Температурная зависимость времени релаксации

Наклон, равный —1,65 на графике в логарифмических координатах, отражает температурную зависимость времени релаксации для электронов в германии, которая в этом случае ненамного отличается от закона предсказываемого теорией для рас- [c.355]

Известно [172, 185, что при изучении вязкоупругого поведения аморфных полимеров существенную услугу в установлении общих закономерностей оказал принцип температурно-временной суперпозиции, суть которого заключается в следующем. В области перехода из стеклообразного состояния в каучукоподобное вязко-упругие свойства обусловлены движением отдельных цепей и их основной характеристикой является мономерный коэффициент трения Для этой области применительно к блочному полимеру теория Рауза [2101 показывает, что температурная зависимость времен релаксации определяется в основном коэффициентом который быстро падает с уменьшением внутреннего трения, имеющего вязкостную природу. Если ввести коэффициент редукции ат, который представляет собой отношение Гх/то, где % и То — время релаксации при произвольной и некоторой реперной температуре соответственно, то при изменении температуры от Го до логарифмическая кривая Н (х) должна сместиться [c.38]

При слабой зависимости модуля Е от температуры Г можно считать, что температурная зависимость времени релаксации имеет вид [c.51]

Влияние температуры Т на вязкоупругие свойства материала объясняется температурной зависимостью времен релаксации [c.26]

В результате неравновесного процесса (1.6) вначале получается неравновесное состояние, которое при релаксации должно перейти в равновесное. Время релаксации Хг для термических и механических неоднородностей можно оценить по выражениям (1.83), а для диффузионных - по (1.85). Время структурной релаксации может находиться где-то между ними, так как структурные релаксации необязательно происходят по диффузионному механизму. Однако температурная зависимость времени релаксации в жидкости очень похожа на ту, которую можно получить подстановкой выражения температурной зависимости коэффициента диффузии (1.76) в (1.85) [c.129]

Из-за вышеназванной температурной зависимости времени релаксации и г( ) 2 электропроводность получается пропорциональной ехр( / дГ). Если к этому добавить температурную зависимость концентрации разреженного электронного газа, известную из 6(п Т =ехр / д7 ), то для подвижности в полупроводниках, при взаимодействии электронов с /.Л-фононами, вытекает закон 7-я/2 [c.236]

Температурная зависимость времени релаксации Т для I в КЗ изучалась между 77 и 800° К. Оказалось, что она находится в очень хорошем согласии с законом Т Г , ожидаемом для рамановского [c.385]

Температурная зависимость времени релаксации Ti для в КХ изучалась между 77 и 800° К. Оказалось, что она находится в очень хорошем согласии с законом Т — Г" , ожидаемом для рамановского процесса. Вклад процессов высшего порядка, которые должны привести к зависимости Ti Г" , по-видимому, экспериментом не подтверждается [13]. [c.385]

ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ВРЕМЕНИ РЕЛАКСАЦИИ ЭЛЕКТРОНОВ [c.47]

Уравнение (9), выражающее температурную зависимость времени химической релаксации, может быть принято за основу математической модели кинетики изменения во времени одного из выбранных показателей, [c.34]

Температурная зависимость времени спин-решеточной релаксации имела активационный характер 7 1 ехр(Д/А вГ), где Д была больше энергетической щели БКШ. Значения превышали таковые для массивного металла, причем тем больше, чем меньше был диаметр частиц. Это увеличение Т , по мнению авторов, нельзя целиком отнести за счет размерного эффекта, ибо сверхпроводимость все же [c.277]

Зависимость (6-57) получена для условий, когда и Ф1)=Ф( = 1. Последнее означает наличие полного межкомпонентного температурного равновесия. Для оценки Ф( согласно 6-5 необходимо сопоставление времени п с временем турбулентных пульсаций частиц Тт. При этом необходимо также сопоставить время поперечных пульсаций несущей среды Г с Тт или с характеристическим временем т а- Выражения (6-36), (6-37) для т а, и Т, а также для размера частиц способных участвовать в турбулентных перемещениях, некорректны. По существу т а является временем релаксации ( 2-6), которое в обще 1 случае равно [c.208]

Ориентация молекул происходит без трения, то диэлектрические потери будут также малы. Лишь при средних значениях вязкости, когда поворот и ориентация диполей становятся возможными, но совершаются с преодолением трения молекул и нагревом материала, диэлектрические потери могут быть значительны и достигают максимальной величины. Прн увеличении частоты этот температурный максимум сдвигается вправо, в сторону более высоких температур, снижаясь по своему значению. В частотной зависимости полярные диэлектрики также имеют максимум tg б от частоты, определяемый временем релаксации при поляризации дипольных молекул в переменном электрическом поле возрастающей частоты. [c.25]

