Стекло Коэффициенты отражения

Стекло. Коэффициент отражения стекла в вакуумной области спектра при нормальном падении очень низок. На рис. 2.26 даны кривые зависимости коэффициента отражения для стекол различных марок при угле падения 45°. Коэффициент отраже- [c.91]

При нормальном падении луча коэффициент отражения для одной поверхности стекла минимальный, равный для обычных стекол 4—5% следовательно, для обеих поверхностей листового стекла коэффициент отражения равен 2г, т. е. 8-10%. [c.647]

С увеличением угла падения светового потока на поверхность стекла коэффициент отражения г у силикатных стекол возрастает вначале медленно, а начиная с углов, равных 50—60 , очень быстро и при углах падения луча, близких к 90 , ои может достигать 80—100%. [c.647]

С увеличением показателя преломления стекла коэффициент отражения г также возрастает (табл. 22). [c.647]

Видно, что для среды с меньшим показателем преломления П2 начальный уровень отражения ниже, угловые зависимости мягче , а угол Брюстера меньше, чем для П2. Кривая отражения для естественного света, представляющего собой суперпозицию параллельной и перпендикулярной компонент, идет посередине между зависимостями / ц и 7 , что подтверждает известный факт для стекла коэффициент отражения практически постоянен вплоть до углов падении в 40 . [c.188]

Проведенное рассмотрение существенно упрощено с предположением об однородности температуры внутри стекла. Для неоднородных температур уравнение (7.104) должно быть модифицировано введением Ь Х, Т) под знак интеграла. Для конкретных температурных градиентов уравнение должно решаться численным методом [6], так как никакое простое решение невозможно. К счастью, коэффициент поглощения и коэффициенты отражения поверхностей обычно такие, что даже для слоя толщиной всего 5 мм внутренние отражения более высоких порядков очень малы и ими обычно можно пренебречь. [c.396]

Проведем числовую оценку коэффициентов отражения и пропускания для одного частного случая. При прохождении света из воздуха (п1 = 1) в стекло (для видимой области спектра П2 1,5) 7 = [(Л2 — 1)/(л2 + 1)] = 4%, тогда как = [c.75]

Зависимость коэффициентов отражения, Л и пропускания if от угла падения при переходе света из воздуха (Л( 1) в стекло ( 2 1.5) [c.86]

Коэффициент отражения стекла с заданным многослойным покрытием как функция длины волны [c.220]

Резкость интерференционной картины будет тем значительнее, чем больше коэффициент отражения от металлического слоя (рис. 7.6). Значение = 0,04 соответствует поверхности стекла, не покрытой металлом. При современных способах металлического покрытия коэффициент отражения удается довести до / = 0,90 — [c.139]

Равенство коэффициентов отражения Гх и гц при нормальном падении вполне понятно, так как в этом случае и Ец, и Е параллельны границе раздела и физически равноправны. Знаки и Гц по-прежнему выражают соотношение фаз отраженной и падающей волн. Для = 1,5 (стекло — воздух) находим [c.476]

Такому условию всегда можно удовлетворить на опыте. Для стекла, например, с п — 1,5 находим фв = 56°19, а для воды (п = 1,33) имеем фБ = 534 (в обоих случаях первой средой служил воздух, = 1). При угле падения ф = фб коэффициент отражения гц для Е равен нулю, а дается формулой (см. упражнение 186) [c.477]

При сравнительно небольших частотах (инфракрасные лучи) оптические свойства металла обусловливаются главным образом поведением свободных электронов. Но при переходе к видимому и ультрафиолетовому свету начинают играть заметную роль связанные электроны, характеризующиеся собственной частотой, лежащей в области более коротких длин волн. Участие этих электронов обусловливает, так сказать, неметаллические оптические свойства металла. Так, например, серебро, которое в видимой области характеризуется очень большим коэффициентом отражения (свыше 95%) и заметным поглощением, т. е. типичными оптическими особенностями металла, в области ультрафиолета обладает резко выраженной областью плохого отражения и большой прозрачности вблизи X = 316 нм отражательная способность серебра падает до 4,2%, т. е. соответствует отражению от стекла. Ниже приведены коэффициенты отражения серебра (в процентах) для разных длин волн при нормальном падении [c.490]

Интерферометр Фабри—Перо. Интерферометр, или эталон Фабри—Перо, является в настоящее время основным прибором в спектроскопии высокой разрешающей силы. Его действие основано на интерференции большого числа лучей, получаемых при многократном отражении световой волны между двумя параллельно расположенными плоскими зеркалами, обладающими частичным пропусканием (рис. 26). В современных интерферометрах, как правило, используют многослойные диэлектрические зеркальные покрытия, которые наносят на подложки из оптического стекла или кварца в вакууме. Они позволяют получать высокие коэффициенты отражения света при малой величине потерь на поглощение. Худшие характеристики имеют покрытия из тонких пленок серебра и алюминия. [c.76]

