Шары — Объемы и поверхност

Шарошки для правки шлифовальных кругов 926, 929 Шары — Объемы и поверхности 104 [c.1142]

Шар — Определение объема и площади поверхности 320 Швеллеры горячекатаные 113, 114 Швы замковые 15—См. также Фальцы [c.336]

В качестве следующего элементарного примера рассмотрим шар большого радиуса и допустим, что в малом сферическом объеме радиуса а в центре большого шара происходит повышение температуры на величину Т. Поскольку малый сферический элемент не может свободно расширяться, на его поверхности возникнет давление р. Радиальное и тангенциальное напряжения, вызываемые этим давлением в любой точке шара радиуса г > а, можно вычислить по формулам (207) и (208). Считая, что внешний радиус шара очень велик по сравнению с а, получаем из этих формул [c.440]

Из факела сепарируются прежде всего те частицы золы, которые имеют больший удельный вес, и те, которые уже полностью расплавились. Жидкие частицы шлака в результате действия поверхностного натяжения превращаются в капли шарообразной формы, отличающиеся наименьшим сечением и поверхностью при наибольшем объеме. Напротив, те частицы золы, которые не расплавлены, сохраняют свою первоначальную форму, которую они получили при размоле в мельнице и которая, как правило, сильно отличается от шара. Эти нерасплавленные частицы имеют, конечно, большее аэродинамическое сопротивление и поэтому с трудом отделяются от вязких продуктов горения. [c.102]

Для простоты, пусть имеется только одна полость в центре шара. Элемент объема А вблизи поверхности шара будет находиться под действием всестороннего давления. Напротив, элемент объема В вблизи поверхности полости не будет находиться под действием всестороннего давления. У поверхности полости будет существовать разность напряжений, и материал будет затекать в полость под действием этой разности напряжений, сопротивляясь течению со своей сдвиговой вязкостью Г]. Макроскопически сопротивление будет выражаться через параметр — объемную вязкость бетона. Однако теоретически можно было бы вычислить через сдвиговую вязкость цемента, а также форму, размеры и количество полостей в цементе. Скорость ползучести бетона понижается или, что то же, вязкость повышается со временем, потому что повышается вязкость цемента из-за химических изменений. Если нет изменений в геометрической структуре бетона, оба коэффициента и i] будут соответственно повышаться в той же степени, что и вязкость цемента, и их отношение будет оставаться постоянным. Это в первом приближении, [c.218]

Если надувать детский воздушный шар, то при этом также возникает движение отдельных частей пленки друг относительно друга (рис. 3.5). При этом объем шара увеличится, -каждый участок пленки растянется во все стороны. В этом случае в результате движения частей пленки произошло изменение объема и размеров поверхности шара. [c.146]

Определение обобщенных угловых коэффициентов или поглощательных способностей в общем случае требует четырехкратного интегрирования. Однако для некоторых случаев расположения поверхностей (для бесконечного слоя, шара, шарового кольца, бесконечного цилиндра или объема, заключенного между двумя соосными цилиндрическими поверхностями) угловые коэффициенты для всех элементов поверхности одинаковы. Поэтому интегрирование сокращается до двукратного. В случае же шара, параллельных плоскостей и шарового кольца расстояние между облучаемыми и излучающим элементами зависит только от угла между лучом и нормалью к излучающей поверхности, поэтому интегрирование по азимутальному углу проводится простым умножением на 2я и оказывается достаточно однократного интегрирования. В этом случае формула (5-2), после подстановки вместо da величины sin 9/dvd j (где V — азимутальный угол) и интегрирования по углу dv превращается в выражение [c.168]

Поскольку при заданном объеме наименьшую поверхность имеет шар, переход ядра из состояния А в В сопровождается увеличением поверхностной энергии Еа и уменьшением энергии кулоновского взаимодействия Ер вследствие увеличения среднего расстояния между протонами. Если сообщенная ядру энергия недостаточна для разрушения ядра, то через некоторое время произойдет сжатие ядра, сопровождающееся уменьшением Е и увеличением р, — ядро будет испытывать колебания. При достаточно большой энергии возбуждения центры осколков расходятся настолько далеко, что действие кулоновских сил расталкивания не может быть скомпенсировано противодействием сил поверхностного натяжения и ядро перейдет в состояние С (рис. 85) гантель . Далее поверхностные силы уже способствуют разделению, помогая обоим половинкам гантели раздельно принять сферическую форму. [c.211]

