Линейное рассеяние света

Для каждого типа линейного рассеяния света существует нелинейный аналог. Если в линейном пределе оптические свойства среды модулируются тепловыми акустическими волнами или оптическими колебаниями кристаллической решетки, то в нелинейном сам лазерный пучок вначале вызывает усиление этих колебаний и волн, на которых [c.57]

Сопоставляя (5), (6) и (7), можно найти соотношение между линейной поляризацией Рщ и двухфотонным матричным элементом Fgn , описывающим линейное рассеяние света [c.23]

В случае линейного рассеяния света, как следует из (5) — [c.23]

Лазерная термохимия 243 Линейное рассеяние света 22 Линейный эффект Штарка 31 [c.274]

Принципиального изменения не произойдет, если первоначально падающий свет не является естественным, а линейно-поляризован. Единственное отличие в этом случае заключается в том, что если электрический вектор в падающем линейно-поляризованном свете колеблется в направлении наблюдения (вдоль оси у), то, поскольку оно вызывает колебание изотропной молекулы в том же направлении, а распространение вторичного излучения (рассеянный свет) вдоль оси у не станет возможным, в прибор наблюдателя вообще свет не попадает. [c.316]

Следует отметить, что как при классическом, так и квантовом описании нелинейных оптических явлений нужно с большой осторожностью пользоваться фундаментальным принципом суперпозиции, справедливость которого в изложении линейной оптики не подвергалась сомнению. При распространении света в нелинейной среде, одна мощная волна, встречаясь с другой волной, может воздействовать на нее, что и приводит к нарушению принципа суперпозиции. Постановка таких опытов в вакууме невозможна —. эффект взаимодействия световых пучков (рассеяние света на свете) во много раз меньше чувствительности любой современной аппаратуры. [c.171]

Тиндаль первый наблюдал в лабораторных условиях рассеяние света на частицах, малых по сравнению с длиной волны видимого света (1869 г.). Он обратил внимание на то, что рассеянный под различными углами свет отличается от первоначального белого цвета синим оттенком, а свет, рассеянный под углом л/2 относительно направления падающего света, полностью или почти полностью линейно-поляризован. [c.579]

Коэффициент деполяризации в крыле линии Рэлея равен /, при возбуждении естественным светом и 1 при возбуждении линейно-поляризованным светом с электрическим вектором, перпендикулярным к плоскости рассеяния. При возбуждении таким линейно-поляризованным светом и при наблюдении спектра рассеянного света с электрическим вектором, лежащим в плоскости рассеяния, [c.597]

В предыдущем параграфе мы рассматривали оптически однородную среду, плотность которой по всему объему постоянна. Однако вследствие теплового движения молекулы распределены в пространстве не строго равномерно. В каждый момент времени имеются отклонения от равномерного распределения, т. е. число молекул в единице объема испытывает колебания (флуктуации). Схема флуктуаций плотности изображена на рис. 23.9. В рассматриваемой среде выделены три объема. В объеме 1 плотность молекул близка к средней, в объеме 2 имеет место флуктуация с увеличением плотности относительно ее средней величины, а в объеме 3 показана флуктуация плотности, обусловленная уменьшением плотности среды. Таким образом, благодаря флуктуациям плотности среда становится мутной и в ней может происходить рассеяние света. Поскольку мутность среды не обусловлена никакими посторонними частицами, то рассеяние света в такой среде получило название молекулярного рассеяния. Так как линейные размеры объема, в котором происходит флуктуация числа частиц, значительно меньше длин волн видимого света, то молекулярное рассеяние называют также рэлеевским рассеянием. [c.118]

Деполяризация рассеянного света связана с оптической анизотропией рассеивающих молекул. Так, например, если линейная молекула АА поляризуется вдоль своей оси (рис, 23.10, а), то поле, направленное вдоль ОЕ, вызовет все же колебания вдоль ОА с амплитудой, пропорциональной составляющей поля ОВ, величина которой зависит от величины угла а. Если среда состоит из таких линейных молекул, то вторичная волна будет иметь составляющие электрического вектора как вдоль Ог, так и вдоль Оу (рис. 23.10,6), относительные величины которых зависят от степени анизотропии молекул. Таким образом, свет, рассеянный в направлении, перпендикулярном к первичному пучку, будет частично поляризован. [c.120]

