Поляризация деформационная

I указывает поляризацию деформационного колебания. Структуры соответствующих колебательных уровней молекулы СО2, а также важной для получения инверсии молекулы N2 приведены на рис. 4.1. [c.117]

При непрерывном нагружении для каждого текущего значения степени деформации с увеличением скорости деформации интенсивность механохимического растворения возрастала по закону, близкому к линейному. Это проявлялось в росте деформационного разблагораживания потенциалов активного растворения Аф (см. рис. 26, кривые 1—4) при гальваностатической поляризации (0,75 мА/см ) и увеличении плотностей токов активного растворения и пассивного состояния при потенциостатической поляризации соответственно при —250 мВ и 900 мВ по н. в. э. (рис. 27). [c.84]

Гржимайло В. Н. Деформационное подобие и исследование напряженного состояния составных плоских тел оптическим методом.— В кн. Тр. VII Всесоюз. конф. по поляризац.-опт. методу исслед. напряжений. Таллин, 1971, с. 125—132. [c.175]

Матричные элементы в случае поляризационного М и деформационного М рассеяний, вычисленные через ф п ц>, всегда сдвинуты пр фазе на я/2. Это означает, ЧТО поляризац. и деформац. рассеяния, обусловленные одной и той же фононной модой, не интерферируют. Поэтому говорят о четырёх механизмах рассеяния А, 00, РА, РО, где первая буква указывает на характер рассеяния (деформационный или поляризационный), вторая — на ветвь фононов (акустическая или оптическая). [c.275]

Основные механизмы поляризации —это электронная (деформационная) поляризация (смещение орбиталей электронов относительно атомных ядер) и дипольная — поворот (ориентация) дипольных молекул в полярных диэлектриках. У неполярных диэлектриков может наблюдаться лишь электронная (деформационная) поляризация, у полярных — наряду с электронной и дипольная поляризация, когда пой действием сил внешнего электрического поля, созданного зарядами на электродах конденсатора, дипольные молекулы ориентируются в соответствии со знаком их полярности. [c.8]

Диэлектрической проницаемостью е (или диэлектрической постоянной) изоляционного материала называется число, показывающее, во сколько раз увеличится емкость вакуумного конденсатора, если, не изменяя формы и размеров конденсатора, заполнить пространство между электродами испытуемым веществом е = Сх/Св (где С, — емкость испытуемого образца, Св — емкость вакуумного конденсатора). Диэлектрик тем лучше, чем меньше емкость конденсатора с данным материалом, чем меньше его диэлектрическая проницаемость. Значения диэлектрической проницаемости определяют, измеряя емкость с измерительного конденсатора, между обкладками которого помещается испытуемый образец. Диэлектрическая проницаемость представляет собой комплексную величину, слагаемыми которой являются компонента е, обусловленная деформационной и ориентационной поляризацией диэлектрика, и мнимая характеристика г", связанная с кинетикой процесса установления ориентационной дипольной поляризации 8 = е — /8". [c.122]

Нетрудно видеть, что изменение Реп с температурой может происходить по двум причинам. Прежде всего с изменением температуры свободный кристалл меняет свои размеры сужается или расширяется. Очевидно, что в результате такого расширения (сужения) даже при условии, что в кристалле не произошло никакой перестройки его структуры из-за изменения температуры, спонтанная поляризация кристалла изменяется, так как изменится число зарядов и диполей в единице объема (которое и определяет величину спонтанной поляризации). Отсюда понятно, что в пироэффекте должна быть, так сказать, деформационная часть. Эта часть эффекта обычно трактуется как пьезо- [c.103]

Процесс установления (после включения диэлектрика под напряжение) дипольной поляризации или же процесс ликвидации состояния дипольной поляризации (после снятия напряжения с диэлектрика) требует относительно большого (по сравнению с практически почти безынерционными явлениями деформационной поляризации) времени. Уто время в разных случаях может быть различным в частности, очевидно, что оно тем больше, чем больше размеры молекул и чем больше абсолютная (динамическая) вязкость (коэффициент внутреннего трения) вещества. Во всяком случае, приходится считаться с тем, что это время может быть уже того же порядка, что и время полупериода переменных напряжений, применяемых в современной радиотехнике и даже в низкочастотной электротехнике, или больше этого времени. Поэтому ориентационная поляризация должна быть отнесена к числу медленных или релаксационных видов поляризации. [c.110]

