Поляризация и деполяризация рассеянного света

ПОЛЯРИЗАЦИЯ И ДЕПОЛЯРИЗАЦИЯ РАССЕЯННОГО СВЕТА [c.314]

Прежде всего заметим, что за немногими исключениями де поляризация рассеянного света в жидкости тем больше, чем больше анизотропия молекулы этой жидкости. Можно было предположить, что указанная закономерность могла бы особенно отчетливо выявиться у нормальных парафинов и их изомеров. С этой целью автор [174] предпринял специальное измерение в 25 нормальных парафинах и их изомерах. При переходе от нормальных парафинов к изомерам геометрическая структура молекулы меняется весьма суп ественно и таким образом, что оптическая анизотропия уменьшается и, следовательно, должна уменьшаться и деполяризация рассеянного света. В то же время нет особых оснований считать, что при этом переходе характер межмолекулярных сил изменится настолько, что замаскирует изменение деполяризации, вызванное изменением структуры. Результаты измерений помещены в табл. VII. [c.264]

Основная трудность разработки теории деполяризации рассеянного света в жидкостях связана с необходимостью, во-первых, учитывать внутреннее действующее на молекулу поле и, во-вторых, отыскивать функцию распределения для вычисления средних значений квадрата второй производной по времени составляющих поляризации, которые определяют интенсивность х-и 2-компонент рассеянного света. [c.255]

Деполяризация рассеянного света равна Как видно, суммарная интенсивность и деполяризация мало отличаются в этих двух случаях, тогда как распределение интенсивности по частотам и по поляризации отличается значи-тельно. Причиной такого различия является то, что в кварце упругие волны, распространяющиеся вдоль двух биссектрис углов между осями у и г, имеют и разную частоту и разную поляризацию при одной и той же величине волнового вектора д (в силу полярности оси х). [c.386]

Два средних изображения а и 6 имеют взаимио-перпсиди-кулярную поляризацию. Кроме того, приз.ма Р установлена так, что световой вектор в двух сравниваемых лучах составляет угол 45° с вертикалью. Этим достигается то, что независимо от деполяризации рассеянного света интенсивность каждого из четырех пучков по выходе из призмы будет равна половпне интенсивности до поступления в призму. [c.743]

Если молекулы газа анизотропны, например СОг, то наблюдаются, отступления от изложенной теории.. Прежде всего, есл падаюц ий свет поляризован линейно, то рассеянный свет поляризован только частично, а не полностью, как требует эта теория. Такая деполяризация рассеянного света вызывается именно анизотропией молекул. Пусть электрический вектор падающей волны параллелен оси X. Если бы молекула была изотропна, то ее индуцированный дипольный момент р = Е имел бы то же направление. Свет, рассеянный молекулой, получился бы поляризованным линейно, с плоскостью колебаний, проходящей через ось диполя р и линию наблюдения. Но если молекула анизотропна, то параллельности между р м Е, вообще говоря, уже не будет. Появятся составляющие вектора р вдоль осей У и Z. А так как при тепловом движении ориентация молекулы в пространстве непрерывно и беспорядочно меняется, то поляриауемости молекулы вдоль координатных осей X, V, 1 будут также флуктуировать. Составляющие Ру и р, дают рассеянные волны, поляризация которых отлична от поляризации излучения, даваемого составляющей рх- Это и приводит к деполяризации рассеянного света. [c.605]

Удобный для работы фотоэлектрический поляриметр предложен Тумерманом [176] и использован им для измерения степени поляризации излучения флуоресценции. Фотометр, основанный на том же принципе, с успехом может быть использован и для измерения коэффициента деполяризации рассеянного света. [c.154]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Явление поляризации света лежит в основе ряда методов исследования структуры вещества с помощью многочисл. поляризационных приборов. По изменению степени поляризации (деполяризации) света при рассеянии и люминесценции можно судить о тепловых и структурных флуктуациях в веществе, флуктуациях концентрации растворов, о внутри- и межмолекулярной передаче анергии, структуре и расположении излучающих центров и т. д. Широко применяются поляризационно-оптический метод исследования напряжении, возникающих в твёрдых телах (напр., при механич. нагрузках), по изменению поляризации прошедшего через тело света, а также метод исследования свойств поверхности тел по изменению поляризации при отражении света эллипсометрия). В кристаллооптике ноляризац, методы используются для изучения структуры кристаллов, в хим. промышленности — как контрольные при произ-ве оптически активных веществ (см. Сахариметрия), в оптич. приборостроении — для повышения точности отсчётов приборов (напр,, фотометров). [c.420]

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ — различие оптич. свойств среды, связанное с зависимостью скорости световых волн от направления распространения и их поляризации. О. а. проявляется в двойном лучепреломлении, дихроизме, вращении плоскости поляризации, а также в деполяризации при рассеянии света в среде, в поляри-зов. люминесценции и т. д. Только в исключительных условиях оптич. излучение определённых поляризаций и направлений распространяется в оптически авиао-тропных средах не преобразуясь. В прозрачной оптически анизотропной среде световая волна в общем случае представляет собой суперпозицию двух ортогонально поляризов. волн, имеющих разные скорости распространения. [c.427]