Использование в оптическом эксперименте лазерных источников света привело к открытию ряда явлений, не совместимых с принципом линейности. Практически одновременно с созданием первых лазеров были обнаружены такие нелинейные оптические явления, как генерация гармоник, сложение и вычитание частот световых потоков, вынужденное комбинационное рассеяние света, двухфотонное поглощение. Было ясно также, что сам лазер — это оптическая система, в которой важную роль играет эффект насыщения усиления света активной средой. Все это стимулировало бурное развитие теоретических и экспериментальных исследований нелинейного взаимодействия света с веществом, разработку методов практического использования нелинейных оптических явлений в науке и технике и привело, в частности, к возникновению нелинейной оптики. [c.298]

Это означает, что при приближении к критической точке расслаивания раствора рост флуктуаций концентрации сопровождается симбатным увеличением флуктуаций плотности и корреляции флуктуаций плотности и концентрации. При Г- Гк.р коэффициент корреляции флуктуаций плотности и концентрации стремится к единице, что означает существование линейной зависимости между флуктуациями этих величин. Рост флуктуаций концентрации является причиной резкого возрастания интенсивности рассеянного света вблизи критической точки расслаивания раствора. [c.173]

Суммы, входящие в ф-лы для рассеянных полей, являются комплексными выражениями, к-рые в данной направлении (6, ср) обладают разя, фазами. Это означает, что рассеянный свет эллиптически поляризовав (падающий — линейно), причём эта поляризация в j разных направлениях различна. Первая электрич. парциальная волна поляризована линейно. Линейная поляризация будет в общем случае в направлениях Ф — о и ф = л/2. Этот важный вывод из М. т, многократно проверялся и подтверждался в опытах с коллоидными растворами. [c.132]

Следует еще иметь в виду, что при наложении когерентных полей часто находятся направления (волны), для которых выполняются соответствующие фазовые условия и происходит сложение амплитуд. Поскольку линейный рост амплитуды вызывает квадратичный рост интенсивности, мощность рассеянного света в указанных направлениях резко растет с числом проходов, на которых осуществляется накопление амплитуды. По этим причинам выгодно удалять рассеянное излучение из резонатора как можно быстрее, пока амплитуда паразитных колебаний не успела достичь значительной величины. [c.142]

Из-за различия структур встречных пучков линейные широкоапертурные неустойчивые резонаторы непригодны для размещения в них угловых се-лекторов, поэтому здесь необходимо переходить к кольцевым схемам типа предложенных нами в [62] и изображенных на рис. 4.6. Диафрагма на рис. 4.6 а (а также, если в схеме рис. 4.6 б используется селектор типа изображенного на рис. 4.5 а, то в равной мере и диафрагма, входящая в его состав) не подвержена столь большим лучевым нагрузкам, как в схемах на рис. 4.5 а, б при дифракционный керн пучка с запасом проваливается в отверстие, и диафрагме остается задержать лишь слабый рассеянный свет. С еще одним важным свойством кольцевых неустойчивых резонаторов мы ознакомимся в 4.4. [c.219]

Отклонения от линейной зависимости яркость объекта — яркость изображения происходят в верхней части характеристики, когда дифракционная эффективность приближается к максимальному значению. Отклонения от линейной зависимости возникают также в начальной области характеристики вследствие шума голограммы, основная причина которого — рассеяние света вследствие зернистой структуры слоя, в особенности после отбеливания. [c.219]

При применении линейно-фокусирующих голографических экранов в вертикальной плоскости происходит значительное рассеяние света. Однако эффективное пятно рассеяния света определяется в этом случае размерами зрачка глаза наблюдателя. При этом справедливо следующее соотношение, если изображение возникает между экраном и зрителем [c.224]

По своей физической природе идеальный голографический процесс передачи яркости деталей изображений (объект — изображе-вие) является линейным. Однако многие факторы нарушают эту линейность, особенно в области низких и высоких значений яркости. Главной характеристикой, определяюш,ей передачу контраста в голографическом процессе, является характеристическая дифракционная кривая фотоматериала, рабочей частью которой является приблизительно прямолинейная часть зависимости дифракционной эффективности от объектной составляющей экспозиции при неизменном значении опорной составляющей. В верхней части прямолинейный участок ограничивается предельным значением дифракционной эффективности в нижней части — уровнем шума, который определяется главным образом светорассеянием в слое, зависящим от опорной составляющей. Уровень шума определяется при этом коэффициентом i,v, равным отношению интенсивности рассеянного света к интенсивности восстанавливающего пучка (рис. 134). [c.243]

