Тела Сближение

При рк = НВ поверхность пластического материала принимает форму поверхности контактирующего с ним твердого тела. Сближение е зависит от распределения материала в шероховатом слое, т. е. от параметров опорной кривой й и V [86]. [c.109]

Соединение при сварке достигается за счет возникновения атомно-молек.улярных связей между элементарными частицами соединяемых тел. Сближению атомов мешают неровности поверхностей в местах, где намечено осуществить соединение деталей, и наличие на них загрязнений в виде окислов, органических пленок и адсорбированных газов. [c.5]

Контактные сближения гладких однородных тел с начальным касанием в точке или по линни вычисляют с помощью теории Герца. [c.15]

Для шарикоподшипников зависимость между сближением 6 шариков и колец и сжимающей нагрузкой F, как следует из задачи теории упругости о сжатии упругих тел, [c.347]

Упругие смещения валов в подшипниках складываются из упругих сближений тел качения и колец, определяемых по формулам Герца , и контактных дефор- [c.359]

Например, для шарикоподшипников сближения тел качения и обоих колец >S=-- h V , где для однорядных шарикоподшипников в диапазоне внутренних диаметров [c.359]

На первой стадии обеспечивается сближение атомных поверхностей. Устраняются неровности и поверхностные пленки, формируется физический контакт, т. е. такой контакт тел, в котором атомы находятся на расстоянии, достаточном для начала межатомного взаимодействия. [c.106]

При сварке плавлением и пайке сближение атомов твердых тел осуществляется вследствие смачивания поверхностей тел жидким металлом (припоем, расплавом), а активация поверхности твердого металла — путем сообщения ее частицам тепловой энергии. Жидкий металл может растекаться по всей поверхности тела и обеспечивать соприкосновение и прилипание (или адгезию) его молекул и поверхностного слоя твердых тел. [c.13]

Из первых двух уравнений (5.406) находим величины а и Ь, из третьего — сближение тел а, и тем самым задача полностью решается. [c.300]

Отметим, что h пропорционально степени сдавливающей силы обратно, сила F пропорциональна степени h производимого ею сближения тел. Напишем еще потенциальную энергию U соприкасающихся шаров. Замечая, что должно быть (—F) = —dU/dh, получим [c.49]

Коэффициент восстановления k характеризует, насколько восстанавливается нормальная составляющая скорости после удара. Удар называется абсолютно упругим, если нормальная составляющая скорости сближения соударяющихся тел равна по величине нормальной составляющей скорости удаления их друг от друга после удара, т. е. = 1. Если тела после удара не отделяются друг от друга, то удар называется абсолютно неупругим и й = 0. Для реальных физических тел [c.136]

Коэффициенту восстановления можно придать динамическое истолкование. Разобьем продолжительность удара на два интервала т. — от момента первого соприкосновения до максимального сближения тел при деформации их поверхностей и Т2 — от момента максимального сближения до отделения тел друг от друга при этом недеформированное состояние полностью или частично восстанавливается. [c.137]

При ударе тел существенную роль играет физическая природа тел. Различают две фазы удара в течение первой фазы тела деформируются (сжимаются) до тех пор, пока скорость их сближения не обратится в нуль. Кинетическая энергия относительного движения тел переходит при этом в потенциальную энергию деформации, тепловую энергию, энергию звуковых колебаний и др. В течение второй фазы форма тел вследствие упругости восстанавливается. Потенциальная энергия деформации преобразуется вновь в кинетическую, и в конце второй фазы соприкосновение тел прекращается. [c.411]

Потенциальная энергия двух тел, обусловленная их взаимным тяготением, равна той работе, которую силы тяготения совершают при сближении тел (находившихся в исходном положении на расстоянии Гх друг от друга) до наименьшего возможного расстояния Г --= Го. В соответствии с (11.9) потенциальная энергия в исходном положении 1 [c.321]

В основу рассмотрения положим следующую модель твердое тело представляет собой совокупность ионов и валентных электронов. Ионы —. это атомные ядра вместе со всеми электронами в заполненных оболочках. Взаимодействие электронов заполненных оболочек с ядром является столь сильным, что сближение атомов и образование из них крис- [c.46]

