую световые пучки, проходящие через обе системы в пределах рассматриваемого поля зрения. [c.70]

Направления совершенствования фотообъективов. За последние 25—30 лет усовершенствовалась прежде всего техника расчета объективов. Для того чтобы предсказать, какое качество изображения обеспечит та или иная оптическая система объектива, надо рассчитать координаты световых лучей, исходящих из какой-либо точки в плоскости объекта и пересекающих в различных точках поочередно поверхности линз вплоть до плоскости изображения. При расчете приходится исследовать ряд пучков лучей для различных цветов спектра и участков поля зрения объектива (например, пучок от осевой точки объекта, находящейся на продолжении оптической оси объектива, и пучки от нескольких точек объекта в пределах поля зрения). Расчет хода каждого луча состоит главным образом в многократном применении закона преломления света для каждой границы воздух — стекло или стекло — стекло. К выполнению подобных повторяющихся операций оказались отлично приспособленными быстродействующие ЭВМ, широко используемые с начала 50-х гг. при исследовании существующих и вновь разрабатываемых оптических систем. Конечно, при создании нового объектива знания, опыт и интуиция оптика-конструктора играют, как и раньше, основную роль, но современные ЭВМ делают более эффективным процесс выбора и оценки вариантов оптической схемы объектива, так как они сводят многомесячные утомительные расчеты к нескольким часам или даже минутам работы ЭВМ. [c.38]

Оптическая система называется дифракционно ограниченной, если она преобразует расходящуюся сферическую волну, исходящую из любого точечного источника, в новую идеальную сферическую волну, которая сходится в точке, лежащей в плоскости изображения. Таким образом, конечное свойство дифракционно ограниченной системы линз заключается в том, что она преобразует расходящуюся сферическую волну, падающую на входной зрачок, в сходящуюся сферическую волну, выходящую через выходной зрачок. Для любой реальной оптической системы это свойство выполняется в лучшем случае только для конечной области в плоскости предмета. Если рассматриваемый предмет не выходит за пределы этой области, систему можно отнести к дифракционно ограниченной. Если в действительности фронт волны от точечного источника после выходного зрачка значительно отличается от идеальной сферической формы, то говорят, что оптическая система имеет аберрации. [c.154]

График зависимости а(У) от и изображен на рис. 15.3. Наклон кривой всегда положителен, в отличие от случая системы с двумя состояниями, рассмотренной в гл. 6. Таким образом, для гармонического осциллятора не су-ш,ествует режима с отрицательной температурой. Это объясняется тем, что здесь верхний предел для энергии отсутствует, тогда как для системы с двумя состояниями такой предел существует. Далее имеем [c.212]

Таким образом, машина в зависимости от достигнутого качества изображения сама определяет число функций и данные для расчета лучей. Это, с одной стороны, гарантирует, что в рассчитанной системе значения всех аберраций ие будут превышать заданных пределов. С другой стороны, такая методика в значительной степени сократит объем вычислений, так как количество функций увеличивается постепенно по мере улучшения качества изображения. [c.468]

Приближенные формулы для вычисления уменьшения амплитуды в дифракционном пятне изображения в системе, обладающей центральным экранированием зрачка, сферической аберрацией и комой. Примем точку с максимальной интенсивностью света за центр сферической волновой поверхности (сферы сравнения). Радиус кривизны последней выберем таким образом, чтобы сумма квадратов отклонения деформированной волновой поверхности от этой сферы сравнения в пределах контура действующего отверстия зрачка составляла минимум. Представим отношение амплитуды (Ув в центре дифракционной картины объектива, обладающего аберрациями и центральным экранированием (0 + 0), к амплитуде и а в центре дифракционной картины в случае отсутствия аберраций и 0 при той же самой числовой апертуре объектива согласно (У.13) в следующем виде [94] [c.172]

Этот метод является одним нз самых перспективных, поскольку позволяет создать требуемый рисунок на слое фоторезиста таким образом, что уменьшенное изображение электродной системы проецируется на слой с фотошаблона либо с оригинала. Как следует нз последних работ, посвященных этому методу, прн подходящем выборе фоторезиста, его толщины и минимизации ограничивающих факторов, связанных с дифракцией, числовой апертурой, когерентным фактором линз, можно приблизиться к теоретическому пределу достижимой точности метода. Согласно работе [106], достигнутая ширина линии составляет 0,4 мкм. Описанная методика используется прн производстве масок, однако чаще прн создании фотошаблонов [170, 334]. [c.522]