Если поверхность стекла неровная (шероховатая, матовая) или стекло неоднородно в массе (содержит мельчайшие инородные включения, как, например, глуше-ное — молочное стекло) и размеры этих неровностей (неоднородностей) равны или больше длины волны падающего на стекло света, то всегда происходит неправильное или диффузное (рассеянное) отражение света и коэффициент отражения значительно возрастает. [c.459]

Коэффициент отражения для одной отражающей поверхности стекла (ро) при падении излучения под любым углом а> О определяется Йо формуле Френеля [c.459]

В оптических приборах с большим числом отражающих поверхностей (более 10) потери света из-за отражения могут достигать нескольких десятков процентов в обычном призменном бинокле потери света на отражение около 25%. С увеличением показателя преломления стекла (среды) коэффициент отражения света возрастает (табл. 17). [c.460]

Устойчивость химическая 455, 469 Стекло техническое листовое — Коэффициенты отражения 460 [c.540]

Важной оптической характеристикой стекла является его спектральное пропускание. При прохождении излучения через границу раздела сред и их толщин имеют место потери в виде отражения части потока на преломляющих поверхностях, поглощения части потока на отражающих поверхностях, поглощения и светорассеяния в толще оптической среды. Эти потери оцениваются коэффициентами отражения р , поглощения и светорассеяния [c.507]

Цвет характеризует отражательную способность тела, но лишь по отношению к падающим на тело видимым лучам. Отражательная способность тела по отношению к невидимым лучам может быть совершенно иная. Так, например, по отношению к этим лучам отражательные способности белого и черного лака почти одинаковы, несмотря на большое различие в отражательной способности по отношению к солнечным лучам. Стекло, прозрачное для видимых лучей, хорошо излучает и поглощает инфракрасные (невидимые) лучи и в этом отношении не отличается от других строительных материалов. Коэффициенты отражения солнечных лучей разными материалами (альбедо) приведены в приложении 3. [c.23]

Эталонами белой поверхности для спектрофотометра СФ-10 служат два молочных стекла марки МС-4, которые имеют одинаковые абсолютные коэффициенты отражения. Одна сторона эталона глянцевая, другая — матовая. [c.187]

Стекло, по Кобленцу, дает максимум коэффициента отражения, свойственный силикатам при 9,2—9,3 мкм и другой максимум при 9,7 мкм с легким повышением при 8,6—8,8 мкм. Рубенс исследовал [c.87]

Рис, 4.17. Кривые зависимости коэффициента отражения от длины волны многослойной диэлектрической стопы (с толщиной каждого слоя Х/4), изготовленной из ТЮг и 8Юг, с общим числом слоев, равным 3 (штриховая кривая) и 15 (сплошная кривая). Подложка изготовлена из стекла ВК-7, [c.182]

На рис. 3.3 приведены рассчитанные методом Монте-Карло [78] кривые распределения плотности мощности излучения накачки на длине волны 0,58 мкм в радиальном (кривые 1, 2) и азимутальном (кривые 3, 4) направлениях в поперечном сечении цилиндрического элемента из неодимового стекла. ГЛС-2, помещенного в иммерсионную среду. Коэффициент поглощения плазмы лампы накачки принят равным 1 см , а коэффициент отражения покрытия отражателя равен 0,97. Из рисунка видно, что максимальное значение q может иметь место в различных участках поперечного сечения элемента. [c.124]

Характеристики отражателей и параметры лазера иа неодимовом стекле (диаметр отражателей 40 мм, диаметр активного элемента 10 мм, коэффициенты отражения зеркал резонатора 1 и 0,5) [c.126]

Оптимизация коэффициента отражения выходного зеркала резонатора. Аналитические зависимости для мощности излучения лазера, коэффициента использования запасенной энергии и оптимального коэффициента отражения выходного зеркала громоздки, а зависимость параметров от температуры в них проявляется неявно. Поэтому для инженерной оценки влияния теплового режима активного элемента на эти величины часто пользуются графическими представлениями соотношений. Покажем на примере моноимпульсного лазера возможность применения этого метода для определения оптимального коэффициента отражения зеркал резонатора с учетом температурной зависимости коэффициента усиления активной среды. Проведем этот анализ применительно к АИГ Nd, для которого указанная зависимость сильнее, чем у стекла. [c.156]

Как пам уже известно, в оптическом диапазоне коэффициент отражения при нормальном падении луча для границы воздух — стекло равен примерно 0,04. Увеличение R при наклонном падении луча не является достаточным для получения резкой многолучевой иитерс )еренционной картины в проходящем свете. Коэффициент отражения, близкий к единице, можно получить и при почти нормальном падении света — путем нанесения соответствующих многослойных диэлектрических покрытий или частично прозрачного слоя металла. [c.103]