Линейная и нелинейная поляризация и восприимчивость. Линейная поляризация и линейное рассеяние света. Резонансная. гинейная восприимчивость. Нелинейные восприимчивости [c.19]

Липецная поляризация п линейное рассеяние света. Рассмотрим модельную трехуровневую квантовую систему п, го, q (рис. 1). Включим внешнее поле, резонансное переходу п- т, имеющее соответственно частоту м м = fm — Поглощая квант внешнего поля Ьа>, система переходит из начального состояния п в состояние го. Из возбужденного состояния т система спонтанно релаксирует в некоторое третье состояние q (в частном случае q = n j. [c.21]

Коротко изложим суть современной статистической теории рассеяния света в газах. Будем считать, что неоднородности возникают только благодаря флуктуации плотности в объемах, линейные размеры которых малы по сравнению с длиной волны света. Пусть в некотором малом объеме v случайно (благодаря тепловому движению молекул) собралось число частиц + AiV, где — число частиц в рассматриваемом малом объеме при идеально равномерном распределении молекул в пространстве, /S.N — флуктуация плотности молекул. В результате такого скопления част1щ рассматриваемый малый объем излучает волну амплитуды Е + Е, где Ео— амплитуда волны, излучаемая тем же объемом с числом частиц N . В отличие от случая совершенно равномерного распределения частиц по объемам рассеяние в этом случае не будет теперь уничтожаться интерференцией ни по одному из направлений. Напряженность поля световой волны, рассеянной малым объемом v, будет обусловлена полем Ее легко вычислить, если учесть, что флуктуации плотности вызывают дополнительную поляризацию АР под действием световой волны. Действительно, поскольку диэлектрическая прони- [c.311]

Рассмотрим состояние поляризации рассеянного света от изотропных и анизотропных молекул. Экспериментально такое исследование можно произвести с помощью поляризационных приборов, скажем с помощью николя. Соответствующие исследования показывают, что при рассеянии естественного света изотропными молекулами происходит линейная поляризация в направлении, составляющем 90" с первоначалын11м направлением падающего света. Нетрудно объяснить полученный результат. [c.315]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Возникновени< линейной поляризации рассеянного света, распространяющегося под прямым углом к падающему пучку непо-ляризованного света [c.353]

Как было сказано, свет, рассеянный вследствие флуктуаций плотности, полностью линейно-полярпзован. Вектор электрического поля этой световой волны лежит в плоскости, перпендикулярной к плоскости рассеяния. Свет, рассеянный вследствие флуктуации анизотропии, деполяризован, причем коэффициент деполяри- [c.590]

ЭФФЕКТ [переключения — скачкообразный обратимый переход полупроводника из состояния с высоким сопротивлением в состояние с низким сопротивлением под действием электрического поля, напряженность которого превышает некоторое пороговое значение пьезоэлектрический < — возникновение электрических зарядов разного знака при деформации некоторых кристаллов обратный заключается в изменении линейных размеров некоторых кристаллов под действием электрического поля) радиометрический состоит в обнаружении и измерении давления электромагнитных волн на твердые тела и газы Рамана см. РАССЕЯНИЕ света комбинационное стереоскопический — психофизиологическое явление слитного восприятия изображений, видимых правым и левым глазом стробоскопический — основанная на инерции зрения зрительная иллюзия непрерывного движения, возникающая при наблюдении движущегося предмета в течение коротких быстро следующих друг за другом промежутков времени теней — появление интенсивности в распределении частиц, вылетающих из узлов кристаллической решетки в направлениях кристаллографических осей и плоскостей тензорезистивиый — изменение электрического сопротивления твердого проводника при его деформации тепловой реакции — теплота, выделенная или поглощенная термодинамической системой при протекании в ней химической реакции при условии, что система не совершает никакой работы, кроме работы расширения, а температура продуктов реакции равна [c.301]

Часто под Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для проведения эксперимента или функционирования он-редел, оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или, точнее, истинной) Д. с. без снижения яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач поляризац. оптики процедуру истинной Д. с. заменяют процедурой псевдополяризации. При этом каждая монохроматич. компонента светового пучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки когерентности) сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, временной или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом для практических целей становится неотличимым от неполяризованного. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., путём вращения с разными скоростями помещённых в световой пучок линейных фазовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляризац, модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состава эффективными псевдодеполяриааторами могут служить сильнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. н. деполяризаторы Л но). Их использование приводит к спектральной модуляции поляризац. состояния света. [c.583]