Допустимая степень взаимодействия компонентов в системах третьего класса зависит от многих других характеристик композита. Одна из важнейших характеристик — сопротивление распространению каждого конца трещины в реакционной зоне, поскольку оно определяет величину раскрытия трещины, а следовательно, и создаваемую трещинами концентрацию напряжений. Согласно всем имеющимся данным, допустимая длина трещины в системе титан — бор увеличивается с ростом предела упругости титановой матрицы. Однако если волокно не абсолютно упруго, а обладает определенной пластичностью, то критическая длина трещины может быть много больше. Значит, много больше может быть и толщина реакционной зоны. Соответствующий пример, относящийся к системе псевдопервого класса, имеется в работе Джонса [23], который исследовал композиты алюминиевый сплав 2024 — нержавеющая сталь. Хотя на большинстве образцов взаимодействия не наблюдалось, в нескольких случаях на малоугловом шлифе была обнаружена третья фаза вокруг волокон. Один из таких образцов, где хорошо видна образующаяся при реакции фаза, изображен на рис. 5. Фазу пересекают многочисленные, регулярно располо- [c.22]

Построение системы независимых признаков и выбор главных диагностических признаков. Известно, что при распознавании образов наиболее полезными признаками являются те, которые инвариантны (нечувствительны) к изменению изображения внутри образа, но резко изменяются при переходе от одного образа к другому. Целесообразно истолковывать признаки как систему случайных чисел с вероятностной точки зрения. Каждый из признаков, характеризующих состояние объекта диагностики, при измерении может принимать случайные значения как в результате погрешностей измерения, так и в результате разброса параметров самих объектов и их состояний, принадлежащих одному классу. Поэтому при распознавании необходимо принимать во внимание не только значение того или иного признака, но и вероятность его получения. Это необходимо для выбора из множества возможных признаков состояния минимального числа наиболее важных признаков, которые мало изменяются от изображения к изображению данного образа, т. е. имеют наименьшую дисперсию в пределах образа. Однако jf TanoBHTb, какие признаки обладают минимальной дисперсией, можно только, если они независимы и, следовательно, их корреляционная матрица К йиагональна. [c.410]

Виртуальный экран представляет собой массив памяти, моделирующий экран, который значительно превосходит по размерам тот, куда выводится изображение. Поскольку данные виртуального экрана хранятся в памяти Auto AD в виде целых чисел, система может довольно быстро построить соответствующее изображение на настоящем экране. Таким образом, если зона просмотра при перемещении не выходит за пределы виртуального экрана, Auto AD может обойтись без регенерации изображения ка виртуальном экране. При этом обновление картинки на экране дисплея называется перерисовкой изображения. [c.166]

С другой стороны, принято считать [75], что элементы спеклструктур (спеклы) представляют собой пятна с однородным распределением ам-Ш1ИТУДЫ, в пределах каждого из которых фаза имеет детерминированное значение и меняется случайным образом при переходе от одного спекла к другому. Размер спеклов при зтом можно определять диаметром центрального дифракционного пятна, формируемого изображающей оптической системой. Между тем дифракционное изображение точечного когерентного источника обладает, как известно, тонкой структурой, связанной с наличием вторичных максимумов амплитуды и изменением знака фазы при переходе от одного максимума к другому. [c.188]

Тогда в 1ШОСКОС111 изображения комплексная амплитуда светового поля может быть представлена набором функций Р хг,у- ), в пределах области существования которых фаза является детерминированной величиной и меняется случайным образом при переходе от одной такой области к другой. При згом предполагается, что наблюдательная система не разрешает точечные источники на поверхности объекта. Комплексный юэффициент отражения поверхности в зтом случае удобно представить [192] в виде [c.194]

Соотношения (3-20), (3-24) и (3-25) полностью определяют осредненпые геометрические параметры рассматриваемой зернистой системы (рис. 3-8). Модель с осредненными параметрами отражает наличие непрерывных контактов частиц в любом направлении (условие устойчивости) и изотропность зернистой системы с хаотической структурой. Возрастание пористости в такой модели привело бы к монотонному уменьшению величины координационного числа, при этом зерна вместо плотных скоплений образовали бы пространственно-цепочечную структуру, изображенную на рис. 3-4, г. Однако в реальных высокопористых материалах частицы образуют ярко выраженные скопления (рис. 3-4,6, в). Поэтому целесообразно ограничить область применения настоящей модели пределами изменения пористости 0 тгк 0,4. [c.83]