При полировании давлением металл выступов исходных неровностей перемещается в обоих направлениях от места контакта с деформирующим элементом (шаром или роликом), к которому приложено определенное усилие, и затекает за счет пластической деформации в смежные впадины, при этом металл со дна впадин выдавливается вверх. Образуется новая поверхность с неровностями, высота, форма и шаг которых определяются основными параметрами режима обкатывания — давлением на шар, его диаметром и величиной подачи. При деформировании выступа металл перераспределяется симметрично в обе стороны от его вершины, т. е. металл перемещается только в пределах объемов микровыступов. [c.24]

Следовательно, если объем слоя шаров d (плош,адь основания 1 м высота слоя равна диаметру одного шара d м), то поверхность шаров в объеме d ъ этом слое одинакова при любом их диаметре d ж и равна [c.69]

Нагретый газовый шар — звезда — излучает с поверхности. Потеря энергии восполняется энерговыделением за счет яд рных реакций, которые протекают в центральных областях звезды. Вещество в стационарных звездах неподвижно, никакого гидродинамического движения нет. Выделяющаяся в центре энергия переносится к периферии звезды только излучением и уходит в пространство в виде излучения. Поскольку в периферийных слоях ядерных реакций и энерговыделения нет, стационарность в них достигается благодаря полной компенсации испускания и поглощения света в каждом элементе объема потеря энергии вещества на излучение q равна нулю и температура в каждой точке неизменна во времени ). [c.137]

Это показатель преломления железа при X = 0,420 мк. Для всех металлов при частотах, соответствующих оптической области, как п, так и п оказываются порядка единицы. Они заметно меняются с длиной волны, что можно заключить сразу по цвету различных металлов. Большие металлические шары поглощают количество энергии порядка половины излучения, падающего на их поверхность. Очень малые сферические частицы поглощают пропорционально их объемам, и поглощение превосходит полное рассеяние. [c.312]

Это отношение болыпе единицы при малом е, поэтому притяжение сфероида на точку в его полюсе больше, чем таковое шара равной массы и объема на точку его поверхности. [c.128]

Всякий сферический аэростат имеет оболочку из малогазопроницаемой материи, скроенную и сшитую в виде шара, что дает минимальную поверхность, а следовательно, и наименьший вес при данном объеме. [c.97]

Расчет теплопередачи через тела неправильной формы можно приближенно сводить к трем рассмотренным случаям. С этой целью стенку сложного очертания мысленно деформируют, придавая ей правильную форму плоской стенки, цилиндра или шара в зависимости от того, к какому типу тел ее можно отнести. При этом расчетную толщину такой деформированной стенки определяют из условия равенства ее объема и объема правильной стенки, а расчетный коэффициент теплоотдачи для поверхности деформированной стенки находят из равенства [c.284]

На поверхности земли подъемная сила воздушного шара, наполненного водородом, равна разности сил тяжести (весов) воздуха и водорода в объеме шара [c.25]

Расчетные формулы вследствие трудности учета конкретных условий теплоотдачи не всегда точно совпадают с экспериментальными данными. Это обстоятельство способствовало экспериментальному решению многих задач теплоотдачи в условиях свободного движения в большом объеме. Результаты экспериментальных исследований по теплоотдаче различных жидкостей (Рг 0,7 воздухом, водородом, углекислотой, водой, анилином, четыреххлористым углеродом, маслами и др. давление газов изменялось в пределах р = 0,003 7 МПа) при свободном омывании тел простейшей геометрической формы и различных размеров (высота плоской поверхности /=0,25-ь6 м, диаметры труб т = 0,015-У-245 мм диаметры шаров ш = 0,03-ь16 м) [c.310]

Несмотря на то, что вывод об отсутствии сопротивления для тел, движущихся в жидкости с постоянной скоростью, на первый взгляд резко расходится с опытом, можно усмотреть его соответствие опыту, если обратить внимание на то что для данной скорости набегающего потока и фиксированного объема тела в опытах можно добиваться путем придания телу обтекаемой формы (рис. 41) очень значительного снижения силы сопротивления. Обтекаемость внешней формы тела необходима для обеспечения непрерывности обтекающего потока, для обеспечения отсутствия срывов линий тока с поверхности тела, аналогичных срывам, наблюдающимся при обтекании, представленном на рис. 40. За счет обтекаемости формы тела можно снижать сопротивление тела в сотни раз по сравнению с сопротивлением такого плохо обтекаемого тела, как шар. Однако полного исчезновения сопротивления для тел, [c.73]