Обозначим перемещения точек тел вдоль осей х, у, z для первого тела через и , w , для второго тела — через и , v , 1V2, а сближение недеформированных частей тела — через а. [c.143]

При подстановке значения а из равенства (10.102) в первую формулу (10.98) формула для величины сближения тел принимает вид [c.354]

Из формул (10.102), (10.106), (10.107) и (10.111) следует, что полуоси а и Ь контурного эллипса, величина сближения тел а и давление Ро нелинейно зависят от силы сдавливания Я (а, 6 и ро пропорциональны а величина а пропорциональна Р - ). [c.354]

Контактная сила Р (0, возникающая при ударе тела массы т со скоростью V , определяется из условия равенства перемещений тела и стержня, рассмотренного в 4 гл. 2. Сближение а является разностью между перемещением тела и перемещением стержня ш(с) в точке контакта X = с, поэтому [c.250]

Далее следует остановиться на местном характере контактных деформаций и напряжений и рассказать о предпосылках, положенных в основу вывода расчетных формул. Учащимся надо дать формулы для максимального контактного давления и характерного размера контактной площадки (для двух рассматриваемых случаев контакта) формулу для сближения тел за счет контактных деформаций приводить не обязательно. Конечно, эпюры давлений по площадкам контакта следует дать. [c.186]

Остановимся теперь на некоторой разновидности смешанных (контактных) задач теории упругости. Как уже отмечалось, при их формулировке предполагается, что разбиение поверхности на участки, где выполняются разные краевые условия, заранее известно. Однако возможен и более общий случай. Вообще говоря, контактная задача (в физическом смысле) ставится как задача о воздействии жесткого тела на упругое. Как правило, начальный контакт происходит в одной точке и лишь при дальнейшем сближении контактирующих тел образуется площадка контакта, которая, вообще говоря, увеличивается в размерах. При этом, естественно, вводится имеющее физический смысл ограничение напряжения вдоль контура, ограничивающего [c.248]

Величина ос представляет собою сближение тел при упругом контакте. Подставляя выражения (11.11.1) в соотношение (11.11.2), получим [c.380]

Сближение контактирующих тел пропорционально нагрузке в степени 2/3. [c.381]

Универсальная ван-дер-ваальсова связь обусловливает наиболее слабую адгезию с энергией связи порядка единиц килоджоулей на моль (0,01—0,1 эВ/атом). Адгезию, обусловленную этой связью, называют обычно физической. Она формируется во всех случаях контакта двух тел, сближенных до расстояния межмолекулярного взаимодействия. В частности, она может возникать при нанесении металлических и других слоев на загрязненные подложки, на плохо подготовленные поверхности окисленных металлов, керамики, стекла и др., при нанесении полимерных и других защитных и диэлектрических покрытий, если не созданы условия для формирования иных, более мощных сил связи. [c.74]

ОПТИЧЕСКИЙ КВАНТОВЫЙ ГЕНЕРАТОР, то же, что лазер. ОПТИЧЕСКИЙ КОНТАКТ, контакт двух тщательно отполированных поверхностей ТВ. тел, сближенных на расстояние, меньшее длины волны света (порядка десятков А). О. к. приводит к высокопрочному сцеплению тел, обусловленному силами вз-ствия между молекулами, адсорбированными из воздуха на контактирующих поверхностях (в случае О. к. в воздухе). В прочности О. к. существ, роль играет вода, проникающая под действием капиллярных сил в микрошероховатости контактного слоя. С возрастанием её кол-ва прочность О. к. на разрыв увеличивается, а сдвиговая — падает. Показатель преломления О, к. зависит от показателей преломления приведённых в контакт тел II кол-ва воды в слое. Коэфф. отражения О. к. стёкол с равными показателями преломления 10-4 10-7. При слабом неравномерном нагревании О. к. легко нарушается. [c.498]

Аналогичный изложенному выше подход был применен П. Ф. Томасоном [170]. Он рассматривал сетку квадратных пор в жесткопластической матрице при плоской деформации. Установлено, что растяжение приводит к вытягиванию пор и к сближению их центров. В конце концов поры располагаются так близко друг к другу, что возможно образование внутренних локальных шеек. Принимается, что слияние пор происходит, когда напряжение во внутренней перемычке достигает некоторого критического значения <3п- Аналогичным образом Томасоном рассмотрен случай роста эллиптических пор в жесткопластичном теле [427]. [c.115]