Эти примеры преобразования пучков света иллюстрируют скорее исключения, чем общее правило обычно при отражении или преломлении пучок утрачивает свойство гомоцентричности и не образует стигматического изображения точечного источника. Например, отраженные параболическим зеркалом лучи от бесконечно удаленного источника, не лежащего на оси зеркала, пересекаются не в одной точке, а в некоторой ее окрестности, что ухудшает качество изображения. Используемые на практике оптические системы состоят из линз и зеркал, преломляющие и отражающие поверхности которых, как правило, сферические или плоские. Ход приосевых лучей и образование изображений в центрированных оптических системах рассматриваются в 7.2. Искажения изображений, связанные с нарушением гомоцентричности пучков, называются геометрическими или лучевыми аберрациями оптических систем (см. 7.4). Зависимость показателя преломления от длины волны приводит к появлению хроматической аберрации (см. 7.4). Неизбежные в принципе погрешности отображения можно уменьшить до разумных пределов, используя многолинзовые конструкции. В этом отношении инструментальная оптика достигла замечательных результатов. [c.335]

Свет от источника излучения 1 проектируется с помощью лсонденсора 2 на точечную диафрагму 3. Конденсор 4 формирует параллельный пучок лучей, проходящий через объект 5 и падающий на объектив микроскопа 6. На малом элементе объекта А излучение дифрагирует и рассеивается в некотором угле 0, зависящем от размера элемента. Прямые лучи, прошедшие через объект, собираются объективом 6 в фокальной плоскости Р и создают когерентный фон в плоскости образования изображения 11. Часть излучения, дифрагированного на объ- екте в пределах апертуры объектива, собирается объективом и проецируется в А. Дифрагированное излучение и фон когерентны и поэтому образование изображения в плоскости 11 следует рассматривать как результат интерференции этих излучений. Чтобы нагляднее учесть интерференцию лучей от отдельных точек, освещенных когерентным светом, рассмотрим образование изображения амплитудной дифракционной решетки— системы прозрачных щелей одинакового размера в непрозрачном экране. На решетку АВ, имеющую постоянную д., падает параллельный. пучок когерентных лучей (рис. 5.3.7). Изображение решетки создается объективом микроскопа 6 в плоскости А В. Это происходит следующим образом. [c.361]

Отсюда следует, что если взаимную интенсивность в плоскостях предмета н изображения представить суиериозицией четырехнерных пространственных гармоник всевозможных пространственных частот (/, g, g ), то кан дая такая компонента взаимной интенсивности в изображении будет зависеть лишь от ее соответствующей компоненты в предмете, а их отношение окажется равным аЛ. Таким образом, в пределах применимости настоящ,его приближения влияние оптической системы на взаимную интенсивность эквивалентно действию четырехмерного линейного фильтра. Функция М называется функцией частотного отклика для частично когерентного квазимонохроматического освещения. [c.485]

Т. о. шкала Т. должна получиться квадратичная с больщей или меньшей компенсацией этой квадратичной зависимости множителем Sin 2а . Как оказывается, диапазон углов а можно выбрать т. о., что шкала будет значительно приближена к равномерной. Условие возможной равномерности и требование достаточной крупности делений шкалы Т. заставляют использовать для целей измерения лишь определенный диапазон угловых скоростей главного шпин-. деля Т., причем пределы их относятся обычно, как 1 4. Для расширения пределов применимости Т. в целом его снабжают коробкой скоростей, соответственным образом ускоряющей или замедляющей измеряемую скорость вращения. Так напр., Т., изображенный на фиг. 2, снабжен четырехступенной коробкой скоростей, переключаемой кнопкой и позволяющей изменять скорости в пределах 30—120 100—400 300—1 200 1 ООО—4 ООО об/м. Неудобством этой системы является возможность порчи Т. при измерении скорости, на много превышаю- [c.348]

В телескопических системах измерительного типа в поле зрения наблюдателя всегда имеются шкала, штрихи или ниой рисунок, рассматриваемый одновременно с изображением наблюдаемого объекта. Для избежания параллакса, т. е. перемещения изображения рисунка относительно изображения далеких предметов, не только необходимо совпадение обоих изображений в пределах гауссовой оптики, но желательно также и отсутствие аберраций для обоих изображений. Таким образом, к требованию хорошего качества изображения для системы в целом добавляется требование хорошего качества изображения отдельных частей, между которыми находится сетка или рисунок. Например, если шкала нанесена на пластинку в общем фокусе объектива и окуляра бинокля, то нужно в отдельности исправлять аберрации объектива и окуляра. При этом часто повышаются требования к резкости изображения объектов, находящихся уже не в центре поля, а довольно далеко от оси. К оптическим системам микроскопа требования приблизите-1ьно те же, что и к телескопическим системам наблюдательного типа главное внимание обращается на центр поля. [c.362]