Как мы уже упоминали, исследование температурной и структурной зависимости плотности распределения времени релаксации/(Я ) требует проведения тщательного, широкого и достаточно громоздкого эксперимента. К тому же, как правило, специализированные установки для проведения опытов на релаксацию работают в ограниченном диапазоне температур, который не охватывает реальных температур горячей деформации многих сплавов. Однако, даже выполнив серии таких экспериментов для некоторой выборки образцов, полученные результаты нельзя зачастую обобщить для других образцов, обладающих несколько иным химическим составом или структурой. Это связано с тем, что скорость или время релаксационных процессов определяются при постоянной температуре именно структурой металла. [c.166]

Для выяснения температурной зависимости коэффициента диффузии исходят из тех же соображений, что были использованы для вывода аналогичной зависимости вязкости (уравнение (3.16)). Так как коэффициент диффузии обратно пропорционален времени релаксации, получаем [c.76]

В результате суперпозиции получается обобщенная кривая, охватывающая временную зависимость соответствующего показателя вязкоупругих свойств в расширенном интервале времени при выбранной температуре приведения. Форма обобщенной кривой не зависит от выбранной температуры приведения. Такая суперпозиция основана на представлении об одинаковой температурной зависимости всех времен релаксации и, следовательно, релаксационных механизмов от температуры. [c.174]

Очевидно, что ат не зависит от t, если все времена релаксации имеют одинаковую температурную зависимость. Если ат зависит от времени, то наклоны касательных к любой точке кривой, описываемые более общим уравнением [c.175]

Из интерпретации температурной зависимости вязкоупругих свойств следует, что уменьшение удельного свободного объема под действием внешнего давления (напряжения) должно приводить к увеличению внутренней вязкости и времени релаксации полимера. Поэтому зависимости релаксации напряжения о = f (tJ, полученные при разных значениях относительной деформации исследуемых образцов и различных температурах, позволяют оценить изменение ф. [c.62]

Отметим, что такая же температурная зависимость обычно наблюдается для времени диэлектрической релаксации (см. формулу (3.3)) и вообще характерна для термически активированных процессов. На рис. 2.7,в,г показаны температурные зависимости долговечности полимера и керамического диэлектрика, которые оказываются подобными. [c.56]

В методе приведения Ферри температурные зависимости механических свойств описаны одной эмпирической функцией а/, которая представляет собой отношение времени релаксации при 9 ко времени релаксации при температуре 9s, принятой за стандартную [9, 81]. [c.69]

В выражения (45) и (46) для электропроводности температура в явном виде не входит, температурная зависимость электропроводности обусловлена зависимостью от температуры времени релаксации х. [c.108]

Если охлаждение проводится очень медленно или если сплав выдерживается некоторое время при постоянной температуре в интервале превращения, степень превращения при последующем охлаждении может уменьшиться. Это явление, называемое стабилизацией, наблюдается в большинстве материалов на железной основе. Выдержка при постоянной температуре в интервале превращения обычно приводит к полному подавлению превращения при последующем охлаждении вплоть до того момента, пока не будет достигнуто определенное переохлаждение. Стабилизация была обнаружена также и при выдержке при температуре выше Ms, однако этот эффект установлен не столь определенно. Явление стабилизации частично может быть связано с релаксацией напряжений вокруг существующих пластин, однако временная и температурная зависимость эффекта указывают на его аналогию с явлением деформационного старения. Сегрегация растворенных атомов на потенциальных местах образования зародышей мартенсита может привести к тому, что в определенных условиях эти места окажутся неэффективными с другой стороны, закрепление дислокаций в матрице может препятствовать превращению по той причине, что оказывается затрудненной аккомодация матрицей изменения формы при превращении. [c.329]

Спектр люминесценции легированных диэлектрических кристаллов и стекол состоит обычно из нескольких отдельных полос, которые характеризуются разной квантовой эффективностью, шириной, временем высвечивания. Каждый из этих параметров зависит от температуры. Для термометрии наибольший интерес представляют температурные зависимости интенсивности и времени высвечивания фотолюминесценции, которые обусловлены тем, что скорость безызлучательной релаксации возбужденных состояний зависит от температуры. [c.188]

Таким образом, для времени релаксации получается следующая характерная температурная зависимость [c.226]

Относительное расположение кривых при различных напряжениях и деформациях указывает на уменьшение времен релаксации при повышении температуры. Однако температурная зависимость вязкоупругих свойств у кристаллических полимеров является более сложной, чем у аморфных. [c.79]

Инвариантность кинетических кривых, снятых при разных температурах, в координатах ЛQss и кТ (см. рис.6.12) свидетельствует, что главной причиной не-экспоненциальности медленной релаксации в данном случае является распределение потенциальных барьеров по высоте. Средняя высота потенциального барьера, преодолеваемого носителями заряда при захвате на МСГ вычисляется из температурной зависимости времени стекания половины избыточного заряда МСГ (А , = 0,7 эВ). [c.196]

Рис. 17.46. Схема процесса спиновой релаксацш., отвечающей переходу 2->1. Слева — процесс, сопровождаемый испусканием фонона (прямой переход) в середине — процесс, связанный с рамановским рассеянием фонона справа — процесс рассеяния фонона, протекающий в два этапа (по Орбаху). Тип температурной зависимости времени продольной релаксации Г показан под схемой каждого из процессов.

