Рассеяние света на свободных зарядах

Рассеяние света на свободных зарядах [c.310]

РАССЕЯНИЕ СВЕТА НА СВОБОДНЫХ ЗАРЯДАХ 311 [c.311]

КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ СПЕКТРЫ (вибрационные спектры), спектры молекул, обусловленные колебаниями в них атомов. К. с. обычно состоят из отдельных спектр, полос. Наблюдаются К. с. поглощения (см. Инфракрасная спектроскопия) и комбинационного рассеяния света в близкой и средней ИК областях спектра. Подробнее см. в ст. Молекулярные спектры. Спектры кристаллов. КОЛЕБАТЕЛЬНЫЙ КОНТУР, электрич. цепь, содержащая катушку индуктивности конденсатор С и сопротивление Я, в к-рой могут возбуждаться электрич. колебания. Если в нек-рый момент времени зарядить конденсатор до напряжения 7 , ю его разряд (при малом i ) носит колебат, хар-р. При свободных колебаниях в отсутствии потерь (Я=0) напряжение на обкладках конденсатора [c.297]

Межзонное рекомбинационное излучение. Выше отмечалось, что поглощение света полупроводником может привести к образованию электрона в зоне проводимости и дырки в валентной зоне. Если межзонный переход является прямым, то волновые векторы этих носителей заряда одинаковы к —к. Образовавшиеся свободные носители заряда участвуют в процессах рассеяния, в результате чего за время релаксации —10 с) электрон опускается на дно зоны проводимости, а дырка поднимается к потолку валентной зоны. При их рекомбинации генерируется фотон, т. е. возникает излучение света. Переходы электронов из зоны проводимости в валентную зону могут быть прямыми и непрямыми (так же как переходы при поглощении света). Прямой излуча-тельный переход изображен на рис. 9.7. [c.314]

Большая концентрация свободных носителей заряда в металлах приводит к сильному отражению зондирующего пучка. Доля мощности пучка, поглощаемой металлом, мала. Вследствие этого очень мала вероятность неупругого рассеяния при взаимодействии света с металлической поверхностью. Для металлов с высокой отражающей способностью измерения спектров КР требуют очень длительных экспозиций. По этой причине спектроскопия металлов методом КР проводится значительно реже по сравнению с другими материалами. [c.52]

Рассеяние света изолированными частицами. Рассеяние света свободными электронами Комптона явление), описываемое Клейна — Мишины формулой, вообще говоря, является неуиру-гим. В оптич. диапазоне частот обменом энергией между фотоном и электроном можно пренебречь, поэтому для Р. с. неноляризованными электронами 0 = (8jt/3) (е2/,пс )2 (томсоновское рассеяние), где е — заряд электрона, т — его масса и с — скорость света в вакууме (т. е. а не зависит от частоты света), и /1- -соз-ф —sin-ф о О [c.352]

Оптические свойства. Специфика энергетич. спектра свободных и локализов. состояний носителей заряда в П. п. приводит к особенностям оптич. и магн.-оптич. явлений. В П. п. наблюдаются гигантский Фарадея эффект, при энергиях фотонов, близких к энергии края фундам. поглощения (в dj (blnjfTe Вербе постоянная достигает 36000 град/см-Тл), сильная зависимость от магн, поля стоксовского сдвига в спектрах комбинационного рассеяния света и расщепления линий поглощения свободных и связанных экситонов. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...