Утечки волна

Решим теперь задачу о распространении волны по нелинейной системе с учетом малой утечки pG. Для этого вернемся к уравнению (12.2.12). Запишем для негодна уравнения характеристик [c.379]

Стабильность / определяется стабильностью комбинации геометрических и упругих параметров, стоящей в скобках. Важное значение при этом имеет ликвидация утечек энергии, генерируемой в резонаторе, что достигается рациональным выбором типа возбуждаемых волн, конструкции резонатора и присоединительных элементов. [c.205]

Это условие является необходимым для получения мнимой поперечной постоянной распространения, что соответствует бесконечно малому значению поля моды в граничной среде. Существует много практических приложений, когда бывает желательно или необходимо направлять мощность в слое, у которого показатель преломления меньше, чем в двух окружающих средах. Примером этого является волноводный лазер, в котором внутренний слой состоит из молекулярного газа с = 1. В таком случае полное отражение на границах отсутствует. Волна, попадающая в такой волновод, теряет мощность из-за утечки в граничащие среды и затухает с расстоянием г (направление распространения). [c.521]

Заметим, что модовое условие (11.11.5) может быть получено непосредственно из выражения (11.2.5) с помощью подстановок q ih , h h , р ih . Это соответствие между двумя группами постоянных следует из сравнения формы решений для локализованной моды (11.2.3) с решением (11.11.3). Знаки перед Л, и Л3 в экспонентах решения (11.11.3) выбираются таким образом, чтобы решение описывало распространение волн в граничащих средах. Это соответствует утечке электромагнитной энергии из сердцевины в окружающую среду. Так как вся диэлектрическая структура является пассивной (т. е. отсутствуют усиление или источники излучения), утечка энергии должна соответствовать уменьшению энергии мод в сердцевине при распространении их вдоль оси z. Таким образом, постоянная распространения мод утечки должна представлять собой комплексное число [c.523]

Скорость отпускной волны измеряется в метрах в секунду и зависит от избыточного давления в главных резервуарах по отношению к давлению в магистрали. Кроме того, скорость отпускной ВОЛНЫ зависит от времени выдержки ручки крана машиниста в отпускном положении, от проходного сечения отверстия в кране машиниста и магистрали и величины утечки из нее, а также от величины сопротивления движению воздуха в магистрали и ее арматуре и от количества расходуемого воздуха на заполнение (зарядку) объемов камер всех тормозов, участвующих при отпуске. Скорость отпускной волны равна [c.10]

Машинист должен следить за положением ручки крана машиниста, которая при тормозах, готовых к действию, должна находиться в поездном положении как во время движения, так и на стоянках. При этом положении ручки крана машиниста происходит восполнение расхода воздуха из тормозной магистрали, вызываемого утечками в неплотных ее местах, и создается разность давления между главными резервуарами и тормозной сетью поезда. Такая разность необходима для создания сильного напора сжатого воздуха в тормозной магистрали в момент отпуска и зарядки автотормозов, увеличения скорости отпускной волны и обеспечения более эффективного отпуска автотормозов. Кроме того, этим ускоряется пополнение израсходованного воздуха в тормозной сети и тем самым быстрее подготавливаются автотормоза к последующему эффективному их действию. [c.83]

Во многих случаях, когда характерный размер контролируемого объекта существенно превышает длину волны, система датчик - изделие моделируется массивным штампом на поверхности полупространства. В этом случае добротность контура, образованного объектом с датчиком, является очень малой, что обусловлено значительным геометрическим поглощением — утечкой энергии в подстилающую среду. В силу малой добротности контура, изменение амплитуды колебаний массивного тела, будет иметь порядок изменения реакции среды. Использование различных инерционных систем позволяет значительно увеличить добротность системы датчик-изделие , повысить на несколько порядков чувствительность системы к изменению напряженного состояния среды. [c.163]

При помощи переключателя вместо сопротивления утечки R- можно включить сопротивление утечки R . 10 ож. При столь низком сопротивлении утечки индикаторная диаграмма не регистрируется, а можно записать только высокочастотные процессы детонационных ударных волн. [c.168]

ЦИИ г к ) являются комплексные значения /3 — /а величины к . В дальнейшем мы покажем, что этим полюсам соответствует либо по-верхностная волна (а — О, оставаясь отрицательной величиной), либо волна утечки а > 0), которые могут передаваться в плоском слое. [c.219]

