Деполяризация при рассеянии свет

Деполяризация при рассеянии света 712, 713, 743 [c.811]

Иногда представляет интерес изучение степени деполяризации при рассеянии света, поляризованного по кругу. Ясно, что если эллипсоид поляризуемости является сферой и возбуждающий свет поляризован по часовой стрелке, то свет, рассеянный назад (под углом 180° к падающему пучку), должен быть поляризован по кругу против часовой стрелки (если всегда смотреть по направлению распространения света). Если, однако, рассеивающие молекулы являются анизотропными, то в свете, рассеянном назад, может также иметься составляющая, поляризованная по кругу по часовой стрелке. Степень круговой деполяризации (коэфициент обращения) связана со степенью деполяризации р при рассеянии неполяризованного света соотношением [c.268]

Таблица 2 4 Деполяризация при рассеянии света различными газами 1431

Поэтому в рассеянном свете появятся и .состав-ляющие электрического поля рассеянной световой волны (рис. 4). Коэффициент деполяризации при рассеянии на [c.51]

Коэффициент деполяризации в крыле линии Рэлея равен /, при возбуждении естественным светом и 1 при возбуждении линейно-поляризованным светом с электрическим вектором, перпендикулярным к плоскости рассеяния. При возбуждении таким линейно-поляризованным светом и при наблюдении спектра рассеянного света с электрическим вектором, лежащим в плоскости рассеяния, [c.597]

Вследствие разл. деполяризации линий К. р, с. при установке на пути рассеянного света поляризац. [c.420]

Выше было показано, что благодаря поперечности световой волны прн наблюдении под прямым углом к направлению первичного пучка естественного света (0=л/2 на рис. 2.14) рассеянный свет должен быть полностью линейно поляризован в перпендикулярной первичному пучку плоскости. Однако при рассеянии в газе или жидкости с анизотропными молекулами поляризация рассеянного света обычно не бывает полной. Объясняется это тем, что направление вектора индуцированного падающей волной дипольного момента анизотропной молекулы не совпадает, вообще говоря, с направлением электрического поля волны. Деполяризация рассеянного света будет выражена тем сильнее, чем больше анизотропия поляризуемости молекул среды. [c.123]

ПЛОСКОСТИ, перпендикулярной к направлению возбуждающего пучка, потому что не все ориентации этого вектора по отношению к рассматриваемой плоскости будут одинаково вероятными. Поэтому рассеянный свет при наблюдении под прямым углом к направлению возбуждающего света уже не будет полностью поляризованным. Степень деполяризации рассеянного излучения будет еще зависеть от того, поляризован ли возбуждающий свет или не поляризован. [c.267]

Степень деполяризации р определяется как отношение интенсивности /J рассеянного света, поляризованного перпендикулярно к плоскости ху, к интенсивности / света, поляризованного параллельно к этой плоскости. При этом мы выбрали направление распространения возбуждающего света за ось г, следовательно, направление наблюдения перпендикулярно к оси г. Можно показать, средняя степень деполяризации по всем ориентациям системы (см., например, Борн [2] и Вольф [949]), что для естественного (неполяризованного) света справедливо соотношение [c.267]

Степень деполяризации релеевского рассеяния в случае, когда возбуждающий свет линейно поляризован (при наблюдении рассеяния под углом 90° к направлению возбуждающего пучка), выраженная через р , равна (см. Борн [2] [c.268]

Эффект Керра — явление более простое и теоретически лучше изучено, чем искусственная анизотропия при механических деформациях. Это и понятно. В последнем случае проявляется воздействие сложных молекулярных полей на молекулы тела, подвергшегося деформации. Оно плохо изучено и значительно сложнее соответствующего сравнительно простого воздействия постоянного однородного электрического поля. Кроме того, явление Керра удалось наблюдать.в газах, для которых теория развита наиболее глубоко и подробно. Изучение явления Керра в газах совместно с рефракцией и деполяризацией рассеянного света позволяет определить тензор поляризуемости молекул. [c.554]

Ад — коэффициент деполяризации рассеянного света при возбуждении естественным светом [c.11]

В табл. 4 помещены значения деполяризации рассеянного света для трех составляющих в (1.3) при освещении рассеивающего объема поляризованным и естественным светом в функции углов и 0 (см. также рис. 5). [c.52]

