Отражение функция

Качественный характер пристенной неравновесности может быть объяснен с помощью следующих соображений. При передаче тепла от газа к стенке имеется различие в спектрах молекул, летящих из объема к стенке и движущихся после отражения стенкой в направлении объема газа. Падающий спектр содержит более быстрые ( горячие ) молекулы по сравнению с отраженным. Функция [c.61]

Таким образом, зеркальное отражение функции t(T T) представляете некоторым искажением зависимость [c.190]

Ее модуль I 6 1 и фаза ( 5) показывают, во сколько раз изменяется амплитуда и соответственно насколько изменяется фаза излучения в точке (х, у, z) поверхности тела после отражения. Функции В и Ь связаны между собой соотношением [c.7]

О до 20 эВ, оба других рисунка — вычисленные из результатов измерений спектра отражения функции Ej (оз) и е.,(со). Тот факт, что вещественная и мнимая части диэлектрической проницаемости [c.260]

Определим сначала по способу отражения функции в фиктивных точках внутри границы и исследуем влияние такого определения на члены уравнений сохранения. Это исследование покажет, для каких членов способ отражения дает неправильный результат и, следовательно, какие члены должны быть рассмотрены отдельно. [c.402]

В момент ti мы обращаем решение и интегрируем вперед до момента времени (2ti — to), чтобы получить функции F(2ti—to) и T 2ti — to). Так как уравнения обратимы, эти функции должны быть отражениями функций F to) и Г( о), но они не будут их отражениями, если интегрирование неустойчиво (мы ведь не можем интегрировать с абсолютной точностью). Уравнение для Fo получено асимптотическим анализом, который должен, вероятно, выражать эту неустойчивость и не давать действительного решения, а давать лишь наиболее вероятное решение. Теоретический анализ необходим для того, чтобы пролить свет на эту интересную проблему и чтобы подтвердить, что уравнение переноса для Fo Дает решения, которые являются хорошими приближениями действительных величин F. [c.140]

Отражение. Функция САПР, позволяющая оператору выбрать графическую сущность и получить ее зеркальное изображение ( вывернутое по выбранным осям). [c.311]

Если погруженная в слой поверхность обладает высоким коэффициентом отражения, влияние теплопроводности и свойств частиц более существенно. При радиационном обмене функция еэ сильно зависит в этом случае от излучательных свойств частиц (при переходе от сильно отражающих к сильно поглощающим частицам величина еэ изменяется почти в 2 раза при Тст = 0). Сложный теплообмен приводит к ослаблению влияния параметра ер. Кроме того, функция ез практически не отличается от аналогичной зависимости для черной поверхности (гст = 0,1) (рис. 4.14, а). [c.178]

Пусть в точке к фокусируются характеристики пучка акк. Пересечение характеристик вызывает возникновение ударной волны кп. Отражение возмущений реализуется либо в виде пучка характеристик 1кд, либо в виде ударной волны, идущей в том же направлении [29]. Второй случай здесь рассматриваться не будет. Линия к/ представляет контактный разрыв. Величины а, д, р постоянны в областях аЛп, кк1, gkf и /кп, если иметь в виду бесконечно малую окрестность точки к. Для функций в этих областях будем использовать, соответственно, индексы О, 1, 2 и 3. [c.54]

Коэффициент отражения стекла с заданным многослойным покрытием как функция длины волны [c.220]

Так же как и функция видимости, резкость F, характеризу ющая форму контура интерференционной полосы, полностью определяется коэффициентом отражения Я При Я — 1 имеем F — 00. Если Я 0,9 (такое значение Я для зеркал часто используют в реальных интерферометрах), то резкость F оказывается немногим меньше 30 (рис. 5.66). Это значит, что расстояние между двумя соседними максимумами примерно в 30 раз больше ширины каждого из них. [c.241]

Далее, для осуществления рассматриваемой картины отражения должны отсутствовать предельные линии в плоскости годографа (и тем самым — нефизические области в этой плоскости), т. е. якобиан А нигде не должен проходить через нуль. Вблизи характеристики Оа якобиан вычисляется с помощью функций [c.633]

На отраженном же слабом разрыве производные скорости вообще не испытывают скачка, но распределение скоростей имеет своеобразную логарифмическую особенность. Вычислив из функции (121,3) (сохранив в ней лишь первый член в скобках) координаты X и у в функции от Т1, 0, можно представить зависимость т) от при заданном у вблизи отраженного разрыва в следующем параметрическом виде [c.635]

Рис. 23.2. Коэффициент отражения света в функции угла падения ф (ц = 1,52).

