Нулевой промежуток

Так как за нулевой промежуток времени частица не может покинуть точку X, член нулевой степени по г может быть записан в виде [c.461]

Теперь обратимся к вращательной структуре колебательно-вращательных спектров. По правилам отбора Д/ = 1, и поэтому осуществляются две серии переходов между вращательными состояниями разных колебательных уровней. Соответственно и в спектре наблюдаются две серии линий, которые называются ветвями полос -ветвями, если AJ = +1, и Р-ветвями, если Д/= —1 (см. рис. 1.22 и 1.23). Между сериями Р- и / -ветвей находится так называемый нулевой промежуток (начало полосы) vq. Он соответствует чисто колебательному переходу v = G (и )(/-=о) — [c.65]

Время разбега характеризуется возрастанием скорости начального звена от нулевого значения до некоторого среднего значения, соответствующего нормальной рабочей скорости этого звена механизма. Установившимся движением механизма называется движение, при котором его кинетическая энергия является периодической функцией времени. Во время установившегося движения обычно скорость начального звена механизма колеблется около среднего значения, соответствующего нормальной рабочей скорости этого звена механизма. Промежуток времени, по истечении которого положение, скорость и ускорение начального звена механизма принимают первоначальные значения, является периодом изменения кинетической энергии механизма и называется циклом установившегося движения механизма. [c.304]

Сущность получения лазерного луча заключается в следующем. За счет накачки внешней энергии (электрической, световой, тепловой, химической) атомы активного вещества излучателя переходят в возбужденное состояние. Через некоторый промежуток времени возбужденный атом может излучить полученную энергию в виде фотона и возвратиться в исходное состояние. Фотон представляет собой элементарную частицу, порцию света, обладающую нулевой массой покоя и движущуюся со скоростью, равной скорости света, в вакууме. Фотоны возникают (излучаются) в процессах перехода атомов, молекул, ионов и атомных ядер из возбужденных состояний в более стабильные состояния с меньшей энергией. При определенной степени возбуждения происходит лавинообразный переход возбужденных атомов активного вещества-излучателя в более стабильное состояние. Это создает когерентное, связанное с возбужде- [c.16]

Из формулы (89) следует, что если А равна нулю или четному числу полуволн, то / = 4/1, т. е. имеет место усиление суммарной интенсивности пучков по сравнению с суммой их интенсивностей а если она равна нечетному числу полуволн, то / = О, т. е. суммарная интенсивность будет нулевой. Это соответствует принципу сохранения энергии. При параллельности рассматриваемых пластин поверхность верхней пластины будет равномерно освещённой Если пластины расположить под углом а друг к другу, т. е. создать между их внутренними поверхностями воздушный клин, то на поверхности верхней пластины будут видны чередующиеся светлые и темные интерференционные полосы, параллельные ребру клина, каждая из которых является геометрическим местом точек одинаковой толщины промежутка 1 между внутренними поверхностями пластин, причем этот промежуток равен [c.89]

В, имеют постоянное угловое перемещение за единицу вред енп. При вращении оси В кулачковая щайба 16 нажимает на собачку 17 и освобождает колесо 5. Последнее начинает вращаться с угловой скоростью, пропорциональной скорости испытуемого вала. Через некоторый промежуток времени кулачковая шайба 16 освобождает собачку 17 и последняя защелкивает колесо 5. Нажимом на кнопку 18 устанавливают стрелку 6 в нулевое положение. [c.419]

В связи с протеканием реакции рекомбинации состав химически неравновесной смеси по паровому тракту изменяется со снижением концентрации N0 и О2. Изменение концентрации N0 при перемещении смеси за промежуток времени Тг от нулевого сечения до i-того определяется из формул [c.192]

Пусковой период машины связан с повышенной интенсивностью изнашивания, зависящей от длительности бездействия машины перед пуском, от температуры деталей к свойств смазочного материала. Пусковым периодом следует считать промежуток времени от момента пуска до момента стабилизации теплового состояния машины. Пусковой период сопровождается изменениями величин и форм зазоров в отдельных сечениях зазоры могут быть даже нулевыми. [c.375]