ВИЙ работы отдельных частей перископа, аберрации на оси доходят до 10—12 для лучей О и до 15—20 для лучей С н вторичный спектр на оси достигает величины нескольких диоптрий. Качество изображения На оси плохое, заметна сильная окраска, резкость заметно понижена. Для средних частей поля зрения, т. е. одинаково далеких от центра и от края, аберрации заметно больше, чем в центре. В меридиональном сечении лучн одного и того же пучка, выходящего через выходной зрачок призменного бинокля, обычно отклоняются от параллельности в пределах 5—10, причем кома не превышает 2—3 остальная часть общей аберрации в угловой мере зависит от астигматизма пучка и кривизны поверхности изображения. Вместо угловой меры аберраций лучей одного и того же пучка, выходящих из телескопической системы, иногда определяют расходимость лучей в диоптриях. Так, например, определив положение обоих фокусов астигматического пучка расстояниями нх от плоскости выходного зрачка, вычисляют обратные величины этнх расстояний и умножают найденные значения на 1000, если расстояние определено в миллиметрах полученные таким образом числа характеризуют расходимость пучка. Разность диоптрийной меры расходимостей меридионального и сагиттального пучков дает меру астигматизма пучка. [c.373]

Жроматич кий главный луч, после преломления в оптической системе в соответствии с законом преломления этот луч разложится Йа составные части и в пределах рассматриваемого диапазона спектра образует серию изображений, например, ОТ 1 с до 1р. [c.167]

При переходе к пределу, когда вязкость равна нулю, необходимо сохранять действительную картину потока в вязкой жидкости. Так в случае кругового цилиндра поток отрывается от поверхности в виде двух вихревых пелен, переходящих в вихревые системы Кармана эту картину потока следует сохранить и в предельном случае. Картина потока, рассмотренная в гл. П1, когда поток плавно течет до задней стороны цилиндра, очевидно неприменима и не может служить даже приближенным изображением действительного потока, за исключением разве передней стороны цилиндра (фиг. 14). Точка на цилиндре, в которой поток отрывается от поверхности, и характер образующихся вихрей зависят от величины вязкости однако легко видеть, что эта характеристика потока не может исчезнуть, когда вязкость стремится к нулю. 11усть поверхность тела (фиг. 67) окружена вихревой пеленой эле- [c.89]

Для ввода изображения в память ЦП служит контроллер телекамеры, выполняющий следующие функции квантование видеосигнала на два уровня и его дискретизацию вдоль строки на 128 интервалов последовательную запись в выходной регистр цифровых кодов фрагментов изображения (в процессе сканирования изображения) синхронизацию ввода данных в ЦП. Для ввода изображения использован программный канал обмена данными. При таком способе во время кадра в микроЭВМ вводится часть изображения, представляющая собой вертикальную полосу шириной в 16 элементов разложений- Для ввода всего изображения необходимо 0,16 с, причем во время ввода кадровые синхроимпульсы используются в качестве таймерных. В телевизионной системе использован способ электронного увеличения изображения с целью обеспечить резерв времени на отработку программы управления циклом робота в пределах тактового интервала. При этом область объекта, подлежащая анализу, проецируется лишь на часть поверхности матричного формирователя видеосигнала. Чтобы не потерять полезную информацию, число вводимых в ЦП строк растра остается неизменным. Время, в течение которого сканируется неинформативная часть изображения, используется для управляющей программы. Это возможно при условии, что для анализа требуется вводить все 312 строк телевизионного кадра. В рассматриваемом случае увеличение оптической системы выбрано таким, что изображение объекта покрывает % растра. Таким образом, примерно 30 % от длительности кадра используется для управления циклом технологического робота. [c.136]

Смотреть страницы где упоминается термин Предел р систем, образующих изображение : [c.346] [c.604] [c.343] [c.9] [c.345] [c.136] [c.192] [c.59] [c.25] [c.50] [c.350] [c.365] [c.8] [c.121] [c.14] [c.233] [c.580] [c.72] [c.243] [c.283] [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...