Уравнение Бернулли следа

Для последовательного соединения труб (рис. 32) из уравнения Бернулли следует, что напор [c.95]

Из уравнения Бернулли следует, что [c.108]

Решая уравнение Бернулли, следует руководствоваться следуюш,ими правилами. [c.217]

Необходимо еще подчеркнуть, что при рассмотрении вихревого движения жидкости под скоростью и, входящей в уравнение Бернулли, следует понимать (также как и в случае безвихревого движения) скорость, относящуюся к действительному векторному полю скоростей, отражающему рассматриваемое движение жидкости к разложению движения на три его вида, поясненные в 3-4, здесь обращаться не следует. [c.98]

Рассмотрим невесомую жидкость. В этом случае в уравнении Бернулли следует полагать = О, а следовательно, и gz = 0. При этом приходится пользоваться понятием напора (Я,) , как энергии, отнесенной к единице массы. Как видно, мы получаем следующие выражения для такого напора (пренебрегая коэффициентом а) [c.208]

Найдем величину расхода Q для трубопровода. С этой целью используем уравнение Бернулли, следуя той схеме, которая пояснялась ранее (см. стр. 115) [c.216]

Для определения зависимости расхода от перепада давления предположим, что жидкость несжимаема. В этом случае, из уравнения Бернулли следует [c.43]

Для потока реальной (вязкой) жидкости уравнение Бернулли следует писать в таком виде [c.30]

Указание. Уравнение Бернулли следует записать два раза, например для сечения О—О и 2—2, а затем для сечений /—/ и 2—2. [c.37]

Итак, из уравнения Бернулли следует, что приращение живой силы состоит из работы внешней (Ье) плюс индикаторной работы (Ь,), полученной в координатах (р, V), за вычетом всех потерь (Ьг) [c.30]

Теперь рассмотрим силы, действующие на выделенный объем. Действием силы тяготения можно пренебречь ), поэтому остаются только силы давления по поверхности выделенного объема. Рассмотрим их последовательно. Силы давления в сечениях входа А и выхода В Жидкости одинаковы, если пренебрежем вязкостью воды. В самом деле, из уравнения Бернулли следует, что вдоль трубки тока при одинаковых скоростях будут и одинаковые давления. Давление на выходе струи равно атмосферному. Силы атмосферного давления на входе и выходе струи уравновешиваются давлением на кран извне, и поэтому их результирующая сила на кран равна нулю, так же как атмосферное давление на пустой кран не дает результирующей, если пренебречь подъемной силой воздуха. [c.372]

Наконец, так как Р2 Р > 1. число Маха Mj должно быть больше единицы [см. второе уравнение (55.2)]. Это означает, что i/j > j, т. е. что относительная нормальная скорость потока перед фронтом ударной волны больше скорости звука. С другой стороны, Mj < 1 и, следовательно, относительная нормальная скорость за ударным фронтом меньше скорости звука ). Как будет показано в следующем пункте, эти свойства ударного фронта сохраняются и в случае движения произвольного газа. Для установившегося потока из первого уравнения (55.2) и уравнения Бернулли следует, что [c.181]

Ив уравнения Бернулли следует, что на гребне волны существует избыток давления, а у ее подошвы — недостаток и что по мере усиления волнистости поверхность раздела в конце концов распадается с образованием отдельных вихрей (фиг. 7). [c.82]

Скорости в передней части тела, вследствие дополнительного потока, меньше скорости набегающего потока, и в этом случае из уравнения Бернулли следует, что давления на поверхности тела должны быть больше атмосферного давления в бесконечности. В этом можно отметить сходство дозвукового потока и сверхзвукового. [c.376]

Из того же уравнения Бернулли следует [c.393]

Аналогично предыдущему из уравнения Бернулли следует, что [c.61]

Общие замечания. В гл. И—XI обычно предполагалось, что кавитация возникает в жидкостях спонтанно, как только местное давление падает ниже давления насыщающих паров (см. гл. I, п. 6), т. е. как только (Ср)тах > Q Из уравнения Бернулли следует, что кавитация должна возникать при Q < Qi = ( т/и/) —1, где — максимальная скорость и ы/ = / — скорость свободной струи. Предполагалось также, что струи жидкости в воздухе имеют гладкие границы, положение которых определяется условием постоянства давления на свободной границе. [c.401]

Из уравнения Бернулли следует еще одно условие. Так как граница образуется линиями тока, вдоль которых постоянная Бернулли остается неизменной повсюду — от бесконечности впереди крыла до бесконечности позади крыла, то, следовательно, в точках границы имеют место следующие равенства [c.396]

Если это состояние — установившееся, то тогда из уравнения Бернулли следует, что над поверхностью (гда давление понижено) скорость больше, чем под поверхностью (где давле[1йе повышено). [c.172]

Из уравнения Бернулли следует, что разность показаний пьезометров А = (г, равна приращению скоростного напора потока от сечения 1 к сечению 2 [c.68]

Примечания. 1. Скоростью движения жидкости в сосуде (в сечении 1—1) обычно пренебрегают ввиду ее малости. 2. При решении этой задачи, помимо уравнения Бернулли, следует пользоваться уравнением неразрывности. [c.93]