Таким образом, на рассмотренном примере мы приходим к важному выводу если Ае - (см. (3.1)) есть симметричный тензор второго ранга со шпуром, равным нулю, то при рассеянии естественного света на молекуле коэффициент его деполяризации при наблюдении под прямым углом к направлению возбуждающего света будет равен [c.74]

Коэффициент деполяризации А, в соответствии с формулами (1.88), (4.9) и (4.10), есть отношение интенсивности света, поляризованного в плоскости рассеяния / , к интенсивности света, поляризованного перпендикулярно плоскости рассеяния / , при условии, что наблюдение рассеянного света ведется под прямым углом к направлению возбуждающего света и что возбуждающий и рассеянный свет представляют собой параллельные пучки. [c.150]

Принцип метода измерения деполяризации рассеянного света вытекает из ее определения и сводится к тому, чтобы при названных условиях тем или иным способом разделить / - и / -компо-ненты и измерить порознь их или их отношение. [c.151]

Нужно сразу отметить, что создание пучков света, близких к параллельным и несуш их значительную энергию, оказывается возможным только теперь, когда созданы лазеры. Лазеры являются лучшими источниками [592, 594] света для измерения деполяризации рассеянного света. Все измерения, о которых будет идти речь в дальнейшем, сделаны при конечных апертурах, и в измеряемую величину внесены поправки (см. ниже). При создании установки следует добиваться, чтобы апертура была по возможности невелика, а при внесении поправок нужно, чтобы апертурный угол был точно известен. [c.151]

Некоторые возможные погрешности при измерении коэффициента деполяризации рассеянного света [c.156]

При возбуждении поляризованным светом (Е возбуждающего света перпендикулярно плоскости рассеяния) коэффициент деполяризации окажется меньше, 4ем в отсутствие паразитного света. Отсюда следует эффективный метод проверки установки на наличие или отсутствие в ней паразитного света. Действительно, из определения коэффициентов деполяризации при возбуждении [c.157]

Погрешность, вызванная комбинационным рассеянием света. Если при измерении А не предпринять специальных мер к устранению света комбинационного рассеяния, то этот свет окажет влияние на величину коэффициента деполяризации. Влияние это особенно значительно, когда коэффициент деполяризации релеевского рассеяния мал, а интенсивные линии спектра комбинационного рассеяния сильно деполяризованы. При такой ситуации даже малая по интенсивности примесь комбинационного рассеяния приводит к значительным ошибкам в измеряемой величине. [c.159]

Некоторые другие источники ошибок. В числе других источников ошибок при измерении коэффициента деполяризации рассеянного света существенную роль могут играть различные загрязнения рассеивающей среды и, в особенности, пыль и другие неоднородные включения, попавшие в результате плохой очистки. [c.160]

Перегородки между светофильтрами и служат для ограничения апертуры падающего света, необходимого при измерениях деполяризации рассеянного света (см. 10). Если поляризационные измерения не производятся, ограничители апертуры могут быть удалены. [c.176]

В 4 произведен расчет деполяризации рассеянного света в газах в предположении, что анизотропные молекулы расположены хаотически, но не двигаются, и производится усреднение по всевозможным положениям молекулы в пространстве относительно лабораторной системы координат. При этом, разумеется, совершенно не принимается в расчет колебательное и вращательное комбинационное рассеяние света. [c.225]

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ — различие оптич. свойств среды, связанное с зависимостью скорости световых волн от направления распространения и их поляризации. О. а. проявляется в двойном лучепреломлении, дихроизме, вращении плоскости поляризации, а также в деполяризации при рассеянии света в среде, в поляри-зов. люминесценции и т. д. Только в исключительных условиях оптич. излучение определённых поляризаций и направлений распространяется в оптически авиао-тропных средах не преобразуясь. В прозрачной оптически анизотропной среде световая волна в общем случае представляет собой суперпозицию двух ортогонально поляризов. волн, имеющих разные скорости распространения. [c.427]

