Изолированная вихревая нить

Если в области течения нет вихрей (даже отдельных, изолированных вихревых нитей), то, согласно (8), потенциал скоростей представляет однозначную функцию координат [c.215]

Изолированная вихревая нить. Пусть через точку А с координатой го проходит вихревая нить интенсивности х (рис. 241). Тогда т — = /х1п(г —го), следовательно, скорость в точке Р с координатой г находится 1Ю формуле [c.337]

Вдоль оси 2 имеется изолированная вихревая нить конечной интенсивности Г = 2пк. Это течение носит название течения от изолированного вихря. Не следует думать, что вихревые течения обязательно связаны с наличием в потоке замкнутых линий тока. Рассмотрим течение (рис. 21, г) [c.118]

Чтобы интерпретировать результат, содержащийся в уравнениях (8) 148, вычислим значения и, V, IV, обусловленные изолированной замкнутой вихревой нитью, находящейся в неограниченной несжимаемой жидкости, покоящейся в бесконечности. [c.262]

Движение вихревых нитей. Мы уже видели (п. 13.10), что изолированный круговой вихрь не может перемещаться в жидкости, то же самое, следовательно, справедливо и в случае вихревой нити. Таким образом, если существует несколько вихревых нитей, то движение нити, расположенной в точке Р, совпадает с движением, которое создавали бы в точке Р остальные вихри, если бы вихрь в точке Р отсутствовал. Однако следует заметить, что общее движение жидкости может существовать не только вследствие наличия вихрей, но также вследствие наличия источников, потоков или других причин. Тогда скорость в точке Р будет равна сумме скорости, индуцированной другими вихрями, как только что было описано, и общей скорости жидкости в точке Р вследствие всех причин. [c.338]

Преимущество использования комплексного потенциала состоит в том, что в силу его аддитивности легко находить потенциал системы изолированных или непрерывно распределенных вихревых нитей, а затем так же просто восстановить поле скоростей по формуле [c.93]

Пусть, как и при рассмотрении поля изолированного источника (см. пример 1), поле А потенциально и соленоидально ( rot А — div А = 0) всюду, кроме малой окрестности особенности. В нашем случае особенности сосредоточены на вихревой линии L, поэтому предположим, что в окрестности ее точек справедливы условия (1.107), где теперь dv = de -dr — элементарный объем окрестности вихревой нити ( dr — линейный элемент нити, da — ориентированный элемент площади поперечного сечения нити). [c.141]

Диффузия вихревой нити 479 — изолированный 132, 136 — плоский 136 [c.503]

Скоростное поле в окрестности изолированной вихревой нити, закон Био-Сявара (176). 89. Упрощенное построение вихревой нити при помощи ппедположепня о вихревом ядре с постоянной угловой скоростью (182). [c.8]

ОСЬ Ог бесконечно топким и бесконечно длинным цнлиндром и причисляя последний к границе жидкости, мы получим двусвязное пространство снаружи цилиндра, в точках которого потенциал скорости 9 = с ar tg (л /у) будет многозначен циркуляция скорости Г при однократном обходе вокруг цилиндра по любому контуру будет конечной величиной Г = 2тсс, вследствие чего такого рода движение можно назвать, изолированной вихревой нитью или изолированным вихрем с интенсивностью 2лс. [c.41]

Аналогичного типа теории предложили Бетц [5.16] и фон Карман и Бюргере [5.17]. В 1931 г. Бетц показал, что при большом относительном шаге решетки обтекание любых профилей в решетке можно аппроксимировать заменой остальных профилей вихревыми нитями и переходом от изолированного профиля с известными свойствами к эквивалентному профилю в решетке методом последовательных приближений. Этот метод можно применить к решеткам с малым изгибом профилей, но ценой больших затрат труда. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...