В руководствах по классической гидромеханике уравнение Бернулли часто выводится на основе одного лишь принципа сохранения энергии но методике, которая будет обсуждена в следующем разделе. В таком подходе имеется логическая ошибка в то время как динамическое уравнение не используется вовсе, уравнение Бернулли получается при помощи двух основополагающих предположений одно из них сформулировано уравнением (1.-9.1), а другое, дополнительное состоит в том, что механическая энергия не превращается необратимо во внутреннюю энергию, что означает отсутствие диссипации энергии. [c.48]

Если же выводить уравнение Бернулли из динамического уравнения, как это сделано выше, то из упомянутых двух предположений достаточно только одного, даваемого уравнением (1. -9.1). Следуя предложенной методике, можно доказать, что второе предположение является следствием первого. [c.48]

В случае спаренных каналов уравнения Бернулли для сечений н—н и о—о (зг—зг) имеют следующий вид а) П-образная форма [c.299]

Вне следа движение потенциально, и потому справедливо уравнение Бернулли [c.103]

В результате получаем зависимость оу и Р от скорости Шр и Ро- Критические значения параметров потока Шо и Ро соответствуют случаям, когда о/ обращается в нуль. Как правило, наибольший практический интерес представляют именно критические скорости, для определения которых следует положить а=0 и, задаваясь параметрами стационарного потока жидкости (гоо, Ро), связанными уравнением Бернулли [см. соотношение (6.20) ч. 1], искать (численным счетом) значения Р/, при которых определитель 0(1, 0, Ро, О, р) обращается в нуль. [c.267]

Поэтому уравнению Бернулли можно придать следующий вид [c.28]

Следует отметить, что подводимое к газу тепло непосредственно не отражено в уравнении Бернулли. Однако оно учитывается при вычислении интеграла, так как влияет на вид функции р — р), т. е. на характер процесса, ио которому изменяется состояние газа. [c.30]

Подчеркнем, что выражение (4-10), как это видно из его вывода, справедливо лишь для тех случаев, для которых определитель (4-9) равен нулю. Поэтому необходимо выяснить, при каких же случаях движения жидкости это будет иметь место. Рассмотрим это в следующем параграфе. Пока лишь отметим, что сумма членов в уравнении Бернулли (4-10), как будет показано в 4-6, представляет собой удельную энергию (потенциальную и кинетическую), т. е. энергию,приходящуюся на единицу массы движущейся частицы жидкости. Уравнение Бернулли в форме (4-10), следовательно, выражает закон постоянства удельной энергии в потоке невязкой жидкости при наличии условий (4-9). [c.54]

В этом случае имеется часть потока, образованная системой линий тока, приходящих из бесконечности перед решеткой и уходящих в бесконечность за решеткой. Из условий в бесконечности и из уравнения Бернулли следует, что движение жидкости в области потока, образованного этой системой линий тока, потенциальное (см. конец 2). Вместе с тем в потоке могут быть области с вихревым движением. Можно рассматривать различные обтекания с вихревыми областями или кавернами, а также и такие, когда движение жидкости везде вне профилей потенциально. Для полипланов такие потенциальные обтекания могут быть разными в зависимости от различного задания циркуляций по отдельным планам при заданной суммарной циркуляции Г. [c.84]

Поскольку течение на контуре AB D установившееся, то из уравнения Бернулли следует [c.361]

НЫХ течениях составляющая w на оси должна равняться нулю. Из уравнения Бернулли следует, что при большой закрутке, т. е. при большом значении w, в окрестности оси симметрии возможно возникновение пустотного ядра. В частности, в потенциальном закрученном течении при Г(г1)) = onst имеем для радиуса пустотного ядра [c.199]

Более подробное рассмотрение данного вопроса показывает, что уравнение Бернулли (интеграл Бернулли) оказывается справедливым как безвихревого (потенциального) установившегося движения, так и для вихревого установившегося движения идеальной жидкости, при условии, однакй, что на жидкость действуют объемные силы, имеющие потенциал (в част-EO TH, сила тяжести, которую мы имели в виду, выще). При рассмотрении установившегося вихревого движения идеальной жидкости под скоростью и, входящей в уравнение Бернулли, следует понимать (так же как и в случае безвихревого движения) скорость, относящуюся к действительному векторному полю, отражающему рассматриваемое движение жидкости (к разложению движения на три его вида, поясненных в 3-4, здесь обращаться не следует). [c.78]

Необходимо подчеркнуть здесь следующее существенное отличие между уравнениями Бернулли в лyчat потенциального и непотенциального движений. В общем случае произвольного движения onst в правой части этого уравнения есть величина, постоянная вдоль каждой данной линии тока, но, вообще говоря, различная для разных линий тока. При потенциальном же движении onst в уравнении Бернулли есть величина, постоянная во всем объеме жидкости. Это обстоятельство в особенности повышает роль уравнения Бернулли при исследовании потенциального движения. [c.36]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остается неизменной, т. е. такой процесс является идеальным термодинамическим — изо-энтропическим — процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если изменением потенциальной энергии можно пренебречь (zi Z2) и нет технической работы (L = 0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании 54) и (64) имеет следующий вид [c.30]

Причину такого изменения профиля скорости можно понять, если раосмотреть следующую упрощенную схему течения. Пусть в некотором сечении пограничного слоя имеется профиль скорости и (г/), причем на границе пограничного слоя и Ъ) = щ. На некотором малом расстоянии Аа от этого сечения давление во внешнем потоке, а следовательно, и во всем пограничном слое изменится на Ар. Пренебрегая силами трения и считая, что течение происходит параллельно стенке, для каждой струйки жидкости можно написать уравнение Бернулли [c.329]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...