В отличие от деформационной поляризации дипольная поляризация, как и другие виды релаксационной поляризации, вызывает рассеяние электрической энергии, переходящей в диэлектрике в тепло, т. е. она приводит к появлению диэлектрических потерь (подробнее см. гл. И1). [c.111]

В полярных диэлектриках ток абсорбции вызывается ориентацией дипольных молекул (ориентационная поляризация требует по сравнению с практически мгновенной деформационной поляризацией относительно большого времени). [c.173]

В полярных полимерах наблюдается не только деформационная, но и ориентационная поляризация, причем основной вклад вносит ориентационная поляризация, связанная с ориентацией постоянных диполей в электрическом поле. Скорость ориентационной поляризации определяется подвижностью диполей, следовательно, этот механизм поляризации носит релаксационный характер. Наличие ориен- [c.61]

Чем отличается деформационная поляризация от тепловой [c.272]

Поляризация диэлектрика с неполярными молекулами, состоящая в возникновении у молекул индуцированного электрического дипольного момента (п. 3°), называется электронной или деформационной поляризацией. Поляризация этого типа не зависит от температуры диэлектрика. Интенсивность теплового движения молекул не влияет на [c.195]

При статическом нагружении с помощью разрывной машины на фиксированных уровнях нагрузки, соответствующих области упругой деформации, стадии легкого скольжения, области деформационного упрочнения и стадии динамического возврата, снимали анодные потёнциодинамические кривые (2,4 В/ч) и определяли зависимость от степени деформации потенциалов полной пассивации и- перепассивации (области пассивного состояния), скорости коррозии (потери массы), плотности тока начала пассивации (в области Фладе-потенциала), потенциалов активного и транспассиБного состояний при определенном значении тока поляризации, плотностей тока активного, пассивного и транспассивного состояний на определенных уровнях потенциалов. При динамическом нагружении записывали плотности токов активного растворения и пассивного состояния в потенциостати-ческом режиме, величины потенциалов в гальваностатическом режиме, а также изучали влияние скорости деформации на величину тока и электродные потенциалы. [c.80]

При непрерывном нагружении для каждого текущего значения степени деформации с увеличением скорости деформации интенсивность механохимического растворения возрастала по закону, близкому к линейному. Это проявлялось в росте деформационного разблагораживания потенциалов активного растворения Дфа (см. рис. 21, кривые /, 2,3,4) при гальваностатиче-ской поляризации (0,75 мА/см ) и увеличении плотностей токов [c.83]

Уменьшение механохимического э( )фекта на стадии динамического возврата проявляется в условиях статического нагружения (см. рис. 21, кривая /) сильнее, чем в условиях динамического (см. рис. 21, кривые 2, 3, 4), что указывает на более полное протекание процессов возврата в статических условиях. Особенно значительно уменьшается мехапохимический эффект на этой стадии при потенциостатической поляризации в случае более высоких значений плотности тока (ср. кривую и кривую г а на рис. 21). Это связано с тем, что одна и та же величина деформационного сдвига потенциала вызывает одинаковое приращение логарифма плотности тока (в тафелевской области), т. е. приращение плотности тока больше при более высоком ее исходном значении. - [c.84]

В работе [74] предпринята попытка объяснить влияние механической деформации медного электрода на его анодную и катодную поляризацию в водном растворе USO4 с позиций теории перенапряжения кристаллизации при условии, что лимитирующей стадией реакций является поверхностная диффузия ад-ионов, параметры которой зависят от расстояния между ступеньками роста, т. е. от плотности дислокаций. С учетом того, что плотность дислокаций линейно связана со степенью пластической деформации, получена прямая пропорциональная зависимость скорости реакции от корня квадратного из степени деформации. Эта зависимость приближенно соответствует результатам опытов и несколько нарушается при больших деформациях. К сожалению, в этой работе не измеряли величину механического напряжения, а поскольку в случае меди деформационное упрочнение может подчиняться параболическому закону [41 ], можно объяснить результаты опытов [74 ] без привлечения теории замедленной стадии поверхностной диффузии. [c.89]

