Система двух волчков

Система двух волчков. Первый волчок, имеющий неподвижную точку О1, вращается с угловой скоростью, задаваемой вектором (о тензор инерции волчка в точке обозначается 0 центр тяжести расположен на оси симметрии 0 z в точке с абсциссой <2 1. Точка О2 на оси 0 z является точкой опоры второго волчка угловая скорость его задается вектором й, тензор инерции в точке обозначается через 02, расстояние 0 02—через /, абсцисса центра тяжести С2, расположенная на оси симметрии 02 2 — через <2 2. [c.360]

Определить число степеней свободы системы, состоящей из двух волчков, установленных один на другом, как показано на рисунке. Точка опоры нижнего волчка неподвижна. [c.113]

Для измерения температуры по цветовому методу используют цветовые пирометры (рис. 25.4). Перед объективом 2 помещается вращающийся диск — модулятор с укрепленными на нем светофильтрами 3 и. 4. Таким образом, на приемник 5 попеременно фокусируется излучение двух длин воли .[ и .2. Регистрирующая система 1 включает в себя обычно синхронный детектор, управляемый модулятором, и прибор для измерения отношения сил токов (логометр) или самописец. Градуировка пирометра производится по абсолютно черному телу. [c.151]

Вращающийся волчок. Волчок представляет собой твердое тело вращения, которое приведено во вращение вокруг своей оси симметрии и касается горизонтальной плоскости. Существенная особенность этой системы состоит в том, что волчок представляет собой твердое тело, движущееся под действием двух сил, а именно, силы тяжести, приложенной в центре масс, и силы реакции в точке касания. Поверхности в точке контакта можно [c.170]

Величина теплоемкости среды зависит от состава среды и ее температуры. Состав и температура среды меняются в объеме и зависят от протекания всего процесса. Поэтому поле теплоемкостей нельзя устанавливать по воле исследователя. Анализ задачи показывает [6 146], что, для того чтобы в двух системах получить подобие полей физических констант, последние должны быть степенными функциями температур. В отношении теплоемкостей этого в действительности нет. Поэтому можно заведомо считать, что если поля температур в сравниваемых агрегатах не тождественны, то подобие полей теплоемкостей не может быть соблюдено. Однако, учитывая, что величина теплоемкостей меняется не сильно и что характер изменения теплоемкости с температурой всегда однозначен, можно полагать, что несоблюдение подобия полей теплоемкостей не внесет значительных искажений в анализ задачи. [c.366]

Если имеются компоненты момента перехода как по оси Ь, так и по оси с [случай (3)], то могут происходить переходы, показанные на фиг. 107 как сплошными линиями, так и пунктиром. Так, вместо каждой линии Р-, Q-, -ветвей в подполосах 2—1, 1—2, 3—2, 2—3,. . . будут наблюдаться по четыре линии, а в подполосах 0—1 и 1—0 — по две линии. Однако линии двух систем (системы линий, соответствующей Ь-компоненте момента перехода, и системы линий, соответствующей с-компоненте) в общем случае имеют различную интенсивность, если момент перехода не находится случайным образом под углом 45° к осям Ь и с. Случай (3) возможен только для точечных групп С1, С г, С в, Сгл, в которых симметрия определяет не все три направления осей волчка. [c.255]

Наиболее длинноволновая область поглощения СН3 расположена вблизи 2160 А. Для этой области поглощения характерны два диффузных максимума. Соответствующая полоса в спектре поглощения СВз, расположенная при 2140 А, имеет гораздо более четкий контур с частично разрешенной тонкой структурой (фиг. 96). К этой полосе примыкают три очень слабые полосы как со стороны длинных, так и со стороны коротких длин волн. Наличие в системе единственной интенсивной полосы указывает на то, что конфигурация молекулы в верхнем и нижнем электронных состояниях должна быть практически одной и той же. Тонкая структура полосы может быть полностью объяснена, если полоса является параллельной полосой симметричного волчка (фиг. 97). Чередование интенсивности линий в полосе и, в частности, очень низкая интенсивность линии Л (0) свидетельствуют о том, что по крайней мере в одном из двух участвующих в электронном переходе состояний молекула имеет плоскую конфигурацию, так как чередование интенсивности линий в подполосе ЛГ = О (фиг. 97) может наблюдаться только в случае симметрии 1>з . Таким образом, анализ распределения интенсивности в колебательной и вращательной структуре рассматриваемой системы приводит к выводу, что молекула должна иметь плоскую структуру в обоих электронных состояниях, участвующих в переходе. Следует, правда, отметить, что нельзя исключить возможность того, что структура молекулы СН3 слегка отклоняется от плоской конфигурации, но лишь в пределах, оставляющих возможность для появления инверсионного удвоения, столь большого по величине, что в спектре поглощения наблюдается лишь одна инверсионная компонента. [c.523]