КО независимых оценок, результаты которых хорошо согласуются между собой современные объемы производства теплоты, выделяемой в окружающую среду, составляют около 5 10 Дж/с. Эта цифра очень мала по сравнению с количеством энергии, поглощаемой земным шаром, — она составляет лишь около 0,00025 суммарного количества поглощаемой энергии. Разумеется, эта теплота никак не влияла бы на среднюю температуру воздуха у поверхности Земли, если бы она была достаточно равномерно распределена по всей территории планеты. Однако в действительности дело обстоит совершенно иначе согласно оценкам в котловине, в которой расположен Лос-Анджелес, количество выделяемой теплоты эквивалентно 5 % потока- приходящего солнечного излучения. Следовательно, в этом небольшом по площади районе искусственное выделение теплоты способно воздействовать на местный климат в будущем, скорее всего, так и будет, есЛи темпы прироста производства энергии останутся на современном уровне. [c.298]

Вспомним, что когда критический шар урана плавится (см. рис. 19), превращаясь в тонкий слой вещества с большей площадью поверхности, чем у шара, то возросшая утечка нейтронов с этой поверхности приводит к затуханию цепной ядерной реакции. Но когда расщепляющееся вещество находится в газообразном состоянии, при сжатии можно не только уменьшить площадь его поверхности (и таким образом снизить утечку нейтронов), но и увеличить его плотность, то есть увеличить количество расщепляющихся ядер, а также нейтронов, генерируемых в единице объема. Очевидно, что должен существовать критический объем для данной (довольно большой) массы расщепляющегося газа если газ сжат до объема, меньше критического, утечка нейтронов с его поверхности будет отставать от скорости [c.68]

Для ответа на этот вопрос вновь обратимся к описанию критического объема, данному в пятой главе (см. стр. 68). Вспомним, что скорость, с которой нейтроны образуются в некотором объеме расщепляющегося вещества, пропорциональна этому объему, в то время как скорость, с которой они его покидают, пропорциональна площади поверхности данного объема. Таким образом, если расщепляющееся вещество имеет форму шара, скорость образования нейтронов будет пропорциональна кубу его радиуса, а скорость их утечки — квадрату этого же радиуса удвоение радиуса шара увеличивает скорость образования нейтронов в 8 раз, а скорость их утечки — лишь в 4 раза. Оказывается, что это справедливо и в отношении какого-либо тела, в котором тепло выделяется более или менее равномерно по всему объему скорость выделения тепла пропорциональна объему данного тела, а скорость теплоотдачи — площади его поверхности. Следовательно, чем больше тело, тем меньшей может быть скорость выделения тепла, необходимая для поддержания некоторой заданной температуры тела. В частности, поэтому скорость выделения тепла в организме слона в 30 раз меньше, чем скорость выделения тепла в организме мыши или малиновки. Если бы в организме слона выделение тепла протекало с такой же скоростью, как и в организме этих маленьких существ, то выделяющееся внутри тела слона тепло не успевало бы достаточно быстро его покинуть, чтобы сохранилась нормальная температура, и в результате слон бы заживо изжарился. [c.98]

Металлический шар, имеющий радиус а, коэфициент теплопроводности К , теплоемкость на единицу объема с , окружен шаровым слоем из другого металла. Внешний радиус слоя равен Ь, теплопроводность и теплоемкость /Га и Й2- На внешней поверхности происходит теплообмен со средой, температура которой равна нулю. Доказать, что если в некоторый момент температура обоих металлов выражается уравнениями [c.270]

При отсутствии других сил поверхностное натяжение придало бы капле сферическую форму, так как из всех сил равного объема шар обладает минимальной поверхностью. Гравитационные напряжения и напряжения между жидкостью и окружающей средой обычно противодействуют этому поверхностному натяжению так, что жидкость принимает какую либо отличную от сферы форму. [c.527]