Возможность практического использования полученного соотношения для определения деформационного изменения тока коррозии обосновывается так же, как и в известном методе снятия реальных поляризационных кривых для определения скорости коррозии металла на основе кинетической теории коррозии идеальные поляризационные кривые, определяющие стационарный потенциал и ток коррозии, рассматриваются как продолжение тафелевских участков реальных поляризационных кривых. Это, очевидно, справедливо для электрохимически гомогенной поверхности, но также может быть принято для технических металлов (железа, никеля, свинца и др.), поскольку наблюдалось удовлетворительное совпадение результатов, полученных измерением скорости коррозии непосредственно по убыли массы и расчетом по поляризационным кривым [54]. На рис. 59 реальные поляризационные кривые показаны сплошными линиями. Для практического расчета скорости коррозии в формулу (232) следует подставлять величины сдвигов потенциалов, определенные сечением реальных анодных и катодных поляризационных кривых для произвольно выбранного значения плотности тока гальваностати-ческой поляризации в пределах тафелевских участков. [c.166]

Параметры анодной поляризации начинают изменяться (раз-благораживание потенциалов активного растворения и перепасси-вации, облагораживание потенциала пассивации, рост плотности токов активного растворения и пассивации) уже при нагружении в упругой области (рис. 26, точка 1 диаграммы напряжение — деформация), однако максимальное изменение наблюдается в области пластического течения и с ростом деформационного упрочнения (причем, поскольку площадка текучести в данном случае почти не проявлялась, изменение величин было монотонным). Затухание роста деформационного упрочнения на стадии динамического возврата (см. рис. 26, точка 4) вызвало перемену знака дальнейшего изменения параметров поляризации, т. е. ослабление механо-химического эффекта. [c.83]

Влияние деформации на катодную поляризационную кривую выделения водорода для стали 1Х18Н9Т аналогично отмеченному выше для стали 20 деформация на стадии деформационного упрочнения ускоряет катодную реакцию (на стадии динамического возврата наблюдалось ослабление этого влияния, как и в случае анодной поляризации). Объясняется это, по-видимому, зависимостью скорости разряда ионов водорода и рекомбинации адсорбированных атомов от работы выхода электрона и адсорбционных свойств поверхности металла в связи с влиянием деформации электрода на эти свойства. Однако возможно, что наблюдаемое изменение катодной поляризации связано с пространственным перераспределением анодных и катодных реакций вследствие стремления к локализации анодного растворения пластически деформированного электрода, как это рассмотрено в гл. IV. [c.86]

Для керамики с памятью двулучепреломление достигает 1,2х Х10 (в состоянии памяти сохраняется 1,15-10- ). Следует, однако, учесть, что деформация такой керамики в области пространственной модуляции света, в том числе путем ее частичной перепо-ляризации, затруднена вследствие опосредованного (деформационного) характера ее поляризации электрическим полем. Поэтому при повторяющихся включениях и выключениях электрического поля, особенно при больших значениях последнего (более 5 кВ/см), накапливается остаточная деформация, в результате которой снижается оптический контраст модуляции света — имеет место явление необратимой поляризации элемента или образца вне области приложения электрического поля. Оно носит в керамике с памятью общий характер, так как деформационные напряжения в этом пьезоэлектрическом материале имеют место при любом способе приложения к нему электрического напряжения. Явление приводит к появлению неустранимых шумов на границах и вне области приложения электрического поля, что ведет к ухудшению оптических характеристик ПВМС, в том числе и со смещением (деформацией) керамики. [c.71]

Электроны, ионы или диполи приводят к образованию электрического дипольного момента (поляризованного состояния) посредством различных механизмов. Если эти частицы связаны в структуре диэлектриков достаточно жестко , внещнее поле или другие воздействия могут привести лищь к очень малым (по сравнению с атомными размерами) смещениям этих частиц относительно неполяризованного состояния. Тем не менее небольщие упругие смещения всех структурных единиц диэлектрика приводит к значительному интегральному вкладу в изменение его свойств. Такой механизм поляризации можно называть упругим его называют также поляризацией смещения или деформационной поляризацией. [c.62]

Поверхностная активность органических соединений в более сильно поляризующемся, по сравнению с октаном, бензоле резко снижается [32], и соответственно этолгу деформационная активность растворов поверхностно-активных веществ в бензоле ниже, чем в октане. В полярном растворителе — воде — деформационная активность поверхностно-активных веществ резко снижается. Это снижение энергии взаимодействия адсорбированных молекул с поверхностью металла вполне соответствует тому, что поляризация в воде полярных групп и их гидратация [31] значительно снижают поверхностную активность органических веществ в водных растворах. [c.56]

Для полярных диэлектриков Дебай видоизменил уравнение Клаузиуса — Мосотти, заменив электронную и ионную поляризуемости моле14улы а, входящие в это уравнение, суммой деформационной поляризуемости а и поляризуемости, соответствующей дипольной поляризации и равной [c.119]

