Поле соленоидальное

Поле вихрей любого векторного поля а есть поле соленоидальное, т. е. [c.234]

Ниже рассматривается частный случай исследования топографии среднего значения магнитной индукции (по толщине изделия) в тонкостенной ферромагнитной трубе при локальном намагничивании ее в импульсном поле соленоидальных катушек. [c.106]

Векторное поле соленоидальное 311 Векторный потенциал 311 Верхней релаксации оптимальный метод 183 [c.599]

Заметим здесь же, что линейное циркуляционное поле В (д) = = Рд, где Р — кососимметричная матрица, будет одновременно и соленоидальным полем, т. е. полем, для которого дивергенция равна нулю [c.156]

Наиболее перспективными, получившими признание, являются трековая (рис. 1.1,а), соленоидальная (рис. 7.7,6) и седлообразная (рис. 7.7, в) обмотки магнитных систем. Соленоидальная обмотка наиболее удобна для дисковых МГД-генераторов и других генераторов малой мощности. Для генераторов большой мощности наиболее перспективна седлообразная обмотка, так как она имеет меньшие размеры и наибольшее отношение индукций магнитного поля в обмотке и в канале генератора. [c.290]

Векторное поле, для которого div а = О, называется соленоидальным (свободным от источников). В этом случае существует такой вектор F (векторный потенциал), что а = rot F. [c.192]

Источник соленоидального поля с отрицательной мощностью называют также стоком поля. [c.234]

Иррациональные функции — см. Функции иррациональные Иррациональные числа 63 Испытательная аппаратура 432 Источник сообщений 340 --- точечный соленоидального поля 234 [c.572]

Сокращенное умножение 67 Соленоидальное векторное поле 234 Соприкасающаяся окружность 266 Соприкосновение кривых 266 Сопряженные гиперболы 245 Сопряженные диаметры эллипса 243, 244 [c.585]

Поле А называется соленоидальным в области V, если в этой области div А О. [c.105]

Из этой формулы вытекает, что поле А соленоидально в том и только в том случае, когда поток этого поля через любую замкнутую поверхность равен нулю. [c.106]

Векторное поле называется соленоидальным, если его вектор [c.63]

Ai и соленоидальное А . Любое непрерывное векторное поле, заданное во всем пространстве и исчезающее на бесконечности вместе со своими дивергенцией и вихрем, может быть единственным образом (с точностью до векторной постоянной) представлено [c.63]

Уравнения (20.186) и (20.187) могут быть использованы в общем случае при исследовании переноса тепла в плоском слое теплопроводной и движущейся среды. В частном случае, когда рассматривается только излучение (соленоидальное поле), плотность полусферического результирующего излучения в слое постоянна, а ее производная по h, т. е. плотность объемного результирующего излучения, тождественно равна нулю. В связи с этим задача [c.542]

Какое поле вектора скорости называется соленоидальным [c.119]

Если среда несжимаема, потребуем дополнительно, чтобы опорное решение vq и элементы пространства Е удовлетворяли условию несжимаемости, т. е. представляли собой соЛеноидальнЫе векторные поля. , [c.269]

Солено и даль и ос векторное п о л е а есть такое поле, для которого всюду diva = 0, т. е. поток поля чере.з всякую замкнутую поверхность, которую можно стянуть в точку, не пересекая границу поля, равен нулю. Поле вихрей любого векторного поля а есть поле соленоидальное, т. е. div (rot а) =0. [c.68]

Намагниченность ЛЛД измеряют индукционными магнитными головками. Эталонирование намагниченности датчика производят в поле соленоидальной калибровочной катушки. Калибровочная катушка, применявшаяся в исследованиях, имела трехслоиную намотку. Длина катушки 2 = 0,7 м, средний радиус / = 0,02 м. Исследуемый ЛЛД длиной 100 мм сворачивают в кольцо и с помощью деревянной штанги помещают в середину соленоида таким [c.64]

Точные выражения поля соленоидальных катушек сложны записываются с помошью бесконечных рядов или функций от ллиптических интегралов [13, 38]. Для аксиальной составляющей ОЛЯ однослойного соленоида можно найти следующее выра-кение [c.180]