Поверхностная энергия и поверхностное натяжение, а. На поверхностях раздела между газом и капельной жидкостью или между различными несмешивающимися капельными жидкостями за счет взаимного притяжения молекул возникают силы, которые заставляют поверхность раздела вести себя подобно натянутой перепонке. В любой жидкости на каждую ее молекулу, находящуюся на поверхности, со стороны окружающих молекул действуют притягивающие силы, имеющие результирующую в направлении, перпендикулярном поверхности, и поэтому все поверхности, кроме плоских, проявляют тенденцию к деформированию. Например, водяные капли в воздухе стремятся сжаться и приобрести шарообразную форму, поскольку среди всех фигур шар имеет наименьшую поверхность при заданном объеме. Наоборот, для растяжения такой сократившейся поверхности должна быть выполнена работа по вовлечению большего количества молекул в поверхностный слой. Эта работа равна свободной энергии поверхности, т. е. дополнительной потенциальной энергии, приходящейся на элемент иоверхности благодаря указанному выше действию притягивающих сил на молекулы жидкости, находящиеся вблизи поверхности раздела. Мерой этой свободной энергии является поверхностное натяжение, размерность которого определяется соотношением [c.26]

Заметим, что при учете геометрических факторов должна быть учтена не только геометрия самого тела (включая шероховатость его поверхности), но также и геометрические соотношения между телом и границами потока жидкости. Так, сопротивление шара, падающего в трубе, может отличаться от сопротивления того же самого шара, падающего в безграничном объеме той же самой жидкости. [c.393]

Очевидно, что из формул параметрических коэффициентов, приведенных для элементов а, можно получить ча-стные формулы для основных элементов объема и поверхности оживала (,/ =0), кругового тела вращения Ь = г) и шара (К = 0 и Ь = г). Для элементов б предельным значением является величина R = b. Таким образом, из рассмотренных основных элементов оживального тела вращения простым перебором параметров к, Н, Ь, г, R и ц) автоматически получаем значительное количество самых разнообразных тел. [c.45]

Упругие свойства внутри Земли изменяются на некоторых определенных значениях глубин скачком и плавно в пределах слоев, разделенных этими границами. Важнейшими границами являются поверхность Мохоровичи-ча, залегающая на глубине 10—70 км, и поверхность Вихерта — Гутенберга на глубине 2900 км, резко преломляющая продольные упругие волны и не пропускающая поперечных волн. Эти границы разделяют земной шар на три главные зоны кору, мантию и ядро. Кора обладает наибольшей жесткостью, мантия характеризуется высокой вязкостью, а ядро находится в состоянии, близком к жидкому, и реагирует лишь на продольные волны изменением объема. Внутри трех главных зон земного шара имеются менее четко выраженные границы. Масса литосферы составляет основную часть массы оболочек Земли [5] [c.1180]

Термодинамическая характеристика поверхности раздела двух фаз, определяемая работой обратимого изотермического образования единицы площади этой поверхности, называется поверхностным натяжением и измеряется в Дж/м или Н/м. В случае жидкой поверхности раздела поверхностное натяжение можно рассматривать также как силу, действующую на единицу длины контура поверхности и стремящуюся сократить поверхность до минимума при заданных объемах фаз. Работа образования новой поверхности затрачивается на преодоление сил межмо-лекулярного сцепления (когезии) при переходе молекул вещества из объема тела в поверхностный слой. Равнодействующая межмолекулярных сил в поверхностном слое не равиа нулю, как в объеме тела, а направлена во внутрь той фазы, в которой силы сцепления больше. Для подвижных жидкостей поверхностное натяжение -величина, тождественно равная свободной поверхностной энергии. Благодаря поверхностному натяжению жидкость при отсутствии внешних воздействий принимает форму шара, обеспечивая минимальную площадь поверхности и минимальное значение свободной поверхностной энергии. На легкоподвижных границах жид- [c.15]

Форма и размеры фюзеляжа должньг удовлетворять аэродинамическим и конструктивным требованиям. Для размещения в фюзеляже кабин, топливных баков, вооружения, двигателей и т. д. необходим определенный объем. Этот объем можно получить при различных соотношениях длины и диаметра фюзеляжа. При этом следует учитывать, что с удлинением фюзеляжа возрастает его боковая поверхность (из геометрии известно, что из различных тел одинакового объема наименьшую поверхность имеет то, которое по своей форме ближе к шару), при этом повышается сопротивление трения. Но более удлиненный фюзеляж обладает меньшим попе- [c.99]