Вал А приводится во вращение от вала испытуемого объекта. Посредством червячной пары 1 к 2 и выпрямителя 3 зубчатому колесу 4 сообщается вращение. С колесом 4 фрикционно связано храповое колесо 5, на оси которого укреплена стрелка 6- Механизм устроен так, что стрелка прибора отклоняется всегда в одном и том же направлении, независимо от направления вращения испытуемого вала. При вращении червячного колеса 2 по часовой стрелке трензель 7 поворачивается также по часовой стрелке и колесо 7, входя в зацепление с колесом 4, поворачивает последнее по часовой стрелке. При вращении червячного колеса 2 против часовой стрелки трензель 7 также поворачивается против часовой стрелки и колесо 7", входя в зацепление с колесом 8, поворачивает колесо опять по часовой стрелке (оси колес 7 и 7" свободно насажены на трензель 7). Стрелка 6 показывает угловую скорость испытуемого вала за определенный промежуток времени, устанавливаемый часовым механизмом. При нажатии на кнопку 9 зубчатый сегмент 10 отклоняется и под действием заведенной пружины 11 начинает поворачивать зубчатое колесо 12 с храповой шайбой 13. В зуб последней упирается собачка 14, ось которой сидит на ходовом колесе 15 часового механизма. Ходовое колесо 15 и шайба 16, жестко насаженные на ось В, имеют постоянное угловое перемещение за единицу времени. При вращении оси В кулачковая шайба 16 нажимает на собачку 17 и освобождает колесо 5. Последнее начинает вращаться с угловой скоростью, пропорциональной скорости испытуемого вала. Через некоторый промежуток времени кулачковая шайба 16 освобождает собачку /7 и последняя защелкивает колесо 5. Нажимом на кнопку 18 устанавливают стрелку 6 в нулевое положение. [c.409]

При втором способе инициирование осуществляется воздействием на разрядный промежуток медленно возрастающего высокочастотного напряжения. Здесь так же, как и в предыдущем случае, при достижении высокочастотным напряжением t/ив значения, равного значению напряжения пробоя U-a-p, промежуток пробивается, что приводит в конечном итоге к зажиганию и установлению стационарного разряда. Вообще напряжение f/np здесь не равно f/от. В зависимости от частоты инициирующего сигнала апряжение t/np может быть меньше Ис-г (в области долей и единиц мегагерц) либо больше йст (десятки мегагерц) лишь при понижении частоты (вплоть до нулевого значения) t/np становится равным U i- [c.5]

Можно показать, что уравнение (129) идентично подобному уравнению диффузии тепла в двухмерной области. Эта тепловая аналогия создает очень удобный способ иллюстрации диффузии вихрей от источника. Цилиндр, вращающийся в жидкости, можно рассматривать как источник вихрей, а геометрически подобный нагретый стержень как источник тепла. Если радиусы этих двух цилиндров принимаются стремящимися к нулю, в то время как их напряжения (циркуляция и содержание тепла) остаются постоянными, они будут представлять в пределе линейный вихрь и линейное распределение конечного количества тепла. Если последнее вводится внезапно в некоторый бесконечный проводник постоянной температуры, добавляемое тепло будет диффундировать во внешнюю среду, пока (через бесконечный промежуток времени) температура (т. е. концентрация тепла) не вернется к своему начальному значению во всех точках. Аналогичное явление будет наблюдаться при внезапном введении линейного вихря в безграничную жидкую среду, находящуюся до этого в покое завихренность на любом радиальном расстоянии будет постепенно увеличиваться, а затем уменьшаться, пока (как температура в первом случае) через бесконечный промежуток времени циркуляция станет постоянной во всех точках, т. е. поток станет опять безвихревым. Если образующемуся линейному вихрю придается нулевая циркуляция, будет происходить обратный процесс, пока опять-таки спустя некоторое время циркуляция станет равной нулю. [c.201]

По мере увеличения до значения с скорость растворения V или приращение концентрации A . за определенный промежуток времени уменьшается от конечных своих значений до нуля. Следовательно, путем экстраполяции линий V или изохрон Ас до их нулевого значения можно найти искомую растворимость соли (рис. V.7). [c.70]

Будем считать, что до начала действия силы F (t) система находилась в покое Тогда движение системы определится решением, удовлетворяющим нулевым начальным условиям, т. е. решением (20.35). Если t > то разобьем промежуток интегрирования (О, t) на два промежутка (О, ti) и (t , t) [c.472]