Во введении мы уже отмечали, что многослойные структуры могут обеспечивать возможность распространения определенных волн, а именно поверхностных волн и волн утечки. В качестве простейшего примера рассмотрим идеальную металлическую подложку (к > 1), покрытую единичным диэлектрическим слоем заземленный диэлектрический экран рис. 3.30). В этом случае коэффициент отражения Гр, определяемый выражением (3.12.19), принимает простой вид [c.220]

Казалось бы, что растущая амплитуда волн утечки вне слоя должна привести к физическому парадоксу, а именно к бесконечной амплитуде поля на бесконечном расстоянии от слоя. Этот парадокс легко объяснить, замечая, что мы рассматривали слой бесконечной протяженности. Это означает, что амплитуда поля должна быть бесконечной в той области, откуда приходит волна. Поскольку внешне поле на бесконечном расстоянии от слоя вызвано этими удаленным источниками, оно должно обращаться в бесконечность. [c.224]

Поверхностные волны и волны утечки, распространяющиеся п " диэлектрическому слою, окруженному средой с иным показателе преломления, исследовали Су и Тамир (см. библиографию к данной главе). [c.224]

Два примера, рассмотренных выше, позволяют сделать интересные выводы. Во-первых, если поле состоит из плоских волн в некоторых ограниченных областях пространства, то угловой спектр S( ) имеет ряд полюсов на 3-плоскости. Во-вторых, наличие поверхностей разрыва в среде приводит к появлению точек ветвления и полюсов у функции 508), которые можно связать с существованием боковых волн и волн утечки, как мы покажем в разд. 5.7.1. [c.276]

При полном открытии дросселя или небольшой потере напора по сравнению с потерей через сечение золотника можно пренебрегать ее величиной без сколько-нибудь существенного ущерба для необходимой и достаточной точности. Для точного расчета системы дросселирования на выходе надо рассматривать состояние гидросистемы в сливной трубе как состояние возникновения волнового процесса с закрытым подвижным концом при наличии большой утечки у регулирующего органа, зависящей от скорости течения жидкости через золотник и дроссель. Иначе говоря, при закрытии выхода у золотника скорость течения жидкости через золотник и дроссель уменьшается, гидравлическое противодавление перед дросселем падает, и поэтому интенсивность прямой волны в трубе перед золотником уменьшается. Однако такой путь теоретического анализа приводит к очень сложным вычислениям. [c.245]

Для этого открывают задвижку на трубопроводе и держат ее открытой до тех пор, пока скорость движения воды не станет постоянной, после чего задвижку быстро закрывают и немедленно же измеряют давление в трубопроводе. Напорная волна, вызванная гидравлическим ударом, пройдет по трубопроводу до места утечки, где часть ее рассеется. Волна уменьшившегося давления вернется обратно к манометру на задвижке, который отмечает падение давления. Так как волна проходит дважды расстояние между задвижкой п местом утечки, то расстояние до места утечки в футах равно [c.159]

В начальной фазе образования фронта ударной волны можно пренебречь вследствие ее большого времени жизни, низкой плотности излучения, а также из-за утечки фотонов из системы. Однако, когда фронт ударной волны начинает приближаться к равновесию, реакцией рекомбинации, идущей влево, пренебрегать нельзя. Это станет ясно из расчетов, приведенных далее. [c.478]

Из этого, однако, не следует, что ультразвуки низких частот нельзя концентрировать. В некоторых частных случаях это оказывается возможным. Для уяснения физического смысла происходящих при этом физических процессов рассмотрим распространение звуковой волны в очень длинном металлическом слегка суживающемся стержне. Так как мы уже знаем, что ультразвуковые колебания не проходят через границу воздух — металл, то для нас ясно, что не будет никаких утечек энергии, т. е. что [c.52]

Складка , наблюдаемая на частоте 60 Гц большинства кривых, возникает на вырезанной частоте гидрофона. Мы использовали тот факт, что поведение волны-спутника на горизонтальных сейсмоприемниках было таким же, как на гидрофонах. Если этот так, складка должна отражать неправильную ориентацию сейсмонриемника, которая может объяснить утечку волны-спутника вертикального сейсмонриемника на горизонтальную составляющую. Ненонятно то, что эта складка , почти отсутствующая па узлах, наблюдается на всех 2-осевых подвесах Кардана, которые, как предполагается, ориентированы надлежащим образом... [c.192]