Рассмотрим процесс вьшолнения отмывки рисунка группы геометрических тел (табл. VI см. стр. 208 и 209). Подготовительный рисунок для VI отмывки выполняется легкими контурными линиями с нанесением границ собственных и падающих теней, полутеней, света и бликов. Вначале прокрывают все изображегше (за исключением самых светлых мест) слабым раствором туши (табл. VI, рис. а). После просыхания бумаги этим же раствором покрывают части рисунка, требующие усиления тона (полутень, тень, рефлекс) (табл. VI, рис. б). Затем третий раз покрывают этим же раствором собственные и падающие тени (табл. VI, рис. в). По-стененно усиливая отдельные места рисунка, получают нужные тональные отношения (табл. VI, рис. г). Поверхности шара, цилиндра, ионика и др., имеющие плавные переходы светотени, отмывают так же, как в упражнений 3 или 4. Резкие границы светотени сглаживают влажной кистью или губкой. Уточняют тональные отношения и выявляют форму предметов путем сравнений изобран епия с натурой так же, как при рисовании карандашом. Для передачи отмывкой глубины пространства рисунка и объема предметов, находящихся на некотором расстоянии друг от друга, должны соблюдаться правила воздушной нерснективы. [c.238]

Всасывание жидкостей пористыми телами (куски сахара, кирпич, почва) также относится к капиллярным явлениям и име- j ет большое прикладное значение, особенно для учения о грунтах, почвоведения и технологии строительных материалов. Все К. я. обусловлены силами междумолекулярного сцепления, действующими как между частицами жидкости, так и между частицами твердой стенки и соседними частицами жидкости. Основными величинами при изучении К. я служат внутреннее давление К (молекулярное давление на плоской поверхности жидкости), поверхностное натяжение а, определяемое как работа образования единицы (1 см ) новой поверхности раздела, и краевой угол в — зтол, образуемый жидкой поверхностью с пересекающей ее твердой стенкой. Краевой угол даёт возможность измерять смачиваемость твердой стенки ва меру ее удобно принять величину В = os б. Поверхностное натяжение а является той избыточной свободной энергией, к-рой обладает слой (в 1 см ) жидкости вблизи поверхности раздела по сравнению с ее внутренними частями. Поэтому поверхность жидкости S самопроизвольно уменьшается (это связано с уменьшением свободной энергии = aS всей поверхности жидкости) и принимает под действием одних только междумолекулярных сил форму шара, отвечающую прп данном объеме наименьшей поверхности жидкости другой возможный самопроизвольный процесс,, связанный с понижением свободной поверхностной анергии жидкости, состоит в скоплении у поверхности раздела таких веществ из окрунгающей среды напр, растворенных ранее в самой жидкости), к-рые своим присутствием в поверхностном слое понижают а. Гиббс термодинамически показал, что скопление, т. е адсорбция, таких поверхностно активных веществ у любой поверхности раздела необходимо связано с понижением свободной поверхностной энергии этой поверхности, что количественно выражается ур-ием вида [c.473]

II. Классификация К. п. Формой сосуда, наилучше сопротивляющегося как внутреннему, так и внешнему давлению, является--шар однако практич. неудобства шаровых, сосудов в соединении с нежелательным для котлостроения свойством шара—обладать наименьшей поверхностью из всех тел данного объема заставили принять в качестве основной формы К. п. круговой цилиндр. Стремление развить поверхность нагрева, не увеличивая чрезмерно объема К. п., привело к уменьшению абсолютных размеров диаметра сосудов, т. к. при равном объеме отношение поверхности к объему изменяется обратно пропорционально диаметру цилиндра. Эта основная идея осуществляется двумя основными способами 1) огневой поток разбивается на ряд струй, направляемых по трубкам, омываемым снаружи водой,— жаротрубные и огнетрубные К. п. и 2) дробится водяной объем и распределяется на большое количество б. или м. тонких трубок, омываемых снаружи дымовыми газами,—в од о трубные К. п. [c.98]