Распределение кислорода по длине зазора имеет характер экспоненциальной кривой, крутизна которой в тот или иной момент зависит от ширины зазора. Чем меньше зазор, тем более резко понижается по длине щели концентр-ация кислорода, растворенного в электролите. Так, для зазора шириной 0,15 мм концентрация кислорода практически равна нулю уже на расстоянии 10 мм от входа в зазор по прошествии 30 мин после погружения образца в раствор, в то время как для зазора 1 мм нулевая концентрация достигается на расстоянии 50 мм от входа за этот же промежуток времени. [c.64]

Существуют торсиометры, основанные и на других принципах действия (емкостные, механические, индуктивные и др.). В качестве примера подобных устройств рассмотрим схему фотоэлектрического торсиометра (рис. 117). На участке вала, передающего мощность, жестко укреплены два диска с радиальными прорезями. При вращении вала с нулевой нагрузкой прорези совпадают друг с другом. Между дисками установлен осветитель, а с другой стороны каждого диска — фотоэлементы. Когда к валу приложен крутящий момент, то в результате упругой деформации вала прорези в дисках смещаются относительно друг друга и фотоэлементы освещаются не одновременно. Импульсы, возбужденные в фотоэлементах, поступают в регистрирующее устройство, измеряющее промежуток времени, прошедший между ними. Преимуществом торсиометра этого типа 306 [c.306]

Общий пробег автомобиля-такси включает платный пробег (оплаченный пассажирами), нулевой пробег и холостой пробег (без пассажиров, неоплаченный). Отношение платного пробега к общему пробегу автомобиля-такси за определенный промежуток времени называется коэффициентом платного пробега. [c.203]

Сила трения покоя равна сумме силы трения покоя при нулевом времени контакта и приращения Ь, полученного ею за промежуток времени tl [c.225]

Качество коммутации в значительной степени определяет работоспособность и надежность эксплуатации коммутаторного генератора импульсов. Коммутатор в рассматриваемом генераторе импульсов представляет собой по существу механический выпрямитель. Как известно, для нормальной работы механического выпрямителя необходимо создать в моменты переключения с одной системы сегментов на другую площадки с малыми значениями тока. В коммутаторном генераторе импульсов также необходимо образовать в момент коммутации площадку пулевого тока, что обеспечивается прежде всего импульсным характером э. д. с. и наличием вследствие этого паузы в кривой тока. Паузы в кривой э. д. с. определяются магнитной цепью машины и обеспечиваются соответствующим выбором размеров и конфигурации полюсов, воздушного зазора, применением магнитных экранов и т. п. Паузы в кривой тока определяются формой кривой э. д. с., параметрами обмотки якоря и характером нагрузки (ее индуктивностью). Роль индуктивности якоря и нагрузки для коммутации важна именно с точки зрения обеспечения такой формы кривой, которая обеспечивала бы требуемую площадку нулевого тока во времени, достаточную для перехода щеток с одной системы на другую. Минимальная величина нулевой площадки тока должна обеспечить переход щетки с одного сегмента на другой, т. е. щетка должна сойти с первого сегмента, пройти изоляционный промежуток и полностью войти на второй сегмент. Для получения максимального запаса необходимо делать как можно меньше и ширину изоляционного промежутка, и ширину щетки. Минимальные допустимые значения изоляционного промежутка определяются величиной напряжения между соседними сегментами и возможностью перекрытия промежутка проходящей металлической и угольной пылью. Минимальные размеры щетки определяются величиной рабочего тока и допустимой длиной коммутатора. [c.125]

Если зубья фрезы врезаются в металл с нулевой толщиной стружки, то нарастание Мкр происходит постепенно. Если при врезании зуба сразу происходит снятие некоторой толщины металла, то происходит удар — мгновенный скачок М р. Практически возрастание происходит не мгновенно, а за некоторый промежуток времени. Если теоретически или экспериментально [c.155]

Аппарат Н-155 предназначен для сварки переменным асимметричным током алюминия, магния и их сплавов при толщине 0,4...2,5 мм. Безынерционное регулирование сварочного тока осуществляется изменением угла открытия силовых тиристоров, раздельно включенных в цепи электрода и плазмообразующего сопла. Аппарат обеспечивает плавное нарастание и снижение величины сварочного тока, высокую устойчивость сварочной дуги вследствие ускоренного перехода сварочного тока через нулевое значение и включения при этом в дуговой промежуток стабилизирующих импульсов напряжения. [c.453]