Шум и другие свойства фотоумножителей, существенные для оптической термометрии, были широко исследованы в работах [18—20, 22, 23, 29]. Выбор способа работы фотоумножителей методом постоянного тока [44] или методом счета фотонов в основном зависит от вкуса потребителя. Не существует никаких заметных преимуществ одного метода перед другим. В обоих случаях необходимо, чтобы фотоумножителю не мешали избыток шума, усталость или нелинейность. Метод счета фотонов имеет, однако, преимущество в том, что зависимость амплитуды сигнала от усиления меньще и ослабляется эффект утечек тока внутри фотоумножителя или около его цоколя. Кроме того, сигнал имеет цифровую форму, которая облегчает прямую связь с ручной цифровой обработкой и с контрольно-компьютерной системой. В обоих методах — на постоянном токе и методе счета фотонов — критичным является контроль температуры фотоумножителя, так как спектральная чувствительность (особенно вблизи длинноволновой границы), а также темновой ток зависят от температуры. Фотоумножители с чувствительным в красной области спектра фотокатодом 8-20, такие, как ЕМ1-9558 (щтырьковая замена для ЕМ1-9658 фотоумножителя 8-20), для понижения темнового тока должны работать при температуре примерно —25 °С. Применение чувствительного в красной области фотокатода позволяет работать с длинами волн примерно до 800 нм, хотя если прибор предназначен исключительно для воспроизведения МПТШ-68 выше точки золота, такие длины волн требуются редко. [c.377]

Огромное разнообразие задач, решаемых с помощью фотоэлементов, вызвало к жизни чрезвычайно большое разнообразие типов фотоэлементов с различными техническими характеристиками. Выбор оптимального типа фотоэлементов для решения каждой конкретной задачи основывается на знании этих характеристик. Для фотоэлементов с внешним фотоэффектом (вакуумных фотоэле-.. ментов) необходимо знание следующих характеристик рабочая область спектра относительная характеристика спектральной чувствительности (она строится как зависимость от длины волны падающего света безразмерной величины отношения спектральной чувствительности при монохроматическом освещении к чувствительности в максимуме этой характеристики) интегральная чувствительность (она определяется при освещении фотоэлемента стандартным источником света) величина квантового выхода (процентное отношение числа эмиттированных фотоэлектронов к числу падающих на фотокатод фотонов) инерционность (для вакуумных фотоэлементов она определяется обычно через время пролета электронов от фотокатода к аноду). Важным параметром служит также темновой ток фотоэлемента, который складывается из термоэмиссии фотокатода при комнатной температуре и тока утечки. [c.650]

Регистрация давления в волне нагрузки диэлектрическим датчиком связана с регистрацией изменения разности потенциалов на электродах датчика при сжатии диэлектрической пленки (при неизменной величине заряда, определяемого напряжением предварительной поляризации). Снижение утечки заряда до минимума требует подключения датчика в измерительную цепь с высоким входным сопротивлением. Минимальная величина сопротивления входа определяется из условия RBx 3>tti3, для выполнения которого датчик может быть соединен с измерительным прибором (осциллографом) через катодный повторитель, который обеспечивает нагрузку на датчик в несколько мегаом и согласование нагрузки на кабель с его волновым сопротивлением. Такое согласование является необходимым для устранения искажений сигнала переходными процессами в кабеле, существенными при использовании достаточно длинного кабеля. [c.177]

При проведении экспериментальных исследований, когда имеется возможность соединения датчика с осциллографом коротким отрезком кабеля, нет необходимости подачи сигнала на осциллограф через катодный повторитель. Датчик может быть соединен с высокоомным входом осциллографа или непосредственно с пластинами вертикального отклонения электроннолучевой трубки (рис. 76). Поляризующее напряжение подается на электроды датчика через сопротивление в несколько мегаом. Верхняя граница частот, регистрируемых без искажения при таком соединении, определяется длиной кабеля в<Сэм12Ьк Сэм — скорость распространения по кабелю электромагнитной волны Lk — длина кабеля). Для кабеля длиной 5 м /в = 15 мГц. Длительность регистрации ограничена утечкой заряда в соответствии с временем релаксации Rbx q (общая емкость вклю чает емкость датчика и кабеля). [c.177]

