Рассеяние света в кубических кристаллах

Рассеяние света в кубических кристаллах [c.138]

Насколько известно автору, точное соотношение (6.109), являющееся следствием симметрии, или его аналог (см. ниже) при экситонном описании рассеяния, не были до сих пор проверены экспериментально. По-видимому, такую проверку следует провести в эксперименте по резонансному рассеянию света на материале, выбранном таким образом, чтобы можно было установить, будет ли элемент Rxy (—wi, Ю2, юо) равен Ryx (—юь Ю2, юо) Эквивалентный способ состоит в том, чтобы выяснить, присутствует ли в спектре рассеяния на фононах антисимметричная компонента [например, компонента (Г 15+) в кубическом кристалле )]. [c.88]

В кубическом кристалле поляризация падающего и рассеянного света неопределенная. Мы рассмотрим отдельно случаи поляризации падающего света перпендикулярно и параллельно плоскости рассеяния, т. е. по оси г и по оси у. То же для поляризации рассеянного света. Поляризация перпендикулярно и параллельно плоскости рассеяния соответствует поляризации рассеянного света по оси г и по оси х, [c.140]

Тонкая структура света, рассеянного в кубическом кристалле, в случае, когда свет падает и наблюдается вдоль ребер куба [c.142]

Молекулярное рассеяние света в твердых изотропных телах МОЖНО получить, используя формулы для кубического кристалла. При этом нужно учесть, что [c.144]

Для кубического кристалла с центром инверсии, очевидно, применимо правило альтернативного запрета, так что дипольные оптические инфракрасно-активные колебания симметрии не будут активными в комбинационном рассеянии света. Согласно основной формуле (3.43), а также правилу отбора (3.42), для инфракрасного поглощения необходимо неравенство нулю величины [c.53]

Кубические кристаллы без центра инверсии. Обратимся теперь к рассмотрению эффектов в комбинационном рассеянии света, связанных с наличием макроскопического электрического [c.54]

Тонкая структура света, рассеянного кубическим кристаллом, в случае, когда свет падает вдоль диагонали грани куба, а наблюдается вдоль другой диагонали грани куба [c.144]

Как уже указано в 9, кубический кристалл для рассеянного света является анизотропным. Поэтому ниже рассматриваются два случая. [c.378]

В заключение изложим полезный метод выделения поляризационных эффектов в комбинационном рассеянии света в кубических кристаллах. Можно одновременно воспользоваться соотношением (5.10) и видом матриц (5.15) — (5.20). Предположим, что мы построили матрицу /, (а, р)-компонента которой описывает интенсивность рассеяния всех типов симметрии при поляризации падаюшего света [г а и поляризации рассеянного света Следует помнить, что матрицы (5.15) — (5.20) заданы в [c.50]

Проявление колебаний одновременно в спектре инфракрасного поглощения и в спектре комбинационного рассеяния света, т. е. отсутствие центра инверсии, означает, что кристалл является пьезоэлектрическим. Это эквивалентно также утверждению, что в кристалле должен наблюдаться линейный электрооп-тический эффект (эффект Поккельса). Хотя мы здесь и не собираемся проводить подробное обсуждение теории комбинационного рассеяния света в пьезоэлектрических кристаллах, основные новые эффекты можно достаточно просто рассмотреть на базе уже изложенной теории. Ограничимся обсуждением кубических пьезоэлектрических кристаллов, относящихся к точечной группе Гй. В кристаллах этого класса для полного описания электрооптического эффекта необходимо знать единственную электрооптическую постоянную. Напомним [35], что электро-оптический эффект состоит в модуляции оптической поляризуемости кристалла приложенным извне электрическим полем. Но в нащем рассмотрении роль приложенного , или внешнего , электрического поля выполняет макроскопическое поле сопровождающее длинноволновое дипольное оптическое колебание, взаимодействующее с собственным нолем. Поэтому линейный электрооптический эффект означает наличие тензорной свя-зц между макроскопическим электрическим полем и оператором [c.55]

Таким образом, каждому представлению в (6.152) соответствует симметрия фононов, разрешенных в Q(Г25+)-Z)-pa eянии. Отметим необычность того, что в кубическом кристалле с центров инверсии теперь в спектре комбинационного рассеяния прояв ляется фонон с симметрией )(Г)(>5-). Этот фонон разреше и в спектре инфракрасного поглощения. Следовательно, в куби ческом кристалле с центром инверсии оказывается нарушен ным правило альтернативного запрета для однофононных процессов. Разумеется, в нормальных условиях фонон с сим метрией й(г>( 5-) проявляется только в спектре инфракрасного поглощения, а не в спектре комбинационного рассеяния света (ср. 4). [c.99]

Серебро (silver), Ag. Также кубическое. Кристаллы, как у меди. Спайность отсутствует. Тв.=2,5—3. Уд. в. =10,5. Легко плавится. Растворяется в HNO3. Цвет и черта белые блеск металлический. Непрозрачно. N=0,1Sn<. В отраженном свете кремово-белое слегка вращает плоскость поляризации отраженного света. Встречается в жилах среди изверженных и метаморфических пород очень редко в рассеянном виде в изверженных породах част вместе с самородной медью, галенитом, халькозином, кераргиритом и т. д. [c.30]

ПОЛЯ, которые проявляются в случаях, когда в точечной группе кристалла отсутствует инверсия и когда имеется ветвь, одновременно активная в инфракрасном поглощении и в комбинационном рассеянии света. Важным и типичным примером такой ситуации является тетраэдрический класс Та кубической системы. А ожно считать, что такая симметрия возникает из симметрии класса Он при исключении инверсии из совокупности элементов симметрии. В таком случае представления и группы [c.55]

Гиперпараметрическое рассеяние. ГПР или четырехфотонное параметрическое рассеяние (его называют также рассеянием света на свете в веществе), которое удобно описывать с помощью кубической поляризуемости [41, 42, 89], впервые было зафиксировано Гринбергом и др. в кристалле сульфида кадмия в 1968 г. [1201. Дальнейшие эксперименты описаны в [121—125]. Антистоксовы квантовые шумы преобразователей частоты (т. е. каскадное ГПР в пьезокристаллах — см. 7.1) изучались теоретически в работах [41, 129—133] и экспериментально в [126—128]. [c.42]

Лоудон [17, 18] рассмотрел случай очень сильной фо-тон-фононной связи, возникающей при взаимодействии света с колебаниями ионной решетки. В этом случае е(со = г, — б) = Ed , тогда как в диапазоне частот, лежащем выше частоты ионных колебаний, диэлектрическая проницаемость оказывается много меньшей и равной квадрату коэффициента преломления для инфракрасной области. Дисперсионные эффекты здесь выражены более резко и качественно иллюстрируются графиками фиг. 17. Выполнение закона сохранения импульса для стоксовой компоненты, распространяющейся в прямом направлении, в кубических или изотропных средах невозможно. Лоудон показал, однако, что в анизотропных кристаллах рассеяние в прямом направлении возможно. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...