Высокоотражающие интерференционные покрытия (интерференционные зеркала). Наряду с необходимостью уменьшать коэффициент отражения на практике часто приходится решать противоположную задачу — получать высокоотражающие поверхности. При решении также и этой задачи па помош,ь приходит явление интерференции. Легко убедиться, что если в системе, изображенной на рис. 5.14, показатель преломления диэлектрического слоя взять больше показателя преломления стекла п > п ), то произойдет увеличение коэффициента отражения. Вследспзие того, что потеря полуволны будет происходить теперь только на пиеш-ней поверхности пленки, оптическая разность хода между отраженными когерентными волнами I и 2 будет равна Л/4 + Х/4 + к/2 = = X, что соответствует разности фаз, равной 2я. Таким образом, [c.108]

Слои наносятся следующим образом. На стекло (рис. 5.15) наносят определенное число диэлектрических пленок с разными показателями преломления, но с одинаковой оптн1№ской толщиной, равной i/4, причем их наносят так, чтобы между двумя слоями с большим показателем преломления (например, сульфид цинка, для которого rii 2,3) находилась диэлектрическая пленка с малым показателем преломления Па (например, фторид лития с По 1,3). Легко убедиться, что в этом случае все отраженные волны будут синфазными и потому будут взаимно усиливаться. Характерным свойством такой высокоотражающей системы является тот факт, что она действует в довольно узкой спектральной области, причем чем больше коэффициент отражения, тем уже соответствующая область. Например, значения коэффициента отражения R 0,9, полученного с использованием семи слоев, добиваются в области шириной АХ — 5000 А. [c.108]

Резкость интерференционной картины. Резкость интерференционной картины будет зависеть от коэффициента отражения нанесенной на пластины пленки. На рис. 5.22 показана зависимость резкости полос интерференции для разных значений R от углового расстояния относительно центра интерференционной картины. Значение R = 0,04 соответствует поверхности чистого стекла, в то время как R = 0,99 соответствует поверхности с многослойным покрытнбм. Следует обратить внимание па то, что при рассмотрении интерференции многих лучей мы полагали R + Т = I, т. е. пренебрегали поглощением внутри пластинки. Однако при нанесении на поверхность пластины полупрозрачного металлического слоя происходит поглощение, в результате чего интенсивность изменится. Поэтому пользуются выражением R + Т + А I, где А — коэффициент суммарного поглощения света отражающими слоями. [c.115]

Для исследования зависимости коэффициента отражения Л от угла падения ф при п < п рассмотрим часто встречающийся переход света из стекла в воздух. В данном случае, как уже указывалось, Фпред 42°. Угол Брюстера, получающийся из условия 1 фБр 12, будет еще меньше фвр 33°). Следовательно, зависимость коэффициентов отражения и = [( ю) и/(-Еоо) и ] Я == [(Eio)i/(-Eoo) ] от угла падения, определяемая соотноще-ниями (2.17), должна представляться следующей кривой (рис. 2. 20) при ф О, как и прежде (при П2 > i), коэффициент отражения 4%. При ф = фБр находим и = О, т.е. отражается только волна, в которой вектор Е колеблется перпендикулярно плоскости падения 0). При ф -> ф ред (а не при ф -> п/2, [c.97]

Просветление оптики. Уже указывалось, что при создании оптических систем с большим числом отражающих поверхностей относительно малый коэффициент отражения на каждой из них (Я 4% для перехода стекло —> воздух при нормальном падении) начинает существенно влиять на общее количество света. Так, например, в сложном объективе, состоящем из нескольких линз,. дегко потерять половину светового потока. Поэтому сведение к минимуму коэффициента отражения на каждой поверхности просветление оптики) становится важной задачей, которая теперь решается путем использования явлений интерференции. [c.217]

Бомбардировка стекла положительными ионами (доза 5-10 uohI m ) приводит к понижению коэффициента отражения до 36% исходной вели- [c.218]

Рие. 2. Зависимости в диапазоне видимого света (400—700 нм) коэффициентов отражения Я поверхности стекла с п, — 1.52 от длины волны света к 2 — для непросветлённой поверхности г — для поверхности с однослойной про-свстляютсй плёнкой, показатель преломления которой п, = 1,40 3 — то же при п, = 1,23 е — для поверхности е трёхслойной просветляющей плёнкой. [c.150]

Рие. 3. Экспериментальная зависимость коэффициента отражения R(X ) (Xz = 2.nlkz) от поверхностей одного и того же образца стекла (пластина), получаемого разливом ка жидком олове 1,2 — коэффициенты отражения от поверхностей, граничащих с оловом и воздухом соответственно. На вставках пространственная зависимость потенциалов U(z), обеспечивающих подгонку кривых Л(Хг). Заштрихованы области шероховатости. [c.384]

Рис. 4. Экспериментально полученнан зависимость коэффициента отражения Й(Х ) от иоверхноств тонкой золотой плёнки, полученной термическим напылением на поверхность стекла. На вставке форма потенциала Щг), обеспечивающего подгонку кривой П(Х2).