Ещё один компонент М. с.— энергичные заряж. частицы галактич. и солнечного происхождения. Галак-тич. космические лучи С энергией больше 10 МэВ/нук-лон диффундируют из межзвёздной среды в область расширяющегося замагннченного солнечного ветра. Скорость их диффузии определяется их жёсткостью, структурой межпланетного маги, поля и скоростью солнечного ветра. С изменением солнечной активности меняются скорость диффузии и нптеисивность космич. лучей с энергией < З-Ю МэВ/нуклон в Солнечной системе. Частицы большей анергии не подвержены влиянию солнечной активности. Солнечные энергичные заряж. частицы (солнечные космич. лучи) с анергиями обычно йЮО МэВ генерируются во время солнечных вспышек и в магн. ловушках активных областей. После вспышек они распространяются как вдоль силовых линий межпланетного поля, так и поперёк в результате диффузии на его неоднородностях. Из активных областей происходит утечка энергичных частиц с образованием рекуррентных потоков вдоль силовых линии межпланетного магн. поля. Энергичные частицы генерируются также на фронтах. межпланетных ударных волн, как распространяющихся от Солнца по солнечному ветру, так и стоящих в солнечном ветре перед препятствиями — планетами. [c.91]

При анализе пусков и торможений, а также работы гидропривода в условиях установившейся динамики (раскачка тру а, работа н волне плавучего крана и т. п.) возникает необходимость отображать гидропривод динамической схемой и соответствующей этой схеме математической моделью. При таком подходе Лроцессы в крановых механизмах соответствуют процессам в цепных динамических моделях, свойства которых определяются парциальными свойствами отдельных звеньев и подсистем, включая динамическую xieMy гидропривода 141. На рис. II.2.7 изображена динамическая схема гидропривода объемного регулирования с разомкнутым потоком. Модель внешне напоминает упрощенную принципиальную схему соот]ветствующего гидропривода, связи в котором идеализированы (отсутствуют статическая и динамическая податливость и потери давления в гидромашинах и гидролиниях). При этом утечки и перетечки Qy в гидромашинах, гидроаппаратуре и гидролиниях, определяющие статическую податливость — снижение частоты вращения а выходного звена гидропривода под действием установившейся части Л1о2 нагрузки Mg (/) — имитируются расходом Qy через условный дроссель сжимаемость жидкости и. расширение гидролиний, определяющих динамическую податли- [c.301]

Показательны в этом отношении протяженные разрушения газопроводов. Так, в США зарегистрирован случай, когда трещина в процессе пневмоиспытаний пересекла участок трубопровода длиной около 13 км (8 Миль) [3]. Возможность режима разрушения, при котором трещина в трубопроводе распространяется на большие расстояния, обусловлена тем, что волна декомпрессии, связанная с утечкой газа, распространяется в невозмущенную область трубопровода со скоростью звука в газе, в то время как возмущения от трещины распространяются по трубе со значительно большими скоростями упругих волн, да и сами скорости трещин больше скорости звука в газе. Они составляют около 400 м/с, если раз- [c.5]

Для регистрации излучения с длиной волны короче 1050 А можно применять открытые счетчики фотонов [168, 185, 187]. Свет проходит в таких счетчиках отверстие малого диаметра (aO.I мм). Для компенсации падения давления из-за утечки газа через это отверстие газ подается в счетчик непрерывным П0Т0К0.М. Для наполнения счетчиков применяются инертные газы. При наполнении камеры гелием регистрируется излучение с дли- [c.219]

К внешним факторам, увеличивающим диссипацию энергии колебаний конструкций, относится трение скольжения в опорах конструкций и утечка энергии через опоры и основание. Изучению первого фактора уделяется сейчас внимание в сборных строительных конструкциях. Что касается второго фактора — излучения энергии колебаний в основание, то ему уделялось до сих пор незаслуженно мало внимания, в особенности в экспериментальном плане. Между тем, дл я некоторых конструкций он может иметь весьма существенное значение, как, -например,, для железнодорожного пути, фундаментов машин и других конструкций, лежащих или стоящих на грунте. Надо сказать, что диссипативные характеристики оснований, грунтов изучены еще очень слабо. Вопрос этот, конечно, весьма сложен вследствие разнообразия свойств грунтов и слоистой структуры основания по глубине. Но вопрос поставлен радикально самой жшнью и должен решаться как в экспериментальном, так и (В теоретическом планах, хотя на первых порах приоритет должен быть здесь отдан эксперименту. Заметим, что модель основания, как идеально упругого инерционного полупространства, по-видимому, далека от совершенства. Определяемые ею величина и характер изучения энергии колебаний в бесконечную упругую среду вряд ли удовлетворительно соответствует действительной картине явлений, происходящих в грунте, хотя бы потому что эта (модель не учитывает собственной больш ой поглощающей способности грунтов, 1не говоря уже об отражениях и -преломлениях (ВОЛН напряжений- на границах многочисленных слоев. Короче, излучение энергии колебаний конструкции в основание — это теоретически интересная, благодарная, практически очень важная, но трудная проблема. [c.34]

