Рассеяние света в мутных средах

I. РАССЕЯНИЕ СВЕТА В МУТНЫХ СРЕДАХ [c.306]

Опыты Тиндаля. Рассеяние света в мутных средах было впервые экспериментально изучено Тиндалем (1869 г.) и поэтому, как правило, называется явлением Тиндаля. [c.306]

До сего времени речь шла о рассеянии света в мутных средах. Однако его можно наблюдать также в газах и жидкостях даже при отсутствии каких-либо загрязнений. Это молекулярное рассеяние, появляющееся в тех случаях, когда в силу тех или иных причин в среде, где распространяется свет, имеется оптическая неоднородность. Наиболее характерный пример молекулярного рассеяния — возникновение голубого цвета неба в результате рассеяния солнечного света. Вопрос о центрах такого рассеяния длительное время дискутировался видными физиками. [c.353]

Рис. 29.2. Схема наблюдения рассеяния света в мутных средах.

Систематические исследования рассеяния света в мутных средах были выполнены английским физиком Тиндалем, вследствие чего само рассеяние часто называют эффектом Тиндаля. [c.110]

Большое влияние на развитие этих исследований оказали работы доктора физико-математических наук проф. К. С. Шифрина по рассеянию света в мутных средах, явившиеся теоретической основой разработки вопросов об излучении запыленных газов в топках и газоходах паровых котлов. [c.4]

Шифрин К. ., Рассеяние света в мутных средах, ГТТИ, 1951. [c.331]

Наибольшее рассеяние наблюдается при прохождении света в мутных средах (дым или другие твердые частицы, взвешенные в газе туман, обусловленный присутствием в атмосфере капель [c.352]

В предыдущем параграфе мы рассматривали оптически однородную среду, плотность которой по всему объему постоянна. Однако вследствие теплового движения молекулы распределены в пространстве не строго равномерно. В каждый момент времени имеются отклонения от равномерного распределения, т. е. число молекул в единице объема испытывает колебания (флуктуации). Схема флуктуаций плотности изображена на рис. 23.9. В рассматриваемой среде выделены три объема. В объеме 1 плотность молекул близка к средней, в объеме 2 имеет место флуктуация с увеличением плотности относительно ее средней величины, а в объеме 3 показана флуктуация плотности, обусловленная уменьшением плотности среды. Таким образом, благодаря флуктуациям плотности среда становится мутной и в ней может происходить рассеяние света. Поскольку мутность среды не обусловлена никакими посторонними частицами, то рассеяние света в такой среде получило название молекулярного рассеяния. Так как линейные размеры объема, в котором происходит флуктуация числа частиц, значительно меньше длин волн видимого света, то молекулярное рассеяние называют также рэлеевским рассеянием. [c.118]

Часто под Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для проведения эксперимента или функционирования он-редел, оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или, точнее, истинной) Д. с. без снижения яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач поляризац. оптики процедуру истинной Д. с. заменяют процедурой псевдополяризации. При этом каждая монохроматич. компонента светового пучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки когерентности) сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, временной или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом для практических целей становится неотличимым от неполяризованного. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., путём вращения с разными скоростями помещённых в световой пучок линейных фазовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляризац, модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состава эффективными псевдодеполяриааторами могут служить сильнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. н. деполяризаторы Л но). Их использование приводит к спектральной модуляции поляризац. состояния света. [c.583]

При деформации исходно прозрачных полимеров происходит их помутнение вплоть до полной непрозрачности. Методами рассеяния света в мутных средах и малоугольного рассеяния рентгеновских лучей было показано [20], что такое помутнение связано с начальной стадией разрушения—разрыхлением. Раз- [c.180]

Дальнейшие исследования (Мандельштам, Раман) показали, что возможно также рассеяние, отличное по механизму возникновения. и всем другим признакам от рессеяния света в мутных средах и от молекулярного рассеяния света. Это есть так называемое комбинационное рассеяние света. [c.306]

Тиндаль и ряд его последователей, изучая рассеяние белого света в мутных средах, где размеры неоднородностей (частиц) малы по сравнению с дли(юй волны видимого света (не более 0,2—О, IX), установили следующие закоиомериости [c.307]

Др. источником рассеяния является микрополе бК = бУ — еф, выпавшее при усреднении. В области усреднения, где а почти постоянно, бУ — почти периодич. ф-ция г. В этой области электрон движется в периодич. поле Рд бУ и его закон дисперсии / (р) отличается от закона дисперсии (р) в идеальной решётке. В др. области усреднения будут другие бУ и другие (р). Т. к. частбты фононов меньше электронных, то закон дисперсии /(р) следит за колебаниями решётки, Т. о., в кристалле, в к- ом возбуждены ДВ-фоноЕы, закон дисперсии медленно меняется в пространстве и времени он описывается ф-цией Ср г, t , характерные масштабы изменения к-рой такие же, как у Ф(г, (). Двигаясь в среде с перем. законом дисперсии, электрон рассеивается (как свет в мутной среде), даже если макрополе отсутствует. Такое рассеяние наз. д е-формационным. [c.275]

Замечание. Вернемся теперь назад и обратимся снова к рассеянию света в сильномутной среде. Используя результаты, полученные для светового поля, применим их к выражению (3-52), представляющему производную от разности освещенностей Ei — 2. создающихся внутри слоя мутного вещества на сторонах плоскости, параллельной самому слою. Легко видеть, хотя бы из соображений симметрии, что световой вектор g внутри такого слоя направлен перпендикулярно к поверхности слоя от освещенной поверхности к неосвещенной и что разность j — 2 дает его абсолютную величину. Легко видеть также, что в соответствии с определением (5-16) производная от разности представляет расхождение светового вектора и, следовательно, [c.187]

Смотреть страницы где упоминается термин Рассеяние света в мутных средах : [c.303] [c.132] [c.283] [c.598] [c.148] [c.256] [c.499] [c.113] [c.6] [c.306] [c.115] [c.255] [c.223] [c.227] [c.343] [c.222] [c.242] [c.201] [c.356] [c.494]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...