Прохождение света через стекло сопровождается отражением света от поверхности и поглощением в стекле. Коэффициент пропускания представляет собой отношение интенсивностей двух потоков света прошедшего и исходного г = /прош/- исх ЮО % Для обычного щелочного стекла г = 84. .. 90 %, так как 8 - 9 % потока отражается и 2,5 - 7 % поглощается стеклом. [c.323]

Коэффициенты отражения измерялись для полного потока излучения инфракрасной лампы Мазда, предназначенной для сушки, мощностью 250 вт,. а также для одной только инфракрасной части излучения, отфильтрованной с помощью марганцевого стекла Манганаль . [c.98]

Рассмотрим оптическую подложку, например стекло, покрытую рядом слоев с попеременно высоким Пн и низким Пь показателями преломления по сравнению с показателем преломления пз подложки. В качестве материалов с высоким и низким показателями преломления можно рассмотреть соответственно ТЮг и Si02. Если толщина слоев 1н и U такова, что Пн1н = = П1к = 1о1 , где Хо —длина падающей волны в вакууме, то электрические поля от всех отражений на границах слоев будут складываться в фазе. Рассмотрим, например, две границы раздела слоя с высоким показателем преломления (рис. 4.16). Коэффициент отражения для электрического поля на границе раздела при переходе от среды с низким показателем преломления к высокому записывается в виде [c.180]

Пусть, например, ns 1,54 (стекло ВК-7), пи = 2,28 (ТЮ2 при >.0 1 мкм), riL = 1,45 (Si02 при I мкм) и / = 15. В этом случае мы получим R = 99,8 %. Заметим, что коэффициент отражения по мощности на отдельной границе раздела в соответствии с (4.50) равен Rim = Rhl= [rniV = [ пц — nt)/ пн+ [c.181]

Медиальные системы получили весьма ограниченное распространение. Г0 может быть объяснено тем, что они обладают одновременно всеми недостатками рефракторов (больщие диаметры линз, требующие высокой недостижимой на практике степени однородности стекла) и зеркально-линзовых систем (малый коэффициент отражения зеркал, наличие центрального виньетирования, которого можно избежать ценой введения некоторой децентрировки, как это выполнено на второй схеме рис. 1V.15). [c.359]

На рио. 7.3 приведены результаты расчета коэффициентов отражения, выполненного по этим формулам [13] для решетки, нарезанной на стекле и имеюш,ей 600 штрйхов/мм показатель преломления для стекла п = I — 2,7-10- ." [п = 1—SA,", где б=(р/2л) (e lm ) р — число относительно свободных электронов в 1 см l lm — классический радиус электрона]. [c.254]

Пусть с пучком, имеющим интенсивность 1о> когерентно складывается пучок с интенсивностью 0,04 I о (коэффициентом отражения по интенсивности, равным 4%, обладает граница между воздухом и обычным стеклом при нормальном падении). Суммарная интенсивность в максимуме образующейся благодаря наложению пучков интерференционной картины составляет ( у/1 + л/оЖЬ) 1,44 1о, в минимуме (v — / ,041о) = 0,64 1о. Эти цифры особых комментариев не требуют. [c.133]

На рис. 3.36 представлена схема эксперимента [79], в котором осуществлялась оптическая регистрация распространения и затухания гармонических гигагерцевых акустических волн 25 ГГц). Широкополосные акустические импульсы возбуждались при поглощении лазерных импульсов накачки Я 0,2 пс hv =2 эВ, Vn = 110 МГц) в пленках алюминия либо а—Ge Н и распространялись в оптическом стекле. В [80] для регистрации акустических волн, также как и в [791, использовался эффект изменения коэффициента отражения зондирующего излучения от поверхности при выходе на нее звуковой волны (эффект пьезоотражения), но на этот раз в металлах (Ni, Zr, Ti, Pt). Так же как и в [77—79], использование дополнительной низкочастотной акусто-оптической модуляции возбуждающих импульсов и селективного усиления при обработке отраженных сигналов позволяет существенно повысить чувствительность приема, В данном случае при Vf, =250 МГц и частоте модуляции 10 МГц [83] уверенно регистрируются относительные изменения коэффициента отражения на уровне 10 (предельные чувствительности— 10 ). Профили сигналов, представленные в [83], имеют характерные длительности порядка 10 пс. [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...