Хотя основное внимание в этой главе будет сконцентрировано на распространении света в направлении расслоения г, мы рассмотрим и задачу о боковых волнах, которые распространяются параллельно тонкой пленке (в направлении л илид рис. 3.1). Существование таких поверхностных волн или волн утечки показывает, что можно создать структуры, которые удерживают распространяющиеся волны в пределах ограниченной области, которая может иметь толщину, равную [c.154]

Поэтому о решениях с мнимыми к говорят как о волнах утечки , или затухающих резонансах . Несмотря на их физически неприемлемое поведение в далекой области (где амплитуда стремитс5Г к бесконечности), такие решения можно использовать как хорошее приближение для истинных полей, передающихся вдоль оси х с одновременной сильной утечкой энергии в направлении оси z. [c.218]

В гл. 8 мы увидим, что для цилиндрических оптических волокон (у которых ось симметрии совпадает с осью z) поверхностная волна соответствует световодным модам, а волны утечки — затухающим модам. Аналитическое описание здесь и в гл. 8 различно. Однако заметим, что для случая цилиндрического волновода нужно рассматривать волны, попадающие в волокно при г = — < и распространяющиеся в положительном направлении оси г. В планарных же волноводах волна входит ортогонально оси г и распространяется как поверхностная или затухающая волна вдоль самой оси г. [c.219]

Рис. 3.32. Постоянные затухания (а) и распространения 03) для ТМ ц-моды, распространяющейся по тонкой пленке (п = 1,5) на металлической подложке. Если нормализованная частота V больше, чем т, то распространяется поверхностная волна. При < У < 1Г ТМо2-модой является незатухаюшая волна утечки. При У < У постоянная затухания а волны утечки быстро становится сравнимой с к. При К — ов имеем

Рис. 3.33. Схематическое изображение силовых линий электрического поля, а — для по-верхостной волны б — для незатухающей волны утечки (1т = 0) в — для излуча-ющей волны утечки (1т к < 0).

В случае когда волны в подложке (т. е. в крайнем полупространстве многослойной среды) уходят в направлении оси z, перпендикулярном границе раздела первой и второй сред, без ослабления в подложке вещественно), вся падающая энергия переносится к точке Z = -l-oo. В противном случае возмущение поля удерживается у плоскости раздела, образуя поверхностную волну или волну утечки (см. также разд. 3.18). Точнее говоря, если мнимая часть волнового числа не равна нулю, то возникает волна утечки, а если величина к вещественна, то мы имеем дело с поверхностной волной. В то время как в последнем случае поле распространяется вдоль границы раздела в направлении х без затухания, волна утечки теряет свою энергию при распространении вдоль оси х. Различие между этими двумя случаями (волны утечки и поверхностные волны) особенно важно в случае, когда на границу раздела падает пучок конечного сечения. При этом только поверхностная волна обеспечивает эффективный перенос энергии на больщие расстояния в направлении, перпендикулярном оси расслоения. [c.233]

Поскольку поверхностная электромагнитная волна удерживается вблизи границы раздела, она будет преобразовываться в излучатель-ную волну утечки лишь при наличии возмущений или неоднородности на поверхности. Кроме того, поверхностную волну невозможно и возбудить, освещая непосредственно гладкую поверхность световым пучком. Для изучения свойств поверхностных волн были разработаны различные методы их возбуждения и регистрации, а именно методы линейного или нелинейного оптического возбуждения и регистрации на неоднородностях поверхности. Кроме того, используются призмы, расположенные с небольшим (порядка длины волны) зазором над поверхностью (см. рис. 3.6 и разд. 3.3.3). Последний метод известен как ослабленное полное отралсение. При этом для возбуждения поверхностной волны используется затухающая волна, возникающая на границе раздела среда — воздух в том случае, когда луч света в среде испытывает полное внутреннее отражение. Поглощение отраженной волны и приводит к ослабленному полному отражению. Первая из таких систем была предложена Отто. Она состоит из призмы (Р), отделенной от толстого образца среды (М) небольшим воздушным или вакуумным слоем (А) [так называемая конфигурация РАМ АТК, показанная на рис. 3.38,а]. Если воздушный слой достаточно тонкий, то затухающая в этом слое волна, вызванная полным внутренним отра- [c.235]