При вращении двух тел вокруг одной оси (рис, 159) 0,02 с угловыми скоростями до удара со, и oj в одном и том же направлении и моментами инерции отгюсительно этой оси J и можно применить теорему Карно, если удар гел выступами при сближении абсолютно неупругий. Здесь выполняется условие при енимосги этой георемы для двух тел 5 ы = 0, так как 5 = 5j + 52 = 0, хотя для каждого тела в отдельности 5 1 i7 9 0 и 2 й 7 0. Согласно теореме Карно, имеем [c.538]

В дополнение к уравнению статики используем уравнение перемещений. Пренебрегая изгибом колец и предполагая отсутствие радиального зазора в подшипнике, можно принять, что сближение тел качения и колец равны соответствующим проекциям полного сменгения кольца Йо, т. е. [c.347]

Слабая сжимаемость твердых тел свидетельствует о том, что частицы находятся в них, в каком-то смысле, на минимально возможных расстояниях, когда дальнейшее их сближение ограничивается уже их размерами. Поэтому можно считать, что их центры располагаются в этом случае на расстояниях, равных их диаметру Определенный из этцх соображений диаметр молекул называют ван-дер-ваальсовскгим . Взяв опять в качестве типичного примера [c.35]

Наряду с полосатыми- спектрами молекул, расположенными в видимой и ультрафиолетовой областях, наблюдаются также и инфракрасные спектры молекул. Опыт показывает, что инфракрасные колебательные спектры газа или пара остаются в большинстве случаев практически неизменными и при исследовании соответствующей жидкости или даже твердого тела. Причину нечувствительности этих спектров к агрегатному состоянию надо, очевидно, искать в том, что силы взаимодействия между атомами (внутримолекулярные силы) значительно больще ван-дер-ваальсовых межмолекулярных сил, обусловливающих переход из газообразного в другие агрегатные состояния. Поэтому колебания атомов внутри молекулы происходят практически одинаково как в изолированных молекулах газа, так и в сближенных молекулах жидкости или твердого тела. Излучение же полосатых спектров в видимой и ультрафиолетовой областях в основном определяется изменением электронной конфигурации молекулы, а эта последняя испытывает в случае жидкости или твердого тела вполне ощутимые воздействия со стороны соседних молекул. Но все же и для инфракрасных спектров некоторые детали, связанные главным образом с вращением молекулы вокруг ее центра тяжести, лучше наблюдаются в газообразном состоянии, ибо свобода вращения молекул в жидкостях и твердых телах в значительной степени стеснена. [c.748]

Конечное значение потенциальной энергии при бесконечном удалении тел друг от друга обусловлено теи, что сила взаимного тяготения убывает как Мг , т. е. быстрее, чем растет расстояние. Поэтому работа, которую совершают силы тяготения при сближении тел, исчезающе мала до тех пор, пока тела не сблизятся па некоторое конечное расстояние. Вследствие этого потенциальная энергия при бесконечном удалении тел практически определяется той работой, которую совершают тела при сближении, начиная с некоторых достаточно больших, но конечных расстояний, при которых потенциальная энергия уже конечна. Это иллюстрируется графиком рис. 49, который изображает ход [ютенциальной энергии обусловленной взаимныл тяготением Земли и тела, находящегося на расстоянии rj от ее центра. [c.322]

При сближении ионов до расстояний порядка их собственных размеров валентные эдектроны данного атома вступают в сильное взаимодействие с соседними ядрами и их электронными оболочками, обеспечивающее возникновение химической связи. Поэтому валентные электроны нельзя считать локализованными у данного атома и в некоторых случаях они получают возможность перемещаться по всему кристаллу. Конечно, в молекулярных кристаллах связь между атомами, образующими решетку, имеет характер ван-дер-ваальсовых сил. Однако в подавляющем больщинотве явлений, происходящих в твердых телах, электроны играют самую существенную роль. Поэтому рассмотрим наиболее общий случай, когда в кристалле содержатся ионы и валентные электроны. [c.47]