Рассеяние света в полностью поляризованном электрическим полем образце крупнозернистой сегиетокерамики минимально в направлении ее поляризации. В этом случае свет рассеивается в наименьшем телесном угле (рис. 2.12). Угол растет с деполяризацией керамики или с изменением направления вектора Р по Отношению к направлению распространения светового пучка. В связи с этим различают два метода переключения образца из состояния с минимальной рассеивающей способностью в полностью поляризованное состояние с направлением вектора поляризации, ортогональным исходному, и в деполяризованное состояние. Если первый метод реализуется в схеме поперечного электрооптического эффекта [Три изменеиии полярностей напряжений на парах электродов с обих сторон образца (см. рис, 2.6,6), то для реализации второго метода используется обычно схема продольного электрооптического эффекта, а деполяризация обеспечивается импульсом электрического П0.1Я обратной полярности половинной амплитуды (по отношению к импульсу исходной поляризации). Возможно также пе-реклю>)ение ЭОК в полностью деполяризованное, т. е, в термически деполяризованное состояние путем воздействия на образец высокочастотного электрического поля малой амплитуды (см. подпараграф 2.2.6), причем этот метод реализуем в схемах и поперечного, и продольного эффектов. [c.72]

И ДЛЯ естественного света, рассеянное под углом 54°44 излучение равно средней рассеянной интенсивности, и оно не зависит от степени поляризации падающего света и от фактора нормальной деполяризации. Фажтар деполяр изации р можно найти, если провести измерения под любым другим углом, но так, чтобы 0= ] . [c.312]

Деполяризация при многократном рассеянии. Механизм поляризации луча прожектора, который при рассмотрении со стороны имеет синий оттенок, аналогичен механизму поляризации голубого неба. В тумане луч прожектора выглядит белым и теряет синий оттенок в этом случае свет не поляризован. Точно так же солнечный свет не поляризуется при отражении от белых облаков, от сахара или от листа белой бумаги. Хотя единичное рассеяние под подходящим углом может дать строго линейно-поляризованный свет, это не означает, что большое число рассеяний улучшит дело. Свет, отраженный от стекла под соответствующим углом, будет полностью линейно поляризован. (Этот случай рассматривается в следующем пункте.) Если теперь из стекла сделать стеклянную пудру, то свет, падающий на слой такой пудры, прежде чем выйти из слоя, будет претерпевать многократное отражение. В результате вы будете наблюдать излучение от электронов, колеблющихся во всех направлениях. Действительно, помимо излучения от источника света, электроны возбуждаются излучением, приходящим из лп1огих других направлений. (Это излучение вызвано отражением в соседних слоях стеклянной пудры.) Наглядный пример деполяризации при многократном рассеянии можно получить, поместив полупрозрачную восковую бумагу (кальку) между двумя скрещеннылш поляроидами. Восковая бумага почти полностью деполяризует свет, поляризованный первым поляроидом. Многократное рассеяние света восковой бумагой можно продемонстрировать следующим образом. Положите бумагу на страницу книги. При этом вы легко увидите черные буквы. Если бумагу приподнять над страницей на одии-два сантиметра, то буквы расплывутся и станут практически неразличимы. Для понимания этого примера можно считать, что от буквы на ваш глаз падает черный свет , который рассеивается восковой бумагой. Приведем еще один опыт, иллюстрирующий рассеяние света восковой бумагой. Возьмите фонарик и направьте его луч через восковую бумагу на какую-либо поверхность. Постепенно удаляя фоиарик от бумаги, наблюдайте за размерами светового пятна, образованного светом, прошедшим через бумагу. [c.371]

Погрешности вследствие неточного знания состояния поляризации возбуждающего света. Величина деполяризации, измеренная при возбуждении рассеянного света естественным светом, отличается от величины деполяризации, измеренной при возбуждении поляризованным светом. В том случае, когда возбуждаюхдий свет частично поляризован (смесь естественного и линейно поляризованного света), в величину деполяризации вносится систематическая ошибка. [c.158]

Может показаться странным, что столько внимания уделяется деполяризации, в то время как в гл. 1 и разд. 5.4.2 утверждалось, что рассеянный свет может приводить к ошибочно высоким значениям измеряемой анизотропии. Оба утверждения верны, что связано с сильной поляризацией рассеянного света. Предположим, что оптические условия не устраняют весь рассеянный свет. Если некоторая часть рассеяшюго света измеряется как флуоресценция, можно легко показать из уравнения (5.6), что измеряемая анизотропия будет слишком большой. Альтернативно предположим, что созданы такие оптические условия, которые предотвращают попадание в детектор какого-бы то ни было рассеянного света. Если раствор мутный, флуорофоры могут возбуждаться рассеянными фотонами или испускание может быть рассеяно до того, как оно достигнет детектора. В любом из этих случаев испускание будет деполяризовано. Регистрация рассеянного света как флуоресценции увеличивает значение измеряемой анизотропии, но рассеяние как падающего света, так и флуоресцентного испускания уменьшает измеряемое значение анизотропии. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...