Стабилизаторы поддерживают устойчивое горение сварочной дуги при сварке на переменном токе плавящимся электродом путем подачи на дугу в начале каждого полупериода повышенного импульса напряжения, фактически повторно зажигающего дугу в моменты перехода тока через нулевое значение. Стабилизатор СД-2 (рис. 9.16) состоит из зарядного устройства ЗУ, конденсатора С, трансформатора тока ТА, контактора КМ и блока управления БУ. Конденсатор заряжается от зарядного устройства и в момент перехода сварочного тока через нулевое значение разряжается через дуговой промежуток Д, стабилизируя дуговой разряд. Стабилизатор представляет собой отдельный блок и подключается к вторичной обмотке сварочного трансформатора Т [c.184]

Вообразим, что шкала I нанесена на штангу циркуля, а шкала [1— на отсчетное приспособление, причем нулевой штрих является отсчетной маркой, т. е. он совпадает с нулевой шкалой штанги при совмещении обеих измерительных поверхностей инструмента. Пусть при измерении инструментом отсчетная марка шкалы II, называемой НОНИУСОМ, попала по основной шкале / в промежуток между штрихами 26 и 27 мм тогда результат измерения составит 26 мм плюс расстояние от отсчетной марки до штриха 26 мм. Но это расстояние равно 1г, где / — ближайший номер штриха нониуса, который совпал с каким-либо штрихом линейки, скажем, I = 8 таким образом, результат измерения равен 26 + 8г мм. При г = 0,1 мм, результат измерен 1я равен 26 + 0,8 = 26,8 мм. [c.268]

Нумерация ветвей Q в наблюденной перпендикулярной полосе не является очевидной, так как в данном случае отсутствует нулевой промежуток. Если мы при этом не наблюдаем чередования интенсивностей (см. ниже), то можно только утверждать, что нулевая линия должна находиться между двумя самыми интенсивными линиями в центре полосы. Вследствие неопределенности в выборе наиболее интенсивных линий возможны две нумерации линий полосы Х= 1,1(j- HgBr, согласующиеся с чередованием интенсивности, данным в табл. 131. В зависимости от выбора нумерации для линий полосы мы имеем две формулы [c.459]

Примером перехода чисто параллельного типа могут служить полосы поглош,ения СЗг в близкой ультрафиолетовой области (3800— 3300 А). На фиг. 84, а приводится одна из главных полос, имеюш ая простые ветви Р и Е. Нулевой промежуток в полтора раза (а не в два) больше, чем расстояние между линиями. Это говорит об отсутствии чередую1цихся вращательных линий (как и в главных инфракрасных полосах), чего и следовало ожидать, поскольку спин ядра атома серы равен нулю. Если бы молекула в возбужденном состоянии была линейной (как в основном состоянии), то электронный переход был бы 2 — 2 . Если бы она была изогнутой (точечная груп- [c.200]

Во времени скорость ползучести уменьшается и через некоторый промежуток времени может стать нулевой, -или конечной, величиной, а иногда скорость ползучести после убывания на-Рис. 5.1 чинает возрастать. В первом случае (ё = 0) ползучесть называется ограниченной [кривая а на рис. 5.1,6], во втором (е — onst) — установившейся [кривая б на рис. 5.1, б]. При достаточно большом уровне напряжений участок АВ установившейся ползучести может сократиться и перейти в точку перегиба D, разделяющую участки кривой с убывающей и возрастающей скоростями деформаций [кривая в рис. 5.2, б]. [c.216]

Согласно нулевому началу термодинамики, каждому равновесному состоянию термодинамической системы соответствует определенное значение температуры (см. пример 2.1). Численное значение эмпирической температуры зависит не только от состояния термодинамической системы, но и от свойств термометрического вещества. Если, например, использовать для получения эмпирической шкалы две реперных точки (франц. repere — метка, исходная точка), соответствующих состоянию таяния льда н состоянию кипения воды, разбив промежуток между ними на 100 равных частей, то некоторому промежуточному состоянию 1 будут соответствовать различные числовые значения эмпирических температур- [c.83]