С ростом ка изменяется также характер поляризации рассеянного света. Рэлеевская (линейная) поляризация, сильно осциллируя, постепенно приближается к поляризации, соответствующей геом, оптике. При углах у < 70 она оказывается отрицательной (т. е. плоскость преимущественной поляризации совпадает с плоскостью рассеяния), затем резко возрастает, максимальна при у = 90 и далее, при у — 180°, стремится к нулю. [c.132]

ОПАЛЕСЦЕНЦИЯ КРИТИЧЕСКАЯ — резкое усиление рассеяния света чистыми веществадш в критических состояниях, а также растворами жидкостей или газами при достижении ими критических точек. О. к. объяснена в 1907 М. Смолуховским (М. ЗтоШейолубк ), показавшим, что при критич. темп-ре сжимаемость вещества сильно возрастает, в связи с че.м энергия теплового движения его частиц становится достаточной для внезапного сильного увеличения числа микроскопич. флуктуаций плотности. В результате этого среда, практически прозрачная при темп-рах выше и нише критической, в критич. состоянии становится мутной средой. ОПЕРАТОР в математике, см. Линейний оператор. [c.409]

При малых фазовых отклонениях ф величина = 1 -j- гф первому члену разложения соответствует плоская волна (с п = onst), фокусируемая линзой в центр, часть транспаранта, второму — рассеянный свет, проходящий мимо центр, зоны. Введение фазового сдвига между этими компонентами приводит к тому, что после фильтра и. 1 -j- ф = 1 — ф, к 00 (1 — — Ф)2 = 1 — 2ф. Т. о., фазовые искажения превращаются в вариации интенсивности, причём в отличие от теневых методов реакция здесь является линейной. [c.153]

Рис. 4. Индикатрисы рассеяния линейно поляризованного света дизлектрическим шаром с п = 1,25 при = 1,6 (а) и /( а = 8 (б). Сплошные линии соответствуют поляризации, перпендикулярной плоскости рассеяния, пунктирная — поляризации в плоскости рассеяния.

Решение задачи о рассеянии света в атмосфере при точной математической трактовке приводится к решению некоторого линейного интегрального уравнения с конечными пределами. Теоретически интегральные уравнения этого типа могут быть решены методом последовательных приближений. Однако на практике очень часто вычисление последовательных приближений не приводит к цели, так как при отсутствии достаточно быстрой сходимости последовательных приближений необходимо вычислять последние до очень высокого номера, чтобы обеспечить достаточную близость приближенного численного решения к точному решению интегрального уравнения. К счастью, в задачах атмосферной оптики хорошая сходимость последовательных приближений обеспечивается малыми значениями оптической толгцины г атмосферы, колеблюгцейся в пределах от 0,1 до 0,7. Величина г представляет верхний предел интеграла, входягцего в интегральное уравнение, и определяет поэтому скорость сходимости процесса последовательных приближений. [c.492]

Бигармоническая накачка от спектрохронографии и измерения огибающих когерентного и некогерентного откликов к прямой регистрации оптических колебаний. Одно из главных приложений фемтосекундной оптической техники — спектроскопия быстро протекающих процессов. Сейчас это уже сформировавшаяся область со специфическими методическими приемами (эффективно используется как линейный, так и нелинейный отклики среды), с разнообразной экспериментальной техникой. В этом параграфе мы проиллюстрируем ее возможности на примере когерентной спектроскопии рассеяния света — варианте нелинейной лазерной спектроскопии, пожалуй, наиболее тесно связанном с волновой нелинейной оптикой [46, 58]. [c.146]

Рис, 24. К зависимости конфигурации восстаиовлеииого голограммой изображения от типа фотоматериала. По отношению к среде, иа котором осуществляется запись интерференционной картины, голограмма ведет себя до известной степени аналогично обычному двумерному изображению иа обычной картнне человек распознает предметы вне зависимости от того, написана лн картина маслом в полутонах (рис. а), нарисована ли она штрихами карандашом (рис, Ь) или выгравирована на металле. Голограмма восстанавливает одно и то же изображение предмета как в случае, когда запись представляет собою транспарант, правильно передающий распр,еделение амплитуд интерференционной картины (рис. с), так н а случае, когда соотношение тонов амплитудной картины сильно искажено (рис, d). То же самое изображение восстанавливается и в случае, когда голограмма прозрачна и запись носит фазовый характер. Единственным следствием отклонения от условий линейности записи является появление дополнительных изображений и рассеянного света (рис, d) [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...