В нащем случае i 52 получается из г 31 в результате операции зеркального отражения, осуществляемой с помощью оператора е . Поэтому повторное применение этой операции к волновой функции должно возвращать ее к исходному виду [c.89]

Нетрудно установить, какие из этих состояний ответственны за реакцию типа (р, а) и какие за реакцию типа (р, ). По закону сохранения четности четность промежуточного ядра 4Ве до распада на две а-частицы должна совпадать с четностью конечного состояния (две а-частицы). Но четность системы, состоящей из двух а-частиц, положительна, так как для них операция отражения эквивалентна операции перестановки, а последняя не меняет знака волновой функции для частиц Бозе. При этом так как (—1) = +1, то I четно, и так как спин а-ча- [c.449]

Нетрудно показать также, что существование продольно поляризованных нейтрино тесно связано с несохранением четности в слабых взаимодействиях. В самом деле, в случае справедливости закона сохранения четности волновая функция частицы при зеркальном отражении (или, что то же самое, при операции инверсии, т. е. замене правой системы координат на левую) либо не меняется (для четной частицы), либо умножается на —1 (для нечетной), а частица переходит сама в себя. Это возможно в том случае, когда частица симметрична относительного правого и левого. Продольное нейтрино не обладает симметрией, так как при отражении в зеркале правый винт переходит в левый (направление вращения от х к у, например, сохраняется, а направление движения оси винта меняется на обратное). Частица не переходит сама в себя, а изменение соответствующей ей волновой функ- [c.645]

Последнее выражение представляет собой условие Вульфа — Брэгга (1.22) для электронной волны, падающей на решетку перпендикулярно атомным плоскостям. При выполнении этого условия функция Блоха представляет уже не бегущую, а стоячую волну, так как электрон с таким волновым вектором при его движении (в реальном пространстве) испытывает брэгговское отражение. Падающая и отраженная волны могут складываться двумя способами, образуя симметричную и антисимметричную комбинации [c.228]

Все оптические коэффициенты являются функциями длины волны падающего излучения. Зависимость коэффициента поглощения от длины волны падающего света а(Х) или от энергии n(Av) называют спектром поглощения вещества. Зависимость R k) или R hv) называют спектром отражения. [c.306]

Отсюда на основании соотношений (16.22) и (16.24) легко получить формулу для расчета интенсивности отраженного света как функции угла падения q> [c.19]

Электронные состояния двухатомных молекул могут различаться также по свойствам симметрии. В основе этого лежит представление о двух противоположных типах симметрии квантовых систем, различие которых можно охарактеризовать в общем виде знаками плюс и минус, что, в свою очередь, определяется различным поведением волновых функций, описывающих данное состояние при операциях симметрии. Если волновая функция Ч " сохраняет знак при отражении в плоскости, проходящей через ось молекулы, то тип симметрии плюс. [c.242]

Так как амплитуды падающей и отраженной волн в этом случае зависят от х (расстояния от начала стержня), то мы их будем обозначать соответственно через Xi (х) и (х), причем Xi > Xj и Xj есть убывающая, а Xj — возрастающая функция х. Когда амплитуды двух волн, распространяющихся в противоположных направлениях, везде одинаковы, то Амплитуды стоячей волны в пучностях, как мы видели, равны удвоенной амплитуде двух волн и одинаковы во всех пучностях. Если же две волны, распространяющиеся в противоположных направлениях, имеют разные амплитуды х) и (л ), то волну большей амплитуды Х можно разбить на две составляющие, с амплитудами (л-) и Xi (х) — Х-2 (х). [c.691]

Первая из этих составляющих вместе со второй волной амплитуды Х. (х) образует стоячую волну с амплитудами в пучностях, равными 2X2 (л). Второй составляющей, распространяющейся от начала стержня к концу его, не соответствует никакая волна, распространяющаяся в обратном направлении, и следовательно, вторая составляющая с амплитудой Xi (х) — Х (х) есть просто бегущая волна с амплитудой, убывающей с ростом х (так как Хх — убывающая, а Xj —возрастающая функция л) в частности, у начала стержня (х = 0) амплитуда этой бегущей волны равна Xj (0) — — Ха (0), а у конца стержня (х = I) Х (I) — Ха (I) = О, если потерями энергии при отражении можно пренебречь. Эта бегущая волна несет с собой энергию, возникающую у начала стержня за счет работы внешней силы распространяясь по стержню, эта энергия расходуется на потери, происходящие при колебаниях во всех участках стержня (поэтому бегущая волна по мере распространения затухает). [c.691]

Рис. 27. Интенсивность света, прошедшего через интерферометр Фабри — Перо в функции фазового сдвига Ф для различных значений коэффициента отражения зеркал г

Следует сказать, что при более строгом подходе 79, 90] амплитуды у всех отраженных волн будут определяться разными функциями, однако различие между ними быстро уменьшается с ростом номера отражения. Функции 1(1(2) и 1 ) (г) лишь приближенно описывают эти волны тока, но зато позволяют эффективно их просуммировать и получить замкнутые формулй. " [c.199]

Описание исследуемого процесса, т. е. отражение в аналитической форме предполагаемой физической модели процесса, существенно для использования методов теории подобия. Трудности решения этой задачи для макронеоднородных потоков специально рассмотрены в гл. 1. В случае потоков газовзвеси необходимо дополнительно сформулировать условия однозначности. Затем, с учетом последних, пользуясь, например, правилами подобного преобразования системы дифференциальных уравнений, можно установить условия гидродинамического подобия потоков газовзвеси. Тогда критериальное уравнение гидродинамики, записываемое в неявном виде для искомой безразмерной функции, например Ей [c.115]