Лазе1Н>1 на красителях. Красители являются очень сложными молекулами, у которых сильно выражены колебательные уровни энергии. Энергетические уровни в полосе спектра располагаются почти непрерывно (рис. 296). Вследствие внутримолекулярного взаимодействия молекула очень быстро (за времена порядка 10 — 10 с) переходит безызлучательно на нижний энергетический уровень каждой полосы. Поэтому после возбуждения молекул через очень короткий промежуток времени на нижнол уровне полосы Е сосредоточатся все возбужденные молекулы. Они далее имеют возможность совершить излучательный переход на любой из энергетических уровней нижней полосы (рис. 296). Таким образом, возможно излучение практически любой частоты в интервале, соотьетствующем ширине нулевой полосы. А это означает, что если молекулы красителя взять в качестве активного вещества для генерации лазерного излучения, то в зависимости от настройки резонатора можно получить практически непрерывную перестройку частоты генерируемого лазерного излучения. Поэтому на красителях создаются лазеры с перестраиваемой-частотой генерации. Накачка лазеров на красителях производится газоразрядными лампами или излучением других лазеров. [c.325]

Наряду с общими явлениями, присущими и другим видам обработки металлов резанием, процесс шлифования имеет особенности 1) режущая кромка шлифовального круга не сплошная, а прерывистая, так как зерна отстоят друг от друга на некоторое расстояние 2) зерна шлифовального круга неправильной, округленной в вершинах геометрической формы, произвольно расположены в круге, что Является причиной отрицательного и непостоянного значения переднего угла 3) вследствие пирамидальной и округленной формы режущей части зерна возникает с.южная зависимость между глубиной и шириной впадины, образуемой на обработанной поверхности каждым зерном-резцом 4) в процессе работы шлифовальный круг может самозатачиваться, т. е. под действием повышенной нагрузки на затупленное зерно последнее может расколоться или чаще всего выкрошиться из связки, обнажив новые острые зерна, которые и будут продолжать резание 5) вследствие округления вершгпш зерна и нулевой тол-щгшы среза в моменг, предшествующий царапанию — срезанию (т. е. при врезании), зерна подвергаются большому трению о поверхность резания, образованную впереди идущими зернами-резцами 6) процесс снятия стружки происходит за короткий промежуток времени (0,0001—0,00005 с). Эти особенности делают процесс резания при шлифовании более сложным, чем при других видах обработки, и создают трудности как при теоретическом, так и экспериментальном его исследовании. [c.348]

Временем выключения выкл называется промежуток времени от момента прохождения прямого тока через нулевое значение до момента, когда можно повторно приложить прямое напряжение и пер без опасности отпирания тиристора. Время выключения тиристоров 20—25 мксек. Оно увеличивается с ростом тока нагрузки. и с повышением температуры переходов и уменьшается с увели-чение.м обратного напряжения. Время выключения больше времени включения, поэтому оно определяет выбор частоты коммутации тиристоров в различных схемах статических преобразователей. [c.16]

Одновременно на горизон-тально-отклоняющиеся пластины поступает лцнейноизменя-ющееся напряжение. При этом на экране осциллографа наблюдается вся вольтамперная характеристика. Однако в этом случае можно получить только одну характеристику за промежуток времени, равный времени изменения напряжения от нулевого до максимального значения. [c.38]

Такой же результат получится, если весь процесс рассматривать в жесткой системе отсчета 5 с координатами (л% у, z, t), движущейся вместе с часами С2 так, что часы все время находятся в начале координат системы 5г. Когда движется ускоренно относительно или далеких звезд, в Sg возникает гравитационное поле. В промежуток времени 0< <тг = А7поле описывается скалярным потенциалом (8.164). В интервале тг< Тг + тг величиной A"t = t2 скалярный потенциал х = О и в интервале ta + тг < t < Т2 + t2 + t2 величиной A" t = Т2 = t2 = А / потенциал х = —gx (1— —gx/2 с ). В течение первого периода А i часы свободно падают в отрицательном направлении оси х, в соответствии с уравнением движения (8.173). В течение периода А 7 они движутся равномерно со скоростью — v, и, наконец, в течение периода A "i они достигают точки с координатой Хд = — /, обладая нулевой скоростью. Поскольку в этот момент времени системы и Sa покоятся относительно друг друга, максимальное расстояние между двумя часами в обеих системах отсчета одинаково. После этого часы Сх совершают обратное движение к началу координат системы S2. Во время всего процесса часы Сз покоятся в начале системы Sz, так как гравитационная сила уравновешивается внешней силой F. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...