Явление поляризации света лежит в основе ряда методов исследования структуры вещества с помощью многочисл. поляризационных приборов. По изменению степени поляризации (деполяризации) света при рассеянии и люминесценции можно судить о тепловых и структурных флуктуациях в веществе, флуктуациях концентрации растворов, о внутри- и межмолекулярной передаче анергии, структуре и расположении излучающих центров и т. д. Широко применяются поляризационно-оптический метод исследования напряжении, возникающих в твёрдых телах (напр., при механич. нагрузках), по изменению поляризации прошедшего через тело света, а также метод исследования свойств поверхности тел по изменению поляризации при отражении света эллипсометрия). В кристаллооптике ноляризац, методы используются для изучения структуры кристаллов, в хим. промышленности — как контрольные при произ-ве оптически активных веществ (см. Сахариметрия), в оптич. приборостроении — для повышения точности отсчётов приборов (напр,, фотометров). [c.420]

Другой механизм влияния электрич. поля на оптич. свойства вещества связан с определ. ориентацией в поле молекул, обладающих постоянным дипольным моментом или анизотропией поляризуемости. В результате у первоначально изотропного ансамбля молекул появляются свойства одноосного кристалла. Характерное время ориентационных процессов колеблется от 10 —10 с для газов и чистых жидкостей до 10 с и больше для коллоидных растворов, молекул, аэрозолей и т. п. Особенно сильно выражен ориентационный эффект в жидких к р и с т а л л а X (время релаксации 10" с), в них наблюдается целый ряд электрооптич. эффектов. В твёрдых телах при наложении электрич, поля наблюдается появление оптической анизотропии, обусловлен, установлением различий в ср. расстояниях между частицами решётки вдоль и поперёк поля (стрикционный эффект). Как ориентационный, так и стрикционный эффекты не только дают существ, вклад в эффект Керра, но и приводят к изменению интенсивности и деполяризации рассеянного света под влиянием электрич, поля (т. н. дитин дализм). [c.589]

Эффект рассеяния света характеризуется невысоким оптическим контрастом — обычно несколько единиц. Контраст выше при выключении светового клапана путем деполяризация ЭОК, особенно при переключении ее в термически деполяризованное состояние. Повышению контраста способствует увеличение толщины образца, однако это приводит к возрастанию амплитуды переклк>чающих электрических имиульсов и к значительному снижению быстродействия. Более просто использовать, если это допускает конкретное Применение, оптическую схему пространственной фильтрации световых сигналов светоклапанного устройства, обеспечивающую повышение контраста до десятков и сотен единиц. [c.73]

Как будет показано в 3, п. 1, спектр рассеянного света имеет триплетную структуру центральную компоненту Релея и две компоненты Бриллюэна — Мандельштама. При использовании лазеров удается измерить деполяризации отдельных компонент. Коэффициент деполяризации линий Релея и Бриллюэна — Мандельштама для различных жидкостей был измерен Рэнком и др. [156]. [c.110]

Очевидно также, что поляризационные эффекты такого типа, вообще говоря, приводят к деполяризации света. При рассмотрении комбинационного рассеяния света молекулярными колебаниями термин степень деполяризации часто используется для описания изменения поляризации первоначально поляризованного света в результате рассеяния. Поскольку для случая комбинационного рассеяния света в кристалле относительные интенсивности рассеянного излучения в каждой поляризации можно вычислить точно, проведя рассмотрение описанного РЫше типа для каждой поляризации падающего излучения, вве- [c.48]

Деполяризация при многократном рассеянии. Механизм поляризации луча прожектора, который при рассмотрении со стороны имеет синий оттенок, аналогичен механизму поляризации голубого неба. В тумане луч прожектора выглядит белым и теряет синий оттенок в этом случае свет не поляризован. Точно так же солнечный свет не поляризуется при отражении от белых облаков, от сахара или от листа белой бумаги. Хотя единичное рассеяние под подходящим углом может дать строго линейно-поляризованный свет, это не означает, что большое число рассеяний улучшит дело. Свет, отраженный от стекла под соответствующим углом, будет полностью линейно поляризован. (Этот случай рассматривается в следующем пункте.) Если теперь из стекла сделать стеклянную пудру, то свет, падающий на слой такой пудры, прежде чем выйти из слоя, будет претерпевать многократное отражение. В результате вы будете наблюдать излучение от электронов, колеблющихся во всех направлениях. Действительно, помимо излучения от источника света, электроны возбуждаются излучением, приходящим из лп1огих других направлений. (Это излучение вызвано отражением в соседних слоях стеклянной пудры.) Наглядный пример деполяризации при многократном рассеянии можно получить, поместив полупрозрачную восковую бумагу (кальку) между двумя скрещеннылш поляроидами. Восковая бумага почти полностью деполяризует свет, поляризованный первым поляроидом. Многократное рассеяние света восковой бумагой можно продемонстрировать следующим образом. Положите бумагу на страницу книги. При этом вы легко увидите черные буквы. Если бумагу приподнять над страницей на одии-два сантиметра, то буквы расплывутся и станут практически неразличимы. Для понимания этого примера можно считать, что от буквы на ваш глаз падает черный свет , который рассеивается восковой бумагой. Приведем еще один опыт, иллюстрирующий рассеяние света восковой бумагой. Возьмите фонарик и направьте его луч через восковую бумагу на какую-либо поверхность. Постепенно удаляя фоиарик от бумаги, наблюдайте за размерами светового пятна, образованного светом, прошедшим через бумагу. [c.371]