Система (2.15) описывает также динамику двух связанных классических волчков (связку двух тел, см. 8 гл. 2), энергия взаимодействия которых зависит лишь от компонент кинетических моментов и не зависит от позиционных переменных. [c.186]

При переходе к распределенным системам параметрические процессы приобретают волновой характер и вместе с ним ряд особенностей, однако их физическая трактовка остается прежней. Для того чтобы параметрическое взаимодействие имело место, необходимо присутствие в среде по крайней мере двух неравноправных воли мощной волны накачки и слабой сигнальной волны. Свойства (параметры) среды оказываются про модулированными полем бегущей интенсивной накачки, и если выполнены условия фазового синхронизма, энергия может эффективно перекачиваться в слабую волну. [c.145]

Этот результат аналогичен известному результату для волчка Лагранжа, согласно которому в специально подобранной вращающейся системе координат ось симметрии волчка описывает замкнутые кривые. Впоследствии аналогичный результат для точки контакта диска на льду и твердого тела на шероховатой плоскости был указан в работах [32, 40]. В этих задачах такой эффект обусловлен существованием двух различных циклических переменных, что является достаточно редким случаем. Так, например, для (интегрируемого) волчка Ковалевской после исключения средней прецессии апексы будут заметать некоторые области на сфере — проекции двумерных торов. [c.63]

Таким образом, общая задача трех тел, описываемая девятью дифференциальными уравнениями второго порядка, сводится к трем дифференциальным уравнениям второго порядка, т. е. порядок системы понижается от 18 до 6. Если задачу ограничить еще больше, потребовав, чтобы третье тело двигалось в плоскости орбит двух массивных тел, то останется только два уравнения второго порядка, так что система будет иметь четвертый порядок. Такой частный случай называется плоской ограниченной круговой задачей трех тел. Из приведенных выше рассуждений становится понятным, почему пространственной и плоской ограниченной круговой задаче трех тел было посвящено большое число аналитических и численных исследований, хотя при такой постановке задачи мы волей-неволей лишаем себя воз.можности использовать десять известных интегралов движения. Однако при этом можно найти новый интеграл (впервые полученный Якоби), который будет полезен при исследовании поведения малой частицы. [c.146]

Первичное ноле, падающее на каждую кромку, будем задавать в виде плоской волны. Через щ, 2 обозначим значения на кромках падающих плоских воли через 0i, 02 — их углы падения (отсчитываемые от параллельных граней, см. рис. 6.31). Краевые волны каждой из кромок будем записывать в соответствующей этой кромке полярной системе координат (Г(, фО или (г , фг). Такая постановка включает в себя и задачу об излучении собственной волноводной моды и задачу о рассеянии на открытом конце волновода падающей извне плоской волны (падающая мода представляется в виде двух плоских волн Бриллюэна, одна из которых падает на верхнюю кромку, а вторая — на нижнюю). Параметры 0i, Оз, ь Нг в этом случае связаны соотношениями 0j = Ог = 0 = (1 Де prt - - [c.208]

Угол называется углом нутации, он изменяется (при постоянстве остальных двух углов), если вращается подвижная система вокруг линии узлов. (Наименования эйлеровых углов происходят от наименований простейших движений волчка, представляющего один из важнейших случаев применения механики к изучению твердого тела.) [c.46]

Изменения энтропии могут быть также связаны с молекулярными движениями внутри вещества. Молекула, состоящая из двух или нескольких атомов, может совершать движения различных типов. Молекула как целое движется в том или ином направлении, как и при движении молекул газа. Такое движение называется поступательным. Кроме того, атомы в молекуле совершают колебательное движение, периодически сближаясь друг с другом и снова удаляясь, подобно тому как колеблются ножки камертона. Молекулы могут совершать также и вращательное движение подобно, вращающемуся волчку. Формы движения молекул соответствуют разным способам накопления энергии. При повышении температуры системы все эти виды движения повышают запасаемую энергию. [c.303]

Il s — расстояния от вершины последней поверхности до точек пересечения с осью параксиальных лучей, длины воли которых условно характеризуются значками С н F эти расстояния определяются тригонометрическим расчетом хода двух параксиальных лучей С и f из точки предмета на оси системы. [c.369]