Важной особенностью интегрального представления поля является тот факт, что во многих случаях резонансы системы можно изучать, отыскивая полюсы подынтегрального выражения. В частности, полюсы, соответствующие вещественным значениям частоты, приводят к колебательным или распространяющимся модам системы, а комплексные частоты соответствуют модам утечки (см. разд. 3.19). Кроме того, наличие разрезов в плоскости определения подьштегрального выражения связано с существованием некоторых специальных волн (например, поверхностных и боковых волн), В общем случае существенную информацию можно получить, исследуя области аналитичности подынтегрального выражения. [c.252]

Вычислите асимптотическое поле, дифрагированное на многослойной структуре, в которой возбуждаются волны утечки. Для этого, воспользовавшись однородным асимптотическим выражением (5.6.12), выразите интеграл типа Зоммерфельда (5.7.17) через комлексный интеграл Френеля (см. статью Тамира и Бертони [23]). [c.399]

Градуировка микрофона в резонансной трубе (рис. 12.8а). Градуируемый микрофон 3 (обычно это измерительный конденсаторный микрофон) располагают в вырезе трубы 6 так, чтобы не сужать поперечного сечения трубы. В оба конца трубы вставляют (очень плотно, чтобы не было утечки) одинаковые обратимые преобразователи, нанример электродинамические или электромагиптные телефоны (Я,, П ) (поверхность нх амбушюров должна быть по возможности хорошо отражающей). Трубу возбуждают на резонансных частотах (/p = 340/i, где I—длина трубы), тогда в середине трубы и у поверхности преобразователей будут пучности колебаний с одинаковыми амплитудами. При первом измерении преобразователь FIi работает излучателем, а Пг — приемником. Этот приемник развивает ЭДС на выходе Un- Во втором измерении преобразователь Пг работает изл чателем, а Я1 служит только отражателем. Регистрируют ток п, проходящий через излучатель Яг. В обоих измерениях ЭДС i/m, развиваемая градуируемым микрофоном, устанавливается одинаковой, что свидетельствует об одинаковом звуковом давлении рмакс в пучностях звуковых волн как в середине трубы, так и у ее концов. [c.301]

Градуировка микрофона в антирезонансной трубе. Так же, как и в предыдущем случае, для градуировки пользуются одинаковыми обратимыми преобразователями rii, IT2 (например, телефонами), вставляемыми в концы трубы 6. Трубу (рис. 12.86) возбуждают а антирезонансных частотах (/а.р = =340 (2п+1)11). В первом измерении преобразователь Ui служит излучателем, а Пг — приемником звука. Регистрируют ЭДС Un, развиваемую последним. Во втором измерении заменяют Яг градуируемым микрофоном 3, записывают ЭДС Um, развиваемую им, В третьем измерении заменяют излучатель Я] другим обратимым преобразователем Пг и записывают ток п в нем для того же значения ЭДС градуируемого микрофона. На основе теоремы взаимности имеем pS/tn = (/n/u. Так как для антирезонанса волновое акустическое сопротивление трубы равно акустическому сопротивлению плоской волны в неограниченном пространстве, то Ua — plp , откуда звуковое давление получается равным р = =1 Uainp /S, откуда имеем для чувствительности микрофона (по давлению) Ея = им1р. Заметим, что в данном случае звуковое давление вследствие антирезонанса невелико и утечка в щели между преобразователями и трубой не играет заметной роли. [c.302]

Многофазные течения о бычно возникают в трубопроводах, поскольку в них всегда имеются утечки тепла. Для двухфазного течения значительно сложнее рассчитать такие параметры, как потери давления, допустимые потери жидкости, расход, требования по захолаживанию, влияние растворения примесей и многие другие. В зависимости от распределения пара и жидкости в канале могут иметь место различные режимы течения двухфазной среды. Эти режимы характеризуются сочетанием ламинарных и турбулентных течений, подчиняющихся разным физическим закономерностям, и для их описания необходимы различные уравнения. Кроме того, режимы течения изменяются по длине канала в следтавие изменения массовых концентраций пара и жидкости они изменяются также с течением времеии, например в процессе захолаживания системы. Различные режимы двухфазных течений обсуждаются в гл. 4, а методы расчета потерь давления, распространения волн сжатия, течения жидкости в критическом состоянии и влияния условий на входе в канал описываются в гл. 11. В гл. 13 рассматриваются некоторые проблемы нестащио-нар ных двухфазных течений, возникающие при захолаживании, резком сбросе давления и при быстром охлаждении сильно нагре- [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...