Неограниченная плоская стенка

Пусть неограниченная плоская стенка толщиной 26 имеет объемное тепловыделение с мощностью внутренних источников теплоты [c.284]

Плоская стенка. Рассмотрим неограниченную плоскую стенку толщиной б, поверхности которой параллельны плоскости уОг декартовой координатной системы и расположены при х = 0их = 8 (рис. 4.1). [c.45]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ НЕОГРАНИЧЕННОЙ ПЛОСКОЙ СТЕНКИ [c.62]

Неограниченная плоская стенка [c.221]

Вычислить средние угловые коэффициенты ф, 2 и ф2,1 для системы тел, состоящей из неограниченной плоской стенки и расположенных вдоль нее длинных труб диаметром d = 100 мм с шагом s 120 мм. [c.284]

Экспериментальная установка. Для неограниченной плоской стенки (пластины) в п. 1.3.2 получены соотно- [c.125]

Плоская стенка. Граничные условия первого рода. Рассмотрим неограниченную плоскую стенку, толщина которой значительно меньше двух других размеров (рис. 2.5). Такую стенку иногда называют тонкой. Пусть на поверхностях пластины поддерживаются температуры t j. и t , а теплопроводность материала равна X. [c.130]

В качестве примера рассмотрим процесс охлаждения (или нагревания) неограниченной плоской стенки (пластины) [c.85]

С температурой Г к поверхности неограниченной плоской стенки, второе — плотность теплового потока, переносимого путем теплопроводности от граничного узла 1 к узлу 2 твердого тела. Правая часть уравнения (2.36) учитывает изменение энтальпии массы тела, соответствующей толщине слоя стенки 0,5Дх, за малый промежуток времени А1. [c.90]

Решение поставленной задачи состоит в последовательном вычислении коэффициентов прогонки ( и с ], ] по , Р с определением неизвестных температур по уравнению (2.39) в обратном порядке. Например, если необходимо определить температурное поле в неограниченной плоской стенке, состоящей из слоя изоляции ( ) и тонкого металлического слоя (5 ), при переменных граничных условиях третьего рода (рис. 2.3), то систему неявных конечноразностных уравнений можно представить в виде [c.90]

Плоская стенка. ПуСть толщина неограниченной плоской стенки составляет 26(/=б). Если за начало отсчета температуры принять температуру окружающей среды и избыточную температуру стенки обозначить то уравнение (7-1) принимает вид [c.210]

Неограниченная плоская стенка (см. фиг. 1) [c.205]

Геометрические свойства. При определении геометрических свойств тела задаются его конкретной конфигурацией. Конфигурацию т ла можно задавать (формулировать) аналитически (в виде уравнения). Часто пользуются словесным способом определения геометрических свойств тела (например, говорят неограниченная плоская стенка или неограниченная Плита , бесконечно длинный прямой круглый цилиндр , шар и т. д.). [c.18]

Приближенное решение задач теплопроводности начнем с определения температурных полей простейших тел неограниченной плоской стенки, бесконечно длинного круглого цилиндра и шара. Эти тела назы ваются также классическими. Сюда же можно отнести неограниченное тело с полостью в виде плиты, цилиндра или шара, полый цилиндр и полый шар. Характерной особенностью всех этих тел является то, что при симметричных условиях нагрева они имеют одномерные температурные поля. В результате решение задач теплопроводности крайне облегчается (именно поэтому сами тела получили название простейших). [c.31]

В связи с -изложенным можно сделать вывод, что для неограниченной плоской стенки (плита бесконечно большой длины и ширины) толщиной 2Хо первый период нагрева (1-я стадия) тождествен с процессом нагрева полуограниченного тела. При этом температурное поле стенки и количество переданной теплоты определяются по формулам 13. Для плиты эти формулы справедливы при условии, что толщина X прогретого слоя меньше или равна половине толщины Хо стенки [c.56]

Постановка задачи. Дана неограниченная плоская стенка (плита) толщиной 2Хо. В начальный момент (т=0) плита имеет температуру to- Нагрев плиты производится в соответствии с граничным условием [c.112]

В работе [Л. 10] на стр. 64 для определения температурного поля неограниченной плоской стенки имеется выражение [c.116]

Рис. Д1. К задаче обтекания неограниченной плоской стенки.

Струя вязкой несжимаемой жидкости вытекает из сопла конечного размера со скоростью и ударяет под прямым углом о твердую неограниченную плоскую стенку. Встречая преграду, частицы жидкости приобретут скорости, направленные вдоль стенки. При этом между стенкой и окружающей средой будет происходить теплообмен. [c.273]

Рассмотрим неограниченную плоскую стенку толщиной o, поверхности которой параллельны плоскостям у, z декартовой координатной системы и расположены при х = О и х = o (рис. IV-1). [c.53]

В случае распространения тепла в неограниченной плоской стенке. При этом уравнение (XI, 1) преобразуется к виду [c.279]

К настоящему времени получены лишь отдельные частные решения этой задачи для тел простой формы. Наибольшее практическое значение имеют решения для неограниченной плоской стенки, круглого цилиндра бесконечной длины и шара, поэтому на анализе этих классических случаев мы остановимся подробнее. [c.307]

В настоящем параграфе мы рассмотрим три простейших конкретных случая — неограниченную плоскую стенку, бесконечно длинный прямой круглый цилиндр и шар. В самой формул -ровке этих трех классических случаев мы имеем характерный пример словесного определения геометрических свойств системы, заменяющего аналитическое уравнение поверхности и совокупность параметрических критериев. [c.308]

Рис. 80. Относительная температура средней плоскости неограниченной плоской стенки