Известны более ранние исследования времен спин-решеточной релаксации. На фиг.73 изображена температурная зависимость времени спин-решеточ -ной релаксации для протонного магнитного резонанса в бромиде аммония ни. Основным механизмом сужения резонансной линии протонов иона аммония является переориентация этого иона. [c.422]

В работе [6] кинетика процессов перераспределения внедренных атомов С в упорядочивающихся сплавах А — В типа АнСнз была рассмотрена аналогичным методом для более сложного случая, когда атомы С могут занимать не только октаэдрические, но и тетраэдрические междоузлия ГЦК решетки, В упорядоченном состоянии таких сплавов приближение средних энергий, как и для сплавов типа р-латуни, приводит к двум рассмотренным выше типам октаэдрических междоузлий и к одному типу тетраэдрических. Таким образом, атомы С распределяются по междоузлиям трех типов, В связи с этим в общем случае упорядоченного сплава процесс перераспределения атомов С, как и в сплавах с ОЦК решеткой, уже не может быть охарактеризован одним временем релаксации и требуется вводить лве постоянные размерности времени. Время релаксации может быть введено в случае неупорядоченных сплавов А — В. Температурная зависимость равновесных концентраций атомов С в междоузлиях трех типов определяется разностями средних высот потенциальных барьеров для соответствующих переходов. [c.337]

Соотношение между временами t и То определяет характер течения. Расчеты показывают, что значение То слабо зависит от температуры. Время релаксации т, напротив, имеет очень сильную температурную зависимость. Различная температурная зависимость т и То приводит к тому, что они могут быть сравнимы только в очень малой области течения. Расчеты течения диссоциированного кислорода в коническом сопле при начальной температуре Го ЗООО К и начальном давлении Ро = 0,1 атм, выполненные Ельяшевичем п Анисимовым [304], показали, [c.121]

Долговрем. релаксация проявляется в гистерезисе, напр. для температурной зависимости периода волны Я (в единицах постоянной решётки осн. структуры). Наблюдаются две разл. зависимости Я(Г) для нагревания и охлаждения. Это означает, что в обоих случаях наблюдаются неравновесные структуры. Если фиксировать Т в течение долгого времени (иногда сотни ч), то Я приближается к равновесному значению, промежуточному между значениями, соответствующими нагре- [c.335]

Получены свойства вязкоупругого течения в плоском кольцевом секторе, когда возмущения потока обусловлены зависимостью от температуры времени релаксации вязких напряжений. Установлено, что связь касательных напряжений с температурой имеет немонотонный характер. Даны оценки влияния вида оператора дифференцирования (Яуманн, Олд-ройд) на разность нормальных напряжений. На завихренность потока значительное влияние оказывает кинематический фактор - угловая скорость граничных дуг с ее ростом со монотонно растет. Обнаружено, что в отре-лаксировавшем состоянии температурный скачок на границах определяется прежде всего разностью их температур, а также коэффициентами температурного скачка. С ростом числа Прандтля пристеночный скачок температур монотонно увеличивается. [c.129]

Предпринимались многочисленные попытки представть температурную зависимость вязкости жидкости в явном виде. Я.И. Френкель [20] предположил, исходя из развитой им дырочной модели жидкости, что коэффициент вязкости должен быть пропорционален времени релаксации частицы жидкости или времени пребыванм ее в узлах квазирешетки и описывается формулой [c.73]

На рис. 3.2 показаны температурные зависимости вязкости и постоянной времени структурной релаксации т сплава PdrT ueSiiy. [c.57]

Рис. 3.2. Температурные зависимости вязкости г1 н постоянной времени структурной релаксации т сплава Pdrr ueSii

Так как величина ййг/ в порядка 0, то видно, что время релаксации для фононов моды q содержит множитель ехр(0/ 7 ), где число Ь порядка единицы. Полное выражение для времени релаксации при низших температурах нельзя вывести с помощью простых соображений оно содержит дополнительные степени частоты и температуры наряду с характерным экспоненциальным членом. Вследствие сильной температурной зависимости экспоненты при низких температурах степень Т в выражении для теплопроводности нельзя с уверенностью найти из экспериментальных данных. Степень, которую получают теоретически, обычно мала (см., например, работы Лейбфрида и Шлёмана [Иб] и Клеменса [124]), но Джулиан [НО] [c.87]