Перейдем теперь к описанию проблем, составляющих основу магнитоупругости. Исследование взаимодействия магнитного поля с упруго-деформируемыми электропроводящими телами составляет предмет магнитоупругости. Укажем лишь некоторые из них магнитострикционная деформация кристаллических тел пьезомагнетизм магнитоупругость тел, обладающих свойством магнитной поляризуемости задачи индукционного нагрева тел задачи разрушения тел под действием импульсных электромагнитных полей и др. Перечисленные проблемы возникают, в частности, при создании импульсных соленоидальных катушек, магнитогидродинамических ускорителей, различных типов магнитокумулятивных генераторов при управлении движением плазмы и во многих других прикладных задачах, где влияние магнитного поля существенно сказывается на деформации твердого тела. Более сложными задачами магнитоупругости являются задачи взаимодействия с электромагнитным полем материалов, обладающих свойством магнитной поляризуемости (ферромагнетики, антиферромагнетики, ферримагнетики). Это объясняется, прежде всего, отсутствием простых фундаментальных з - [c.239]

Соотношения толщин гарнисажа (бокового 85, донного 5д) и глубины проникновения тока составляли 5д/Дэ = 0,4-г0,55 бд/Дд = = 1,1-И, 4. Показано, что при таком гарнисаже умеренное перемешивание металла с помощью охватьшающего соленоидального индуктора реально получена относительная скорость движения на оси тигля до 0,15 ( 0 = 0>65 для неэкранированных ванн с оптимальными геометрическими пропорциями). В плоской ванне во всех случаях образуется лишь один контур движения (по высоте), причем при бегущем поле направление движения может определяться как продольными ЭМС (при Хр/с/р = 0,23), так и радиальными (при Др/й р = 0,13). Увеличение глубины ванны существенно повышает скорость движения. [c.51]

Соленоидальное векторное поле а есть такое поле, для которого div а = 0. Оно обладает характерным свойством поток поля равен нулю через всякую вамкнутую поверхность, которую можно стянуть в точку, не пересекая границу поля. В таком поле векторные линии или замкнутые, или уходят в бесконечность, или начинаются и кончаются на границе поля. [c.234]

Это ограничивает скорости и движения зарядов неролнтивистскнми зпачскинми, i - =- Д.и. из таких областей можно представить как излучение сосредоточенного (точечного) дипольного момента — электрического, соответствующего источникам р— — (г)), j = р 8(г), и магнитного, соответствующего токам j— = с 6 г)р ]. Здесь 6 (г) — дельта-функция Дирака, а точка — знак дифференцирования по времени. Поле излучения создаётся только соленоидальными частями этих распределений, потенц. части отнетственны лишь за квазистатич. поля. [c.630]

Если векторное поле У соленоидально, т. е. уУ = О, то для этого поля можно ввести векторный потенциал А, такой, что У = [у 1, при этом А определён с точностью до градиента произвольной ф-цин (градиентная инвариантность). В общем случае любое векторное поле представляется суммой потенциального и соле-ноидального полей. [c.89]

Изучим условия изменения типа уравнения для завихренности в стационарном потоке неоднородной несжимаемой вязкоупругой жидкости, находящейся в поле массовой силы [38]. Рассмотрим двумерное плоское течение на основе уравнения неразрывности, условия соленоидальности и полных уравнений движения (см, (1.2), (1.3)) [c.63]

Покажите, что векторное поле вращ — X / в пределах бесконечно малой частицы является соленоидальным. [c.102]

Уравнение (20.93) можно рассматривать как уравнение сохранения энергии. В этом случае ллотность объемного результирующего излучения, будучи сложным функционалом, содержит всевозможные виды энергии. Если анализируется перенос излучения в собственном смысле этого слова (излучение в соленоидальном поле), то [c.515]

В частном случае при вьшолнении (1.2.55) устанавливаем, что в окрестности материальной частицы, движущейся без изменошя объема, поле скоростей должно быть соленоидальным [c.44]

В ТФКП часто используется принцип отвердения, согласно которому любая линия тока (П3.31) течения с соленоидальным полем скоростей (П3.25) может рассматриваться как граничная линия некоторой области такого течения. [c.294]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.103 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.68 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.10 , c.504 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.212 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.234 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...