Тепловой установившийся поток

Температуры колебания, напряжения, возникающие от них в пластинках 238 в цилиндрических оболочках 408. Тепловой установившийся поток в пластинках 238 в цилиндрических оболочках 406, Тождественные зависимости между составляющими перемещения—см. сов-местности условия. [c.450]

ТЕПЛОВОЙ ДВИГАТЕЛЬ С УСТАНОВИВШИМСЯ ПОТОКОМ [c.39]

Наиболее известный пример теплового двигателя с установившимся потоком показан [c.39]

Исходным соотношением для указанного уравнения являлось уравнение теплового баланса для установившегося потока газа [c.8]

Рассматриваемый паровой поток (фиг. 2) будем считать установившимся, так как состояние в какой-либо его точке не изменяется во времени. Передаваемую паровым потоком теплоту и совершаемую им работу будем рассматривать как постоянные величины. Уравнение энергии установившегося потока для единицы массы в единицу времени, выраженное в тепловых единицах, будет [c.7]

При турбулентном течении теплоносителя в трубах длины начальных участков гидродинамической и тепловой стабилизации потока сравнительно малы 1 = 1 = (15—2Qi)d . В трубах с //> 60 среднюю теплоотдачу можно считать по формулам для установившихся режимов течения и теплообмена. [c.219]

В настоящем параграфе мы приведем ряд простых решений для случая установившегося потока тепла в ограниченном и полуограниченном цилиндрах. Путем комбинации решений приведенных выше задач можно получить решения ряда многих других задач. Например, используя решения задач, приведенные в примерах III и IV предыдущего параграфа, можно решить задачу для ограниченного цилиндра с заданным распределением температур на всех его поверхностях приняв й = 0 в решениях задач с граничными условиями, учитывающими теплообмен, можно решить различные задачи, в которых отсутствует тепловой поток через некоторые границы считая, что в примерах IV и V функция /(Z) симметрична относительно V2 можно решить две другие задачи для цилиндра при отсутствии потока через одну из плоских поверхностей наконец, считая, что в примере V / (z) антисимметрична относительно V2 получим решение для цилиндра с нулевой температурой [c.215]

Первый член соответствует установившемуся потоку между плоскостями, находящимися на расстоянии k друг от друга. Прибавляя соответствующий член, для DE найдем, что влияние прямоугольного изгиба заключается в увеличении теплового потока вдоль угла на величину [c.443]

Рассмотрим случай течения жидкости в круглой трубе при небольших тепловых нагрузках, когда Л, Ср и р можно считать постоянными по сечению, а текучесть ф — зависящей только от величины касательных напряжений сдвига т. Тогда для гидродинамически установившегося потока при Яе>10 уравнение теплопереноса можно записать в виде [c.607]

Образование у греющей стенки сплошной пленки пара в ударном тепловом режиме означает кризис кипения. Он возникает в нестационарных условиях, когда в пограничном слое отсутствуют установившиеся потоки массы, импульса и энергии. Время формирования пленки значительно меньше времени роста пузырька до отрывного диаметра при обычном кипении. При ударном режиме существенную роль в формировании пленки пара играет нарастающее лавинообразно число флуктуационных зародышей. Темп нарастания определяется термодинамическими факторами — величиной перегрева и свойствами жидкости [c.200]

Расчет температуры поверхности стен производится исходя из условий установившегося потока тепла и устойчивого теплового состояния. В действительности температура атмосферного воздуха претерпевает значительные колебания. Например, только при оттепелях температура в течение суток может измениться на десятки градусов. При изменениях параметров атмосферного воздуха ограждения должны не только удовлетворять общим теплотехническим требованиям, но и сохранять относительно стабильную температуру на поверхности стены внутри помещения. Происходящие в атмосфере колебания температуры воспринимаются наружной поверхностью стен и далее распространяются по их толщине с постепенным затуханием (рис. 53). [c.140]

И р2 = 0,90, расположенные на расстоянии 60 мм друг от друга. Пространство между ними заполнено взвесью частиц железа диаметром 2 мк, плотность которых Рр = 0,16 кг/м . Очевидно, что в установившемся состоянии при неподвижном множестве частиц как тепловой поток на стенке, так и средняя температура частиц зависят от приведенных выше условий. Суммарный поток теплового излучения на стенках можно определить для / от 1 до 5, [c.247]