За последние годы (1931—32) осуществлены в Европе (проф. Пиккар) два полета в стратосферу (на 16 и 16,38 км) на специально сконструированных воздушных шарах, стратостатах. Наблюдатели помещались в шарообразной герметич. закрытой гондоле. Оболочка стратостата наполнялась водородом до 20% своего объема, и аппарат имел у поверхности [c.79]

Методика института Меха-нобр . Дли определения измельчаемости руд используется шаровая мельница периодического действия с -.барабаном размером > X - = 300x215 мм и рабочим объемом 15 дм . На внутренней поверхности выполнены семь полуцилиндрических выступов высотой по 7 мм. Частота вращения барабана 64,7 мин , шаровая загрузка 29 кг, или 45 % от объема барабана. Шары диаметром 40 и 25 мм по 14,5 кг каждого размера. [c.271]

Масса футеровки. Применение футеровочных броней со сложным профилем поверхности приводит к неравномерному н неполному их износу по толщине. Поэтому часто футеровочные плиты изготавливаются с внутрениими или внешними пазами для уменьшения массы футеровки и обеспечения относительно одинакового ее износа вдоль профиля. Прн этом внешние пазы выполняются с расчетом заклинивания в ннх шаров для предохранения износа тела футеровки. В объеме, занятом футеровкой в мельнице, включая и зазоры между смежными плитами и внутренние пазы между футеровкой и поверхностью барабана, доля стали составляет 40—60 %. Уйеньшение массы футеровки при этом способствует уменьшению затрат мощности на холостой ход мельницы, но большая доля объема, занятая футеровкой с заклиненными в ней шарами, уменьшает рабочий объем мельницы, что не всегда компенсируется повышением производительности мельницы за счет оптимизации профиля футеровки. [c.353]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

Для исследования была выбрана одна четвертая частЬ ОК--ружности, расположенная в горизонтальной плоскости, где находились две точки касания шарового калориметра е соседними шарами. Опыты проводились при Re = 7-10 средний коэффн-циент теплоотдачи для этого режима был равен 343 Вт/(м -° С) температурная разность в металлической обрлочке при мощности электронагревателя 500 Вт составляла - 62° С измерен-кая разность температур в тангенциальном направлении по поверхности между точкой касания и точкой поверхности с мак- симальным локальным коэффициентом теплоотдачи была равна 6°С влияние неоднородности локального коэффициента теплопередачи практически не сказывалось на температурном поле в оболочке уже на расстоянии 12,5 мм от поверхности. Минимальная температура поверхности получалась в области с максимальным коэффициентом теплоотдачи, максимальная— в месте контакта с соседним шаром. При среднем перепаде в оболочке 62°С измеренная разность температур на поверХ ности электрокалориметра, вызванная наличием переменного коэффициента теплоотдачи, составляла 6° С, что не превышает 10% этого перепада. Полученное экспериментальным путем температурное поле было проверено с помощью расчетных- методов. В частности, был разработан метод, основанный на уравнении теплового баланса в форме конечных разностей, и составлен алгоритм для расчета, распределения температур в объеме на ЭВМ. [c.85]

Спутник имел форму шара диаметром 58 см, вес его составлял 83,6 кг. На наружной поверхности спутника были прикреплены антенны радиопередатчиков. Радиоаппаратура вместе с источниками энергопитания помещалась в его герметическом корпусе, изготовленном из алюминиевых сплавов. Внешняя поверхность корпуса была отполирована для лучшего отвода тепла. Перед запуском корпус заполнялся газообразным азотом (принудительная циркуляция газовой среды обеспечивала поддержание равномерной температуры во всех точках его внутреннего объема). Связь спутника с Землей осуществлялась двумя радиопередатчиками, работавшими на волнах длиной 15 и 7,5 лг. Безотказное действие передатчиков позволило осуществить надежное радиослежение за спутником и определение параметров его орбиты. Кроме того, за ним велись отпические наблюдения [1]. [c.425]

Исключение представляют условия испытания на четырехшариковой машине КТ 2 [9], оценивающей масла по критической температуре нарушения масляной пленки. Здесь, вследствие малой скорости скольжения шаров, температура трения исчезающе мала и температура поверхности равна заданной температуре подогреваемого масла в объеме. Вследствие этого машина КТ-2 позволяет отделить температурный фактор от пластической деформации, зачастую возникающей в процессе трения. [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...