Вихрь источник

Так как параметры С и ро произвольны, может иметь любое значение, в том числе и сколь угодно малое. Поэтому можно рассматривать точечные вихрь, источник или вихреисточник. [c.219]

Линии тока такого движения, называемого вихре источником, показаны на рис. VI 1.4, б. [c.166]

С 2 = — 2<3- В конце вектора V , как и раньше, помещается вихре-источник с интенсивностью (14.1) [c.126]

Величина Р, очевидно, уменьшается при уменьшении скорости иа профиле л и длины дуги профиля 5. Уменьшение скорости на выпуклой стороне профиля (спинке) ограничено возрастанием длины дуги профиля 5 в связи с приближением контура годографа к вихре-источнику и стоку. Непосредственное влияние потерь на вогнутой поверхности профиля невелико, однако увеличение скорости на ней приводит к увеличению длины профиля и к увеличению в связи с этим потерь на его спинке при чрезмерном уменьшении может оказаться невозможным удовлетворение условия совпадения критической [c.423]

Вихри, источники и вихреисточники в бесконечно удаленной точке плоскости [c.79]

Следует заметить, что вихри, источники и вихреисточники, расположенные в точках г —сю, не оказывают существенного влияния на скорости течения в плоскости ху, ибо скорость течения (6.1.16) в бесконечности равна нулю. Но роль их весьма существенна, когда используется конформное преобразование и точка 2= со переходит в конечную точку плоскости, определяемой 2 . [c.80]

Основы теории струйных течений, внутри которых имеются вихри, источники, стоки и мультиполи, были заложены Б. Гопкинсоном еш е в 1898 г. В свое время эта теория не получила дальнейшего развития, и только сравнительно недавно, в связи с новыми приложениями, интерес к ней возобновился ). [c.20]

В 1939 г. П. В. Мелентьев предложил метод расчета круговой вращающейся решетки, который впоследствии стал называться вихревым. Лопатки решетки заменяются при этом системами особенностей (вихрей, источников и стоков). Задача определения циркуляции вокруг профилей решетки сводится к решению некоторого интегрального уравнения. [c.852]

Изолированная особенность (вихрь, источник, диполь и др.), будучи помещенной в жидкость, вызывает движение жидкости. Однако сама особенность в этом движении не участвует говорят особенность сама на себя не влияет . Иными словами, из поля скоростей от особенности точка ее местоположения исключается. [c.146]

Горизонтально движущаяся особенность постоянной интенсивности. Пусть комплексный потенциал плоского потока имеет вид W = Сд + Wl, где д = п 2 - при я = О, <7 = (7 - при п= 1,2,..., функция, аналитична в окрестности точки тогда в точке 7() = Л() -I- (з>о локализована гидродинамическая особенность порядка п и интенсивности С. Такие особенности интерпретируются как вихри, источники, диполи и т.д. и широко используются при описании возмущений жидкости неоднородностями различной природы. Если точечная гидродинамическая особенность порядка п переменной интенсивности С = С 1) движется по закону 7о = 2о(0 = хо(г) + 1у () в изначально неподвижной и занимавшей всю полуплоскость у < О весомой идеальной жидкости, [c.78]

Причинами, вызывающими вибрационный режим горения, могут быть пульсации местной концентрации топлива, вызванные использованием малонапорной системы подачи топлива близкое расположение форсунки к стенкам камеры может быть причиной возникновения акустических колебаний, инициирующих неустойчивость рабочего режима. В то же время, источником неустойчивости могут быть спиралевидные вихревые жгуты, разрушающиеся на стенках перфорированной камеры, а также прецессия вихря (см. рис. 3.19). [c.317]

Скорость в любой точке окрестности вихря нормальна к прямой, соединяющей ее с осью вихря, II равна по аналогии со скоростью источника [c.319]

Из рассмотренных зависимостей следует, что закон распределения скоростей для течения от источника, вихря и вихреисточника имеет вид [c.219]

Диполь, так же как источник и вихрь, обладает особой точкой в начале координат, ибо [c.220]

Теорема Жуковского, опубликованная им в 1906 г., сыграла важную роль в развитии теории крыла, которая явилась основой теории летательных аппаратов. Эта теорема получила также широкое применение в теории гребных винтов кораблей, теории лопастных гидравлических, паровых и газовых турбомашин. Ее значение определяется прежде всего тем, что она вскрывает физическую причину появления подъемной силы такой причиной являются вихри, мерой интенсивности которых служит циркуляция скорости. При этом несущественна причина, порождающая эти вихри. В рамках теории идеальной жидкости, циркуляция может быть порождена только вихрями, которые мы считаем существующими в потоке, однако не можем указать источник их появления (по крайней мере для однородной несжимаемой жидкости). Такие вихри, определяющие подъемную силу, Жуковский называл присоединенными. В реальной жидкости циркуляция порождается действием сил трения, которые развиваются и проявляются в пограничном слое, образующемся у поверхности тела (см. гл. 8 и 9). Таким образом, присоединенные вихри Жуковского являются теоретическим эквивалентом системы вихрей, возникающих в пограничном слое реальной жидкости. Теорема Жуковского указывает на то, что целесообразно изменяя форму профиля обтекаемого цилиндрического тела, т. е. изменяя интенсивность вихрей в пограничном слое, можно соответственно изменять подъемную силу. [c.235]