Зонная структура твердого тела является результатом взаимодействия волновой функции электрона с рещеткой. Зонная структура позволяет найти частоты и направления, для которых волновая функция электрона может или не может проходить через решетку. Отражение электронной волны под углами Брэгга от кристаллографических плоскостей является идеально упругим и не вносит вклада в электрическое сопротивление. Для каждого кристалла и каждой электронной конфигурации условия Брэгга налагают определенные ограничения на направление волнового вектора и значения энергий, которые может принимать электронная волна. Эти ограничения в направлениях и значениях энергий приводят к появлению щелей в почти непрерывном спектре энергий и направлений. Именно эти щели (порядка 1 эВ для полупроводников и 5 эВ или больше для хороших диэлектриков) обусловливают сильнейшие различия между металлами, полупроводниками и диэлектриками (рис. 5.2). Для металлов характерно, что уровень Ферми оказывается внутри зоны, имеющей вакантные энергетические уровни. Полупроводники имеют полностью заполненную разрешенную зону. Ширина запрещенной зоны у них невелика, н поэтому ие большое число электронов при тепловом возбуждении может перейти в расположенную выше разрешенную зону. Диэлектрик отличается от полупроводника тем, что его запрещенная зона очень велика, и практически ни один возбужденный электрон не может ее преодолеть. [c.190]

А. А. Ильюшиным был сформулирован постулат изотропии [8] образ процесса нагружения в пятимерном пространстве деформаций полностью опреде- Рис. 5.7 ляется только внутренней геометрией траектории деформаций Э з) и скалярными функциями — давлением P —dQ темпепатцпой T(s), скоростью s. —т. е. образ процесса инвариантен относительно преобразований вращения и отражения всего образа в (рис. 5.7). [c.99]

График функции Эйри при раз-личнь[х коэффициентах отражения [c.240]

Е. М. Лифишц, 1954). Отраженному от звуковой линии слабому разрыву соответствует в плоскости годографа вторая характеристика Ob на рис. 125,а). Вид функции Ф вблизи этой характеристики устанавливается путем аналитического продолжения функций (121,2) согласно формулам (118,11 — 13). Однако при k= / 2 функция F теряет смысл и поэтому непосредственно воспользоваться этими формулами нельзя. Вместо этого надо положить в них сначала к = / 2- -к, после чего устремить е к нулю. В соответствии с общей теорией гипергеометрического уравнения при этом появляются логарифмические члены. [c.632]

Интересное и важное видоизменение самодифракции имеет место в оптических квантовых генераторах. Как было выяснено в 228, 229, электромагнитное поле внутри резонатора имеет вид бегущих навстречу друг другу волн. Если коэффициенты отражения зеркал близки к I, то бегущие волны обладают почти одинаковыми амплитудами и образуют, следовательно, стоячую волну. Квадрат ее амплитуды описывается функцией [c.827]

Рассеяние рентгеновских лучей атомом. Атомный фактор. Ясно, что интенсивность рентгеновских отражений должна быть про-лорциональна рассеивающей способности атома в кристаллической решетке. Рентгеновские лучи — электромагнитные волны — рассеиваются электронными оболочками атомов. Падающая на атом плоская монохроматическая волна возбуждает в каждом его элементе объема dv элементарную вторичную волну. Амплитуда этой рассеянной волны, естественно, пропорциональна рассеивающей способности данного элемента объема, которая, в свою очередь, пропорциональна /(r)dv, где U г) —выражаемая в электронах на функция распределения электронов вдоль радиуса г, от- считываемого от центра покоящегося атома со сферически симметричным распределением в нем электронной плотности, простирающимся от О до оо. Расчеты, проведенные в предположении о сферической симметрии атома, т. е. о сферической симметрии функции и (г), приводят к выражению для амплитуды суммарной волны, рассеиваемой атомом [c.42]

Что касается стоячей волны с амплитудами 2Xj (х) в пучностях, то эти амплитуды возрастают с ростом х (Ха — возрастающая функция х) от 2Ха (0) у начала стержня до 2Xi(0 =2Xj (I) у конца стержня (напомним, что потерями энергии при отражении от конца стержня мы пренебрегаем). Если потери энергии в стержне или длина стержня столь значительны, что отраженная волна затухает, не достигнув начала стержня, т. е. Xj (х-) обращается в нуль при л > О, то у начала стержня стоячая волна вовсе будет отсутствовать и возникнет только ближе к концу стержня. Это и есть уже упоминавшийся случай, когда явления, происходящие у конца стержня (отражение волны), никак не сказываются на явлениях, происходящих в начале стержня, и начальный участок стержня можно рассматривать как участок бесконечно длинного стержня, по ноторому распространяется только бегущая волна. [c.691]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...