Действительно, в предыдущем параграфе указывалось, что для полимеров в текущем состоянии таким образом может быть получен универсальный температурно-инвариантный спектр времен запаздывания. Так как спектры времени запаздывания и релаксации однозначно связаны между собой [5], то это значит, что в линейной области функция распределения времен релаксации для упругих жидкостей также поддается представлению в универсальной температурно-инвариантной форме. С такой целью удобнее пользоваться функцией N (s) распределения частот (величин, обратных временам релаксации). Приведение функции N (s) к универсальному температурно-инвариантному виду достигается делением ее и умножением аргумента на величину наибольшей ньютоновской вязкости [56]. Использование метода приведения и получения универсальной температурно-инвариантной зависимости = / (siIhs) чрезвычайно упрощает постановку опытов по измерению релаксации напряжения у полимеров в текучем состоянии и обработку результатов этих опытов. [c.110]

Формированию термоэлектрета способствует резкое увеличение времени релаксации при охлаждении т ехр(—UjkT). Чтобы существенно увеличить т, т. е. повысить длительность существования электретного состояния, используют не только экспоненциальную зависимость т(7 ), но и возможность резкого возрастания т при изменении потенциального барьера U. Поэтому воскообразные диэлектрики в процессе приготовления термоэлектретов поляризуют выше температуры плавления, полимеры — выше температуры стеклования, а сегнетоэлектрики — выше точки Кюри Гк (см. 4.2). В результате после цикла температурной поляризации время релаксации повышается в миллионы раз, что благоприятствует сохранению электрета в течение многих лет. [c.162]

Относительную стабильность металлических стекол оценивают по разности температур кристаллизации Тк и стеклования Tg при неп рерывном нагреве ДТ=Ту-Тк. Однако на практике чаше всего используют температуру кристаллизации Т , так как Tg установить трудно. Теоретически Tg определяют как температуру, ниже которой вре мя релаксации так велико, что равновесное состояние не может быть достигнуто за конечный промежуток времени (рис. 4.1). Отсюда следует, что при температуре стеклования Tg не могут образовываться зародыши кристаллической фазы критического размера, т.е. структуры фаз при Tтемпературные зависимости показателей основных физических свойств фаз испытывают или скачки или переломь[ (рис. 4.2). С позиций синергетики температура стеклования является критической температурой (точкой бифуркации), отвечающей неравновесному фазовому переходу при достижении которого система сама выбирает термодинамический путь своего дальнейшего развития [3]. [c.125]

Здесь а> — частота, к — волновое число, г = т / J, — время релаксации вязко-упругой среды с динамической вязкостью п и модулем сдвига ц, с = у/(л/р — скорость звука, р — плотность среды, Х = и/с — характерный масштаб среды, обладающей кинематической вязкостью и = г /р. В длинноволновой области к к , фиксируемой фаничным значением к = (2А)", получаем обычный закон дисперсии ш = -г/г диссипативной среды со временем релаксации т при к > к частота (3.1) приобретает действительную составляющую, и при < А < а , где а — характерное расстояние между атомами, реализуются колебания с частотой ск и временем затухания 2т, Это означает, что на малых расстояниях г < А, где проявляются только колебания атомов, среда ведет себя упругим образом. На гораздо ббльших масштабах г > А начинает сказываться перестройка потенциального рельефа, и среда проявляет вязкие свойства (рис. 65), Отметим, что масштаб А играет роль параметра обрезания в известной формуле, определяющей энергию дислокации Е 1п I [196]. Температурная зависимость сдвиговой вязкости т] = ир обеспечивает изменение величины А(Г). Это может привести к вязко-упругому переходу неоднородной среды, характеризуемой мезоскопическим масштабом Ь > а. Точка такого превращения фиксируется условием А(Г) = Ь. [c.226]

Теймор измерил также дрейфовую скорость экситонов в поле градиента напряжений, освещая входную поверхность импульсом излучения и определяя временную задержку, с которой экситоны достигают данной области кристалла. Он получил предсказанную теоретически линейную зависимость скорости дрейфа от внешней силы и таким образом определил время рассеяния в температу рном интервале от 1,5 до 20 К. Результаты его измерений приведены на рис. З, е. Время рассеяния в этом температурном интервале ме няется почти на два порядка. Найденная экспериментально температурная зависимость вида согласуется с теоретическим предсказанием для рассеяния носителей на фононах. Этот фундаментальный процесс оказалось возможным наблюдать благодаря чрезвычайно высокой чистоте кристалла. В силу малой массы носителей и относительно большого времени релаксации при низких температурах (для сравнения укажем, что время релаксации электронов в меди при Г, == 300, К равно с) экситоны в сверхчистом [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...