Приборы, служащие для измерений тепловых потоков при установившемся режиме, пригодны и для измерений переменных тепловых потоков (при учете инерционности их чувствительных элементов). Основные трудности здесь заключаются в тарировке прибора и определении связи между записью сигнала на осциллографе и зависимостью = ф(т). [c.289]

Если длина трубы I во много раз превосходит ее толщину й, то потерями теплоты с торцов трубы можно пренебречь. В установившемся тепловом режиме плотность теплового потока, переданного [c.230]

Решение. При установившемся тепловом режиме конвективный тепловой поток от газа к термопаре в рассматриваемых условиях равен лучистому тепловому потоку от термопары к стенкам камеры, поэтому [c.262]

Проведение опытов и обработка результатов. Включение опытной установки осуществляется после изучения настоящего описания в следующем порядке сначала включаются измерительные приборы и в конденсатор подводится охлаждающая вода, затем на опытную трубку подается напряжение и устанавливается минимальная сила тока (около 3 А). По истечении 20—30 мин приступают к основным измерениям результаты их заносят в протокол. Первая серия опытов проводится при прямом ходе, т. е. при ступенчатом повышении мощности (теплового потока), подводимой к опытной трубке, до достижения максимальной силы тока равной 30 А. В первой серии проводится 5—6 измерений. Измерения в каждом опыте делаются при установившемся тепловом режиме. При прямом ходе процесса кипения, когда пузырьковый режим переходит в пленочный, температура стенки повышается до 500 °С и более. Поэтому для пленочного режима предусматривается провед,ение не более двух опытов. [c.181]

Расчетные данные, полученные в результате обработки измерений, также заносят в протокол. Для обработки опытных данных используют результаты измерений, соответствующие установившемуся тепловому режиму. Обычно берутся средние значения показаний приборов из нескольких записей. Средний коэффициент теплопередачи вычисляют по (4.66). Тепловой поток, переданный от конденсирующегося пара к охлаждающей воде, определяется из уравнения теплового баланса, записанного без учета тепловых потерь в окружающую среду [c.198]

При установившемся тепловом потоке, когда температура Т , измеренная термометром 4, не меняется с течением времени, мощности теплового потока Р и в испытуемом образце и в эталоне одинаковы [c.166]

Плоская стенка. Граничные условия третьего рода. Теплопередача. Имеется плоская неограниченная стенка толщиной б (рис. 2.8). Заданы теплопроводность материала стенки, коэффициенты теплоотдачи i и г на поверхностях стенки и температуры теплоносителей, омывающих стенку, ti и tj. Будем считать, что температуры изменяются только в направлении х, нормальном к поверхности стенки. Тепловой поток при установившемся режиме остается постоянным. [c.132]

При установившемся режиме результирующий тепловой поток передаваемый от первой поверхности ко второй при наличии экрана, (/1э2 = 1э = э2- [c.238]

Установим критерии теплового подобия, т. е. подобия температурных полей и тепловых потоков. Обязательной предпосылкой теплового подобия является геометрическое и гидромеханическое подобие систем. [c.325]

На рис. 60 представлена схема установившегося движения воздуха относительно летательного аппарата с воздушно-реактивным двигателем. На этом рисунке заштрихованы условно изображенные элементы конструкции двигателя и летательного аппарата, пунктиром проведены линии тока частиц воздуха, принимающих непосредственное участие в энергетическом взаимодействии с элементами двигателя, сплошными линиями — линии тока частиц воздуха, которые непосредственно не получают внешнюю (тепловую или механическую) энергию от топлива или подвижных элементов конструкции двигателя или движителя (например, винта). Совокупность первых линий тока, простирающаяся от —оо до -(-оэ, условно назовем внутренним потоком, а совокупность вторых — внешним потоком. [c.132]

Рассмотрим радиационно-конвективный перенос теплоты при турбулентном движении излучающей среды внутри цилиндрического канала. Канал имеет диаметр й=2га, длина его равна /, температура поверхности неизменна и равна Тс- Среда имеет заданную температуру на входе физические свойства, не зависящие от температуры, и равномерное распределение осредненной скорости Шх по сечению канала. Процесс теплообмена является установившимся во времени. Требуется определить распределение температуры в излучающей среде и тепловой поток [Л. 205]. [c.437]