Прежде всего установим, для каких систем требуется рассчитать частотно-контрастную характеристику с учетом дифракции. Как было указано выше, дифракция оказывает заметное влияние в том случае, когда волновые аберрации не превышают двух-трех воли, т. е. в системах в высокой степени корригированных. В таких системах обращается особое внимание на исправление сферической, хроматической аберраций н комы. Выполнение условия апланатизма приводит к обязательному выполнению соотношения синусов, а именно если лучи в пространстве объектов пересекают сферическую волновую поверхность в точках, соответствующих значениям направляющих косинусов Р и V, меняющихся на равные величины др = Ау, то в пространстве изображений величины р и у будут меняться также иа равные величины. Это обеспечивает отсутствие каких-нибудь сгущений и разрежений точек на сфере сравнения, которые привели бы к неправильным значениям рас- [c.635]

Если процесс теплового колебания продолжается достаточно долго, то начальные условия не будут оказывать влияние на распределение температуры. Тогда система дифференциальных уравнений, описывающих явление распространения температурных воли, будет состоять из двух уравнений [c.60]

Связка двух волчков. Рассмотрим систему, состоящую из несущего тела То с неподвижной точкой О и несомого тела т, которое закреплено в несущем одной своей точкой 0 (см. рис. 67), при этом распределение масс системы, вообще говоря, изменяется при поворотах несомого тела. [c.158]

Следовательно, в диснерсионном уравнении (3) для частот близких к ш, можно скобку, соответствующую третьей волне, заменить на 2о , а в двух других скобках все величины разложить в ряд относительно к = к — У ъ со = ш — Таким образом, в системе связанных волн дисперсия первых двух воли определяется квадратным уравнением [c.132]

Назовите типы полов кабин и предъявляемые к ним требования. Полы в кабинах делают двух типов подвижные (с воздействием иа яодпольные контакты) и неподвижные. Подвижной вол служягт для переключения ш ка иы системы управ.чс- [c.59]

Сплавы, содержащие никель и медь. Сплавы системы никель-медь, хотя и не обладают такой же кислотостойкостью, как. материалы, содержащие молибден, широко и успешно применяются в контакте со слабыми растворами серной кислоты (напри.мер для держалок в травильных ваннах), особенно та.м, где требуется стойкость одновременно против износа и коррозии. М о н е л ь - м е т а л л — сплав, получаемый из руды, содержащей никель и. медь в желательном соотношении, без разделения двух этих металлов. Монель-металл состоит приблизительно из 67% никеля и 30%. меди содержание прочих эле.ментов строго контролируется в таких пределах, чтобы получить материал с требуемыми свойствами. Эти элементы обычно марганец (1,25%) и железо (1,25%), а также небольшие количества углерода и кре.мния Можно, конечно, приготовить этот сплав синтетически, но Бауер, Вкртс и Вол-ленбрук указывают, что этот синтетический материал будет по свои.м качествам одинаков с естественны. 1 монель-.металлом лишь в том случае, если весь углерод будет находиться в твердом растворе в противно.м случае ыол ет развиться коррозия за счет частиц графита. Даже в соляной кислоте [c.480]

Аналогия со случаем Делоне. Приведем еще одно общее замечание. Указанные частные случаи интегрируемости соответствуют ситуации, при которой один из интегралов достигает О своего экстремального значения. Очевидно, что при этом в системе обязательно появляются дополнительные инвариантные соотношения. Для интегрируемых систем это приводит к дополнительному вырождению. Примером может служить случай Делоне для волчка Ковалевской. В этом случае интеграл Ковалевской, являющийся суммой двух полных квадратов, обращается в нуль, и двумерные торы вырождаются в одномерные (периодические и асимптотические решения). [c.97]

Пусть теперь сферическая волна излучается в точке 5 на расстоянии от границы раздела двух однородных жидких полупространств. В дальнейшем мы будем предполагать, чго начало прямоугольной системы координат помещено на границе раздела под источником (рнс. 12.1). Разложение падающей иа границу сферической волиы на плоские при зтом будет записываться в виде (12.5), где вместо г следует взять г - го- При г > О звуковое поле скла1Ц>1вается из падающей и отраженной волн [c.243]