Для получения конкретного значения момента Lq необходимо знать коэффициент А , который можно получить или на основе представления поля течения системой особенностей (источников, диполей, вихрей) или применением метода конформных отображений. [c.236]

Метод наложения потенциальных потоков, описанный в п. 7.1—7.5, имеет ограниченные возможности, так как заранее неизвестно, какие потоки надо сложить, чтобы получить требуемое течение, и, наоборот, неизвестно, какое течение получится, если сложить наперед выбранные потоки. В связи с этим задачу определения поля течения в заданных границах сложной конфигурации таким путем решить практически невозможно. Правда, используя суммирование непрерывно распределенных особенностей (источников, вихрей или диполей), можно свести задачу к интегральному уравнению. Это развитие метода наложения кратко изложено в п. 7.10. [c.236]

Группа методов, называемая методами особенностей, основана на замене заданного контура тела системой непрерывно распределенных вдоль него точечных особенностей (источников, стоков, диполей, вихрей). Широкое распространение получил метод распределенных вихрей или просто вихревой метод, в котором контур тела заменяется вихревым слоем (см. п. 7.2). Такая [c.247]

Обтекание тела произвольной формы можно получить методом особенностей, используя непрерывное распределение источников, стоков, диполей или вихрей. Рассмотрим общую схему решения задачи обтекания произвольного тела, для чего воспользуемся методом источников и стоков. [c.280]

Из рассмотренных зависимостей ясно, что течения от источника, вихря и вихреисточника имеют закон распределения скоростей [c.234]

Вихревой слой. До сих пор мы рассматривали только одиночные или дискретно расположенные источники, вихри, диполи. Представим теперь, что вдоль некоторой цилиндрической поверхности, след которой на плоскости чертежа изображается кривой (рис. 116), в каждой ее точке расположены точечные вихри, т. е. рассматривается непрерывное распределение вихрей на поверхности. Будем называть совокупность этих вихрей вихревым слоем. В теории идеальной жидкости вихревой слой может служить моделью встречающихся в реальных жидкостях поверхностей, при переходе через которые скорость течения меняется очень резко. [c.237]

Группа методов, называемых методами особенностей, основана на замене заданного контура тела системой непрерывно распределенных вдоль него точечных особенностей (источников, стоков, диполей, вихрей). Широкое распространение получил метод распределенных вихрей или просто вихревой метод, в котором контур тела заменяется вихревым слоем ( 2 гл. 7). Такая замена имеет физические предпосылки, так как при обтекании тел реальной (вязкой) жидкостью на их поверхности образуется тонкий пограничный слой, [c.292]

Аппарат инвариантных Г-интегралов представляет собой мощное средство построения физических теорий движения сингулярных точек поля (зарядов, материальных точек, фронта трещины, дислокащ1Й, вихрей, источников и т.п. [1 ]). [c.13]

Задача о движении нескольких глиссирующих поверхностей, идущих одна за другой ( тандем ), решена Л. И. Седовым (1937). Тогда же им дано решение задачи о движении глиссирующих поверхностей и крыльев при наличии в жидкости особенностей (вихрей, источников, мультиполей). Соответствующая задача о колебаниях крыльев тандем была решена М. Д. Хаскиндом (1958). [c.12]

Начнем с приближенных методов. Большинство из них опирается на известный в гидродинамике прием, состоящий в распределении вдоль границ течений различных особенностей — вихрей источников, стоков и мультиполей — и последующем составлении интегральных уравнений для определения интенсивностей этих особенностей. Д. Саламатов (1959) под руководством Ф. И. Франкля рассмотрел задачу об истечении несжимаемой жидкости из осесимметричной воронки конической формы, определил вид свободной поверхности и распределение скоростей вдоль стенки воронки. Метод решения задачи состоял в замене границ течения непрерывно распределенными кольцевыми вихрями, причем на поверхности сосуда неизвестной являлась интенсивность вихрей, а на свободной поверхности — радиус вихревого кольца. Для определения этих величин по граничным условиям было составлено интегро-дифференциальное уравнение, которое было решено в отдельных точках методом последовательных приближений. В дальнейшем тот же метод был применен Д. Сала-матовым для нахождения сопротивления круглого конуса при струйном обтекании и сопротивления тела вращения при кавитационном обтекании. [c.23]