При установившемся тепловом состоянии количество тепла, переданное от горячей жидкости к стенке, равно количеству тепла, переданному через стенку, и количеству тепла, отданному от стенки к холодной жидкости. Следовательно, для теплового потока q можно написать три выражения [c.182]

Определение коэффициента температурного скачка y основано на измерении стацион арных тепловых потерь с поверхности нагретой нити при продольном обтекании ее установившимся потоком разреженного воздуха. При течении газа по цилиндрическому кольцевому каналу, образованному тонкой нитью и соосной с ней трубкой, диаметр которой. (2 Г2) на несколько порядков превосходил диаметр (2 I l) нити, около поверхности последней можно было достигать высоких значений градиента температуры (Ю epadj M.) и скорости (10 сек ) при небольшой разности температур между стенками (Юн-20° С) и при довольно умеренных средних скоростях течения газа по камалу (до 100 м сек). [c.515]

На начальном участке канала профили скорости и температуры теплоносителя изменяются от состояния во входном сечении до полностью развитой формы по сечению потока (рис. 3.16). Эти участки канала, в пределах которых формируются гидродинамический и тепловой пограничные слои, называются соответственно гидродинамическим и термическим начальными участками. На участках гидродинамической и тепловой стабилизации потока теплоотдача по мере развития пограничных слоев уменьшается по длине канала, асим1гготически приближаясь к постоянному значению Nu ао, называемому предельным. Таким образом, число Nuoo характеризует интенсивность теплоотдачи стабилизировавшегося потока, т.е. потока с установившимися по сечению профилями скорости и температуры. [c.213]

В настоящей главе предлагается основанная на использовании аппарата асимметричных обобщенных функций методика решения одномерных динамических задач термоупругости кусочно-однородных изотропных тел, подвергаемых гармонически или апериодическим тепловым воздействиям. На основе этой методики получены замкнутые решения, единые для всей области их определения. Здесь изучаются влияние конечной скорости теплового воздействия на динамические температурные напряжения в полупространстве с покрытием, колебания свободно опертых двуслойных круглой и прямоугольной пластин, прдэергиутых тепловому удару потоком тепла по одной из боковых поверхностей влияние Частоты колебания температуры внешней среды и отношения радиусов сопряженных коаксиально цилиндрических тел на амплитуду установившихся динамических температурных напряжений. [c.285]

При наличии теплообмена между жидкостью и стенками канала в области гидродинамического начального участка течение можно разделить на три зоны. В первой происходит развитие гидродинамического начального участка (гидродинамический пограничный слой), во второй — развитие термического начального участка (тепловой пограничный слой). Третья зона г ростирается за пределы н.у и т.п- Так как развитие теплового пограничного слоя в большинстве случаев происходит не одновременно с динамическим, то возникает необходимость выделения зоны, простирающейся от О до н.у. Ранее уже отмечалось, что для развитого установившегося потока профиль скорости может быть определен по формуле = = (%)ср(3 + 1)/(п+1)[1 — (/ // )"+ "]. Для любого сечения начального участка трубы данная формула перепишется в следующем виде [c.105]

Анализ установивилегося потока. Ввиду сложного движения потока рабочего тела в двигателе Стирлинга нелегко осуществить количественную оценку преимуществ одного рабочего тела перед другим без применения сложной математической модели и без использования ЭВМ. Более простым и приемлемым способом является рассмотрение режима установившегося потока, для которого аналогичное сочетание высоких теплопередающих свойств рабочего тела с низкими гидравлическими потерями также является очень важным. Данное обстоятельство довольно часто встречается в инженерной практике особенно большое значение это имеет в газоохлаждаемых ядерных реакторах. Халл дал прекрасную модель теплового расчета системы охлаждения ядерного реактора, и предлагаемый ниже метод является лишь его сокращенным вариантом, позволяющим провести сравнительную оценку различных теплоносителей (хладагентов). [c.133]

Часто внутренее тепловыделение отсутствует и на установившемся режиме теплосъем будет определяться лишь величиной необратимых потерь за счет неадиабатности камеры холода и магистралей подвода и отвода охлажденного газа Q = Q . По известному значению потребной холодопроизводительности и выбранному значению изобарного подогрева охлажденных масс газа, считая изобарную теплоемкость известной, по уравнению теплового баланса определяют потребный расход охлажценного потока [c.228]