Для предотвращения приваринания излучателя к периферийной части слитка можно применить защитное кольцо из металла, непривариваю-щегося к металлу излучателя или слитка (например, молибдена). Для предотвращения явлений разрыва можно также использовать электромагнитную муфту [36], которая применяется для связи двух частей вол-новодно-излучающей системы. Для этого выбирается некоторое максимальное тяговое усилие, меньшее, чем усилие разрыва, и обеспечивается такое положение, при котором в момент опасного разрывного усилия муфта его не выдерживает, а звенья, ею соединяемые, расходятся (временно нарушается акустический контакт). После уменьшения величины усилия звенья вновь автоматически скрепляются, т. е. акустический контакт восстанавливается. [c.499]

Допустим, что оптическая система в отношеинн хроматической аберрации неправлена для лучен двух цветов С я Р. Представим графически величину 5 как функцию от длины волиы к. Кривая зависимости з от длины волны X имеет вид, представленный на рис. П.41. Отметим на этой кривой экстремальную точку е. [c.184]

В двух рассматриваемых ниже случаях применения более вескими причинами поиска независимости от телефонной сети общего пользования являются технические. Речь идет о системах связи для управления службами электроснабжения и железными дорогами. Заметим, что в девятнадцатом веке необходимость обеспечения безопасности па железных дорогах послужила важным стимулом для развития электрического те-1еграфа. Эффективность работы этих служб всецело зависит от скорости и надежности передачи информации на большие расстояния в условиях воздействия помех для обеспечения удовлетворительной работы соответствующих систем. Б них с самого начала проводились активные эксперименты с оптическими волокнами. Колея электро-фицированной железной дороги—источник не только значительных электромагнитных помех и паразитных контуров с замыканием через землю, но и значительных колебаний температуры. Линии электропередач образуют естественную трассу для линий связи, однако опять-таки электроизоляция и отсутствие помех является главным преимуществом воле. Японские компании разработали ряд волоконно-оптических систем, используемых для защиты энергетических систем, наблюдения и контроля, а также обмена информацией между ЭВМ. Проектируются ВОЛС длиной до 10 км с информационной пропускной способностью 30 Мбит/с и более. В Великобритании созданы экспериментальные ВОЛС, в которых волоконный кабель или подвешен на расстоянии от обратного провода заземления балансированных шестифазных линий электропередачи, или находится внутри него. В данном случае, вероятно, будет важна способность оптического волокна выдерживать механические и вибрационные нагрузки. Руководящие органы энергетики и железных дорог не в состоянии окупить разработки ВОЛС, но они должны способствовать их общему развитию. [c.451]

Диссоциация 2-нафтола в возбужденном состоянии - поучительный пример обратимой реокции с участием двух состояний. При возбуждении нафтола уменьшается от 9,2 в основном состоянии до 2,0 в возбужденном состоянии [3]. В кислом растворе наблюдается испускание нафтола с максимумом 357 пм (рис. 12.3, кривая V), а в щелочном - испускание нафтолят-аниопа, центр которого находится при 409 нм (кривая 2). При промежуточных значениях рИ испускают оба вида частиц. Из рассмотрения спектров видно, что при 350 нм испускание обусловлено только нафтолом, что как раз и требуется для использования процедуры обратной свертки при различных длинах воли. Реакция диссоциации нафтола в зависимости от pH может быть либо обратимой, либо необратимой. При значениях pH, близких к 3, реакция обратима, а при рИ > 6 необратима [ 15]. Следовательно, эта система пригодна для демонстрации характеристик как обратимых, так и необратимых реакций. [c.400]

ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ, приближённые представления, используемые для описания нек-рых св-в ядер, основанные на отождествлении ядра с к.-л. др. физ. системой, св-ва к-рой либо хорошо изучены, либо поддаются сравнительно простому теор. анализу. Таковы, напр., модель жидкой капли, ротатора ( волчка ), обол очечная модель ядра и др. (см. Ядро атомное). ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ, превращения ат. ядер при вз-ствии с Ч-цами, в т. ч. с Y-квантами или друг с другом. Для осуществления Я. р. необходимо сближение ч-ц (двух ядер, ядра и нуклона и т. д.) на расстояние 10 см. Энергия налетающих положительно заряж. ч-ц должна быть порядка или больше высоты кулоновского потенц. барьера ядер (для однозарядных ч-ц / -10 МэВ). В этом случае Я. р., как правило, осуществляются бомбардировкой мишеней пучками ускоренных ч-ц. Для отрицательно заряж. и нейтральных ч-ц кулоновский барьер отсутствует, и Я. р. могут протекать даже при тепловых энергиях налетающих ч-ц. [c.914]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...