Зависимость е от частоты. Как мы уже отмечали выше, время установления электронной или ионной поляризации весьма мало по сравнению со временем изменения знака напряжения (т. е. с полупериодом переменного напряжения) даже для наиболее высоких практически применяемых в электротехнике и радиотехнике частот. Поэтому поляризация диэлектриков, для которых характерен лишь деформационный механизм поляризации, успевает полностью установиться за время, чрезвычайно малое по сравнению с полупе- [c.121]

Поляризация обусловлена микроскопическими процессами, происходящими в диэлектрике под действием электрического поля. Различают упругую и тепловую поляризации. Если частицы связаны достаточно жестко, то силы, стремящиеся возвратить в исходное положение смещенные электрическим полем заряды, носят квазиуп-ругий характер. Возникающие смещения обычно невелики. Однако смещения всех структурных единиц диэлектрика приводят к существенному интегральному вкладу. Такая поляризация называется гой (деформационной). После выключения поля время релаксации системы при упругой поляризации составляет с. [c.255]

Величина молярной поляризуемости Р является аддитивной и складывается из поляризуемостей атомов, а также из инкрементов поляриз> смости, связанных с наличием различных типов химических связей (двойная, тройная) и с другими особенностями строения молекул. Здесь картина та же, что и в сл) чае оценки молярной рефракции. Для неполярных диэлектриков диэлектрическая проницаемость обусловлена только деформационной поляризацией и, согласно соотношению Максвелла, практически совпадает с квадратом показателя преломления в области высоких частот г п . Для таких полимеров (полиэтилен, политетра(1)торэтилен, полибутадиен и т, д ) молярная рефракция R практически совпадает с молярной поляризацией Р. [c.260]

Сравнивая (5.60) и (5.21), отметим аналогию между ними. Однако в рассматриваемом случае важную роль играет поляризация фонона (5.30) — (5.32), определяющая угловую зависимость и поляризацию рассеянного излучения. Коэффициент с1 в общем случае отличается от (1. Имея в виду последующее рассмотрение в 6, можно отметить, что, согласно излагаемой теории, коэффициент с1 определяет вклад в тензор рассеяния, обусловленный деформационным потенциалом, тогда как величина с1 соответствует вкладу в тензор рассеяния вследствие электрооптической связи (так называемый механизм Фрёлиха). [c.56]

Деформационный механизм проявляется в недиагональном рассеянии г ху)2 или 2(ух)1 на продольных оптических колебаниях симметрии В2- Если для простоты анализа учесть в (5.14) в качестве состояний п, п электронно-дырочные возбуждения с нулевыми латеральными волновыми векторами =к У = Оик( =к У = 0), то матричный элемент отличен от нуля только для межподзонных переходов с изменением проекции углового момента дырки на 2. В результате составной трехквантовый матричный элемент оказывается пропорциональным комбинации 62x6 у +е2у 1х произведений компонент векторов поляризации е2 и в . [c.167]

Перейдем теперь к случаю, когда примесный ион находится в кубическом кристалле в локальном поле кубической симметрии. В этом случае расщепление спектральных линий обусловлено истинным расщеплением вырожденных электронных уровней иона при деформационном понижении симметрии поля, действующего на ион. В [65] путем теоретикогруппового расчета и использования теории возмущений были получены основные характеристики расщепления спектральных полос (число, относительная интенсивность, поляризация и величина смещения компонент расщепления) для всех возможных электрических и магнитных дипольных переходов между различными уровнями ионов, находящихся в полях симметрии Oh и Тц, при одноосном С5катии кристаллов вдоль <100>, <110>. Кратность [c.111]

Теория, учитывающая одновременное взаимодействие электрона с оптическими и акустическими ветвями колебаний без использования континуальной модели и адиабатического приближения, развивалась в работе Суми и Тоязавы [132] на основе метода фейнмановских интегралов. Было показано, что резкое изменение состояния полярона (наблюдаемое при увеличении связи) от почти свободного типа (Р) к самозахваченному типу (5) вызывается взаимодействием малого радиуса (деформационный потенциал акустических колебаний), а не дальнодействующим взаимодействием (поле электрической поляризации оптических колеба иий). Такое резкое изменение должно наблюдаться только при малом отношении средней энергии фононов к энергетической ширине электронной зоны в жесткой решетке, т. е. при 7< 1. При 7 5з1 почти свободное состояние Р практически не отличается от самозахваченного состояния 5. [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...