Итак, решение контактной задачи Герца сводится к определению давления ( , т]), сближения тел а, а также размеров и формы области контакта оз. В уравнении (9.39) значение сходящегося несобственного интеграла представляет со-бой потенциал простого слоя распределенного с плотностью т]) по области контакта. Этот потенциал в точках области контакта, согласно (9.39), представляет квадратичную функцию координат. С другой стороны, известно, что потенциал во внутренних точках однородного эллипсо- [c.234]

Уравнения (10.87) и (10.88) позволяют определить полуоси а и эллиптической площадки контакта по заданной силе Р в зависимости от Л и В, определяемых геометрией поверхностей соприкасающихся тел. Знаяатл Ь, из уравнения (10.86) определяется величина сближения тел а при заданной силе Р. [c.352]

Пусть вначале атомы Na и С1 будут расположены на большом расстоянии. Затем атом Na ионизуется, на что затрачивается 5,14 эВ, а освободившийся электрон с выделением 3,61 эВ присоединяется к атому С1. Возникшая после этого разноименность заряда за счет кулоновских сил приведет к сближению частиц. Если, окажем, они сблизились на расстояние R, равное межатомному расстоянию Na+—С1 в твердом теле, то выигрыш в потенциальной энергии станет равным Z e R- = 5,1 эВ. Таким образом, полный выигрыш в энергии с учетом энергии ионизации и сродства будет равен 5,10—5,14 3,61 = 3,57 эВ. [c.37]

Остановимся теперь более подробно на постановке задачи, когда имеет место именно последовательное сближение штампа с упругим телом. Для простоты будем считать, что штамп является абсолютно гладким, а вне контактной поверхности напряжения обращаются в нуль. Наиболее очевидной является постановка такого рода задач в случае, когда жесткое тело, ограниченное выпуклой поверхностью, вдавливается в упругое полупространство. Обозначим через 51 зону контакта. Будем предполагать, что тело перемещается поступательно, и допустим, что первоначальный контакт произошел в некоторой точке, которую и примем за начало декартовой системы координат (расположив оси х и I/ по границе полупространства). Обозначим через г = Цх,у) уравнение поверхности штампа. Если пренеб- [c.248]

Момент при р>0иу< 0в1и1У четвертях затягивает ось Z ротора гироскопа к совмещению с осью i/j наружной рамки карданова подвеса, а во II и III четвертях выталкивает ее из совмещенного положения. Особенно неблагоприятным является случай (например, движение гироскопа в III четверти, представленное на рис. VII.15), когда в момент сближения осей ротора и наружной рамки наружная рамка карданова подвеса вращается в такую сторону, что и инерционный момент и момент трения затягивают ось z ротора гироскопа в совмещенное положение. В момент совмещения осей ротора и карданова подвеса (ось yi) гироскоп теряет одну степень свободы и как простое негироскопическое твердое тело вращается вокруг оси У1 наружной рамки карданова подвеса по инерции. Если при зтом ось у1 наружной рамки поворачивается в пространстве, то момент Ма удерживает ось z ротора гироскопа в совмещенном положении с осью г/i (инерционный момент равен нулю), ось z остается совмещенной с осью j/i и, следовательно, в процессе эволюций самолета ось Z ротора гироскопа не сохраняет неизменного направления в абсолютном пространстве. [c.196]

В краевых задачах теории упругости границы тела обычно задаются. Однако центр дислокации в кристалле мои<ет перемещаться по нему, подобно тому, как внутренняя граница круга (г=а) может переноситься, тогда как внешняя (г = Ь), остается неподвижной. Если одновременно существуют две дислокации, одна положительная (т. е. с положительным б), а другая отрицательная (т. е. с отрицательным б), то пока их центры раздельны, сущес твует результирующая полная энергия деформации. Если же эти центры совпадают, то обе дислокации аннулируют друг друга. В этом случае не возникают ни напряжения, ни деформации не происходит и изменения энергии. Очевидно, сближение двух центров [c.259]

Смотреть страницы где упоминается термин Тела Сближение : [c.35] [c.52] [c.391] [c.458] [c.520] [c.49] [c.133] [c.58] [c.79] [c.350] [c.39] [c.609] [c.359]

Прочность устойчивость колебания Том 2 (1968) -- [ c.388 , c.389 , c.391 , c.394 , c.407 ]

ПОИСК

Сближение тел

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...