Если молекулы газа анизотропны, например СОг, то наблюдаются, отступления от изложенной теории.. Прежде всего, есл падаюц ий свет поляризован линейно, то рассеянный свет поляризован только частично, а не полностью, как требует эта теория. Такая деполяризация рассеянного света вызывается именно анизотропией молекул. Пусть электрический вектор падающей волны параллелен оси X. Если бы молекула была изотропна, то ее индуцированный дипольный момент р = Е имел бы то же направление. Свет, рассеянный молекулой, получился бы поляризованным линейно, с плоскостью колебаний, проходящей через ось диполя р и линию наблюдения. Но если молекула анизотропна, то параллельности между р м Е, вообще говоря, уже не будет. Появятся составляющие вектора р вдоль осей У и Z. А так как при тепловом движении ориентация молекулы в пространстве непрерывно и беспорядочно меняется, то поляриауемости молекулы вдоль координатных осей X, V, 1 будут также флуктуировать. Составляющие Ру и р, дают рассеянные волны, поляризация которых отлична от поляризации излучения, даваемого составляющей рх- Это и приводит к деполяризации рассеянного света. [c.605]

Поправка Кабанна существенна при изучении рассеяния в па рах и газах, состоящих из молекул с большой оптической анизотропией, и вносит малый вклад в R для оптически симметричных молекул. Коэффициент деполяризации для водорода, например, А = 0,009 и фактор Кабанна/(А) = 1,009 и может не приниматься во внимание при расчете Rqq, между тем для закиси азота (NgO) А = 0,125 и /(А) =1,45. Следовательно, в закиси азота треть общего потока рассеянного света приходится на долю деполяризованного рассеяния, и поэтому оно не может не учитываться. В других парах и газах А не так велико, как в закиси азота или сероуглероде, но и для них коэффициент деполяризации варьирует от 0,015 до 0,11 и соответствующий поправочный множитель Кабанна /(А) отличен от единицы. [c.70]

Погрешности вследствие неточного знания состояния поляризации возбуждающего света. Величина деполяризации, измеренная при возбуждении рассеянного света естественным светом, отличается от величины деполяризации, измеренной при возбуждении поляризованным светом. В том случае, когда возбуждаюхдий свет частично поляризован (смесь естественного и линейно поляризованного света), в величину деполяризации вносится систематическая ошибка. [c.158]

При сложившемся положении представляется рациональным связать коэффициент деполяризации, измеренный в жидкости, с параметрами, характеризующими другие явления. Такую связь можно найти, рассчитывая различные эффекты в жидкости на основании феноменологической теории. Принимая максвелловскую схему вязкости релаксирующей жидкости (с одним временем релаксации), Леонтович [39] рассчитал степень деполяризации рассеянного света (см. 6, формула (6,28)). [c.255]

На основании найденных в [691 величин Г утверждают, что корреляция ориентации осей молекулы в бензоле и сероуглероде приводит к образованию больших углов между осями молекул. Однако для окончательных выводов такого единичного сопоставления еще недостаточно. На основании теории Ансельма нельзя точно рассчитать деполяризацию рассеянного света в жидкости, определяя Г из явления Керра, или наоборот, но можно согласиться с его выводом, что изменение деполяризации или постоянной Керра при переходе от газа или пара к жидкости обусловлено главным образом изменением сил взаимодействия молекул в жидкости, как это уже указывалось [3841. [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...