Если бы нам удалось определить температурное поле центральной зоны такой стенки для какого-нибудь одного частного случая, мы. тем самым определили бы это поле и для всех остальных случаев. Видоизменяя поверхность рассматриваемой стенки, мы в частном случае можем придать ей плоскую фор.му и получить, таким образом, неограниченную плоскую стенку. Для случая же плоской неограниченной стенки определение температурного поля не представляет трудностей. Это поле является одномерным и может быть определено с помощью графиков предыдущего параграфа. Следовательно, температурное поле любой стенки, ограниченной охлаждаемой поверхностью произвольной формы, в средней своей части является одномерным и может быть сопоставлено с температурным полем неограниченной плоской стенки. Именно в таком сопоставлении рассматриваемого тела произвольной формы и некоторого однотипного с ним простого тела заключается метод расчета температурных полей тел произвольной формы. Простейшее тело, к рассмотрению которого сводится задача о температурном поле всех однотипных с ним сложных тел, мы будем называть основным. [c.322]

К первому классу следует отнести тела типа рассмотренной уже стенки, имеющие одно.измерение конечной величины и два других измерения неограниченно больших. Основным телом первого класса является неограниченная плоская стенка. [c.322]

Это можно показать на следующем примере. Рассмотрим неограниченную плоскую стенку, для которой получено решение 0(ж, т). Это решение удовлетворяет дифференциальному [c.217]

Пусть неограниченная плоская стенка совершает в своей плоскости прямолинейные гармонические колебания ). Ось х расположим в плоскости стенки [c.94]

Расчет охлаждения затвердевшей отливки простой конфигурации, не имеющей внутренних полостей, осуществляется следующим образом. Задаваясь температурой отливки, определяют время (т) ее достижения с начала охлаждения. Прежде всего рассчитывают охлаждение отлнвок неограниченной плоской стенки, цилиндра и шара, имеющих ту же приведенную толщину что и [c.700]

Приведенные на рис. 3.5, 3.6 и 3.7 графики построены с использованием в качестве эталона кривой охлаждения в песчаной форме отливки неограниченной плоской стенки. На рис. 3.4, а сплошная линия соответствует охлаждению эталонной отливки толщиной 20 мм. [c.702]

Среди каналов различного вида важное место должно быть отведено таким, которые состоят из простых отверстий в неограниченных плоских стенках бесконечно малой толщины. В практических приложениях достаточно, чтобы стенка была очень тонкой сравнительно с размерами отверстия и приблизительно плоской на расстояниях от отверстия, больших сравнительно с теми же размерами. [c.175]

Рассмотрим теплопроводность тел простейшей фор.м , имеющих одномерное стационарное температурное поле. К таким телам от-1ЮСЯТСЯ неограниченная плоская стенка, стенка цили дра, шаровая стег ка. [c.167]

В случае неограниченной плоской стенки grad f = dt/dx. Значение dt/dx было найдено выше и равно С i = (t" — t )/S. Подставляя значение градиента температуры в выражение закона Фурье, получаем [c.181]

Таким образом, поставленная задача решена—найдены простые расчетные формулы или определения температурного поля и количества переданной теплоты при нагреве неограниченной плоской стенки. Из этих формул видно, что во второй стадии нагрева плиты конечной толш,ины появляется новый переменный параметр — температура центра, — в известном смысле. аналогичный параметру X (глубина прогретого слоя) в процессах нагрева неограниченных тел или тел конечных размеров при малых значениях критерия Фурье (т<т ). Для плиты этот параметр легко исключается из расчетных формул. [c.69]

Постановка задачи. Дана неограниченная плоская стенка толщиной 2 Xq. Начальная температура стенки равна /о- В момент т=0 в стенке начинает действовать постоянный источник объемной мощностью W ккал1м ч. Температура поверхности плиты в течение всего процесса сохраняет первоначальное значение (граничное условие первого рода). Необходимо определить температурное поле плиты и количество переданной теплоты. [c.134]

Анализ результатов. Оценка геометрических свойств любого тела с помощью величины R по существу своему равноценна сравнению рассматриваемого тела с неограниченной плоской стенкой соответствующей толщины. Так, например, бесконечно длинный круглый цилиндр должен обладать такими же овойствами, как неограниченная плоская стенка, толщина которой в 2 раза меньше диаметра цилиндра. Ш ар должен иметь такие же тепловые свойства, как неограниченная плоская стенка толщиной, в 3 раза меньшей диа1(1етра шара, и т. д. [c.161]

Возможность оценки геометрических свойств тела произвольной конфигурации посредством сравнения его с неограниченной плоской стенкой Представляет большие удобства, поэтому величина / широко используется при расчетах процессов нагрева и охлаждения тел сложной кон-ф игур-ации в различных условиях [Л. 6, 7]. [c.161]

Если теперь составить из множества таких элементарных трубок теяловото тока некоторое симметричное тело (в общем случае тело может быть и неоимметричным), то его температурное поле будет состоять ив темперarypiHbix полей отдельных элементарных трубок теплового тока н вдали от охлаждаемой поверхности будет также практически одномерным. Полученное тело будем называть в дальнейшем телом первого класса. Тела первого класса имеют одно измерение конечной величины и два других измерения — неограниченно больших (стенки). Основным телом первой группы является неограниченная плоская стенка. [c.169]

Теплопроводность и теплопередача в углах ограждаюш,их плоских стенок значительно усложняется по сравнению с теплопроводностью и теплопередачей неограниченных плоских стенок. Если даже считать, что температуры Г и Т" на внутренней [c.190]

При расчете охлаждения отливки неограниченной плоской стенки для / сначала по формуле (3.8) определяют величину равную отношению полнэн [c.701]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...