Температурное поле, которое изменяется во времени, называется нестационарным, или недстановившимся. Такому полю отвечает нестационарный, или неустановившийся, тепловой режим и тепловой поток. Если температура не изменяется во времени, температурное поле называется стационарным, или установившимся. В этом случае тепловой режим и тепловой поток будут также стационарными. [c.246]

При нестационарных условиях работы ДТП сигнал, вырабатываемый ДТП, не соответствует тепловому потоку. Например, для ДТП, основанного на методе вспомогательной стенки, несоответствие сигнала тепловому потоку обусловлено тем, что при воздействии теплового потока на тело датчика в начальные моменты времени не все тепло проходит через него, а часть тепла в результате теплоемкости будет поглощаться в самом теле датчика-В связи с этим возникающий градиент температуры, а следовательно, и соответствующий ему сигнал ДТП меньще, чем в установившихся условиях. [c.288]

Теория работы первичного преобразователя в нестационарных условиях. Тепломассомер, основанный на принципе вспомогательной стенки, реагирует на проходящий через него тепловой поток, причем электрический сигнал базовых элементов строго соответствует этому потоку лиць в установившемся режиме. Принятая градуировка тепло-массомеров и тепломеров (см. гл. 5) основана на применении стационарного обогрева датчиков. Поэтому даже при полном отсутствии искажения рабочего процесса сигнал датчика может заметно отличаться от того, который соответствует измеренному потоку в стационарных условиях, если нестационарность рабочего процесса велика. Последняя наступает при условии соизмеримости постоянных времени переходного рабочего процесса и датчика. [c.75]

Погрешность измерения температуры газа, возникающая вследствие теплообмена излучением Между термоприемником и стенкой трубы Или резервуара, может быть получена из рассмотрения теплового баланса, согласно которому при установившемся состоянии тепловой поток Сконв, передаваемый от газа к термоприемнику путем конвективного теплообмена, равен результирующему потоку излучения Qpeз между термоприемником и стенкой, взятому со знаком минус. Значение < ковв находим по формуле [c.85]

Опыты проводятся после предварительного изучения методики проведения эксперимента и устройства экспериментальной установки. Включение установки начинается с подачи охлаждающей воды в калориметр. Затем включается ИСТ0Ч1НИК питания и ток подается в цепь исследуемого излучателя (проволоки). Измерения проводятся после достижения установившегося теплового состояния. Это состояние характеризуется постоянством всех измеряемых величин во времени и устанавливается по истечении 8—10 мин после включения опытной установки. Необходимо сделать несколько записей показаний приборов в протокол с интервалом 4—5 мин. Затем изменяют мощность, подводимую к исследуемому телу, для перехода на новый температурный режим. Для выполнения работы рекомендуется провести опыты при трех — четырех различных температурах проволоки в исследуемом интервале. Затем опытные данные обрабатывают. Искомое значение коэффициента теплового излучения вольфрамовой проволоки вычисляют по (4.54). Входящий в эту зависимость результирующий поток находят из соотношения [c.190]

Рассмотрим образец материала, используемый для измерения теплопроводности, с неизменным сечением Р и длиной к. На торцевых плоскостях образца устанавливаются различные температур1я. Положим, что тепловой поток распросзрапяется в образце вдоль продольной оси, не выходя за ш о боковую поверхность. Урав11ей ие установившегося процесса передачи тепла через тело, с полным де.н ловым сопротивлением при разности температур на горячей и холодной поверхностях АГ имеет вид [c.165]

Относительный стационарный метод определения удельной теплопроводности основан на измерении разности температур между концами образца при установившемся тепловом потоке. Метод состоит в следующем. Между нагревателем 2 (рис. 9-1) с температурой Т (например, сосуд с кипящей водой) и холодильником 6 с температурой Та (например, ящик с тающим льдом) помещены испытуемый образец 3 и образец эта- лонного материала 5 с известным значением удельной теплопроводности Я т- Оба образца представляют собой пластинки одинакового поперечного сечения толщиной t и Образцы закрепляются с помощью прижимной плиты 7. Для обеспечения надежных 1епловых контактов между нагревателем, образцом, эталоном и холодильником предусматриваются металлические прокладки 9. Температура прокладки между образцом и эталоном измеряется термометром 4. Прибор окружен теплоизоляцией /. Для стока воды из холодильника используется трубка 8. [c.166]

При установившемся режиме результирующие тепловые потоки для обоих тел одинаковы и противоположны по знаку (( рез1 = = — резг), так что (2.241) принимает вид [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...