Широкое применение цифровых электронных вычислительных машин сделало целесообразным применение к задачам обтекания метода интегральных уравнений. В последние годы получают развитие численные методы построения течеций идеальной несжимаемой жидкости с помош,ью распределенных особенностей (вихрей, источников-стоков, диполей). Одним из преимущ еств этих методов по сравнению с методами комплексного переменного является возможность их применения для построения не только плоских, но и пространственных течений. Эти методы опираются на хорошо разработанную в математике обш,ую теорию потенциала. В 1932 г. П. А. Вальтер и М. А. Лаврентьев, пользуясь указанной обш,ей теорией, получили интегральное уравнение относительно интенсивности распределения вихрей вдоль криволинейного контура и предложили метод последовательных приближений для его решения. В статье М. А. Лаврентьева, Я. И. Секерж-Зеньковича и В. М. Шепелева (1935) указанный способ применяется к построению обтекания бипланной системы, состояш,ей из двух бесконечно тонких искривленных дужек. Задача сводится к решению системы двух интегральных уравнений методом последовательных приближений и доказывается сходимость такого процесса. В последние годы развивались численные методы расчета произвольных систем тонких профилей. С. М. Белоцерковский (1965) использовал схему замены вихревого слоя (как стационарного, так и нестационарного) конечным числом дискретных вихрей, сведя задачу к решению системы алгебраических уравнений. В работах А. И. Смирнова (1951) и Г. А. Павловца (1966) используется схема непрерывного распределения вихрей и с помощью интерполяционных полиномов Мультхопа расчет также сводится к решению системы алгебраических уравнений. [c.88]

На основе полученных выражений скорости были даны обш ие формулы для сил и моментов, действуюпцих на профиль. В случае косой решетки тонких профилей (установленных с выносом) рекомендованы конформное отображение (типа (1.18)) на решетку пластин без выноса в плоскости параметрического переменного Zj = С и представление искомых функций рядами по степеням ехр Указана возможность распространения метода на случаи наличия в потоке точечных особенностей типа диполей и вихре-источников, а также струйных и нестационарных течений (Л. И. Седов, [c.113]

Вихревое течение жидкости по сфере впервые рассматривалось русским гидромехаником И. С. Громекой в [6], где он получил необходимое условие для движения вихрей, согласно которому сумма их интенсивностей должна равняться нулю. Современное исследование этой проблемы содержится в работах В. А. Богомолова [2, 3], где введено понятие о точечных особенностях (вихрях, источниках и стоках) на сфере, получены уравнения динамики системы точечных вихрей и интегралы движения, аналогичные [c.376]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

Характеристики прецессирующего ядра вихря являются основным источником информации при разработке вихревых измерительных приборов. [c.148]

Комплексный потенциал (164.41) представляет собой наложение вихря и источника. Такое течение -называют вихреисточником. 1 го потенциал скорости и фуимция тока имеют вид [c.261]

Таким образом, Г и Q при конформном преобразовании остаются неизменными. Отсюда следует, что при конформном преобразовании напряжения вихрей и мощность источников сохраняются. fi Пппгтр-щ осесимметричных течениях соот- [c.263]

Как в случае источников п стоков, так и в случае вихря-точки скорость обратно иро-иорциональпа радиусу-вектору точки. Следо- [c.319]

Вихреисточник (вихрёсток). Пользуясь принципом суперпозиции, образуем течение наложением источника и плоского вихря. Для результирующего течения [c.218]

Рис. 114. Вихреисточник (вихресток), полученный наложением вихря на источник (сток)

Теорема Жуковского, опубликованная им в 1906 г., сыграла выдающуюся роль в развитии теории крыла, которая, в свою очередь, явилась основой теории летательных аппаратов. Эта теорема получила также широкое применение в теории гребных винтов кораблей, теории лопастных гидравлических, паровых и газовых турбомашин. Ее значение определяется прежде всего тем, что она вскрывает физическую причину появления подъемной силы такой причиной являются вихри, мерой интенсивности которых служит циркуляция скорости. При этом несущественна причина, порождающая эти вихри. В рамках теории идеальной жидкости циркуляция может быть порождена только вихрями, которые мы а priori мыслим существующими в потоке, однако не можем указать источник их появления (по крайней мере для несжимаемой жидкости). Такие вихри, определяющие величину подъемной силы, Жуковский называл присоединенными. В реальной жидкости циркуляция порождается действием сил трения, которые развиваются и проявляются в пограничном слое, прилегающем [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...